Форма волны

Форма волны зависит от причин, которые вызывают волнистость поверхности. Чаще волнистость имеет синусоидальный характер, что является следствием колебаний в системе станок — приспособление—инструмент—деталь, возникающих из-за неравномерности сил резания, наличия неуравновешенных масс, погрепшостей привода и т. п. [c.193]

Таким образом, при использовании комплексной формы волну в металле можно записать в обычном виде, но вместо обычного показателя преломления п в формулу входит комплексный показатель преломления п = п — гх), причем мнимая часть его [пх) определяет поглощение волны. [c.491]

Уже по одному этому гармонические волны должны занимать среди всех других форм волн особое место в соответствии с тем особым местом, которое среди всех других форм колебаний занимают гармонические колебания. Особое положение гармонических колебаний, как указывалось, обусловлено тем, что они обладают такой устойчивостью формы , которой не обладают никакие другие колебания. Но гармонические волны независимо от устойчивости формы гармонических колебаний обладают некоторой собственной устойчивостью формы , которой не обладают негармонические волны. [c.719]

Неустойчивой оказывается негармоническая форма волны и при наличии поглощения, если это поглощение зависит от длины волны. В таком случае составляющие гармонические волны разной длины по-разному поглощаются при распространении, и соотношения между амплитудами различных составляющих изменяются, т. е. изменяется форма исходной негармонической волны. Если поглощение растет с укорочением длины волны (как это обычно бывает в случае упругих волн), то по мере распространения составляющие спектра негармонической волны затухают тем раньше, чем короче волна, и волна по форме все больше и больше приближается к гармонической волне, являющейся первой гармоникой исходной негармонической волны. [c.720]

Излучение — распространение энергии в форме волн или частиц. [c.241]

Посылка какого-либо волнового сигнала связана с соответствующими изменениями формы волны. Если они происходят относительно медленно, то сигнал [c.215]

К сожалению, имеются и такие опытные исследования, в которых обнаруживаются очень большие (в 2—2,5 раза) расхождения с зависимостью (7.42) для межфазного трения. Это объясняется тем, что амплитуда и форма волн на поверхности пленки, сильно влияющие на коэффициент трения, не определяются однозначно относительной толщиной пленки, а зависят от расходов фаз и свойств жидкости. В недавно опубликованной работе [56] предложены эмпирические корреляции, позволяющие описывать характеристики кольцевых потоков в достаточно широком диапазоне изменения этих параметров. [c.330]

Рис. 12.5. Графическое построение формы волны.

Рис. 12.6. Изменение формы волны при распространении в нелинейной среде в отсутствие потерь и дисперсии.

Таким образом, по мере распространения сигнала в нелинейной среде форма волны отклоняется от гармонической. Профиль волны становится все более крутым, пока не появится вертикальный участок. Это происходит в той точке системы, где tgф=l, т. е. при [c.379]

На рис. 12.7 приведены формы, волны при II и при [c.381]

Рис. 12.7. Изменение формы волны в нелинейной среде с потерями

Факт сохранения или искажения формы волны (или вида теоретической осциллограммы) имеет большое значение в приложениях динамической теории упругости. [c.436]

Ударная волна может ослабляться или усиливаться в зависимости от формы волны и распределения параметров за и перед волной. Выведем дифференциальное соотношение, описывающее изменение интенсивности ударной волны вдоль луча. С этой целью используем условия совместности, взяв в качестве 2 эйлеровы координаты частицы. Кинематическое условие совместности первого порядка при этом примет вид [c.27]

Во втором варианте излучатель // и приемник П упругих волн располагаются соосно по разные стороны контролируемого изделия (рис. 102, б). При отсутствии дефекта (расслоения, нарушения соединения между элементами конструкции) непрерывные упругие колебания проходят через изделие в виде продольной волны L. В разделенных дефектом Д слоях энергия распространяется в форме волн которые проходят больший путь и движутся с меньшими скоростями, чем продольная волна. Поэтому в зоне дефекта фаза волны в точке приема отстает от фазы на доброкачественном участке, что служит основным признаком дефекта. Иногда дефект, особенно расположенный вблизи поверхности изделия, уменьшает амплитуду принятого сигнала. Это является дополнительным признаком дефекта. [c.301]

Известно, чтю имеются такие режимы течения, при которых возмущения на поверхности пленки как регулярные типа системы волн, так и произвольные не стабилизируются по длине пленки, а непрерывно растут по амплитуде и эволюционируют по форме. На рис. 5-6 представлены результаты экспериментов, иллюстрирующие процесс изменения формы волны по длине пленки при числе Рейнольдса Re = 22. [c.119]

Покажем, что уравнение (5.62) позволяет получить обобщенную форму закона Майнера. С этой целью обозначим индексом / некоторое циклическое воздействие, приложенное в течение п,- циклов s/ и Wj определяют уровень напряжений и форму волны. Чтобы упростить анализ, допустим, что с/ и kj не изменяются за время приложения /-го воздействия. Такая ситуация возможна, если температура в это время постоянна, хотя она может быть различной для каждого /. Получим из уравнения (5.62), во-первых, число циклов Л/,-, по достижении которого тело разрушается, если рассматривать приложение только /-Г0 воздействия [c.209]

Другим моментом, по которому можно провести сравнение между экспериментальными данными и расчетом, является зависимость усталостного поведения от частоты. Рассмотрев, например, уравнение (5.70), можно найти, что рассчитанное по нему предельное число циклов Nj пропорционально частоте, если j и kj от нее не зависят. Это следует из того, что для данной формы волны w, выражение [c.212]

В процессе исследований изучалось также влияние длительности лазерного импульса на процесс формирования ударной волны [59]. На рис. 13 показана форма волны давлений на задней поверхности мишени для длинного (200 нс) и короткого (30 нс) лазерного импульса (соответственно кривые 1 и 2). Давление на задней поверхности образца имело одно и то же значение для короткого и длинного [c.25]

Рис. 13. Форма волны давления при различных длительностях лазерного импульса.

Вообще не имеется ме.ханических параллелей для таких важнейших понятий волновой теории, как амплитуда, длина волны, частота, т. е. вообще для понятий, характеризующих форму волны ничего нельзя сказать о самой волновой функции, лишь функции W можно придать для волн смысл фазы, весьма, впрочем, условно из-за неопределенности формы волны. [c.683]

Форма волны 25, 27, 76 --на гибкой нити 25, 94. 96 [c.174]

Глава 7 (Гармонический осциллятор). Очень важны линейные задачи и, в частности, задача о вынужденных колебаниях гармонического осциллятора. Даже в объеме минимальной программы необходимо разобрать первый из трех примеров нелинейных задач, потому что он дает студентам понятие о том, как они могут оценить ошибки, обусловленные линеаризацией задачи о колебаниях маятника. Понятие о сдвиге фаз при вынужденных колебаниях гармонического осциллятора не сразу воспринимается большинством студеп-тов. Здесь помогает хорошая лекционная демонстрация. Электрические аналогии плохо воспринимаются на этой стадии преподавания, и их, может быть, следовало бы оставить для лабораторных работ. В демонстрации входят гармонические колебания камертонов (следует усилить их, чтобы звук был хорошо слышен, а также показать форму волны на экране) вынужденные колебания груза на пружине задаваемые генератором сигналов вынужденные электрические колебания контура, состоящего из сопротивления, индуктивности и емкости прибор Прингсхейма колебания связанных осцилляторов. [c.15]

Этот интересный. эффект динамической голограммы бьшо предложено использовать для коррекции формы волновых фронтов излучения лазера (рис. 25). Действительно, если на объемную светочувствительную нелинейную среду У направить излучение неправильной по форме интенсивной волны К лазера, излучение которого необходимо скорректировать, и одновременно с этим слабую по интенсивности, но правильную но форме волну 5, то, обеспечив сдвиг структуры I олографической решетки относительно структуры интерференционной картины на четверть периода, можно добиться того, чтобы. энергия волны Д перешла в волну. 5. Таким образом энергия волны Я может быть полностью перекачена в волну 5. [c.68]

В заключение остановимся на вопросе о форме волн и о том особом месте, которое среди всевозможных по форме волн занимают гармонические волны. Прежде всего, при рассмотрении картины распространения бегущей волны в стержне мы пришли к выводу, что если на конец стержня действует гармоническая внешняя сила, заставляющая конец стержня совершать гармоническое движение, то и волна, бегущая по стержню, является гармонической. Этот вывод являлся непосредственным следствием того, что всякие упругие импульсы, независимо от их формы, распространяются по стержню с одинаковой скоростью и не изменяя своей формы. Правда, это последнее утверждение справедливо только при известных условиях, которые были оговорены в ИЗ, но эти условия часто соблюдаются, как в стержнях, так и во многих других упругих телах и средах, как твердых, так и жидких или газо разных, Тогд , если источник, возбуждающий волны, со- [c.718]

Эта собственная устойчивость формы гармонических волн сказывается в ряде рассмотренных нами явлений в явлениях дисперсии, интерференции, дифракции всякие волны, отличающиеся по форме от гармоническйх, испытывают те или иные искажения формы, и только гармонические волны сохраняют свою форму неизменной. Искажения формы негармонических волн во всех этих явлениях возникают, а в случае гармонических волн искажение формы волны не происходит, потому что количественные характеристики явления существенно зависят от длины волны. [c.719]

Несколько иначе проявляется неустойчивость формы негармонической волны при интерференции волн. При интерс ренции гармонических волн в пространстве появляются чередующиеся максимумы и минимумы (положение которых зависит от длины волны), но форма волны во всем пространстве остается гармонической (мы в этом убедились непосредственно при рассмотрении простейшего случая интерференции — образования стоячих волн). При интерференции негармонических волн (конечно, форма обеих интерферирующих волн в каждой точке должна быть одна и та же, иначе не будет соблюдено условие когерентности) максимумы и минимумы для составляющих гармонических волн разной длины расположатся в разных местах вследствие этого соотношения между амплитудами составляющих гармонических волн в результирующей волне окажутся различными для разных точек пространства и, вообще говоря, существенно иными, чем в исходной негармонической волне, а значит, исказится форма исход- ной негармонической волны. [c.720]

Однако тенденция к изменению формы у звуковой волны сохраняется, и выражена она тем сильнее, чем больше амплитуда волны. Отличие формы волны от гармонической означает, что наряду с основной гармонической волной существуют и обертоны. Следовательно, в гармонической волне в силу рассмотренных причин долж-ны возникать обертоны, амплитуда которых по мере распространения волны должна возрастать. Этот эффект также сильно ослабляется поглощением энергии, которое обычно тем сильнее, чем короче волна. Однако в некоторых специальных условиях эффект образования обертонов при распространении гармонической волны может иг- [c.729]

В течение последних 20 лет известные успехи были достигнуты в численном моделировании волн конечной амплитуды (нелинейная теория). Линейная теория способна ответить только на вопрос о границе устойчивого и неустойчивого состояний и не может предсказать реальную форму волн и их эволюцию во времени. Экспоненциальный рост амплитуды волн при возникновении неустойчивости, предсказываемый линейной теорией, сам по себе предполагает, что эта теория выходит за пределы своих возможностей, как только такой рост начинается. В реальном процессе восстанавливающие силы (поверхностного натяжения, инерции, массовые) быстро нарастают с увеличением амплитуды волн, которая всегда остается конечной в гравитационных пленках. На основании численных исследований в рамках нелинейной теории были получены некоторые практически полезные результаты [43], однако они, как правило, не могут быть представлены в виде прость(х аналитических соотношений основные тенденции, следующие из численных решений, описываются обычно качественно. В частности, важный качественный вывод делается Холпановым и Шкадовым [43] в отношении влияния трения со стороны газового потока (т " ) на форму волновой поверхности жидкой пленки. Оказывается, начиная с некоторого значения т" (при заданном расходе жидкости Fq), увеличение касательного напряжения приводит к уменьшению амплитуды волн, чего никак нельзя было бы предположить на основе анализа в рамках линейной теории Кельвина—Гельмгольца. [c.171]

Условие (12.2.18) следует из того, что на расстоянии х = д кр наклоны прямой О А и кривой sin(w/iy) в точке н = 0 становятся одинаковыми. Если формально продолжать построение для х> л кр, то и оказывается неоднозначной функцией времени, что физически абсурдно. На самом деле, волна в точке разрыва х = имеет скачок напряжения, т. е. является ударной волной. Этот разрыв с определенной скоростью распространяется вдоль системы. Постепенно ударная волна принимает треугольную форму, однако ее амплитуда убывает по мере увеличения х. Искажение формы волны связано с перекачкой энергии из колебания с основной частотой в гармоники. Можно показать, что в начале образуется вторая гармоника, а затем в результате нелинейного взаимодействия появляются волны комбинационных частот. Необходимо отметить, что любая волна независимо от формы, которую она имеет в начале линии х = 0), на определенном расстоянии принимает треугольную форму. Затухание ударной волны можно объяснить, если предположить, что последовательно с нелинейной емкостью имеется погонное сопротивление г. Затухание каждого из бесконечного числа компонент ударной волны в этом случае будет определяться выражением ехр ( — блшл ). Отсюда следует, что при г-)-О (б- О) для компонент высоких частот (п- -со) будет характерно конечное затухание, что и приводит к убыли амплитуды ударной волны на расстояниях х>х р. Основная диссипация энергии происходит в области разрыва, причем наличие активного сопротивления г ограничивает крутизну переднего фронта ударной волны. Крутизна изменения напряжения вблизи х = Хкр тем меньше, чем больше т. [c.379]

Рис. 249. Осциллограммы сигналов от датчиков информации, показывающие зависимость формы волны от скорости удара. Диаметр стержня 12. им, датчики деформации расположены на расстоянии 75 см от места удара скорости ударяющего тела а) 15 см сек, б) 10 см1сек, в) 7,5 см/сек.

Это условие трудно реализовать на практике. Чтобы обеспечить в точности плоские поверхности торцов стержней, точно выверить их движение и свести к минимуму влияние воздушной пленки, уловленной между ударяющимися концами стержней, необходимы тщательные меры предосторожности. Только тогда опытные данные о распространении волн можно согласовать с изложенной элементарной теорией. Рис. 249, взятый из статьи Беккера и Конвея2), показывает осциллографические записи формы волн, которые передаются вдоль круглых стержней н отражаются от плоских концов, причем в случае рис. 249, в с пренебрежимым искажением. В более ранних экспериментальных работах ) уда- [c.508]

Амплитуда Возмущения iipil этом непрерывно растет, на что указывалось в работе Б. Г. Ганчева и В. М. Козлова, а форма волны меняется от близкой к гармонической до вссьма нерегулярной, типа представленной на рис. 5-G. [c.120]

Движущаяся волна деформации относится по своей природе к сложным пространственно-временным явлениям, называемым иногда бегущими процессами. Бегущий процесс характеризуется тем, что некая неизменная локальная ситуация ( картина ) перемещается вдоль заданного направления. Стационарная бегущая волна деформации характеризуется неизменностью локальной картины деформации (формы волны), перемещающейся вдоль некоторого направления. Такие волиы, как и бегущие процессы вообгце, удобно изучать путем разложения нх на две компоненты — относительную (относительпо подвижной iir -системы координат, движущейся вместе с волной) и переносную (движение if -системы относительно неподвижной / -системы). Этот прием будет нами использоваться при анализе волнового движения и качения деформируемых тел и гибких нитей. [c.9]

Рассмятривпсмио здесь полпопые движения деформируемых тол, учитывая их макромасгитабность, сравнительную медленность (квазистатичность) и кинематический способ задания (задаются геометрическая форма волны и скорость ее перемещения), вернее было бы назвать не волнами, а волнообразными движениями (термин предложен Ф. М. Диментбергом). Однако, не отступая от традиционной терминологии, мы будем использовать также термины волна , волновое движение , бегущая волна деформации . [c.9]

Закон движения ведомого звепа, т. е. тележки 4, зависит от формы волны у = Q x) на гибкой связи и скорости ее движения. Скорость ведомого звена в некоторый момент времени равна (если пренебречь карательными движениями буксирной нитп 3) горизонтальной составляющей скорости точки а связи. Она находится по формуле (4.3). [c.127]

Для измерения звуковых ударов целесообразно записывать их на магнитную ленту, а затем после склейки отдельных участков ленты в кольца многократно воспроизводить эти записи для частотного анализа. В таких системах используют измерительные магнитофоны, которые позволяют производить анализ записанных сигналов с частотой вплоть до 0,2 Гц. Форму волны сигнала можно наблюдать на экране осцилллографа или регистри-ювать при помощи самописца уровня. 1ри этом магнитофон используется [c.458]

В предыдущей главе было показано, что возмущение стержня распространяется вдоль его длины в форме волны, которая отражается на конце стержня. Возникает сложный колебательный процесс, прпчем он должен был бы продолжаться бесконечно долго. Однако из опыта известно, что это явление достаточно быстро затухает и что крутизна фронта волны постепенно снижается. При- [c.236]

После зарядки емкостных накопителей они подключаются к разрядному промежутку с целью формирования в толще частиц дробимого продукта канала пробоя. Здесь имеют место большие непроизводительные затраты энергии. В большинстве случаев технологически приемлемой средой в рабочей разрядной камере является техническая вода, имеющая относительно высокую электрическую проводимость ( 10 -10 Ом см). В такой среде существенное значение имеет растекание импульсных токов как с электродов, так и с поверхности плазменных образований, формируемых в разрядном промежутке в процессе пробоя. Это приводит к значительным потерям энергии в разрядном промежутке на стадии формирования канала пробоя и локально меняет свойства и характеристики жидкости (температуру, проводимость и др.), вплоть до ее фазовых превращений /11/. Величина предпробивных потерь (энергия формирования фронта импульса напряжения) может быть рассчитана по строгим соотношениям для принятой схемы замещения контура генератора (например, в /11/ для -L-R= или -L-R) или оценена в приближениях (по уровню амплитуды напряжения U,/, и времени фронта t,/,) для выбранной формы волны напряжения [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...