Источник волн

При возникновении волн их частота определяется частотой колебаний источника волн, а скорость зависит от свойств среды. Поэтому волны одной и той же частоты имеют различную длину в разных средах. [c.222]

В волновой ванне с помощью вибратора с двумя стержнями создадим два точечных источника волн с одинаковой частотой ко- [c.227]

Электромагнитное поле обладает энергией. При распространении любых электромагнитных волн происходит перенос энергии от источника волн к приемникам волн. [c.261]

Гюйгенсом и усовершенствованную Френелем, По этой теории, поверхность тела, излучающая свет, — источник волн, возникающих вокруг каждой точки поверхности тела. Дальше, в результате интерференции колебаний возникает колебательное движение на поверхности огибающей системы начальных волн. Это колебательное движение вновь порождает систему волн вокруг каждой [c.364]

Целесообразно рассмотреть теперь нерелятивистскую теорию эффекта Доплера. Под эффектом Доплера или смещением Доплера понимается определенная связь между измеряемой частотой волнового движения и относительными скоростями источника волн, среды и приемника. Удобно начать рассмотрение [c.323]

Источник движется относительно среды, приемник неподвижен (рис. 10.18, 10.19).Пусть источник волн находится вначале координат галилеевой системы отсчета Т, которая движется относительно приемника, помещенного в начале координат другой галилеевой системы отсчета R. Временно предположим, что среда М, в которой распространяются волны, неподвижна относительно системы отсчета R, так что система отсчета R тождественна с системой отсчета М, неподвижно связанной со средой. [c.323]

Пусть волна падает нормально к плоскости щели. Разобьем площадь щели на ряд узких параллельных полосок равной ширины. Каждая из этих полосок может рассматриваться как источник волн, причем фазы всех этих волн одинаковы, ибо при нормальном падении плоскость щели совпадает с фронтом волны кроме того, и амплитуды наших элементарных волн будут одинаковы, ибо выбранные элементы имеют равные площади и одинаково наклонены к направлению наблюдения. [c.174]

Таким образом, и разобранные простые примеры, и общие соображения приводят к выводу, что для получения полного представления о локализации источников волн нужно уметь измерять и распределение амплитуд, и распределение фаз волн. [c.236]

Рассмотрим волну, распространяющуюся из одной точки по всем направлениям в однородном пространстве, т. е. с одинаковой скоростью. Фаза волны в точке, находящейся на некотором расстоянии от источника, будет связана с фазой волны у источника так же, как и в случае волны, распространяющейся по одному направлению. Если у источника волны колебания среды происходят по закону [c.705]

Во всех точках, находящихся на одинаковых расстояниях от источника, фаза волны в каждый момент будет одна и та же. Всякая шаровая поверхность, центр которой совпадает с источником волны, [c.705]

На практике редко приходится иметь дело с такими источниками волн, как пульсирующий шар. Однако и тела более сложной формы, колеблющиеся более сложным образом, создают в окружающей среде волны, которые на достаточно большом расстоянии от источника в некоторой ограниченной области пространства можно считать подобными шаровым в смысле закона убывания амплитуды с расстоянием от источника, т. е. колеблющееся тело можно рассматривать как точечный источник. [c.706]

Скорость распространения волн по поверхности жидкости, как и в случае упругих волн, зависит от величины сил, возникающих при отклонении от положения равновесия. Но сила тяжести, которая в рассматриваемом случае играет роль восстанавливающей силы, зависит от смещений частиц не так, как упругие силы, возникающие в случае упругих волн. Поэтому оказывается, что скорость распространения волн по поверхности жидкости зависит от длины волны (от частоты колебаний источника волн), т. е. наблюдается дисперсия волн. Скорость распространения увеличивается с увеличением длины волны. [c.708]

Пространственное распределение электромагнитных полей, временные зависимости напряженности электрического поля Е(/) и напряженности магнитного поля Н(/), определяющие тип волны (плоские, сферические и др.), зависят от характера источника волн, с одной стороны, и от свойств среды, Б которой [c.149]

Чтобы возбудить волны в среде, нужно иметь источник волн, т. е. внешнее тело, вызывающее колебания точек в какой-либо части среды. Если источник волн возбудит колебания в одном месте среды, то вследствие взаимосвязи частиц эти колебания будут постепенно передаваться другим частицам. При этом каждая предыдущая частица среды, совершающая колебания, дейст-с некоторой вынуждающей силой. Следовательно, колебания частиц среды происходят с одинаковой частотой — частотой вынуждающей силы, определяемой частотой колебания источника волн. [c.200]

У реальных волн только ограниченные участки волновой поверхности рассматриваются как плоские. Почти плоские волны возникают в среде, например на не очень больших расстояниях от источника волн, представляющего собой большую плоскую пластину, колеблющуюся в направлении нормали к пластине. [c.202]

Если расстояние между источниками волн сопоставимо с длиной волны или меньше нее, то волна, возбуждаемая одним источником волн, воздействует на другой источник, уменьшая или увеличивая излучаемую им энергию, и наоборот. Это воздействие одного источника волн на другой зависит от соотношения между фазой колебания данного источника и фазой волны, приходящей от другого источника. [c.212]

В начальный момент = О происходит удар (сфера вступает во взаимодействие с преградой), в точке контакта А возникает давление большой интенсивности, которое является источником волны нагрузки, распространяющейся со скоростью ад. Образуется область возмущений нагрузки (рис. 87), ограниченная частью поверхности сферы, вклю- [c.288]

Точечный источник волн эмиссии излучает сферическую продольную или поперечную волну. При падении на поверхности изделия она отражается и трансформируется. В результате появляются нормальные волны, амплитуда которых уменьшается с увеличением расстояния значительно медленнее, чем для сферической волны. Затухание воли эмиссии в металле вызывает наиболее сильное ослабление высокочастотной составляющей сигнала, так как коэффициент затухания быстро возрастает с частотой. Все это приводит к значительному искажению первоначального сигнала эмиссии. [c.316]

Все названные зоны являются источниками волн дифракции, которые, распространяясь в разных направлениях, проникают как в освещенную область и интерферируют в ней с отраженными и преломленными волнами, так и в область тени, образуя суммарное поле в объекте. [c.34]

Переходя к пассивным акустическим методам контроля, отметим акустико-эмиссионный метод, при котором используют бегущие волны (рис. 2.5, г). Этот метод основан на анализе параметров упругих волн акустической эмиссии, возникающих в результате динамической локальной перестройки объекта контроля. Такие явления, как возникновение и рост трещин, аллотропические превращения, движение скоплений дислокаций — наиболее характерные источники волн акустической эмиссии. Контактирующие с изделием пьезопреобразователи, принимающие упругие волны, позволяют установить наличие источника эмиссии, а при обработке сигналов от нескольких преобразователей — и расположение источника. [c.99]

Точечный источник волн АЭ излучает сферическую волну продольного или поперечного типа. При падении на поверхности образца или изделия она отражается и трансформируется. В результате появляются нормальные волны, амплитуда которых снижается с увеличением расстояния значительно медленнее [c.445]

I = + (zq zY г и X — координаты ( о — расстояние от источника волны до свободной поверхности г = 0). [c.239]

Рассмотрение вопроса о направленном движении трещин необходимо основывать на вариационном принципе, но прежде всего необходимо выявить механизм энергоснабжения трещин, так как в нашем случае скорость роста трещин меньше скорости распространения возмущения. Вероятно, источниками энергоснабжения, обеспечивающими рост магистральных трещин при импульсной нагрузке, являются энергия деформации, накопленная в объеме при движении в нем волн сжатия, а также различного типа отраженные волны и волны релаксации напряжений, связанных с наличием неоднородности в образце. Концентрация напряжений вблизи неоднородностей, а затем и образование системы микротрещин являются основными источниками волн релаксации, т.е. наибольший приток энергии для своего развития трещина получает от близлежащих областей локальных возмущений. [c.139]

В данном случае решение нетрудно получить, по.мещая аналогичный источник волн, как и в предыдущей задаче, в точке х = 0, y = 2h. Тогда будем иметь следующее решение [c.177]

Дифракция волн происходит при их встрече с преградой любой формы и любых разл1еров. Обычно при больших по сравнению с длиной волны размерах препятствия или отверстия в пре- фаде дифракция волн мало заметна. Наиболее отчетливо дифракция проявляется при прохождении волн через отверстие с размерами порядка длины волны или при встрече с препятствиями таких же размеров. При достаточно больших расстояниях между источником волн, преградой и местом наблюдения волн дифракционные явления могут иметь место и прк больших размерах отверстия яли преграды. [c.230]

Опыт показывает, что когда два независимых источника света, например две свечи, или даже два различных участка одного и того же светящегося тела посылают световые волны в одну область пространства, то мы не наблюдаем интерференции и констатируем сложение интенсивностей. После изложенного в предыдущих параграфах мы не можем, конечно, считать результаты такого опыта доказательством несостоятельности волновых представлений о свете. Отсутствие устойчивой (наблюдаемой) интерференционной картины может обозначать только, что наши источники не посылают когерентных волн. Это означает, следовательно, что посылаемые источниками волны — немонохроматические (см. 12). То обстоятельство, что даже с наилучшими в смысле монохроматичности источниками (свечение разреженных газов) мы не можем получить интерференции от независимых источников, есть доказательство того, что ни один источник не излучает строго монохроматического света. Сказанное относится ко всем нелазерным источникам света. [c.69]

Если очень большое число источников волн, расположенных на одной прямой близко один от другого, создает волны одинаковой амплитуды и фазы, то во всех плоскостях, перпендикулярных к этой прямой, будут распространяться круговые волны также одинаковой амплитуды и фазы. Поверхностями равной фазы будут служить бесконечные коаксиальные цилиндры, на осях которых лежат источники волны. Такая волна называется цилиндрической. Уравнение цилиндрической волны имеет такой же вид, как и уравнение круговой волны (19.21), и справедливо для любой плос-K0 1W, пер.[1енднкуляр41ой к прямой, на которой лежат источники волн. [c.706]

На поаерхйости жидкости можно получить и плоские волны, если в качестве источника волн вместо шарика взять колеблющуюся палочку (рис. 453). В этом [c.707]

Всегда можно заменить любой источник волн системой когерентных точечных источников, которые в результате интерференции вдали дадут ту же картину, что и данный источник. Эта возможность замены любого источника системой точечных источников, интерферирующих между собой, подсказывает идею важного принципа, применяемого при рассмотрении вопросов распространения волн. Всякую волну мы можем в любом месте остановить и заменить ее системой воображаемых точечных источников (элементарных источников). Дальнейшее распространение волны можно рассматривать как результат интерференции волн, создаваемых этими элемент арными точечными источниками. При этом амплитуда и фаза волн, создаваемых всеми элементарными источниками, определяются амплитудой и фазой приходящей волны [c.713]

Способность ориентироваться по звуку, т. е. определять направление, в котором находится источник звука, обусловлена главным образом одновремотым воздействием звуковой волны на оба уха ). Разность фаз, с которой проходящая волна воздействует на оба уха, и является тем физическим фактором, которым различаются волны, приходящие по различным направлениям. Лишь в том случае, когда источник звука находится прямо впереди или позади человека, звуковая волна достигает обоих ушей в одной и той же фазе. При всяком другом положении источника волна будет достигать обоих ушей с разной фазой. Это и дает возможность определять положение источника звука. Интересно отметить, что высота расположения источника звука над землей не имеет значения для сдвига фаз между волнами, действующими на оба уха (при нормальном, вертикальном положении человека). И действительно, человек в гораздо меньшей степени обладает способностью определять угол возвышения источника над горизонтом, чем положение той вертикальной плоскости, в которой лежит источник. Влияние сдвига фаз волны, действующей на оба уха, называется бинауральным эффектом. [c.731]

У сферических волн волновые поверхности представляют собой систему концентрических сфер, центры которых расположены в одной точке — фокусе волн. Их можно получить, например, от псточ-ника волн, представляющего собой маленький пульсирующий шарик. Так как шарик имеет конечные размеры, то каждая точка его пульсирующей поверхности является, по существу, точечным источником волн, наложение которых и дает действительную волну. Однако на расстоянии, много большем диаметра шарика, этим можно пренебречь и образующиеся волны рассматривать как сферические. При этом условии сам шарик принимают за точечный источник волн. Отметим, что плоскую волну всегда можно представить как сферическую, но с бесконечно большим радиусом, т. е. считать, что фокус плоской волны находится в бесконечности. [c.202]

При распространении в среде сферической волны амплитуда колебаний частиц в ней убывает обратно пропор-ционалыто расстоянию г от источника волн. Уравнение сферической волны имеет вид [c.207]

Вычислим плотность потока энергии сквозь волновую поверхность сферической волны, находящуюся на расстоянии г от точечного источника волн. Если не учитывать поглощения энергии средой, то среднее значение потока энергии будет постоянно и не зависит от того, какого радиуса проведена сфера <Р> = = i7-4 r- = onst. Вектор плотности потока энергии во все.ч точках сферической волновой поверхности перпендикулярен ей и имеет среднее значение [c.211]

Понятия о когерентных источниках волн и о когерентных волнах являются физической абстракцией. Лишь идеализируя при определенных условиях реальные источники волн и реальные волны, можно их называть когерентны.мн. Когерентные источники волн можно осуществить, например, укрепив па одно вибраторе два проволочных штифта. Если ими одновре.менио ударять по поверхности воды, налитой в волновую ванну, то можно наблюдать две близкие к когерентным волны, разбегающиеся из двух центров и налагающиеся друг на друга. [c.212]

Распространение волн напряжений в теле при ударе его в преграду с внедрением существенно отличается от аналогичного процесса при соударении. Отличие состоит в том, что внедрение сопровожается приложением нагрузки не только на торцовое сечение (что имеет место при соударении), но и на части его боковой поверхности, которая увеличивается с течением времени по мере внедрения тела (рис. 103). При этом источником волн напряжений является как торцовое сечение (2 = 0), так и загруженная часть внешней боковой поверхности тела. [c.348]

Образцы стекла разрушаются при сжатии и растяжении с большим шумом. Образуется большое количество обломков самой разнообразной формы. Чрезвычайная скоротечность процесса указывает на возможность волновых явлений. Инициирование волн на возникающих трещинах носит случайный характер, что создает хаотическую картивсу прямых и отраженных волновых фронтов и причудливую картину зон интерференции, в которых возникают новые очаги разрушения. Последние, в свою очередь, являются дополнительными источниками волн. Энергетическая подпитка этих волновых процессов осуществляется за счет той потенциальной энергии упругой деформации, которая накапливается по всему объему образца к моменту разрушения. [c.56]

Б а р к а н д. Д., О выборе глубины заложения источника волн, распространяющихся в грунте, Журн, техп. физ. ,,т. XI, вып. II, стр. 1020, 194). [c.552]

В реальных условиях В.на п. Ж. не являются плоскими, а имеют более сложную пространственную структуру, зависящую от характеристик их источника. Напр., упавший в воду камень порождает круговые волны (см. Цилиндрическая волна). Движение судна возбуждает корабельные волны одна система таких волн расходится от носа судна в виде усов (на глубокой воде угол между усами не зависит от скорости движения источника II близок к 39°), другая -— движется за его кормой в направлении движения судна. Источники длинных волн в океане — силы иритяжения Луны и Солнца, порождающие приливы, а также подводные землетрясения и извержения вулканов — источники волн цунами. [c.333]

X Если известны источник волны и направление сс распространения, измерение трёх комлонспт вектора < смещения — вертикальной и двух взаимно перпендикулярных горизонтальных — позволяет определить поляризацию и характер колебаний. Для этой цели служат трёхкомпонеитные Г., к-рые по существу являются комбинацией трёх систем, выдающих три электрич. сигнала, пропорциональных соответствующим составляющим колебаний. Для определения направления прихода волн применяют систему Г., соединённых в групповую эл.-акустич, антенну (см. Направленность акустических излучателей и приёмников). [c.442]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...