Звук излучатели

Подобно излучателю микрофон может иметь направленность приема, и все, что было сказано о направленности излучателей, справедливо и для приемников звука. Излучатель и приемник, которые имеют одинаковые размеры, обладают одинаковыми характеристиками направленности. [c.126]

До сих пор не говорилось о том, каким образом может быть измерена скорость звука. Выше мы обращали внимание на отклонение свойств газа от идеального состояния и отмечали, что скорость Со относится к безграничному пространству. На практике, особенно в области низких температур, скорость звука измеряется в относительно небольшой колбе, которая должна иметь постоянную температуру. В настоящее время наиболее точные измерения скорости звука осуществляются при помощи акустического интерферометра с цилиндрическим резонатором. Акустические волны возбуждаются в трубе излучателем, расположенным на ее конце длина волны находится измерением перемещения отражателя между соседними резонансными максимумами. Положение стоячих волн определяется по импедансу излучателя. В этом состоит одна из трудностей акустической термометрии по сравнению с газовой. В газовой термометрии измеряемые величины, объем и давление, являются величинами статическими, хотя и существуют проблемы, связанные с сорбцией, о которой говорилось выше. В акустической термометрии измеряемые величины носят динамический характер — это акустический импеданс излучателя, например, при 5 кГц, вязкость и теплообмен со стенками трубы. Все это оказывается источником специфических трудностей при измерении, и для правильной интерпретации результатов измерения необходимо полное понимание физической сущности процессов распространения акустических волн. [c.101]

Стоящая здесь высокая степень отношения и/с приводит к тому, что при и/с < 1 эффективность турбулентности как излучателя звука низка. [c.409]

Движение источника звука, сопровождающееся изменением расстояния от источника до приемника, приводит к изменению частоты принимаемого звука. Это связано с тем, что скорость распространения звуковой волны в среде не зависит от скорости движения источника. Поэтому, если источник звука движется от приемника со скоростью V см/сек, то за единицу времени мимо приемника пройдут не все максимумы и минимумы волны, излученные за это время источником, а только часть их приемник отметит меньшее число колебаний, чем создает источник. Убедиться в этом можно при помощи следующего элементарного расчета. Пусть источник в начале секунды находился на расстоянии с см от приемника, причем с см сек — скорость звука в среде. Тогда через секунду он будет находиться на расстоянии (с+ v) см. На этом расстоянии уложатся все / максимумов, которые за одну секунду созданы излучателем (/ — частота колебаний излучателя). Но за одну секунду до приемника дойдут не все максимумы, а только часть их, расположенная на расстоянии с см. Следовательно, приемник отметит меньшую частоту /, причем /7/ = с/ (с + и), откуда [c.731]

Возбуждение волн колеблющимся телом связано с излучением энергии в окружающую среду. В источниках звука потери энергии на излучение могут быть очень значительны (чем больше эти потери, тем эффективнее действует излучатель) потери на излучение обусловливают сильное затухание собственных колебаний излучателя. Влияние этих потерь легко обнаружить на камертоне. Камертон без резонансного ящика звучит гораздо слабее, чем с ящиком, но [c.739]

Для усиления интенсивности звука струн и камертонов обычно их соединяют с каким-нибудь хорошим излучателем, имеющим достаточно большую поверхность. Например, для усиления звука камертона его обычно укрепляют на резонансном ящике (рис. 185). Колебания камертона передаются стенкам ящика, вызывая вынужденные колебания воздушного столба в ящике. В результате этого излучается звук большей интенсивности, чем дает сам камертон. [c.233]

Когда требуется усилить один определенный тон, выгодно использовать явление резонанса. Для этого нужен такой излучатель, частота собственных колебаний которого равна частоте усиливаемого звука. Примером такого излучателя является резонансный ящик камертона. В том же случае, когда необходимо в равной мере усиливать различные звуки (например, звуки человеческой речи), нужно, наоборот, всячески избегать явлений резонанса. Только при этом возможно воспроизвести правильное соотношение амплитуд составляющих колебаний. Следовательно, для равномерного усиления различных звуков колебания мембраны должны быстро затухать, а частота ее собственных колебаний должна быть больше частоты воспроизводимых звуков. [c.236]

Одним из наиболее распространенных излучателей звука является телефон. Более мощными излучателями являются электродинамические громкоговорители (динамики). [c.236]

Основные физические закономерности, свойственные звуку, полностью применимы и для ультразвуковых волн. Наряду с этим малая длина ультразвуковых волн обусловливает и некоторые особые явления, несвойственные волнам звукового диапазона. Направленность излучения звука зависит от соотношения между размерами излучателя и длиной волны (см. 62). Чем меньше длина волны по сравнению с размерами излучателя, тем больше направленность излучения звука. С уменьшением длины волны, кроме того уменьшается также и роль дифракции в процессе распространения волн (см. 57). Поэтому ультразвуковые волны, имеющие сравнительно малую длину волны, могут быть получены в виде узких направленных пучков. В воздухе ультразвуковые волны весьма сильно затухают. Вода по своим акустическим свойствам резко отличается от воздуха. Акустическое сопротивление воды почти в 3500 раз больше, чем воздуха. Следовательно, при одинаковом звуковом давлении скорость колебания частиц воздуха в 3500 раз больше, чем частиц воды. Кинематическая вязкость воды значительно меньше, чем воздуха. Поэтому ультразвуковые волны в воде поглощаются примерно в 1000 раз слабее, чем в воздухе. Этим и объясняется то, что направленные пучки ультразвуковых волн находят широкое применение в гидроакустике для целей сигнализации и гидролокации под водой. Отметим, что использовать для этой же цели электромагнитные волны невозможно, так как их поглощение в воде очень велико. Таким образом, ультразвуковые волны являются, по-существу, единственным видом волнового процесса, который может распространяться с относительно малым поглощением в водной среде. [c.243]

Некоторые отечественные толщиномеры группы Б имеют автоматическую настройку на скорость ультразвука. Для этого используют головную волну, которая возникает и распространяется вдоль поверхности изделия одновременно с излучением продольной волны в изделие. Преобразователь снабжают дополнительным приемным пьезоэлементом, расположенным на постоянном расстоянии (базе) от излучателя. Время распространения головных волн на этой базе пересчитывают в скорость звука. Найденное значение вводят в блок индикатора, который указывает значение толщины в миллиметрах. Прибор одновременно можно использовать как измеритель скорости продольных волн. [c.407]

Пятым измерительным стендом оборудуют передвижные лаборатории с автономным питанием. Этот стенд представляет собой видоизменение третьего стенда, дополнительно измеряет сопротивление изоляции и определяет характер распространения звуковых волн при помощи генератора типа SQ 201, усилителя мощности типа LV 102 и мощного излучателя звука. [c.459]

Возбуждение излучателя осуществляется пакетами электрических колебаний, поступающих с генератора 6, который управляется импульсами тактового генератора 9. Ультразвуковые колебания, излучаемые пьезокерамическими дисками, распространяются в направлении к поверхности контролируемого объекта и после отражения от нее воздействуют на приемник 3, который преобразует энергию ультразвуковых колебаний в электрические сигналы. Сигналы, поступающие с выхода приемника 3 усиливаются предусилителем 7, детектируются и после обработки в селекторе поступают на вход триггера 10. При этом длительность выходных импульсов триггера пропорциональна измеряемому расстоянию, а амплитуда пропорциональна скорости распространения звука. Преобразование импульсов, модулированных по длительности и амплитуде, в напряжение осуществляется посредством фильтра нижних частот 12, выход которого подключается к индикатору 14 и пороговому устройству 11, формирующему сигналы для управления механизмами. Питание функциональных узлов дальномера осуществляется от узла сетевого питания 13. [c.235]

Амортизация ([1], [2]).Эта мера заключается в отделении шумного механизма от опорных поверхностей, которые могут возбуждаться вибрациями механизма и быть излучателями звука. Осуществляется это введением эластичных прокладок под лапы механизма или под плиту, на которой он смонтирован. [c.266]

По акустич, оформлению различают Г. прямого излучения, в к-рых диафрагма (диффузор) излучает звук непосредственно в окружающее пространство, и рупорные, в к-рых диафрагма нагружается на рупор, обеспечивающий лучшее согласование её импеданса акустического с импедансом окружающей среды и формирующий требуемую направленность. Для устранения эффекта противофазного излучения задней поверхности диафрагмы Г. прямого излучения используются спец. ящики ( закрытые системы ), инверторы фазы и спец. пассивные излучатели. Такие Г. применяются как широкополосные излучатели или как НЧ-излучатели многополосных систем. По сравнению с Г, прямого излучения рупорные Г. обладают более высоким кпд, но и большим габаритом. [c.539]

Акустические фононы. Объемные сейсмические волны. Современная модель Земли. Волны Рэлея и Лява. Волны в жидкостях и газах. Звук. Интенсивность звука. Поглощение звука. Излучатели звука. Применение акустических методов. Основные характеристики звука. Закон Вебера-Фехнера. Диаграмма слуха. Акустические резонаторы. Музыкальные инструменты. Эффект Доплера и бинауральный эффект. Интерференция и дифракция волн. [c.91]

Осциллирующий диск в жестком кольцевом экране. Как следует из рис. 1.8, эффективность излучения звука излучателем без экрана на низких частотах ка < 1) значительно меньше эффективности такого же излучателя, помещенного в акустически жесткий экран. В п. 1.2.3 указано, что причиной этого является перетекание жидкости с одной стороны осциллирующего излучателя на другую, приводящее к выравниванию звуковых давлений на обеих сторонах излучателя. Поэтому экран, препятствующий выравниванию давлений, является средством для увеличения эффективности излучения. В связи с тем что реальные экраны имеют конечные размеры, необходимо оценить влияние размеров экрана на характеристики излучателя. [c.36]

Для создания звукового поля источник звука — излучатель должен разве вать некоторую мощность, которую оя излучает. Очевидно, что для этого к ис точиику должна быть подведена мощность. Предположим, что источник звука представляет собой невесомый поршень, колеблющийся без трения в бесконечной стене. Если вокруг поршня создан вакуум, го ясно, что для приведения парш ня в колебание достаточна бесконечно малая возбуждающая сила и соответста венно такая же мощность. Однако картина резко изменится, если поршень окружает обычная среда. Оказывается, что прн этом к поршню должна быть преложена определенная возбуждающая сила Р, состоящая из активной н реактивной составляющих [c.15]

В этой связи следует еще упомянуть о весьма интересном методе Саммерса и Бродинга [5049], позволяющем производить в буровых скважинах различной глубины измерения скорости звука в окружающей горной породе. Для этого в буровую скважину, заполненную водой, погружают зонд длиной около 2 м, несущий на верхнем конце радиальный ультразвуковой излучатель, а на нижнем—соответствующий приемник звука. Излучатель и приемник акустически изолируют друг от друга при помощи звукоизолирующего материала и кабели от них присоединяют к измерительной аппаратуре. Измеряется время пробега звукового импульса от излучателя по стенке скважины до приемника. Подобные измерения позволяют делать заключения [c.374]

Рассмотрим цилиндрический акустический интерферометр с площадью поперечного сечения А, заполненный газом со средней плотностью р, в котором скорость звука равна с. Обозначим акустический коэффициент затухания через а, длину волны — через Л, волновое число к=2п1Х и / г и Нг — коэффициенты отражения соответственно отражателя и излучателя, которые в общем случае могут быть комплексными. Сумма механического импеданса излучателя Zt и газа ZL(l) составляет полный импеданс Z(l), где I — длина полости, поскольку и сам излучатель, и газовый столб влияют на величину скорости. [c.102]

В обоих экспериментах излучатель и приемник состояли из пленочных угольных сопротивлений. Де-Клерк, Хадсон и Пеллам иснользовали прямоугольные импульсы с несущей частотой 22,5 кгц. Ежесекундно генерировалось 88 импульсов длительностью 80—100 мксек каждый. С целью уменьшения подвода тепла Крамере и др. пользовались одиночными импульсами длительностью 20 мксек. Приемник в обоих случаях был присоединен к осциллографу. На экране наблюдались одновременно и передаваемый, и принимаемый импульсы. Скорость второго звука могла быть определена по сдвигу этих импульсов во времени. Картина регистрировалась фотографически. [c.570]

Для получения ультразвуков обычно используют механические, пьезоэлектрические или магнитострнкционные излучатели. Простейший механический излучатель — всем известный свисток. В нем звук возбуждается за счет того, что струя воздуха разбивается о внутренний край полости свистка. Периодически возникающие при этом вихри и возбуждают колебания столбика воздуха, находящегося в полости свистка. Размеры полости определяют частоту собственных колебаний столбика воздуха, а следовательно, и частоту излучаемого звука. Чем меньше размеры полости, тем выше звук. Уменьшая размеры полости, можно добиться того, что свисток начнет издавать звуки очень большой частоты, т. е. ультразвуки. [c.242]

Дифракция упругих волн в твердых телах. В основе большинства способов, реализующих ультразвуковые методы неразрушающего контроля (УЗМНК), используется лучевое представление о распространении и рассеянии ультразвуковых волн на дефектах, размеры которых существенно больше длины волны, подчиняющееся законам геометрической оптики (ГО). Согласно этому представлению каждую точку дефекта рассматривают как вторичный излучатель звука, а амплитуду отраженной волны вне дефекта считают равной нулю. Замечательной особенностью законов ГО является их локальность. Поле в приближении ГО как бы распадается на совокупность лучевых трубок, которые можно рассматривать как каналы по каждому из них распространяется энергия, независимо от наличия соседних каналов. [c.33]

Периодический профиль представляет собой акустическую решетку, пропускающую звук только через впадины профиля, поэтому для обеспечения ввода в стержень постоянного количества энергии, не зависящего от ПЭП на профиле, размер пьезо-элемента 2а излучател я и приемника должен быть связан с шагом профиля t соотношением (рис. 6.40) [c.341]

УЗ-пучок, распространяющийся от излучателя к приемнику, тем самым снижая амплитуду прошедшего сигнала. Для повышения надеж1 ОС7 и и производительности контроля используют механические устройства. Они позволяют изменять расстояние между ПЭП, обеспечивают их центровку относительно стержней и друг друга, а также постоянный, не зависящий от оператора акустический контакт. Для создания акустического контакта между ПЭП и стержнем до последнего аременк применяли звуко-проводяш,ий смазочный материал густой консистенции. Весьма перспективны ПЭП с магнитным удержанием жидкости. [c.344]

Нестационарные течения среды вызывают генерацию звука. Периодич. срыв вихрей за плохо обтекаемым телом порождает вихревой звук. При натекании струи на препятствие может возникнуть т.н. клиновый тон, это явление используется в газоструйных излучателях. Интенсивный звук генерируется высокоскоростными турбулентными течениями. Наир., интенсивность авука, порождаемого реактивной струёй стартовой ступени ракеты, достигает 150 дБ на расстоянии 100 м. Прикладные проблемы А. д. с., связанные с аэродинамич. генерацией звука в высокоскоростных потоках, составляют предмет аэроакустики. [c.42]

Источниками упругих волн при натурных исследованиях служат естественная и наведённая эмиссия акустическая, возникающая при растрескивании массивов горных пород, специально проводимые взрывы, элект-рогидравлич. вибраторы, пьезоэлектрич., магннто-стрикц. и др. излучатели звука. Приём упругих воли ведут с помощью спец, приборов — геофонов. [c.436]

ДИФРАКЦИЯ ЗВУКА — отклонение распространения звука от законо) геометрической акустики, обусловленное его волновой природой. Результаты Д. з,— расхождение У 3-пучков при удалении от излучателя или после прохождения через отверстие в экране, загибание звуковых волн в область тони позади препятствий, больших по сравнению с длиной волны л, отсутствие тени позади препятствий, малых по сравнению с к, и т. п. Звуковые поля, создаваемые дифракцией исходной волны на препятствиях, помещённых в среду, на неоднородностях самой среды, а также па неровностях и неоднородностях границ среды, наа. рассеянными полями (см. Рассеяние звука). Для объектов, на к-рых происходит Д. 3., больших по сравнению с X, степень отклонений от геом. картины зависит от значения волнового параметра Р=Укг11), де D — поперечник объекта (папр., поперечник У 3-излучателя или пре- [c.667]

Наблюдать Д. с. на у. можно, посылая лазерный луч 1 (рис, 1) на образец. 2, в к-ром излучатель звука 3 возбуждает УЗ-волпу. Линза 4 со 5ирает дифрагированный свет, идущий по разным направлениям, в разл. точках окрана 5. В отсутствие УЗ на якрапе видно световое пятно от проходящего света при включении УЗ справа и слева от пего появляются пятна, создаваемые дифрагированным спетом разл. порядков. 2 [c.677]

ИЗЛУЧАТЕЛИ ЗВУКА — устройства, предназначенные дл1я возбуждения звуковых волн в га.чообраз-пых, жидких и твёрдых средах. И. з. преобразуют в анергию звукового поля энергию какого-либо другого вида. [c.102]

ИЗЛУЧЁНИЕ ЗВУКА — со.зданис звуковых полей при помопнт разл. излучателей звука. Звуковое поле, создаваемое данным излучателем, существенно зависит от формы излучателя и вида его колебаний, а так ке от частоты, определяющей соотношение между размера.ми излучателя п длиной волны X изл> чаемого им звука. [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...