Ударный фронт

В работе [116] описан метод определения коэффициента тепловой активности покрытий в ударной трубе (относительным) импульсным методом. Источником теплового импульса длительностью от нескольких микросекунд до долей секунды служит в этом случае высокотемпературная пробка между ударным фронтом и контактной зоной. При числах Л4 = 4т-12 величина поверхностной плотности теплового потока составляет = (1 -ь 10) 10 кВт/м . Так как современная регистрирующая аппаратура позволяет вести запись теплового процесса при длительности его около 1 мкс, то появляется возможность измерять теплофизические характеристики тонких покрытий (минимальная толщина 10 мкм). [c.143]

Следовательно, Мв зависит от длины I стержня В. Если 1>Х 2 ( — длина волны напряжений), то все количество движения приобретается стержнем В, причем это движение соответствует полной площади под кривой о t). Если I а к12, то только часть количества движения приобретается стержнем В [ее можно вычислить по формуле (1.2.1)], остальная же часть не выходит из стержня А, если волна имеет ударный фронт. [c.19]

Жения, которые достаточно высоки, дЛя того чтобы вызвать откол тонких шайб, т. е. разрушение, параллельное их поверхности, под действием отраженной волны растяжения, порожденной отражением прямой волны сжатия от свободной поверхности шайбы. Полученные результаты правильны, если волна имеет ударный фронт, за которым следует монотонное убывание интенсивности напряжений. Продолжительность действия напряжений порядка 10 мкс, максимальное напряжение о = 7,5 10 дин/см , что в 5—6 раз превышает предел прочности материала. Измерение скоростей частиц на тыльной поверхности плиты можно проводить с помощью отпечатка (вдавливания) по схеме, приведенной на рис. 12. Пусть 5 — площадь контакта шайбы и плиты, Н — толщина шайбы, I — время, от- [c.23]

Возрастание скорости распространения возмущений с ростом интенсивности нагрузки, вызванное возрастанием жесткости материала при сжатии, приводит к тому, что элементы волны сжатия с более высоким уровнем напряжений догоняют ее элементы, соответствующие более низкой величине напряжений, формируя ударный фронт. В отличие от упруго-пластической волны, на ударном фронте параметры материала меняются скачком, образуя разрыв (в математическом смысле) значений массовой скорости, напряжений, деформаций и плотности при прохождении по материалу ударной волны. [c.162]

Когда кривая сГг(ег) всюду выпуклая к оси Ъг, как в идеальной жидкости без фазовых переходов, ударный фронт всегда устойчив и включает всю фазу сжатия в ударной волне. Наличие на кривой сжатия выпуклого к оси Ог участка (области перегиба) нарушает устойчивость ударной волны. Вследствие этого переход от упругого к упруго-пластическому деформированию материала, нарушающий условие устойчивости ударной волны, приводит к разделению фронта волны на упругий предвестник и следующую за ним ударную пластическую волну, распространяющиеся со скоростями соответственно ао н D. При низкой интенсивности ударной волны сопротивление сдвигу оказывает существенное влияние на ее распространение и, следовательно, при выполнении расчетов необходим учет вязкопластического поведения материала при деформации в ударной волне. Пренебрежение эффектами, связанными со сдвиговой прочностью, может привести к значительности погрешности в расчетах [161, 245]. [c.163]

Характеристики на плоскости х, t (рис. 6.9) будут иметь вид, показанный на рис. 6.10. Для ячейки ОАВ вдоль х = 0 можно установить разностное уравнение и на его основании определить напряжение на ударном фронте [c.156]

Для определения параметров потока за ударным фронтом привлекают законы сохранения массы, энергии и количества движения. Полученная отсюда система уравнений остается незамкнутой, так как в рамках рассматриваемой схемы одними только законами сохранения и уравнением состояния газообразной фазы не решается вопрос о количестве испарившейся жидкости. [c.235]

Разумеется, средства термодинамики и законы сохранения сами по себе недостаточны для описания поведения двухфазного вещества в скачке уплотнения. Тем не менее они позволяют очертить границы интервала, в пределах которого, по-видимому, должны располагаться параметры парожидкостного потока за поверхностью разрыва. При описании процессов, отграничивающих этот интервал, нет необходимости прибегать к искаженным представлениям о природе протекающей среды ее действительные термодинамические свойства могут быть непосредственно отражены в соотношениях, связывающих параметры состояния по обе стороны ударного фронта. [c.236]

В этом процессе, отвечающем второй пограничной схеме перехода, принимается, что фазовые превращения в зоне скачка не успевают проявляться. Таким образом, при прохождении ударного фронта изменяется термодинамическое состояние только газообразной составляющей потока. [c.246]

Отношения давлений p lpi в прямом скачке водяного пара, при автономном переходе каждой из фаз через ударный фронт, нанесены на рис. 7-7 пунктирными линиями соответствующая им вспомогательная кривая номограммы обозначена Xi = I. [c.247]

Скорее всего, данный механизм может реализоваться в областях с сильно развитой турбулентностью. В этой связи представляет интерес механизм ускорения частиц на фронтах ударных волн, к-рый близок к рассмотренному выше механизму Ферми. Ускорение реализуется в том случае, если в окрестности ударного фронта имеются к.-л. рассеивающие центры. Тогда частица, пересёкшая ударный фронт, может снова возвратиться на него за счёт рассеивания на этих центрах. При каждом пересечении ударного фронта частица набирает энергию в сжимающихся потоках. Изменение энергии релятивистской частицы описывается ур-нием [c.245]

В ударной трубе за падающим ударным фронтом происходит образование и рост пограничного слоя. По мере прохождения газовой проб- [c.510]

Применение датчика электрического типа для измерения теплообмена в ударной трубе встречает значительные трудности, >связа ные с существованием за ударным фронтом термической ионизации газа, которая при высоких режимах может привести к искажению тепловых сигналов ложными импульсами. По- [c.512]

На основе развития общих методов анализа точных решений А.Ф. Сидорову удалось продвинуться и в аналитическом описании ряда конкретных неодномерных течений истечений в вакуум из многогранных углов, не стационарного движения угловых поршней в газе, течений через искривленные ударные фронты. Следует отметить, что важный цикл работ А.Ф. Сидорова по точным решениям системы уравнений газовой динамики послужил отправной точкой для его новых исследований по ряду интересных направлений. Так, анализ условий примыкания к области покоя связан с разработкой общего метода построения решений в виде специальных (в том числе характеристических) рядов, а точные решения уравнений кратных волн существенно использовались А.Ф. Сидоровым в дальнейшем при исследовании проблем, связанных с безударными сжатием вещества. [c.9]

Заметим еще, что вид функции q не зависит от формы ударного фронта и определяется лишь скоростью его распространения и постоянными фона. [c.52]

Форму ударного фронта будем задавать при t = 1. Известное решение Л.И. Седова [4] о расширении из точки цилиндрического поршня с постоянной скоростью получается, если положить Ь = 0иФ°=0. [c.58]

Ниже исследуются течения за пространственными ударными волнами, причем предполагается, что образом поверхности разрыва является некоторая кривая в пространстве годографа, а течение за ударной волной принадлежит к классу двойных волн. Естественно, рассматриваются лишь ударные (детонационные) волны постоянной интенсивности, так как течение за фронтом волны предполагается изэнтропическим. Для системы уравнений, описывающей двойные волны, вдоль некоторых линий в плоскости независимых компонент скорости ставится задача Коши. Рассматриваемая система уравнений оказывается эллиптической за фронтом ударных волн и гиперболической за нормальными детонационными волнами. Показывается, что в стационарном случае за поверхностью сильного разрыва скорость звука как функция компонент скорости такая же, как и в случае конического автомодельного течения. Это дает возможность получить некоторые точные решения для установившегося пространственного обтекания некоторых тел специальной формы при наличии ударных фронтов. [c.71]

При ударе прямая О А соответствует ударному фронту упругой волны, на котором деформации возрастают скачком до s , а прямая ОВ — распространению наибольшей деформации, вызванной ударом. В области OAL частицы находятся в начальном (до удара) состоянии [c.274]

Ударный фронт упругой волны ОЛ отразится от правого свободного конца стержня, как ударная волна разгрузки, движущаяся со скоростью упругой волны. В плоскости [xt) она изобразится прямой АС. Пересекая волны Римана, она оставит в каждом сечении некоторую остаточную деформацию s = s (x), которую в опыте можно измерить. Если бы мы, кроме того, знали, какая наибольшая деформация до разгрузки была достигнута в каждом сечении, мы могли бы построить динамическую диаграмму a s. [c.275]

Шаг At выбирается из условий устойчивости схемы по анализу линеаризованной задачи. В практических расчетах At выбирается в 2—3 раза меньше времени прохождения с максимальной скоростью упругого возмущения но минимальному размеру элемента. При организации программы удобно предусмотреть изменение At в процессе расчета аналогично описанному в главе 5 и использование искусственной вязкости Неймана — Рихтмайера для расчета ударных фронтов в материале связующего. [c.150]

С помощью интерферометра можно исследовать физическую картину газовых течений. Интерференционная картина обтекания модели или поля свободного потока дает возможность определить распределение плотности, форму ударного фронта, структуру ударного слоя и его толщину, найти зависимости параметров потока От формы и характерного размера модели и т. д. [118]. [c.152]

На рис. 5.23 приведена обобщенная для различных газосодержащих сред зависимость перепада давления Д/ на ударном фронте от объемной доли eq конденсированной фазы. [c.270]

На фиксированном расстоянии от заряда (30°) максимальное затухание ударных волн происходит в газожидкостных пенах II. Наличие минимума на кривой 1 характерно для взрывов зарядов, занимающих конечный объем. Наряду со снижением примерно на порядок давления на ударном фронте, газосодержащие среды позволяют существенно уменьшить концентрацию оксидов углерода, азота и других токсичных продуктов детонации взрывчатых веществ, выбрасываемых в атмосферу. [c.270]

Отражение плоской ударной волны от плоской стенки. При малых углах падения ударной волны имеет место регулярное отражение (рис. 3.10, а). При возрастании угла падения начиная с момента, когда в системе координат, связанной с точкой пересечения волновых фронтов, скорость потока за отраженной волной близка к скорости звука, регулярное отражение становится невозможным. Возникает махонское отражение (рис. 3.10,6). При этом частицы газа проходят через два ударных фронта либо через ножку маховской конфигурации (ударная волна ОА на рис. 3.10, а). Эти две области течения разделены контактной поверхностью. Различают простое махов-ское и сложное маховское отражения (рис. 3.10, в, а). Кроме того, существует двойное маховское отражение, при котором на отраженной ударной волне возникает вторая тройная точка (рис. 3.10, 6). [c.77]

Во второй фазе (гидродинамических воздействий), длящейся до нескольких сотен миллисекунд, мощный сферический ударный фронт движется радиально от центра заряда, испаряя, расплавляя, дробя, смещая и растрескивая окружающую породу. Большая часть энергии ударной взрывной волны поглощается породой в зоне взрыва в форме тепловой и механической энергии, в результате чего окружающая порода нагревается и разрушается. Незначительная доля общей энергии взрыва в пределах от нескольких десятых до нескольких процентов проявляется в форме упругой или сейсмический волны. Вслед за ударной взрывной волной относительно медленно идет расширение первоначального газового пузыря, сопровождающееся адиабатическим снижением температуры и давления, а также дальнейшим расплавле- [c.105]

Аномально повышенное поглощение ВЧ-радиоволн в полярной ионосфере является одной из гл. причин нарушения связи и возникает в результате увеличения концентрации заряж. частиц в слое О. Различают 4 типа аномального поглощения, каждый из к-рых соответствует определ. фазе в ходе развития ионосферного возмущения, следующего за вспышкой на Солнце внезапное поглощение (5П), наблюдаемое на всей освещённой полусфере Земли, обусловленной эмиссией излучения во время солнечных вспышек поглощение полярной шапки (ППШ), к-рое наблюдается в приполюсной области на широтах, превышающих Ф 60° поглощение с внезапным началом (ПВН), возникающее в период внезапвого начала магн. бури в зоне полярных сияний. Обусловлено вспышками тормозного реятг. излучения электронов, высыпающихся в ионосферу АО в результате резкого сжатия земной магнитосферы под воздействием ударного фронта потока солнечной плазмы по интенсивности н продолжительности соответствует эффекту ВП авроральное поглощение (АП). [c.262]

Механизм У. з. ч. на ударных волнах представляется привлекательным ввиду трёх обстоятельств 1) ударные волны достаточно распространены в Гкиактике. Они образуются, напр., у звёзд с сильным звёздным ветром, в результате взрыва сверхновых и т. д. 2) при ускорении на разл. ударных волнах генерируется универсальный спектр частиц, к-рый не зависит от таких характеристик, как скачок скорости на ударном фронте (величина коэф. диффузии) [c.245]

Обычное X.— 3. у. L = 0 в линейном случае (е = 0) для гармонических сигналов переходит в параболич. ур-иие теории дифракции (Леоитовича параболическое уравнение). Для возмущений с плоскими фронтами X.— 3. у. переходит в ур-ние простых волн Римана волн), описывающее укручение профиля бегущей волны вплоть до образования разрывов — ударных фронтов. Обычное X,—3. у. также справедливо в той области пространства, где разрывов нет. [c.415]

Совместное решение ура1внений не стационарного пограничного ламинарного слоя и уравнения теплопроводности для твердой стенки лриво-дит к теоретическому результату о постоянстве температуры поверхности стенки за ударным фронтом при формировании после него ламинарного пограничного слоя. [c.511]

В результате была получена экспериментальная зависимость повышения температуры поверхности подложки за ударным фронтом At от скорости ударной волны. При увеличении скорости волны от 1,5 до 4 км сек подъем температуры уве.личивается5 в 10 раз, что говорит об интенсивном возрастании теплообмена (рис. 6). [c.511]

Рис. 3.79. Опыты Картнса (1960) профили воли при ударных фронтах, ограниченных половиной поверхности торца, как то показано на рисунке, для двух различных положений датчика. Отмечается наложение продольной и поперечной еоставляющнх. I — часть площади торца, на которой ,

Большинство экспериментаторов на протяжении двух десятилетий предполагали априори, что когда твердое тело подвергается действию сильного взрывного удара, оно ведет себя, по существу, подобно жидкости. Они сводили на нет влияние больших касательных напряжений, присутствующих в таком ударном фронте. Другое общее предположение заключалось в том, что независимо от ширины ударного фронта позади него возникает устойчивое состояние. При заданном приложенном давлении, для того чтобы получить скорость частицы, нужно предположить или продемонстрировать экспериментально, что, в отличие от отражения пластических волн от свободной поверхности, скорость частицы падающей волны на поверхности образца удваивается, как это предсказывается элементарной линейной теорией отражения удара при нормальном падении. Комбинируя измерения скорости волны и измерения максимума скорости частицы в решетке с предполагаемыми свойствами, можно расчетно получить зависимость давления от величины объема и сравнить эту зависимость с квазистатическими экспериментальными результатами Бриджмена (Bridgman [1949, И) в области пересечения уровней квазистатических давлений и давления низкой части ударной волны. [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...