Амплитуда волн на локальная

Фронт волны, создаваемой локальным источником на достаточно большом расстоянии от него, можно считать плоским. Амплитуда колебаний для расходящейся волны уменьшается с увеличением расстояния от источника. [c.31]

Пульсации амплитуды оптической плоской волны в локально -изотропной турбулентной среде. Выберем направление распространения оптической (монохроматической) волны за ось х. Пусть источник волны расположен в плоскости X = О, а точка наблюдения имеет координаты 8, у, г), т. е находится на расстоянии 5 от источника. Полное решение рассматриваемого волнового уравнения позволяет связать двухмерную спектральную плотность (см. формулу (8.2.7)) пульсаций амплитуды (к,0) =(0,К2,Кз) (или фазы (к,0)) волны [c.295]

Несколько иная картина развития напряжений о р (рис. 74, б). В сечении 2 = L растягивающих Оф не возникает. По мере прохождения волны в глубь материала в случае (УП1.43) происходит увеличение 0ф, которое однако не превышает амплитуды сжимающих При локальном нагружении амплитудное значение аф до момента отражения от внутренней поверхности более чем в 2 раза меньше распределенной по оси 2 нагрузки. На рис. 76 можно увидеть развитие по всей площади расчетного сечения для варианта (УП1.39). Максимальные сжимающие возникают на внутренней поверхности цилиндра в точке г = йи постепенно распространяются к заделке. Здесь 0ф соизмеримы со сжимающими Оказалось, что существует перемещавшаяся по внешней поверхности цилиндра к заделке зона небольших по величине растягивающих Сф, которую нельзя обнаружить, рассматривая только наиболее нагруженное сечение 2=1. [c.251]

По смыслу принципа Гюйгенса — Френеля в случае первичной волны произвольной формы (например, шаровой, цилиндрической) соотношение между величинами, характеризующими первичную волну в заданном месте пространства, и находящимися там вторичными источниками, должно быть таким же, как в случае плоской первичной волны. Это — локальное (местное) соотношение, не зависящее от того, как ведет себя первичная волна в остальном пространстве. Поэтому, если первичная волна произвольной геометрической формы имеет на элементе da (рис. 346) амплитуду А, фазу ср и направление распространения п, мы должны принять, раз уж мы приняли (9.13), что вторичная волна, посылаемая элементом do в направлениях, образующих острые углы с п (остальные направления нас не будут интересовать), описывается также выражением (9.13). [c.365]

Как мы уже отметили в 84, вдали от монополя звуковое поле можно локально изображать плоской волной. Локально означает здесь на участке, большом по сравнению с длиной волны , а вдали — на расстоянии, большом по сравнению с размерами этого участка . Ценность такого изображения в том, что поведение сферической волны на подобном участке похоже на поведение плоской волны. Например, если на границу раздела двух однородных сред падает сферическая волна от монополя, расположенного достаточно далеко от границы, то отраженное и прошедшее поле вблизи границы можно вычислять прямо по формулам Френеля для плоских волн, подставляя для каждого участка границы соответственный угол скольжения (угол между радиусом-вектором данного участка и границей) и амплитуду, соответствующую расстоянию участка от центра волны. [c.299]

Затухание продольных волн вдоль ствола скважины происходит быстрее, чем обусловленное только сферическим расхождением фронта. Кроме того, происходит уменьшение центральной частоты импульса. Так, в карбонатных породах при увеличении расстояния до источника от 10 до 50 м после введения коррекции за расхождение амплитуда продольно волны уменьшилась в 4 раза, а центральная частота упала с 850 до 250 Гц, Примерно такая же картина наблюдается и в песчано-глинистых отложениях с той лишь разницей, что в зоне малых скоростей падение амплитуды и центральной частоты с расстоянием происходит еще быстрее. По-видимому, причины затухания в карбонатах и песчано-глинистых отложен и ях не полностью одинаковы. В карбонатах некоторая доля энергии волны рассеивается на локальных неоднородностях, кавернах, карстовых пустотах, областях трещиноватостей и границах между литологическими разностями, тогда как в песчано-глинистых породах роль этого фактора сильно уменьшена. [c.138]

Под некогерентной частью записи понимается остаток от вычитания когерентной части из полного поля регулярных волн. Во-первых, это уровень шумовых компонент, которые создаются как флуктуациями амплитуд, фаз, частот на неоднородностях, размеры которых составляют доли зоны Френеля, так и рассеянием отраженных волн. Сюда же может быть отнесен остаточный уровень кратных волн и волн-помех других типов, в том числе поверхностных, а также фон микросейсм на поверхности наблюдений. Во-вторых, под некогерентной компонентой понимаются резкие (по отношению к размерам базы) изменения свойств среды. Например, это могут быть локальные изменения отражений из-за нарушений гладкости границ (сбросов, надвигов и т. д.), а также от неоднородностей различной природы, в том числе при наличии резких контактов газ — вода, либо при изменении акустических свойств осадков, вызванных влиянием химических процессов в окрестности залежи. Сюда же можно отнести влияние дифрагированных волн на контактах залежи с вмещающей породой, или на краях ловушек стратиграфического и литологического типов, в том числе неровных краях рифов. [c.81]

Взаимосвязь между динамикой работы долота на забое и записями волновых процессов на дневной поверхности устанавливается уже на основе визуального анализа записей. Реализации волнового поля обладают высокой плотностью импульсов. Обычно они равномерно распределены по длине записи. В то же время в целом ряде случаев отмечена одна чрезвычайно характерная особенность реализаций - наличие повторяющихся областей увеличения амплитуды записи. При некоторых сочетаниях параметров динамической системы порода - инструмент запись представляет собой чередование всплесков амплитуд, группирующихся в волновые пакеты длительностью 0,2-0,4 сек, с участками, где амплитуда записи находится либо на уровне шумового поля, либо представляет собой одиночные импульсы (рис. 6.13). Можно предположить, что возникновение волновых пакетов связано с локальным усилением динамических явлений на забое, в связи с чем следует рассмотреть некоторую концептуальную модель излучения упругих волн на забое в процессе бурения. [c.205]

При использовании стоячих волн возбуждают свободные или вынужденные колебания либо объекта контроля в целом (интегральные методы), либо его части (локальные методы). Свободные колебания возбуждают путем кратковременного внешнего воздействия на объект контроля, например, ударом, после чего он колеблется свободно. Вынужденные колебания предполагают постоянную связь колеблющегося объекта контроля с возбуждающим генератором, частоту которого изменяют. Информационными параметрами являются частоты свободных колебаний или резонансов вынужденных колебаний, которые несколько отличаются в связи с воздействием возбуждающего генератора. Эти частоты связаны с геометрическими параметрами изделий и скоростью распространения в них ультразвука. Иногда измеряют величины, связанные с затуханием колебаний в объекте контроля амплитуды свободных или резонансных колебаний, добротность колебаний, ширину резонансного пика. [c.98]

Как известно, под дифракцией понимают любое отклонение от прямолинейного распространения электромагнитных волн, если только это отклонение не является причиной обычных законов геометрической оптики — отражения или преломления [23]. Наиболее отчетливо дифракционные явления проявляются при распространении электромагнитных волн вблизи непрозрачных препятствий, хотя явление дифракции имеет место во всех случаях, когда изменение амплитуды или фазы неодинаково на всей поверхности волнового фронта, т. е. оно возникает при амплитудном или фазовом локальном нарушении волнового фронта. [c.248]

МИКРОСКОПИЯ АКУСТИЧЕСКАЯ — совокупность методов визуализации микроструктуры и формы малых объектов с помощью УЗ- и гиперзвуковых волн. Она включает в себя также методы измерения локальных характеристик упругих и вязких свойств объекта и их распределений по его поверхности или внутри объёма. М. а. основана на том, что УЗ-волны, прошедшие, отражённые или рассеянные отд. участками объекта, имеют разл. характеристики (амплитуду, фазу и др.) в зависимости от локальных вязкоупругих свойств образца. Эти различия позволяют методами визуализации звуковых полей получать акустич. изображения на экране дисплея. В зависимости от способа преобразования акустич. полей в видимое изображение различают сканирующую лазерную М. а. и сканирующую растровую М. а. [c.148]

Если часть освещающей объект волны фокусируется на нем, то потребность в зеркале на объекте или вблизи него отпадает [8]. В этом случае можно записать квази-фурье-голограмму с протяженным опорным источником, расположенным в плоскости объекта, та. Тогда распределение комплексных амплитуд в восстановленном изображении определяется сверткой распределений комплексных амплитуд на объекте и в опорном источнике. Обычно разрешение в восстановленном изображении ограничивается размерами сфокусированного пятна, которое играет роль опорного источника. Полученную голограмму можно использовать для компенсации фазовых искажений, вносимых турбулентной средой, а также движением объекта [4]. При желании в процессе записи можно объединить данную голограмму и голограмму с локальным пучком. В этом случае изображение сфокусированного пятна должно находиться в центре апертуры ирисовой диафрагмы (см. рис. 1). Сфокусированное пятно [c.239]

Основным недостатком радиометрии является появление сигналов от дефекта и локальных измерений толщины изделия (выпуклости шва), определяемых состоянием внешней поверхности и качеством обработки. Это затрудняет возможность определения формы, размеров и глубины залегания дефекта. Для уменьшения влияния неровностей поверхности сварного шва разработана методика оптимизации размеров детекторов в зависимости от среднего периода неоднородности выпуклости сварного шва. Помеха, связанная с колебаниями толщины, устраняется пространственной фильтрацией, которая осуществляется путем выбора размера радиометрического детектора. Пространственная фильтрация основана на том, что колебания толщины характеризуются периодичностью. Поверхность сварного шва можно представить в виде суммы синусоидальных колебаний толщины, причем амплитуда определенной синусоиды зависит от длины волны. С помощью радиометрического детектора, регистрирующего излучение, прошедшее сквозь контролируемый сварной шов, усредняется толщина контролируемого материала вдоль продольного размера детектора. Поэтому при радиометрическом контроле происходит сглаживание спектра. Варьируя размер детектора, можно исключить из исходного спектра определенные гармоники. Например, если в продольном размере детектора укладывается целое число основных гармоник спектра неоднородности сварного шва, то основная гармоника сглаживается. Пространственная фильтрация позволяет значительно уменьшить помеху, обусловленную неоднородностью сварного шва. На основании этой [c.39]

Таким образом, локальная скорость с, с которой распространяются различные фазы волны конечной амплитуды (IV. 12), больше местной скорости на величину V. Эта добавка обусловлена только учетом субстанциальных производных в уравнениях Эйлера, т. е. нелинейностью уравнений гидродинамики (IV.2) и (IV.3). Упругая же нелинейность среды усиливает эту добавку в 8 раз. Следовательно, коэффициент к,, в (IV. 17) также является определенной характеристикой нелинейности упругих свойств среды и может быть поэтому назван нелинейным коэффициентом. [c.70]

Полученные теоретические результаты для относительного коэффициента поглощения при Нес 1 и Ке 1 находятся в хорошем согласии с экспериментальными данными. В качестве иллюстрации этого на рис. 24 [191 приведены сводные данные измерений коэффициента поглощения ультразвуковых волн с разной амплитудой в воде на расстояниях стабилизации формы волны, т. е. в области максимального поглощения. По оси абсцисс отложены локальные числа Рейнольдса, определяемые амплитудой давления в точке измерения. Сплошная кривая — теоретическая, построенная для о = 4. Точки относятся к измерениям, выполненным различными методами при разных частотах ультразвука в диапазоне 1- 10 МГц. [c.101]

В этом параграфе исследуется распространение поля в области, не содержащей диэлектрических или металлических тел неоднородность состоит в том, что диэлектрическая проницаемость плавно меняется в пространстве. Поле представляется в форме локально плоской волны. В приближении геометрической оптики амплитуда этой волны не зависит от частоты, а частота, которая считается большой величиной, входит только в фазовый множитель. Построение лучевой структуры поля само показывает, где это приближение не применимо в тени, где нет лучей геометрической оптики далее, в областях с большим градиентом поля, например там, где происходит скачок поля или его производных наконец, в точках, куда сходятся лучи и где схлопываются так называемые лучевые трубки. Из интегрального представления поля следует, что поле на луче зависит не только от полей на этом же луче, но и от полей в некоторой окрестности луча, размером ар. Условие применимости геометрической оптики состоит в том, чтобы показатель преломления п среды менялся медленно, причем и /г, и поле должны оставаться почти постоянными в области порядка ар. Далее рассматривается один конкретный случай структуры поля, при которой геометрическая оптика неприменима, хотя п меняется медленно — каустика. Затем кратко говорится о комплексной геометрической оптике и о векторной геометрической оптике. [c.218]

Дифракция упругих волн в твердых телах. В основе большинства способов, реализующих ультразвуковые методы неразрушающего контроля (УЗМНК), используется лучевое представление о распространении и рассеянии ультразвуковых волн на дефектах, размеры которых существенно больше длины волны, подчиняющееся законам геометрической оптики (ГО). Согласно этому представлению каждую точку дефекта рассматривают как вторичный излучатель звука, а амплитуду отраженной волны вне дефекта считают равной нулю. Замечательной особенностью законов ГО является их локальность. Поле в приближении ГО как бы распадается на совокупность лучевых трубок, которые можно рассматривать как каналы по каждому из них распространяется энергия, независимо от наличия соседних каналов. [c.33]

Амплитуда дифракционного луча пропорциональна амплитуде порождающего его первичного луча. Константа пропорциональности называется коэффициентом дифракции D. Физический смысл коэффициента дифракции состоит в том, что он определяет соотношение амплитуд Лдиф луча, распространяющегося в направлении луча с амплитудой Лцад, его порождающего, с учетом локальных особенностей формы тела, на котором лро-исходит дифракция, т. е. q (а) — это функция, определяющая форму тела, на котором происходит дифракция. Зная распределение коэффициента дифракции по разным направлениям дифрагированных волн, можно восстановить функцию q (а). Коэффициенты дифракции определяются из решения модельных задач дифракции продольных и поперечных волн на телах простой формы, для которых можно получить аналитические выражения. [c.36]

Подобно обычной диффузии или теплопроводности, явление поперечной диффузии амплитуды по фронту волны имеет локальный характер и срав)ште,пьпо сильно выражено в зонах эффективной диффузии, где градиенты комплексной амплитуды достаточно велики. Па рис. 4 подобная зона изображена параболой (пунктир). С уменьшением длины волны эта парабола суживается и совпадает в пределе с грани]1сй геом. тени. В случае отверстия (рис. 5) две параболич. зоны аффективной диффузии сливаются на расстоянии г а /Я,, к-рое уже фигурировало во френелевском рассмотрении Д. в. Далее необходимо расс.чатривать эффект совместного влияния обоих краёв или, др. словами, волновой пучок в целом. [c.666]

Все сказанное относится к области х <дс,, пока в волне не образовались разрывы. При J > J , уравнение (1.17) по-прежнему справедливо, но средние необходимо вычислять с учетом затухания энергии на разрывах, которые к тому же в разных участках модулированной волны образуются на разных расстояниях. Поскольку локально (в окрестности данной точки профиля огибающей А у)) все происходит так же, как в периодической волне (эта локальность, конечно, следствие отсутствия Щ1сперсии), то можно пользоваться соответствующими формулами гл. 1. Разрыв образуется в точке J , = (aojxA (> )) , а средний квадрат амплитуды изменяется при 2 > 2, по закону [Сутин, 1978] [c.127]

Наиболее полное иа русском языке изложение вариационных методов для определения собственных частот резонаторов, постоянных распространения волноводов и амплитуд волн, возникающих на локальных неоднородностях в волноводах. Большое внимание уделено выбору базиса, т. е. системы функций, используемой в прямых методах типа мето да Ритиа. [c.271]

Ранее были приведены и исследованы формулы для первых членов асимптотического разложения краевой волны для задачи дифракции произвольного лучевого поля на теле с искривленными гранями и криволинейным ребром. При столь общей постановке задачи лучевая структура падающей волны отличается от лучевой структуры отраженной и краевой волн. Существует, однако, ряд важных с практической точки зрения задач, в которых первичная волна и последовательно возникающие в процессе решения краевые волны имеют одну и ту же лучевую структуру цилиндрических, сферических или тороидальных волн. Так, при дифракции па нескольких телах, расположенных друг относительно друга в зоне Фраунгофера, все волны, образующиеся в результате взаимных дифракций, можно считать сферическими, В плоской задаче при днфракции цилиндрической волны на многоугольнике (частные случаи лента, призма, щель в экране, уголковая антенна) все последовательно возникающие волны также цилиндрические. В осесимметрическом аналоге последней задачи все краевые волны тороидальные. Для таких задач можно найти и последующие члены асимптотики модельных задач, что позволяет проанализировать влияние ряда более топких факторов, в частности, влияние изменения закона амплитуды по фронту падающей волны. Поэтому в этом случае необходимо расширить понятие модельной задачи, понимая под ней задачу, в которой учтено влияние не только локальной геометрии тела и фронта падающей волны, но н более тонкой характеристики —распределения амплитуды по фронту волны. Введем новое понятие эталонные волны [6, 78]. [c.121]

ТОНКИХ аморфных пленок германия и кремния и приписали их интерференции между волнами, рассеянными локальными кристаллитами, ориентация которых удовлетворяла условию Брэгга. В то же время Берри и Дойль [27] считают, что этот эффект может быть чисто побочным, связанным с действием передаточной функции на гауссову амплитуду Г (К) ( 3.3). Последняя представляет собой сумму вкладов от многих локальных областей пленки, которая все же гораздо толще, чем любой отдельно взятый кристаллит. Интерпретация такпх изображений зависит от весьма тонких и сложных экспериментальных деталей (см. [19]). [c.171]

Коэффициенты для алгоритма прогноза цунами были определены Адамсом [29, с. 18] ... мы начинаем с исторических данных о заливании берегов и переходим к рассмотрению источника, используя теорию для оценки соответствующих функциональных соотношений. Можно сказать, что данные о заливании при каждом цунами обнаруживают общую закономерность заливание грубо может быть представлено косинусоидой, центрированной по азимуту землетрясения и обходящей остров против часовой стрелки. Отношение наблюденной высоты заливания к местной ординате принятой косинусоиды названо локальным фактором усиления. Ордината косинусоиды на азимуте данной станции считается прибрежной амплитудой, не искаженной локальным усилением. Таким образом, все множество данных наблюдений для конкретного цунами на конкретном острове сводится к одному числу — эквивалентной величине подъема уровня , характеризуемой амплитудным значением принятой косинусоиды. Эта эквивалентная величина затем экстраполируется на глубоководную зону с учетом теоретических соотношений, связывающих изменение амплитуды волны с окружающим остров уклоном дна, а также с отношением радиуса линии уреза острова к радиусу его подводного основания (включающего шельф и склон). Найденное значение с помощью расчета, учитывающего геометрическое расхождение волновых лучей и дисперсию, отодвигается еще дальше — на каноническое расстояние, равное 100,6 км, и величина, полученная на этом этапе, называется канонической . После этого для каждого цунами из канонических величин для разных островов определяется средняя, а если удается, вычисляют и стандартное отклонение. Найденную среднюю величину и принимают за канонический цунами-индекс . Термин индекс употреблен потому, что принятая величина может быть и не равна максимальной амплитуде волны, но связана с высотой заливания берега . [c.224]

Для характеристики качества материала как среды, в которой распространяется волна, часто используется механическая добротность Q. Эта величина определяется иногда как отношение энергии, переносимой волной, к энергии, поглощаемой в среде на 1 рад фазового сдвига, или как умноженное на 2я отношение энергии, переносимой волной, к энергии, поглощаемой на расстоятш, равном 1 дл1ше волны. Поскольку энергия пропорциональна квадрату амплитуды, а амплитуда пропорциональна величине локальная потеря энергии на 1 рад равна [c.77]

На рнс. 11,12 приведены графики зависимости СКР обменных волн от угла падения волны Ар5(ар) и ВрзСар). В обоих рассматриваемых случаях (напомним, на рисунках а - сильная граница, б - слабая) при нормальном (ар= 0) и скользящем (ор= 90°) падения первичной волны на границу обменных волн не возникает. При наклонном падении с увеличением угла Ор амплитуды обменных 8У-волн растут с увеличением угла. Критический угол а,р отражается локальными экстремумами кривых. В закритической зоне СКР обменных волн становятся комплексными, а сами волны - внутренне интерференционными. [c.45]

Результат нормировки на начальные амплитуды (для нормировки использовалась интенсивность возмущений в различных положениях по х) дается на фиг. 6. Кроме того, был рассчитан соответствующий теоретический рост возмущений, основанный на локальной параллельной пространственной линейной теории устойчивости профилей Фокнера - Скэн - Кука. Результаты вычислений показаны там же сплошными линиями. Видно, что теория адекватно предсказывает длину наиболее неустойчивой волны и чем ниже по потоку, тем лучше соответствие между теоретическим и экспериментальным поведением волн. [c.48]

После зарядки емкостных накопителей они подключаются к разрядному промежутку с целью формирования в толще частиц дробимого продукта канала пробоя. Здесь имеют место большие непроизводительные затраты энергии. В большинстве случаев технологически приемлемой средой в рабочей разрядной камере является техническая вода, имеющая относительно высокую электрическую проводимость ( 10 -10 Ом см). В такой среде существенное значение имеет растекание импульсных токов как с электродов, так и с поверхности плазменных образований, формируемых в разрядном промежутке в процессе пробоя. Это приводит к значительным потерям энергии в разрядном промежутке на стадии формирования канала пробоя и локально меняет свойства и характеристики жидкости (температуру, проводимость и др.), вплоть до ее фазовых превращений /11/. Величина предпробивных потерь (энергия формирования фронта импульса напряжения) может быть рассчитана по строгим соотношениям для принятой схемы замещения контура генератора (например, в /11/ для -L-R= или -L-R) или оценена в приближениях (по уровню амплитуды напряжения U,/, и времени фронта t,/,) для выбранной формы волны напряжения [c.120]

Простейшая схема Д. г.— двухволновая 2 когерентных пучка пересекаются в нелинейной среде, падая с одной или разных сторон под одинаковыми углами к сё поверхности. Создаваемая ими интерференционная картина записывается в среде в виде периодич. структуры (решётки), на к-рой эти же пучки дифрагируют (с а-м о д и ф р а к ц и я). Это приводит к изменениям параметров пучков, поэтому записываемая решётка также изменяется по глубине регистрирующей среды. Для Д. г. важны среды с изменяюплимся под действием света показателем преломления п. Самодифракция 2 стационарных пучков в такой среде при совпадении экстремумов записываемой решётки (показателя преломления) и записывающего интерференционного поля по приводит к изменениям их амплитуд, т. е. к перераспределению интенсивностей пучков, но изменяет их разность фаз Дф (среда с локальным откликом). Если решётка сдвинута по фазе относительно интерференционного поля на угол, не кратный я, то изменяются амплитуды, т. с. интенсивности волн (среда с нелокальным откликом). При отом происходит перекачка энергии между волнами. Макс. перекачка соответствует рассогласованию решёток показателя преломления и интенсивности интерференционного поля на угол п/2 (сдвиговая четвертьволновая голограмма) при этом Дф—0. Одноврем. преобразование амплитуд и фаз при самодифракции 2 волн в среде с локальным откликом возникает либо в нестациопарном режиме, либо в случае тонкой решётки в результате появления высших порядков дифракции. [c.624]

НОМ на рис. 7.10 случае продольного сжатия цилиндрической оболочки), и дается сопоставление с кривой, полученной Д. Яо ) для случая локальной потери устойчивости при изгибе с образованней овальной формы поперечного сечения (две волны в окружном направлении и одна выпучина в продольном направлении, амплитуда которой затухает от центра выпучины по экспоненциальному закону). Д. Яо в своем исследовании использовал члены, связанные с учетом больших прогибов, которые, как было показано ранее, являются существенными такой тип потери устойчивости, как правило, наблюдается при выпучивании вследствие изгиба толстостенных труб, подобных резиновым шлангам, и толстых металлических труб, выпучиваюш,ихся за пределом упругости. [c.513]

Это обстоятельство позволяет сделать некоторые общие для всей нелинейной оптики заключения. Например, если при Р<" > = О решение волнового уравнения имеет вид плоской волны, то при р( ь) ф Q решение можно представить в виде квазиплоской волны, амплитуда и фаза которой мало меняются на расстояниях порядка длины волны. Еще большие возможности для общего описания нелинейно-оптических эффектов возникают в случае, когда эти эффекты малы не только в локальном, но и в интегральном по всей нелинейной среде смысле. В данном параграфе рассматривается именно такая ситуация. [c.18]

Продолжая аналогию со схемой голографирования с локальным опорным пучком [105, 107], сравним это свойство описьшаемых голограмм с результатами работы [111], в которой проводилась голографическая регистрация объектов, случайно изменяющих свое положение в пространстве с малой амплитудой смещения. В этой работе использовался так называемый локальный опорный пучок, полученный путем отражения части падающего на объект излучения с помощью небольшого зеркала, закрепленного на объекте. Подобное исследование проводилось также в работе [107]. Источником oпq)Hoй волны в [107] служило сформированное линзой и вьщеленное диафрагмой сильно уменьшенное изображение голографируемого объекта. [c.41]

Для дальнейшего анализа примем, что взаимодействие вырождено по частоте и что пучки накачки имеют одинаковую интенсивность. Рассмотрим сначала наиболее сложную ситуацию, когда отклик среды является чисто локальным, вследствие чего запрещен прямой энергообмен между пучками, записывающими решетки (см. 1.11д). При этом штрихи световой решетки /13 и динамической решетки 5б)з совпадают (п. 1.2.2). Рождающийся при дифракции на ббвз пучок 4 будет сдвинут по фазе относительно пучка 2 на тг/2. Поэтому световая решетка /24 и совпадающая с ней решетка 5б24 оказываются смещенными по отношению к решеткам/)з и 5б)з на четверть периода. Теперь пучки 1 тлЗ (2 я 4) могут обмениваться энергией на чужих решетках 6624 и 5б)з соответственно. В этом и состоит косвенное (параметрическое) взаимодействие (п. 1.1.3), связывающее все четыре пучка за счет энергообмена одновременно и взаимосвязано меняется контраст световых решеток /)з и /24, а значит и амплитуда динамических решеток бб)з и бб24- Легко убедиться, что все вторичные сигнальные пучки, возникающие при дифракции пучка накачки /) на бб2 4> находятся в фазе с исходным. То же верно и для обращенного пучка 4. Поэтому и вторичные решетки, возникающие в процессе смешения волн, складываются. [c.31]

В этой главе и гл. 3 будут рассмотрены процессы нелинейного искажения и взаимодействия упругих волн. Нели-вейное искажение волн (изменение формы профиля волны конечной амплитуды) происходит из-за того, что к скорости распространения волны добавляется скорость смещения частиц, а также из-за того, что локальная скорость звука в разных точках волны различна. Это приводит к тому, что сжатия движутся быстрее, чем разрежения еслп волна имела первоначально синусоидальную форму, то постепенно передние фронты ее становятся все более и более крутыми. При некоторых условиях, рассмотренных далее, возможно образование чрезвычайно узкого фронта волны, который может рассматриваться как слабый разрыв место образования разрыва, таким образом, можно считать периодическим источником слабых разрывов. Такая волна со слабыми разрывами на каждой длине волны, занимающими весь фронт, иногда называется пилообразной. В спектральных терминах искажение волны может быть интерпретировано как появление, рост и взаимодействие в процессе распространения гармонических составляющих (обертонов) волны. [c.48]

Однако этот переход может произойти и по другой причине [Наугольных, 1972]. Сферическая расходимость приводит к столь резкому ослаблению амплитуды, что диссипация просто не успевает размьтать ударный фронт до его стациотрной (вернее, квазистациотрной) ширины, и, хотя Re > 1, локальное число Рейнольдса на фронте волны станет малым, тогда как в стационарной ударной волне оно всегда порядка единицы. [c.84]

Задача эта выглядит очень сложной. Впервые ее решения рассмотрел Дж. Уизем [1977] применительно к ударным волнам произвольной амплитуды, возбуждаемым равномерно движущимся поршнем в области, где ширина данной лучевой трубки постоянна. Тогда в случае плоского фронта волна имела бы вид ступеньки с постоянным течением за разрьшом, а все изменения величины последнего связаны только с локальныл ш изменениями сечения трубки. При этом величину скачка можно найти из условий сохранения массы и импульса через сечение трубки, так что амплитуда и скорость разрьша будут функциями только локального сечения трубки А. Основываясь на соответствующем решении для канала переменного сечения, Уизем записал такую связь в случае ударной волны произвольной амплитуды в идеальном газе. Впрочем, для слабых ударных волн [c.96]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...