Постоянная распространения

Постоянная распространения у в данном случае является комплексной величиной. Представим ее так [c.324]

При воздушном заполнении волновода (е = р=1) получим для постоянной распространения у [c.327]

При частоте возбуждения о)>о)кр постоянная распространения у <с0, и мы получаем решение в виде бегущей волны [c.327]

Методы и техника измерений электрических параметров сред в СВЧ диапазоне радиоволн достаточно хорошо описаны в ряде работ. Максимальной точностью измерений обладают резонаторные методы. Из волноводных методов практическую применимость имеет способ измерения постоянной распространения в измерительной линии, заполненной образцом, так как он позволяет не только измерить электрические параметры, но и оценить степень неоднородности среды в выбранном направлении. Для оценки параметров плоскослоистых изделий (брусьев) больших габаритов без какой бы то ни было доработки целесообразно использовать простой метод измерения смещения наклонно падающего пучка. [c.228]

Здесь обозначено 1 — абсолютная величина продольной напряженности наведенного поля в идеально изолированном проводнике (напряжение на единице длины) 171 — абсолютная величина постоянной распространения, характеризующая распределение и затухание параметров поля вдоль трубопровода у — комплексная величина постоянной распространения трубопровода Z — абсолютная величина волнового сопротивления трубопровода I — длина участка параллельного прохождения трубопровода и линии электропередачи. [c.430]

Решающее значение в вышеприведенных уравнениях имеет постоянная распространения трубопровода [c.431]

Определенную роль играет и фазовый угол постоянной распространения [c.431]

Взаимосвязь между удельным электросопротивлением изоляции трубопровода Гц и его постоянной распространения у следует из уравнений раздела 23.3.1 она может быть получена в зависимости от диаметра трубопровода d также и с кривых на рис, 23,6 в случае частоты 50 Гц и с кривых на рис. 23.13 в случае частоты 16 % Гц. При обычной изоляции трубопроводов с толщиной слоя s=3-H-4 мм и относительной диэлектрической постоянной е,=5 в случае удельного электросопротивления изоляции ги до 10 Ом-м при частоте [=50 Гц и до 3-10 Ом м при f=16% Гц емкостным сопротивлением изоляционного покрытия можно пренебречь в сравнении с омическим Для таких сравнительно низких значений справедливо упрощенное соотношение [c.443]

Это означает, что если, например, постоянную распространения Ivl желательно удвоить, то удельное электросопротивление изоляции Ги нужно сократить вчетверо, и соответственно потребуется в четыре раза большее число заземлителей. [c.443]

Постоянную распространения тока вдоль подземного сооружения <1/м) наиболее удобно определять с помощью номограммы (рис. 1). Для этой цели определяются значения функции 0 и б [c.28]

Вычисляется постоянная распространения токов и потенциалов вдоль скважины [c.77]

Выбор коэффициента q зависит от вида задачи, в которой используется модель. В работе [368], например, предлагается выбирать q таким образом, чтобы скорость распространения первой волны в модели стремилась на высоких частотах к скорости поверхностной волны Рэлея. Б этом случае достигается почти идеальное совпадение дисперсии этой волны с дисперсией первой волны Лэмба (д = 0,88 при v=l/3). В другой работе [371] предлагается вычислять значения q из условия совпадения частот среза модели и реального стержня (кривые 5 и 5 на рис. 5.3). Вычисления показывают, что это значение q дает минимум абсолютного интегрального отклонения дисперсионных кривых обеих волн модели от дисперсионных кривых волн Лэмба в интервале частот ktH = О Зл/2. Отметим, кстати, что этот диапазон частот является максимально возможным для любой двухволновой модели полосы или пластины, так как на более высоких частотах становится действительной постоянная распространения третьей волны Лэмба [229]. Из рис. 5.3 видно, что ири других значениях q можно получить совпадение дисперсий в отдельных узких участках внутри этого диапазона. [c.151]

Общие формулы. Пусть имеется среда, в которой могут существовать п независимых волн с постоянными распространения к[, /с2,..., кп. Примеры таких сред рассмотрены в главе 5. Продольные волны в стержне согласно теории Бернулли соответствуют случаю п = 1. Для его изгибных и крутильных колебаний п = 2. Для стержней несимметричных профилей п может равняться шести и т. д. Волновое движение такой среды описывается п обобщенными смещениями ui, U2,.. Un, являющимися функциями времени и пространственной координаты х. Ограничиваясь гармоническими процессами, в которых все величины имеют множитель ехр —iat), зависимости между ними удобно записывать в векторной форме. Обозначив через и (х) вектор-столбец, име- [c.169]

На более высоких частотах постоянная распространения может принимать действительные ( os l < 1), мнимые ( os > > 1) и комплексные ( os < —1) значения. Действительные соответствуют незатухающим (однородным) нормальным волнам, а мнимые и комплексные — неоднородным волнам. Частотные диапазоны, в которых нормальная волна однородна, носят название полос пропускания, а диапазоны частот с неоднородными волнами — полосами непропускания. [c.183]

На рис. 6.3 представлены зависимости действительной и мнимой частей постоянной распространения S + г 2 от безразмерной частоты 8, посчитанные по уравнению (6.39) при то = 2. На низких частотах при малых е зависимость (е) близка к действительной прямой липни, как у однородного утяжеленного стержня. На частоте ei действительная кривая переходит в комп- [c.183]

На низких частотах (см. рис. 6.12) имеются три длинные волны крутильная с постоянной распространения Х = = [6 (1 — две изгибные — распространяющаяся и неод- [c.198]

Пусть теперь — вектор смеш ений /-й нормальной волны в зажатой полосе, соответствующей постоянной распространения ки а fп — вектор смещений и-й сопряженной нормальной волны, соответствующей постоянной распространения A . Эти векторы удовлетворяют уравнениям (6.69) и (6.71) соответственно. Умножая первое слева наг , а второе — справа на м. -, интегрируя по у на отрезке [—Я, //] и вычитая второе из первого, после интегрирования по частям получим [c.203]

Подставив ее в уравнение (7.14) и положив постоянную распространения также комплексной, = i — 1 2, получим систему двух трансцендентных уравнений [c.219]

Рассмотрим теперь точное решение системы (7.15), полученное с помощью ЭЦВМ. На рис. 7.6, а—г представлены зависимости действительной и мнимой частей безразмерной постоянной распространения и от действительной части безразмерного [c.219]

Исследование уравнений типа (6,46) удобно проводить графически с помощью дисперсионных поверхностей. На рис. 6.6 в качестве примера приведена часть дисперсионной поверхности для квадратной решетки из одинаковых струн. По горизонтальным осям отложены безразмерные комноненты постоянной распространения i>=ifxi i и 2 = Ы2 2, а по вертикальной оси — безразмерная частота а — kil — k2h- При больших значениях переменных 1, 2, о изображенная часть поверхности повторяется с периодом 2п, [c.188]

Постоянные распространения (6.55) — чисто мнимые величины, поэтому все нормальные волны с четными номерами являются экспоненциально затухаюпщми независимо от частоты (см. рис, 6.9, где (6.54) и (6.55) соответствуют штриховые линии). Постоянные распространения волн с нечетными номерами (6.54) [c.193]

Из него следует, что на низких частотах ( io С 1) в зажатой полосе нет длинных волн, имеющих малую постоянную распространения Я <С 1. В этом можно убедиться, разложив левую часть уравнения (6.60) в ряд по малым аргументам и ограничиваясь первыми членами разложения. На низких частотах, таким обра- [c.194]

Частоты поперечного резонанса зажатой полосы определяются уравнением tg Ыо + th Ыо = О, которое получается из уравнения (6,60) при Я = 0. Приближенно они даются формулой цот ято — я/4. На частотах jio < Цо < Ло, т+ имеются т нормальных волн с действительными постоянными распространения, так как fiom являются критическими частотами и в них происходит преобразование однородных волн в неоднородные и наоборот. [c.195]

Неортогональность нормальных волн является отличительной чертой всех твердых волноводов (в жидких волноводах волны ортогональны) и связана с наличием в твердом теле двух типов волн — продольной и сдвиговой. С точки зрения математики особенность задач с неортогональными собственными формами заключается в том, что постоянная распространения к (или про- [c.201]

Поптрягина принцип максимума 26й Поправка Рэлея 139 Постоянная распространения 1S1, 491 [c.294]

Смотреть страницы где упоминается термин Постоянная распространения : [c.327] [c.235] [c.15] [c.170] [c.171] [c.139] [c.142] [c.145] [c.164] [c.165] [c.170] [c.178] [c.181] [c.182] [c.183] [c.183] [c.188] [c.189] [c.191] [c.192] [c.192] [c.197] [c.198] [c.221] [c.248] [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...