Волны интенсивность

Особенности отражения света от металлической поверхности обусловлены наличием в металлах большого числа электронов, настолько слабо связанных с атомами металла, что для многих явлений эти электроны можно считать свободными. Вторичные волны, вызванные вынужденными колебаниями свободных электронов, порождают сильную отраженную волну, интенсивность которой может достигать 95% (и даже больше) интенсивности падающей, и сравнительно слабую волну, идущую внутрь металла. Так как плотность свободных электронов весьма значительна (порядка 10 в 1 см ), то даже очень тонкие слои металла отражают большую часть падающего на них света и являются, как правило, практически непрозрачными. Та часть световой энергии, которая проникает внутрь металла, испытывает в нем поглощение. Свободные электроны, приходя в колебание под действием световой волны, взаимодействуют с ионами металла, в результате чего энергия, заимствованная от электромагнитной волны, превращается в тепло. [c.489]

При падении интенсивного, излучения на границу раздела двух сред в отраженном свете наблюдаются волны не только с частотой падающего излучения, но и с кратными, разностными и суммарными частотами. Будем говорить о случае падения монохроматической плоской волны с частотой о). Опыт показывает, что направления распространения отраженных волн с частотами со и 2о) немного, но все же отличаются друг от друга, причем это отличие зависит от дисперсии показателя преломления среды, в которой распространяется падающая волна. Интенсивность второй гармоники в отраженном свете нД несколько порядков меньше, чем в преломленной волне, и практически не зависит от степени выполнения условия пространственной синфазности. Как и в случае френелевского отражения, амплитуды отраженных волн с частотой 2со зависят от угла падения и ориентации электрического вектора относительно плоскости падения. Наблюдается и аналог явления Брюстера при некотором угле падения для пучка с поляризацией. [c.845]

Для записи смещенных решеток можно использовать бегущие волны интенсивности, которые возникают в результате интерференции двух волн с различными частотами. В. этом случае наблюдается преобразование не только интенсивностей взаимодействующих пучков, но и их частот. [c.68]

При рэлеевском рассеянии, когда размеры неоднородностей намного меньше длины световой волны, интенсивность рассеянного света обратно пропорциональна длине волны в четвертой степени (/ 7. ). При других размерах неоднородностей закон Рэлея несправедлив, а в общем случае имеет место зависимость 1 Х р, где р<4 и уменьшается с увеличением размеров неоднородностей. [c.117]

Следовательно, при гармоническом изменении дипольного момента молекулы в ее ИК-спектре появится одна линия (полоса) с частотой V. Фаза колебаний молекулы совпадает с фазой излученной или поглощенной электромагнитной волны. Интенсивность спектральной линии будет пропорциональна квадрату произведено, где величина (- - имеет размерность заря- [c.98]

Расчет воздействия на твердое тело взрыва накладного заряда ВВ. Изменением плотности и массы накладного заряда ВВ можно варьировать давления, достигаемые при нагружении образца, а также реализующиеся за счет взрыва скорости метаемых пластин. Детонационная волна после выхода на контактную границу с инертным материалом инициирует в нем 5 дарную волну, интенсивность которой зависит от динамических жесткостей преграды и ВВ. В обратную сторону в продукты детонации идет отраженная от контактной поверхности ударная волна сжатия или волна разрежения в зависимости от соотношения динамических жесткостей материала преграды и продуктов детонации. Во всех рассматриваемых ниже задачах динамическая жесткость инертного материала больше динамической жесткости продуктов взрыва ВВ, и поэтому в зоне контакта происходит возрастание давления с торможением, а затем и разлетом ПД от контактной границы. [c.271]

Пусть в пространстве имеется сферическая полость радиуса ГО. Из бесконечности приходит плоская продольная волна интенсивности Оо. Рассмотрим взаимодействие этой волны со сфе- [c.656]

Излучение реальных тел в той или иной степени отклоняется от закона Стефана — Больцмана. Действительная форма кривой интенсивности излучения может отличаться от формы, соответствующей уравнению (7-3) для некоторых длин волн интенсивность излучения может быть ниже, чем [c.251]

Для плоской бегущей волны интенсивность и плотность звуковой энергии связаны соотношением [c.11]

В сферической волне интенсивность звука убывает обратно пропорционально квадрату расстояния [c.8]

При получении композиционных материалов на песчаном грунте листы часто имеют коробление и шероховатую поверхность. При деформировании композиционного листа на таком основании из-за значительного прогиба в материале появляются большие касательные напряжения вследствие относительного сдвига металла матрицы и волокна, обладающих разными пластичными характеристиками. Величина этих напряжений может превышать прочность связи волокна с матрицей, что иногда приводит к образованию непроваров, снижающих прочность композиции. Однако металлическая плита в качестве основания имеет и свои недостатки, так как в этом случае отраженная волна, интенсивность которой составляет более 20% интенсивности падающей ударной волны, создает на границах раздела между слоями матрицы значительные растягивающие напряжения. Это может приводить к образованию локальных дефектов, также снижающих прочность композиции. Более благоприятные условия сварки, обеспечивающие высокую прочность соединения, создаются при использовании в качестве основания плиты из материала, имеющего достаточно высокую жесткость в сочетании со сравнительно низким акустическим сопротивлением. [c.161]

Под интенсивностью ультразвука понимают количество энергии, переносимое волной за 1 с через 1 см площади, перпендикулярной направлению распространения волны. По мере распространения ультразвуковой волны интенсивность ее падает. Падение интенсивности сферической волны объясняется ее расхождением и затуханием, а плоской — затуханием. [c.503]

Изменение температуры абсолютно черного источника приводит к изменению в распределении по длинам волн интенсивности падающего излучения и к соответствующему изменению суммарного, или эффективного, коэффициента ослабления лучей к, связанного со спектральным коэффициентом ослабления кх зависимостью [c.76]

Как было сказано, абсолютно черное тело излучает энергию всех длин волн и притом максимально возможное количество ее при фиксированной температуре источника. Предельные свойства такого тела облегчают теоретический вывод соответствующих законов лучеиспускания. Тем не менее вывод основного закона — закона распределения по длинам волн интенсивностей лучеиспускания оказывается непростым, и здесь будет приведен только готовый результат. [c.196]

Вернемся, однако, к вопросу о распределении по длинам волн интенсивности лучеиспускания абсолютно черного тела. [c.197]

Если же электромагнитная волна проходит через систему, находящуюся в состоянии с отрицательной температурой, то имеет место так называемое отрицательное поглощение, при этом происходит усиление энергии проходящей волны. Интенсивность выходящей волны в этом случае превосходит интенсивность падающей волны (/ > /о). [c.504]

Голограмма движущегося объекта. На Г. люжно записать волновые ноля излучения, рассеянного движущимися объектами (в т. ч. и движущимися нестационарно [3]). Отображающими свойствами обладают но только стоячие, но и бегущие волны интенсивности, возникающие при интерференции волновых полей, различных частот. Такие волны интенсивности возникают, напр., при регистрации Г. движущегося объекта О, к-рый рассеивает излучение неподвижного когерентного источника S (рис. 2). Рассеянное излучение, сдвинутое по частоте вследствие эффекта Доплера относительно падающего, складывается с ним, образуя систему бегущих волн интенсивности. Вся эта система перемещает- [c.503]

В частном случае плоских волн интенсивности стоксовой и антистоксовой компонент могут быть вычислены из соотношения [c.391]

РАДИОМЕТР АКУСТИЧЕСКИЙ — прибор для измерения давления звукового излучения и, следовательно, плотности энергии звуковой волны, интенсивности звука и др. параметров волны. Посредством Р. а. измер -ют обусловленную давлением звукового излучения радиац. силу Рр, действующую на помещённое в звуковое попе препятствие (приёмный элемент). [c.222]

Увеличивая частоту звукового воздействия, можно добиться образования нескольких вихрей в пределах начального участка струи и исследовать воздействие звука на вихри, находящиеся на различных стадиях своего развития (рис.4.9). Как указывалось выше, звуковые волны интенсивности L = 170 дБ не оказывают влияния на уже образовавшиеся вихри, в то же время фронт звуковой волны при прохождении через вихрь претерпевает заметные изменения в соответствии с изменением скорости в поперечном сечении вихря. Была также предпринята попытка исследовать воздействие на вихри высокоинтенсивного звука от излучателя, помещенного в один [c.137]

При движении судна навстречу синусоидальным волнам интенсивность нагрузки на корпус может быть найдена по приближенной зависимости [c.437]

При наличии в отраженном поле двух лучей (Ло и A i) в случае наклонного падения Я-поляризованной волны интенсивность зеркального луча также можно сделать весьма малой (единицы процентов по мощности). Наименее интенсивный луч получается при ширине канавки, равной ширине выступов (0 = 0,5), и глубине канавок менее Я/4. Максимальная интенсивность луча А 1 получается в том случае, когда он отражается в направлении, обратном направлению падения, т. е. в автоколлимационном режиме (см. гл. 4). [c.168]

Однако благодаря существованию отраженной волны интенсивность прошедшей волны не равняется интенсивности отраженной волны. Пусть множители уменьшения амплитуды будут Xj, Xg. Обычно, они не равны по той причине, что в кристалле, даже при нормальном падении, интенсивности проходящих волн, поляризованных в двух азимутах, — различны. [c.60]

Большой интерес представляет Дополнение , написанное Ю. Н. Денисюком. В Дополнении приведен обзор вариантов теории, свойств и перспектив практического применения трехмерных голограмм— статистических, динамических, в том числе голограмм с записью в средах, способных к вынужденному рассеянию, и резонансных средах, а также доплеровских голограмм, сформированных бегущими волнами интенсивности. Кроме голографических методов, в которых для записи используются трехмерные среды, Ю. Н. Дени-сюк рассматривает и сами светочувствительные материалы, пригодные для записи тонкослойных и глубоких трехмерных голограмм. [c.8]

Второй постулат свод1ггся к утверждению, что существует конечная максимальная скорость распространения любого взаимодействия, которая равна с — скорости света в вакууме. По принципу относительности эта скорость одинакова во всех инерциальных системах и не зависит от длины волны, интенсивности и относительной скорости движения источника и приемника света. Таким образом отвергаются теорема сложения скоростей в классической механике и различные построения, которые выдвигались в свое время для истолкования отрицательного результата опыта Майкельсона - Морли. [c.372]

В рассматриваемом приблпжепип конус х = Рл представляет собой поверхность слабого ра-эрыва. В следующем приближении появляется ударная волна, интенсивность которой (относительный скйчок давления) пропорциональна X, а угол полураствора превосходит угол Маха на величину, тоже пропорциональную х - [c.596]

Формуда (бО.б) одинаково применима для плоских и сферических звуковых волн. Если не учитывать поглощения звука средой, то в случае плоских волн интенсивность звука нс должна изменяться с расстоянием. В сферических волнах амплитуды смещения частиц среды, их скорости и звукового давления убывают как величины, обратные первой степени расстояния от источника звука. Поэтому в случае сферических волн интенсивность звука убывает обратно пропорционально квадрату расстояния от источника зву1Щ. [c.228]

Для измерения параметров волн напряжений, вызванных взрывом или ударом, при распространении их в металлах Райнхарт и Пирсон [37] предложили другую реализацию принципа Гопкинсона, сводящуюся к следующему. На поверхности массивной металлической плиты устанавливается цилиндрический заряд В. В., на ее противоположной (тыльной) поверхности помещается маленькая шайба из того же материала, что и плита, по одной линии с зарядом (рис. 12). Заряд В. В. подрывали и измеряли скорость шайбы. Такая процедура повторялась с шайбами различной толщины h. В результате были получены необходимые данные для построения кривой ст (t) в соответствии с приведенными зависимостями. Способ шайб дает хорошие результаты в том случае, если интенсивность волны невелика. При большой интенсивности волны напряжений шайба будет пластически деформироваться и может произойти откол. Представленная на рис. 12 схема не позволяет измерять скорость частиц (напряжение) точно в каком-либо месте внутри плиты, она определяет среднее напряжение в волне напряжений при падении ее на тыльную поверхность плиты, которое приближенно соответствует пространственному распределению напряжений внутри плиты. Различие невелико для волны, интенсивность которой затухает слабо, и значительно при быстром затухании, имеющем место в волне большой интенсивности. Отмеченные недостатки можно устранить или значительно уменьшить их влияние с помощью видоизмененного устройства, схема которого представлена на рис. 13. В плите с тыльной поверхности просверливается гнездо, в которое вкладывается несколько шайб, причем по отношению к распространению волны сжатия шайбы действуют так, как если бы они были частями плиты. Откол шайб можно исключить путем разумного подбора их толщин. Шайбы в гнезде необходимо поместить так, чтобы стык соседних шайб всегда находился в том месте, где ожидается разрушение. Такое устройство позволяет получить в результате одного испытания достаточно данных для построения полного распределения скоростей частиц. Оно позволяет также измерять напря- [c.22]

Способ Лауэ. Монокристалл облучается рентгеновским излучением с непрерывным спектром. Каждая из систем параллельных поверхностей, проведенных через узлы монокристалла, отражает в соответствующем направлении определенную длину волны. Интенсивность отраженного луча будет заметной лишь в том случае, когда атомы в отражающих плоскостях расположены достаточно плотно. Поэтому практически будет наблюдаться отражение лишь от небольшого числа систем плоскостей. Если на пути лучей, отраженных от различных систем плоскостей, поставить фотопластинку, то на ней получается система пятен - лау-эграмма (рис. 28). Зная геометрию опыта, можно установить соотношение между лауэграммой, -Структурой кристалла и длинами волн. [c.51]

При цилиндрических (или полуцилнндрических) волнах интенсивность звука уменьшается пропорционально первой степени расстояния. Примером этого случая является прохождение звука через щель. [c.17]

Отсутствие мнимой части корня указывает на слабое затуха-ние поверхностной волны оно вызывается только обычным затуханием объемных волн. В результате волна Релея способна распространяться на большое расстояние вдоль поверхности твердого тела. Ее проникновение внутрь тела невелико на глубине длины волны интенсивность звука составляет около 5 % интенсивности на поверхности тела (волна с 51/-поляризацией). При распространении поверхностной волны частицы тела движутся, вращаясь по эллипсам с большой осью, перпендикулярной границе. Вытя-нутость эллипса с глубиной увеличивается. [c.12]

Все три величины р, ос, d, являются величинами безразмерными. Акустическая проницаемость перегородки определяется наложением процессов поглощения в веществе, из которого изготовлена перегородка,и многократного отражения от передней и задней ее поверхности. При этом приходится уч1стывать и явлешя интерференции волн, налагающихся друг на друга в различных фазах. Чистое поглощение наблюдается в том случае, если толщина слоя настолько велика, что интенсивностью волны, отраженной от задней стенКи, можно пренебречь. Если при этом на слой падает плоская волна, интенсивность которой после вхождения в слой равна fo, то на некотором расстоянии от границы слоя интенсивность будет [c.219]

Однако часто при сборке особо точных сопряжений требуется еще более тщательная очистка. Она достигается промывкой в жидкой среде при помощи ультразвука. Этот принцип состоит в том, что в жидкости возбуждаются ультразвуковые колебания, в результате образуются кавитационные пузырьки, механически воздействующие на загрязненную поверхность. Возникающие при этом ударные волны интенсивно разрушают слои смазки, грязи и пр., покрывающие поверхность деталей. Одновременно происходит также химическое взаимодействие загрязнений с жидкостью-растворителем. Колебания обычно с частотой около 20 кгц создаются пьезокварцевым или магнитострикционньш преобразователями. [c.119]

В 1904 А. Г. Дорошкевич н И. Д. Новиков впервые рассчитали широкий спектр плотности эл.-магн. излучения от всех источников в эволюционирующей Вселенной (включая радиогалактики и звёзды) и показали, что в области сантиметровых и миллиметровых волн интенсивность реликтового излучения с темп-рой ок. 1 К и выше будет на много порядков превосходить излучение отдельных источников, и оно может быть обнаружено. Реликтовое излучение (РИ) было открыто А. Пензиасом (А. Penzias) и Р. Вильсоном (В. Wilson) в 1965 на длине волны 7,3 см. Обнаружение РИ стало решающим тестом, подтвердившим справедливость гипотезы о высокой изначальной темп-ре Вселенной. Тщательные последующие наблюдения показали, что РИ действительно является равновесным, как предсказывает теория, и имеет темп-ру Т 2,1 К. Совр. количество фотонов РИ в ед. объёма см , [c.518]

Гдф/е тпо1 ITO совпадает с выражением для толщины фронта слабой стационарной ударной волны со скачком скорости Ujni,. Расстояние L, на н-ром происходит существенное изменение формы волны, зависит от амплитуды и длины звуковой волны. Для плоской волны оно определяется ф-лой kL = еМд. Так, в воде для волны интенсивностью в неск. десятков Вт/см L — порядка сотни длин волн (рис. 2). В расходящихся (напр., сферич, или цилиндрич.) волнах эффект проявляется слабее, [c.289]

Методы измерения П. весьма разнообразны. П. идеальных газов определяется из ур-ния состояния р = рр/Л Т, где р — давление, р — мол. масса, Л — универсальная газовая постоянная. П. сухого газа, имеющего при нормальных условиях П, рд, при давлении р и темп-ре Т определяется ф-лой р — РирГн/(р 7 Л), где К — коэф. сжимаемости, характеризующий отклонение данного реального газа от идеального. Для влажного газа р = р р — < р ]ТЛр ТК + фрв), где ф относит, влажность газа, и рд — табличные значения максимально возможного давления водяного дара при темп-ре Т и максимально возможной его П. при данных р и Г. П. жидкостей и твёрдых тел находят путём точного определения массы тела и его объёма используют также зависимость скорости распространения звуковых волн, интенсивности у-и Р-излучения, прошедшего через вещество, и т. д. от П. Приборы для определения П. веществ наз. плотномерами. [c.637]

То, что волны интенсивного тепловыделения при химических реакциях могут распространяться по однородной неподвижной среде в виде пространственных стационарных и нестационарных в большей или меньшей степени упорядоченных структур, известно давно. Первым указанием на нестационарный пространственный характер распространения волны детонации в трубе было обнаружение в 1927 г. явления, названного спиновой детонацией [11]. На фотографиях с разверткой по времени наблюдался колеблюгцийся светягцийся фронт с отходягцими от него сзади полосами. Объяснение этого явления состоит в том, что в волне имеется область с более высокой, чем средняя, температурой и, следовательно, с большей светимостью, причем по мере распространения фронта эта область врагцается вокруг оси трубы. [c.132]

Фотохимическая деструкция Фотохимической деструкцией называется процесс деструкции, происходящий под действием излучений. Степень деструкции зависит от длины волны (интенсивности облучения), условий опыта и от строения полимера. При облучении некоторых полимеров УФ - светом при повышенных 1емпературах может происходить деструкция с выделением мономера. [c.106]

Однако и такое весьма широкое определение все же недостаточно всеобъемлюще, чтобы вместить в свои рамки данное явление. Оказывается, что отображающими свойствами обладают не только стоячие, но и бегущие волны интенсивности (19). В частности, оказывается, что если длины волн участвующего -в интерференции излучения (налример, волн Wi и W2) отличаются, то возникающая при этом картина интерференции перемещается в пространстве с определенной скоростью. Если предположить, что на месте таких бегущих волн интенсивности образуется соответствующая перемещающаяся материальная структура, то нетрудно доказать, что такая структура точно преобразует одну из интерферирующих компонент (например, волну W ) во вторую компоненту (волны Wz) с учетом отличия их длин волн. Это означает, что если, например, длина волны излучения была а излучения — Xz, то при отражении от модели бегущей волны интенсивности излучение волны W изменится так, что длина волны отраженного излучения станет равной I.2, т. е. длине волны второй интерферирующей компонеты W2. Учитывая это обстоятельство, следует признать, что при рассмотрении основ голографии правильнее говорить об отображающих свойствах волн интенсивности, имея в виду как стоячие, так и бегущие волны. Однако случай бегущих волп относится скорее к области нелинейной оптики и фактически выходит за рамки голографии. [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...