Амплитуды отражений

Отсюда следуют окончательные выражения для амплитуд отраженной и прошедшей волн при нормальном падении волны на границу раздела [c.74]

Изучим подробнее явление полного внутреннего отражения, причем при записи основных соотношений будем, как и прежде, пользоваться комплексными значениями для амплитуд отраженной и преломленной волн с переходом к вещественным значениям в окончательных формулах. [c.94]

При М os ф > 1 + I/sin О (что возможно лишь при М > 2) величина X снова вещественна, но теперь надо выбрать ч < 0. Согласно (8) при этом -4 > 1, т. е. отражение происходит с усилением волны. Более того, знаменатели выражений (8) с х < О могут обратиться в нуль при определенных углах падения волны, и тогда коэффициент отражения обращается в бесконечность. Поскольку этот знаменатель совпадает (с точностью до обозначений) с левой стороной уравнения (3) предыдущей задачи, то можно сразу заключить, что резонансные углы падения определяются равенствами (5) я (6) (последнее — при М>2 ). В свою очередь, бесконечность коэффициента отражения (и прохождения), т. е. конечность амплитуды отраженной волны при стремящейся к нулю амплитуде падающей волны, означает возможность спонтанного излучения звука поверхностью разрыва раз созданное на ней возмущение (рябь) неограниченно долго продолжает излучать звуковые волны, не затухая и не усиливаясь при этом энергия, уносимая излучаемым звуком, черпается из всей движущейся среды. [c.455]

Для амплитуд отраженных волн получаются выражения [c.129]

В отличие от геометрических законов, амплитуды отраженной и преломленной волн зависят от поляризации падающей волны. Из дальнейшего будет видно, что целесообразно раздельно рассматривать два случая, когда электрический вектор либо лежит в плоскости падения, либо перпендикулярен к ней. Другими словами, разложим амплитуды Ei, Ег, Еа на компоненты Е и Ej , лежащие соответственно в плоскости падения и перпендикулярные к ней [c.474]

Выполняя соответственные вычисления, мы получим Ег и выраженными через Дь ф и п, но при этом найденные выражения будут не действительными, а комплексными. Комплексное выражение для амплитуд отраженной и преломленной волн имеет весьма простой смысл аргумент комплексной амплитуды определяет сдвиг фазы колебания (см. упражнение 193 и 4). Таким образом, появление комплексных величин в выражениях для амплитуд отраженной и преломленной волн означает, что эти волны отличаются от падающей волны не только по амплитудам, но и по фазам. Рассмотрим отраженную и преломленную волны отдельно. [c.483]

При падении интенсивного, излучения на границу раздела двух сред в отраженном свете наблюдаются волны не только с частотой падающего излучения, но и с кратными, разностными и суммарными частотами. Будем говорить о случае падения монохроматической плоской волны с частотой о). Опыт показывает, что направления распространения отраженных волн с частотами со и 2о) немного, но все же отличаются друг от друга, причем это отличие зависит от дисперсии показателя преломления среды, в которой распространяется падающая волна. Интенсивность второй гармоники в отраженном свете нД несколько порядков меньше, чем в преломленной волне, и практически не зависит от степени выполнения условия пространственной синфазности. Как и в случае френелевского отражения, амплитуды отраженных волн с частотой 2со зависят от угла падения и ориентации электрического вектора относительно плоскости падения. Наблюдается и аналог явления Брюстера при некотором угле падения для пучка с поляризацией. [c.845]

Применение граничных условий в полном объеме позволяет вычислить А , А . Расчет показывает, что амплитуда отраженной волны второй гармоники примерно в ( 22 + — 21) [c.849]

Прямой ход амплитуда падающего луча (ЕО) равна А, амплитуда отраженного (ОВ) равна А р, амплитуда преломленного (ОС) равна Ах. [c.870]

При нормальном падении света нет различия между параллельным и перпендикулярным направлениями к плоскости падения электромагнитной волны, поскольку положение плоскости падения становится неопределенным. Поэтому в данном случае выражения для амплитуд отраженной и прошедшей волн имеют вид [c.16]

В результате использования мнимых величин получаем, как известно, комплексное значение амплитуды, физический смысл которого заключается в том, что начальная фаза колебания изменяется на некоторую величину бо (см. 1.4). Появление мнимых выражений в амплитудах отраженной и преломленной волн означает, что эти волны отличаются от падающей волны не только по амплитуде, но и по фазе. [c.23]

При нормальном падении волны расширения Л 3 = 0 и отраженные волны сдвига не возникают амплитуда отраженной волны расширения Л 2 равна амплитуде прямой волны Al, фаза при отражении может изменяться на л. [c.76]

Решая эти уравнения, выразим амплитуды отраженных и преломленных волн через амплитуду прямой волны. [c.81]

По аналогии с непрерывной системой отношение комплексной амплитуды отраженной волны к амплитуде падающей называют коэффициентом отражения в п-м звене [c.304]

Коэффициент отражения можно ввести и в более общем смысле как отношение амплитуд отраженной и падающей волн в любой точке линии [c.371]

Но коэффициент отраженной поперечной волны 0 по модулю равен единице (см. (9.24), где О равно 0[, если заменить — 0 на —— 0 )> так что амплитуда отраженных волн равна амплитуде падающей волны. Энергии той и другой волны, следовательно, будут совпадать, что оправдывает название— случай полного внутреннего отражения. Находя потенциал отраженной продольной волны, получаем, что [c.440]

Для сильной ударной волны амплитуда отраженной волны пропорциональна Мо [c.59]

Название области связано с тем, что любые слабые возмущения, отражаясь от фронта волны, резко усиливаются и распространяются уже с большей амплитудой. Как видно, при указанных значениях параметров возникает своеобразный резонанс. Более детальное исследование, выполненное с учетом нелинейных членов, показывает, однако, что неограниченного возрастания амплитуды отраженной волны, которое вытекает из решения линейной задачи, не происходит. Амплитуда отраженного возмущения остается малой при малых падающих возмущениях, хотя и превышает ее. Если обозначить через изменение давления в падающей волне, а через бр( ) — в отраженной, то при бр<0 О имеет место оценка [c.61]

Если длина волны в первой среде соизмерима с шагом неровностей, то коэффициенты отражения и преломления на границе раздела первой среды с твердым телом коррелируют с величиной неровностей. Это позволяет свести измерение шероховатости поверхности к измерению амплитуды отраженных импульсов. На рис. 91 приведена зависимость между коэффициентом отражения по амплитуде R и шероховатостью поверхности по ГОСТ 2789—73 . Подобные зависимости наблюдаются и для длительности и спектральной плотности отраженных импульсов. [c.286]

В приборах для контроля шероховатости поверхностей могут быть использованы все приведенные зависимости. Наиболее точным является способ, основанный на определении отношения амплитуд отраженных импульсов, несущие частоты которых различаются в 2 раза. В определенном интервале частот это отношение в значительной степени зависит от шероховатости поверхности. [c.286]

УЗК волнистой поверхностью также определяется ее параметрами. Па этой основе установлена корреляция между параметрами Граничной поверхности (амплитудой h й периодом А) и характеристиками диаграммы направленности рассеянного поля. На рис. 93 показаны зависимости амплитуды отраженного сигнала от параметров граничной поверхности для биметалла, изготовленного взрывом. С увеличением А увеличивается число рассеянных пучков продольных и поперечных волн и уменьшаются углы между ними. С возрастанием h уменьшаются максимумы амплитуд рассеянных пучков и увеличивается относительная ширина диаграммы рассеянных полей. [c.287]

Рис. 1.18. Кривые изменения амплитуды отраженного от плоскости сигнала в зависимости от взаимной ориентации плоскостей источника и приемника.

Дифракционное поле эллиптических цилиндров представляет собой совокупность дифракционных полей первого и второго типов. В зависимости от Q может превалировать дифракция того или иного типа. На рис. 1.27 показаны зависимости отношения амплитуд первых двух принятых сигналов, первый из которых является в зависимости от Q отраженным либо дифрагированным на ближайшем к преобразователю краю, второй — дифрагированным по первому или второму типу дифракции. Штриховыми линиями показано среднее квадратическое отклонение значений. Из анализа этого рисунка следует, что для объемных дефектов (Q = 0,5. .. 0,15) амплитуда дифрагированного импульса на 15. .. 20 дБ меньше амплитуды отраженного. Для плоскостных дефектов (Q < 0,07) амплитуды обоих дифрагированных импульсов имеют тенденции к выравниванию [22]. [c.44]

В случае отражения от точечного рефлектора падающей волны с р (В) амплитуда отражения пропорциональна амплитуде падающей волны, т. е. Р (В) К = Р (В) К, где ЮК — коэффициент пропорциональности. При работе одного и того же преобразователя в качестве излучателя и приемника с учетом изложенного получим выражение для давления на приемнике [c.74]

В релеевской области амплитудно-частотные характеристики практически не зависят от формы отражателя. Их индикатрисы рассеяния изотропны (близки к круговым), амплитуды отраженных сигналов пропорциональны kbY. [c.106]

Зеркально-теневой метод. Основной информационный параметр при контроле этим методом — ослабление амплитуды отражения от противоположной поверхности (дна) изделия. Существуют несколько способов контроля зеркально-теневым методом 131 ]. Перечислим основные нормальным преобразователем по ослаблению первого (рис. 2.14, а) и п го (рис. 2.14, б) донных сигналов продольной волны (чаще всего п == 2) двумя наклонными преобразователями по ослаблению донного сигнала поперечной (рис. 2.14, й) и продольной (рис. 2.14, г) волн. [c.120]

Как отмечалось в подразд. 1.2, для слоя, характеристический импеданс которого больше, чем окружающих сред, минимумы амплитуды отраженных импульсов наблюдаются, когда толщина слоя hs равна целому числу полуволн [c.127]

Для измерения интервала времени Т при определении координат отражателя обычно используют метод максимума, предусматривающий установку преобразователей в положение, соответствующее максимальной амплитуде отраженного сигнала. Как правило, максимум амплитуды отраженного сигнала определяют по экрану трубки. Исключением являются дефектоскопы, выпускаемые в СССР с начала 80-х годов и оснаш,енные звуковым индикатором, мощность звука которого пропорциональна амплитуде отраженного сигнала. [c.184]

Угол ввода УЗ-колебаний в металл должен составлять 40. .. 50°, / = 2,5. .. 5,0 МГц пороговый уровень сравнения эхо-сигналов при выявлении этих дефектов устанавливается на 2. .. 4 дБ выше среднего уровня амплитуд эхо-сигналов от шва. Амплитуды отраженных сигналов, превышающие пороговые уровни, фиксируются с указанием положения дефектов на сварном шве. [c.357]

Обозначим амил1ггудные коэффициенты отражения (отношение амплитуд отраженной и падающей волн) и пр0пуска1п1я (отношение амплитуд прошедшей п падаюшей воли) через р и т. Пусть амплитуда падаюи1,ей линейно-поляризованной световой волны будет (рис. 5.6). При каждом прохождении через границу раздела пластинка — воздух амплитуда волны уменьшается в т раз, а при каждом отражении от такой границы она уменьшается в р раз- [c.100]

Комплексное значение ф2 приведет к тому, что комп.тексными окажутся амплитуды отраженной и преломленной волн в формулах Френеля, что, как известно, связано с эллиптической поляризацией излучения. Следовательно, если на металл падает линейно поляризованная волна, то как отраженная, так и преломленная волны будут эллиптически поляризованы. Исследование преломленной волны затруднительно, так как она нацело поглощается в очень тонком слое металла, и поэтому обычно экспериментально изучают волну, отраженную от металла. Этот метод, предложенный в начале XX и. Друде, служит основным способом определения оптических характеристик металла. [c.102]

Если П1>П2 (следовательно, е1>б2), то знаки амплитуд отраженной Ею и падающей Яоо волн совпадают. Следовательно, реализуется тот случай, который представлен на рис. 16.8, т. е. на границе раздела двух диэлектриков векторы) Е и Е колеблются в одной фазе (синфазно), а фазы векторов Н и Н1 отличаются на я. Если П]<,П2 (следовательно, 8 <е2), то знаки Ею и Яоо различны, т. е. происходит изменение на я фазы вектора Е) по отношению к вектору Е. Векторы Н] и Н в данном случае колеблются в одной фазе. Этот результат формулируется в оптике как потеря полуволны Я/2 при отражении света от второй среды (см. 2.5). Если В2>ъи то теряет полволны электрический вектор, а еСЛИ 62< 61, то теряет полволны магнитный вектор. [c.16]

Комплексное значение ф2 приводит к тому, что комплексными окажутся амплитуды отраженной и прелом-ленЕЕОЙ волн в формулах Френеля, т. е. возникнет разность фаз между компонентами этих волн и падающей волны. Это означает, как известно, наличие эллиптической поляризации излучения. Следовательно, если на металл падает линейно поляризованная волна, то отраженная и преломлеЕЕная волны будут эллиптически поляризованы. [c.27]

Следовательно, амплитуда отраженной волны зависит от величины разности Рь з — Pa j. Если эта величина равна нулю, что равносильно равенству р ,аз = pa i, то отраженные волны не возникают. Произведение ра называется характеристическим импедансом среды. Из (1.5.42) следует если р Пз > Pa i, то амплитуда перемещения при отражении сохраняет знак амплитуды прямой волны, фаза колебаний изменяется на я если р ,аз <С ра и то амплитуда перемещения при отражении меняет знак, фаза не изменяется. [c.81]

Если рдОа = Рь 4< то Ба О и волна сдвига не отражается. Если колебания параллельны оси Ог, то перпендикулярно границе раздела движения нет, следовательно, отраженные и преломленные волны расширения не возникают. Амплитуды отраженной Ба и преломленной Б волн сдвига можно определить. Первая из них отразится под углом, равным углу падения, вторая — преломится под углом Рз, так что [c.82]

Дифракция упругих волн в твердых телах. В основе большинства способов, реализующих ультразвуковые методы неразрушающего контроля (УЗМНК), используется лучевое представление о распространении и рассеянии ультразвуковых волн на дефектах, размеры которых существенно больше длины волны, подчиняющееся законам геометрической оптики (ГО). Согласно этому представлению каждую точку дефекта рассматривают как вторичный излучатель звука, а амплитуду отраженной волны вне дефекта считают равной нулю. Замечательной особенностью законов ГО является их локальность. Поле в приближении ГО как бы распадается на совокупность лучевых трубок, которые можно рассматривать как каналы по каждому из них распространяется энергия, независимо от наличия соседних каналов. [c.33]

В качестве материала протектора в прямых совмещенных преобразователях используют минералокерамику (бериллий, твердые износостойкие сплавы и др.). Протекторы из этих материалов обладают высокой износостойкостью, но не обеспечивают стабильности акустического контакта при контроле изделий с различной шероховатостью поверхности. Так, при Rz = 0,63. .. 320 мкм амплитуда отраженного от дна сигнала может изменяться на 20 дБ. В связи с этим широко применяют полимерные пленки из эластичного материала, например полиуретана. Такой протектор, обладая большим коэффициентом поглощения ультразвука, обеспечивает хорошее гашение многократных отражений. Он может легко деформироваться и в определенной мере облегать неровности поверхности изделия, что также благоприятствует стабильности акустического контакта. Колебания амплитуды не превышают 5 дБ. На практике толщину таких протекторов выбирают равной 0,2. .. 1,0 мм. Так как акустические сопротивления нолиуретана и пьезоэлемента сильно различаются, между ними помещают согласующие слои, улучшающие прохождение ультразвуком этой границы. Эти слои в серийных ПЭП выполняют из эпоксидной смолы с вольфрамовым наполнителем, наносимой непосредственно на пьезоэлемент. [c.143]

ИР для объемных дефектов имеет однолепестковую округлую форму. В направлении обратного рассеяния амплитуда отраженного сигнала принимает максимальное значение, а трансформированный сигнал отсутствует. Кроме того, сигналы волн, образующихся в соответствии с третьим типом дифракции, также отсутствуют. [c.269]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...