Волны регулярные

Рассмотрим такие взаимодействия ударных волн, когда их фронты (либо фронт ударной волны и контактной поверхности) образуют между собой некоторый угол. Если обе ударные волны в окрестности точки их пересечения распространяются по одному и тому же газу, то назовем такое взаимодействие встречным. Если вторая ударная волна распространяется по газу за первой ударной волной, то говорят о взаимодействии двух волн одного направления. Встречное взаимодействие при малых углах между фронтами ударных волн имеет регулярный характер, т. е. после взаимодействия образуются две новые ударные волны (рис. 3.9, й). При увеличении угла между фронтами взаимодействующих ударных волн регулярное взаимодействие становится невозможным, и оно сменяется маховским (рис. 3.9, б). При маховском взаимодействии в тройной точке О пересекаются три фронта ударной волны и контактная поверхность, разделяющая частицы газа, прошедшие через ударные волны 8, Я с одной стороны, и через ударную волну Ы, с другой. При больших углах между взаимодействующими волнами в определенном интервале интенсивностей волн задача решения не имеет. Это означает, что в сколь угодно малой окрестности точки пересечения ударных волн течение нельзя считать однородным. [c.74]

Однако в случае слабых ударных волн регулярные отражения происходят при углах падения несколько больших, чем это допускается теорией, а полученные при расчете предельные значения для тройных ударных волн значительно отличаются от [c.44]

Ветровые волны могут быть вынужденными,, т. е. находиться и развиваться под непрерывным воздействием ветра, и свободными, т. е. при отсутствии ветра (волны зыби). Различают волны регулярные— волны одного и того же размера и формы (рис. 15.1,а) и волны нерегулярные — различных размеров (рис. 15.1,6). При этом рассматриваются два случая — волны морские, т. е. в водоемах большой глубины Я>-0,5Х, и волны на водоемах малой глубины (на мелководье) при Я<0,5 , где Н — глубина водоема, а % — длина волны. [c.297]

Эта методика основана на известном методе тепловых волн (регулярный режим третьего рода). Синусоидальные тепловые волны в образце устанавливаются при помощи экрана, расположенного между параболоидом и фокусом. При возвратно-поступательном движении экрана вдоль оптической оси зеркала за счет переменного центрального затенения изменяется мощность [c.463]

Анализ напряженно-деформированного состояния стационарной трещины при динамическом нагружении имеет важное значение при анализе процессов, предшествующих разрушению. При этом, как правило, рассматривают отдельно установившиеся процессы, вызванные периодическими (в частности, гармоническими) нагрузками, и переходные процессы, вызванные произвольными динамическими (в частности, ударными) нагрузками. При решении реальных задач динамические нагрузки, как правило, прикладываются к части поверхности или объема тела. Волны напряжений распространяются в теле и достигнув трещины взаимодействуют с ней. В случае идеализированных постановок волна напряжений приходит из бесконечности или от границы. Решение задачи представляется в виде суммы решений, определяемых соответственно падающими и отраженными волнами. Решение, соответствующее падающим волнам, регулярно и трудностей не вызывает. Решение для отраженных волн сингулярно и сводится к решению задачи о нагружении берегов трещины. Коэффициенты интенсивности напряжений определяются решением для отраженных волн, поэтому оно представляет наибольший интерес в механике разрушения. Примеры решения различных классических задач динамической механики разрушения приведены в работах [15, 38, 103, 108, 238, 293, 294, 313, 399, 453, 467, 471,478, 535, 549]. [c.36]

Если вычислять матричные элементы оператора (19.5) относительно одночастичных состояний типа плоских волн, то в каждом матричном элементе оператор (д/дг)г можно заменить единицей, так как плоская волна регулярна в начале координат. Если же матричный [c.454]

Приведенные результаты относились к одномерным линейным волнам в отсутствие диссипации. Кроме того, считалось, что волны регулярные и распространяются в одном направлении. Волны, возникающие при движении корабля в спокойной воде или при подходе к мелкому берегу, действительно представляют собой [c.26]

Решение (4.35) удовлетворяет уравнению Гельмгольца. Слагаемые, содержащие Ги удовлетворяют граничным условиям на верхней части экрана, слагаемые с —на нижней части экрана. Необходимость последующих дифракций связана с тем, что слагаемые с г не удовлетворяют граничным условиям на нижней части экрана, а слагаемые с гг — на верхней части экрана. В результате этих дифракций возникают краевые волны, регулярные на интересующих нас границах свет — тень для первичного поля. Не будем рассматривать краевые волны последующих дифракций, ограничиваясь анализом поля (4,35) первичной дифракции. Нас будет интересовать поле за экраном (т. е. при дс>0). В этой области второе слагаемое в (4.35) также представляет собой сумму двух регулярных краевых волн, поэтому достаточно рассмотреть первое слагаемое [c.104]

Для задачи о собственных волнах регулярного волновода (имеющих продольную зависимость е ) следует положить [c.54]

Проведем качественный анализ результатов, представленных на рис. 1.5. Прежде всего отметим монотонный характер изменения резонансного значения (ЛД)р в зависимости от ширины слоя /г/а. При достаточно большом значении /г/а может оказаться, что (Л/Я)Р <0,5. Это означает, что резонансные условия в рассматриваемой структуре выполняются на частоте ниже критической частоты основной волны регулярного волновода. Такая ситуация является физически нереализуемой при данном способе возбуждения резонатора. [c.23]

Рассеяние света происходит также на свободной поверхности (на границе раздела жидкость—воздух) жидкости и на границе раздела двух несмешивающихся жидкостей. На возможность такого рассеяния указал Смолуховский еще в 1908 г. Однако это явление им не было обнаружено и теория явления не была разработана. Этот вопрос рассеяния света как экспериментально, так и теоретически был решен Л. И. Мандельштамом . Он пишет Ниже мне хотелось бы подробнее обсудить вопрос, относящийся к форме поверхности жидкостей. Поверхность жидкости, которая при идеальном равновесии должна быть, напрнмер, плоской, вследствие нерегулярного теплового движения непрерывно деформируется. Если заставить отражаться от такой поверхности световой луч, то наряду с регулярным отражением должно появиться н диффузионное. Достаточны уже очень малые — по сравнению с длиной волны — шероховатости, чтобы это рассеяние обладало заметной величиной . [c.321]

В 14 указывалось, что волны, испускаемые атомами, сохраняют регулярность лишь в течение ограниченного интервала времени. Другими словами, в течение этого интервала времени амплитуда и фаза колебаний приблизительно постоянны, тогда как за больший промежуток времени и фаза, и амплитуда существенно изменяются. Часть последовательности колебаний, на протяжении которой сохраняется их регулярность, называется цугом волн или волновым цугом. Время испускания цуга волн называется длительностью цуга или временем когерентности. Пространственная протяженность цуга L длина цуга волн) и время когерентности Т связаны очевидным соотношением Ь = Тс, где с —скорость света. Если, например, средняя длина цугов волн, излучаемых некоторым источником света, равна по порядку величины 1 см, то время когерентности для этого источника света составляет величину порядка 0,3-10" с. Следовательно, в среднем через такие промежутки времени прекращается излучение одной регулярной последовательности волн, испускаемой источником света, и начинается излучение нового цуга волн с амплитудами, фазами и поляризацией, не связанными закономерно с соответствующими параметрами предшествующего волнового цуга. [c.93]

Помимо элементарных решеток, обусловленных интерференцией опорной волны с каждой из элементарных волн, голограмма содержит дополнительную структуру, возникающую в результате интерференции элементарных волн между собой. Эта дополнительная структура приводит к некоторому рассеянию опорной волны или, что то же, к образованию дополнительных дифрагировавших волн, концентрирующихся вблизи направления распространения просвечивающей волны. Подобное рассеяние опорной волны может мешать наблюдению регулярных (мнимого и действительного) изображений объекта. Если, однако, угол падения опорной волны на голограмму в достаточной мере отличается от углов падения предметных волн, то дополнительные волны не накладываются на изображения (см. упражнение 236). [c.245]

Проследим влияние указанного свойства фотослоя на голограмму сферической волны, получаемую при плоской опорной волне (см. 59). В этом случае голограмма имеет вид зонной решетки, изображенной на рис. 8.5. Начиная с некоторого номера расстояние между кольцами окажется меньше разрешающей способности фотослоя е и кольца сливаются друг с другом ). Просвечивающая волна, проходя через такие периферийные участки голограммы, не будет испытывать регулярную дифракцию и не примет участие в образовании изображения источника. Другими словами, действующий размер голограммы оказывается ограниченным свойствами фотослоя. Определим величину этого размера. [c.258]

ИЗ голограммы сосредоточенных в ней вполне регулярных и закономерных сведений о предмете сложной формы. В противоположность этому, в кольцевой структуре голограммы сферической волны глаз с первого взгляда улавливает общую закономерность, и такая голограмма представляется регулярной. Если, однако, речь идет не о констатации сферичности волны в первом приближении, но о точном измерении ее радиуса кривизны или об изучении малых отступлений фронта волны от сферической формы, то и здесь ситуация может приобрести сложный характер и потребовать для своего описания большого числа сведений и соответственно большой площади голограммы. [c.268]

В основном различают два типа когерентности — пространственную и временную. Чтобы свет обладал временной когерентностью, он должен состоять из волн одной строго определенной длины иными словами,. это должен быть строго монохроматический свет. Пространственная когерентность характеризует регулярность фазы световой волны по ее фронту (временная когерентность, как мы виде.пи, связана с регулярностью фазы световой волны вдоль направления ее распространения). Свет с высокой степенью временной когерентности можно описать, считая, что все гребни волн должны распространяться в пространстве на строго определенных одинаковых расстояниях друг от друга. Если гребни какой-либо плоской световой волны неожиданно собьются с шага так, что интервал между последующими гребнями увеличится, то это будет равносильно внезапному изменению разности фаз между. этой и другой, интерферирующей с ней волной. В таком случае интерференционная картина смещается на. экране влево или вправо. В излучении, не обладающем временной когерентностью, интервалы между гребнями волн случайны и нерегулярны, по.этому интерференционная картина смещается очень быстро и хаотически. В результате мы видим равномерно освещенный экран. [c.11]

Помимо регулярных изменений температуры воздуха и скорости ветра с высотой в свободной атмосфере часто встречаются нерегулярные неоднородности — резкие изменения температуры или скорости в отдельных местах. Эти неоднородности, влияя на ход звуковых лучей, могут привести к резким нерегулярным изменениям слышимости от точки к точке и во времени. Наконец, при распространении звука в атмосфере существенную роль могут играть отражения звуковых волн от различных препятствий — от гор (эхо), от поверхности земли или воды (при наклонном распространении звуковой волны) и т. д, Все эти обстоятельства очень усложняют картину распро- [c.730]

Смешанные способы возбуждения возмущений. В тех случаях, когда требуется получить и сохранить возмущения малой амплитуды, используются электрические и электронные способы возбуждения. В этих способах для приведения в действие преобразователя, превращающего электрическую энергию возбуждающего тока в механическую энергию волны напряжений в теле, используется переменный ток, частота волн при этом лежит между 20 кГц и 50 мГц. С помощью соответствующих контуров можно получать или непрерывный ряд волн, или импульсы, состоящие из коротких серий волн высокой частоты, повторяющихся регулярно с низкой частотой. Для этого используются преобразователи, принцип действия которых основан на магнитострикционном или пьезоэлектрическом эффектах. Материалами для пьезоэлектрических преобразователей кроме кристаллов кварца служат искусственные ферроэлектрические кристаллы (в частности, титанат бария в виде поликристаллической керамики), имеющие по сравнению с естественными кристаллами большую чувствительность и меньшее сопротивление. Однако температура Кюри искусственных кристаллов сравнительно низка (при нагревании выше этой температуры пьезоэлектрические свойства пропадают). Материалами для магнитострикционных преобразователей служат ферромагнитные элементы и сплавы. Максимальные деформации в обоих случаях определяются механическими свойствами материала тела. Для возбуждения слабых импульсов напряжений используют искровой способ, предложенный Кауфманом и Ревером [52]. Преимущество этого способа состоит в том, что искра действует как точечный источник, тогда как пьезоэлектрический преобразователь, благодаря дифракции, дает сложную волновую картину. [c.17]

Изменение фазы при перемещении пары из точки с радиусом-вектором Tj в точку с радиусом-вектором Fj равно к (г2 —Tj) независимо от расстояния г2 — fj . Явление регулярного изменения фазы волны сверхпроводящей пары электронов называется фазовой когерентностью. Оно играет чрезвычайно большую роль в явлениях сверхпроводимости. [c.373]

Имея целью получить регулярную сетку и избежать промежуточных интерполяций, предложим следующий выбор характеристических соотношений для отыскания решения во внутренних точках. Применим четыре соотношения (4.8 ) к конусу продольных волн при значениях п, = 1, г = 1 [c.651]

Рис. 3.]0. Регулярное (а) и маховское (б) отражения ударной волны от сферы. ] — невозмущенный газ. 2—фронт

Границы регулярного и маховского отражения плоской ударной волны от плоской стенки показаны на рис. 3.11. По оси абсцисс отложен перепад давлений на ударной волне. По оси ординат отложен угол падения волны. Ниже кривой 1 возможно только регулярное отражение. Выще кривой 2 — только маховское. В области между кривыми 1 тл. 2 возможны как регулярное, так и маховское отражения. [c.77]

Волны одинакового размера, следующие одна за другой, называются регулярными. Чередующиеся волны различного размера называются нерегулярными. [c.613]

Представим на рис. 19-4 плоские (двухмерные) регулярные волны. На этом чертеже показано /-/-уровень покоя, т.е. свободная поверхность воды [c.613]

Известно, чтю имеются такие режимы течения, при которых возмущения на поверхности пленки как регулярные типа системы волн, так и произвольные не стабилизируются по длине пленки, а непрерывно растут по амплитуде и эволюционируют по форме. На рис. 5-6 представлены результаты экспериментов, иллюстрирующие процесс изменения формы волны по длине пленки при числе Рейнольдса Re = 22. [c.119]

Требования, предъявляемые к материалам для полю сов. Анализ приведенных данных позволяет сформулировать основные требования к материалам полюсов материал полюсов должен иметь однородную кристаллическую структуру и высокую чистоту по содержанию примесей, исключающую возможность резких локальных колебаний фазового и химического составов обработка полюсов должна обеспечить достижение минимальных значений внутренних напряжений при их однородном распределении обработка полюсов должна обеспечить минимальную длину волны регулярных колебаний их намагниченности наиболее высокие требования должны предъявляться к тонкому поверхностному слою полюсов материал полюсов должен быть высокопро- [c.231]

Распад цуга волн Стокса. Колеблющийся плунжер генерирует цут волн с длиной волны 2,3 м в воде глубиной 7,6 м. Волны в большом опыто-вом бассейне корабельного отделения Национальной физической лаборатории движутся в направлении от наблюдателя. Верхний снимок, сделанный вблизи волнопродуктора, демонстрирует структуру плоских волн, регулярную, если не учитывать мелкомасштабную рябь. На нижнем снимке, сде- [c.115]

Будем искать поле внутри нерегулярного волновода в виде самосогласованного решения [39], [115] — суммы двух лучевых полей и и . Поле м+ распространяется от нижней стенки к верхней и при отражении от верхней стенки дает поле В свою очередь, поле и , отражаясь от нижней стенки, порождает поле и+ Таким образом, условие самосогласованности означает, что каждое из полей и+ и и- преобразуется само в себя после двукратного отражения от стенок волновода. Простейшим примером самосогласованного решения является собственная волна регулярного вол новода, когда и — плоские волны Брнллюэна, сумма которых и является собственной волной. [c.50]

Взяв в качестве начальных значений и т на интервале (Ло, ЛО сумму нескольких первых членов ряда (2.42), определяем далее (jt)/численно решая (2,40) и (2.41). Найдя конгрусипии лучей для полей и рассматривая их последовательные отражения Ч нетрудно найти эйконалы и амплитуды А п. В качестве начального условия выступает требование, чтобы при J ->—оо рассматриваемое решение переходило в собственную волну регулярного волновода. [c.52]

Волны рэлеевского типа могут существовать и на сферической поверхности. Задача о гармонических волнах такого типа на поверхности идеально упругой сферы радиуса Я рассматривалась в работе [25]. Под волнами рэлеевского типа понималось точное решение уравнений теории упругости, удовлетворяющее условию отсутствия напряжений на поверхности сферы и имеющее характер установившихся монохроматических поверхностных волн. В полюсах сферы 0 = 0 и 0 = я (г, ф, 0 — сферические координаты) располагались источник и СГОК волн, соответствующие особым точкам решений уравнений. Предполагалось, что источник и сток вполне эквивалентны один другому и волны распространяются от полюсов с равными амплитудами в +0 и —0 направлениях, так что наложение их позволяет образовать стоячие волны, регулярные во всех точках сферы. [c.50]

Треугольники состоят из большего числа волновых сегментов, чем любая другая стандартная Коррекция Эллиота. В результате вероятность наблюдения в Треугольниках многочисленных соотношений Фибоначчи достаточно высока. Фактически, Сужающиеся Треугольники беэ соотношений Фибоначчи следует считать невозможными. Обычно соотношения Фибоначчи проявляются в Треугольниках подобно тому, как они проявляются в большинстве других ценовых фигур, между чередующимися волнами. Наиболее распространенный сценарий - отношение волн а, с и е с коэффициентом 61.8% или 38.2%, а также волн Ь и <1 с коэффициентом 61.8%. Единственная пара смежцых волн, регулярно связанных соотношением Фибоначчи (обычно. 618), - это волны d и е. [c.157]

Расчеты термокапиллярной деформации, вызванной локальным нагревом пленки, вьшолнены в [3] для условий на стенке Г = onst и д = onst. В [6] форма поверхности пленки рассчитывалась по измеренному с помощью инфракрасной термографии распределению температур на поверхности пленки. Показано, что градиенты температуры на поверхности пленки, измеренные при локальном нагреве, могут приводить к возникновению термокапиллярного возвратного течения навстречу основному потоку жидкости. В перечисленных выше работах рассматривались только двухмерные модели локально нагреваемой пленки, поэтому вопрос о моделировании длины волны регулярных структур остается открытым. В [3, 6] не учитывалась температурная зависимость вязкости. [c.201]

Разным точкам экрана соотоетствуют разные значения разности хода слагаемых волн. Поэтому на экране регулярно чередуются точки максимальной и минимальной (равной в данном случае нулю) интенсивности. Такая устойчивая во времени картина чередования максимумов и лншимумов освещенности названа картиной интерференции. [c.73]

Из-за известного свойства синусоидалыюй решетки кроме нулевого гюрядка максимума возникнут волны только j-1-го и —1-го порядков (рис. 8.7). Ввиду того что нитрины зон (играющие роль постоянной решетки) в зонной пластинке с удалением от центра регулярно уменьшаются, углы дифракции +1-го и —1-го порядков регулярно будут увеличиваться. В соответствии с этим волна -f-l-ro порядка является расходящейся и образует мнимое изображение точки М на том же расстоянии, на котором она находилась (дока- [c.212]

Рис. 3.9. Отражение ударной волны от пло4кой стенки, а — регулярное отражение, б — простое маховское, в — сложное махов-скве, г — двойное маховское. 5 — падающая волна, К — отраженная волна, Т — тройная точка, К — контактная поверхность

Отражение плоской ударной волны от плоской стенки. При малых углах падения ударной волны имеет место регулярное отражение (рис. 3.10, а). При возрастании угла падения начиная с момента, когда в системе координат, связанной с точкой пересечения волновых фронтов, скорость потока за отраженной волной близка к скорости звука, регулярное отражение становится невозможным. Возникает махонское отражение (рис. 3.10,6). При этом частицы газа проходят через два ударных фронта либо через ножку маховской конфигурации (ударная волна ОА на рис. 3.10, а). Эти две области течения разделены контактной поверхностью. Различают простое махов-ское и сложное маховское отражения (рис. 3.10, в, а). Кроме того, существует двойное маховское отражение, при котором на отраженной ударной волне возникает вторая тройная точка (рис. 3.10, 6). [c.77]

При стационарном отражении плоской ударной волны от твердой поверхности переход происходит при а = ам- Примером нестационарного отражения ударной волны может служить падение плоской волны на искривленную стенку или на затупленное тело. Угол падения волны при этом непрерывно меняется. В этом случае, как и при квэзистационарном (автомодельном) течении, переход от регулярного отражения к маховскому происходит при а>ао. По этому поводу было высказано следую- [c.77]

Структура потока газа за ударной волной на небольших расстояниях от центра взрыва видна на рис. 5.14, где показаны две последовательные интерферограммы падения взрывной ударной волны на сферическую поверхность, находящуюся на расстоянии 20 о от центра сферического заряда. Ударная волна уже отошла от границы продуктов детонации на заметное расстояние и имеет гладкую сферическую ( )орму. Б области между ударной волной и границей ПД наблюдается большой Градиент плотности. Хорошо заметен скачок плотности на вторичной ударной волне (УВг). В области продуктов детонации поток сильно турбулизован. Граница -ПД — воздух не является гладкой. На снимках видно регулярное (рис. 5.14, а) и махов-ское отражения ударной волны (рис. 5.14,6). В области ПД отраженная ударная волна имеет негладкую форму, и на отдельных участках плотность на фронте не терпит разрыва. В области, где в потоке перед отраженной ударной волной пульсации отсутствуют, фронт волны имеет гладкую форму. Таким образом, отраженные ударные волны можно использовать как зонд для исследования структуры потока. Рис. 5.15 соответствует более позднему моменту (расстояние от центра взрыва равно 357 о). [c.121]

Рассмотрим частный случай этого явления, называемого интерференщ1ей волн. Будем считать, что имеются регулярные плоские волны 1—2 —3 — 4 на глубокой воде, движущиеся к берегу, который представляет собой вертикаль- [c.615]

В ряде процессов (релаксация полимеров, процессы диффузии и т. п.) необходимо оценить изменение подвижности и средний размер частей, составляющих среду, в различные моменты времени. Если эти процессы протекают медленно (1 — 10 с), то единственным способом контроля является метод голографической коррелометрии (МГК), который основан на получении с помощью двулучевой схемы голограммы рассеивающей среды в отраженном свете (при одностороннем доступе). Направление освещения между экспозициями меняется на угол 0, что вызывает регулярный фазовый сдвиг Дфо на элементах рассеивателя и появление в изображении системы эквидистантных интерференционных полос. Так как состояние среды за время т между экспозициями изменится, уменьшится контраст полос. Случайный сдвиг фазы отдельной частицы Дф (G, т) = к Дг (т), где О — угол между направлениями падающей и рассеянной волн Дг — вектор сме-, 2я [c.114]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...