Угол скольжения

Здесь m = е Од — угол скольжения — часть угла обхвата, ва которой происходит скольжение ремня f — приведенный коэффициент трения. [c.484]

В опытах по дифракции рентгеновских лучей пучок падает на решетку с периодом 2 мкм под углом скольжения в 30 (угол скольжения — угол, составляемый направлением луча с плоскостью решетки). Угол дифракции для спектра третьего порядка получился равным lVa°- Определить длину волны рентгеновских лучей. [c.881]

Отсюда следует, что для осуществления пересчета аэродинамических коэффициентов сил и моментов из скоростной в связанную систему координат (и наоборот) требуются два угла — угол атаки а и угол скольжения р. [c.21]

Углом атаки а называется угол между проекцией вектора скорости летательного аппарата на плоскость симметрии и продольной осью этого аппарата. Угол скольжения Р — угол между вектором скорости и плоскостью симметрии летательного аппарата (см. рис. 1.2, б). [c.21]

Понятие устойчивости пути связано со свойством летательного аппарата устранять возникший угол скольжения (3. В то же время собственно путевая устойчивость не выдерживается, так как аппарат, изменив под действием различных возмущений направление движения, не возвратится к прежнему направлению, а, подобно флюгеру, повернется носовой частью в сторону нового вектора скорости V. [c.36]

В соответствии с этими равенствами поперечная сила является аналогом нормальной силы (а момент рыскания — момента тангажа). Поэтому расчет поперечной силы (или момента рыскания) ведется так же, как нормальной силы (или момента тангажа), при условии, что вместо угла атаки выбирается угол скольжения, а вместо угла поворота руля высоты б — угол отклонения руля направления бф. При этом, согласно принятому правилу знаков, положительным значениям углов а иба будут соответствовать отрицательные величины р и б ф. [c.124]

Слагаемые со множителем ар в (2.1.50) и (2.1.53) характеризуют взаимодействие оперения и корпуса, обусловленное креном. Эти слагаемые асимметричны для левой и правой частей комбинации, так как угол скольжения для левой части будет отрицательным, а для правой — положительным. В соответствии с этим для левой части нормальная сила при крене уменьшается, а для правой возрастает на ту же величину в результате суммарная величина этой силы не изменяется и сохраняется такой же, как при отсутствии скольжения. [c.144]

Для отделения ботвы от свободных клубней применяется горка" с поддувом воздуха, принцип работы которой основан на разнице в величине угла скольжения для клубней и ботвы. Угол скольжения ботвы на прорезиненном полотне 34—42°, угол качения клубней [c.161]

Исследуемой элемент (фаза) Рекомендуе- мое излучение Длина волны излучении, А Рекомендуемая для фокусирования линия Угол скольжения д, [c.66]

При Ф = Ф2 получим сг = Оа, где Фз — угол скольжения (на фиг. 1 взят равным углу обхвата, в общем случае он может быть и меньше угла обхвата) ог — напряжение в ведомой ветви передачи [c.206]

Угол скольжения р — угол между плоскостью симметрии крыла (продольной осью) и вектором скорости (рис. 4.3, б). [c.136]

Динамическая устойчивость характеризуется как условиями, при которых самолет будет восстанавливать начальные параметры полета (скорость, угол атаки, угол крена, угол скольжения и т. д.),- так и изменением этих параметров по времени при возвращении к исходному режиму. Такое движение самолета называется возмущенным. [c.184]

При произвольном направлении падения монохроматического луча дифракция не возиикает, В этом случае для наблюдения дифракции необходимо, П0130рач1ишя кристалл, найти данный угол скольжения 0. Например, если на кристалл кальцита, межплоскостное расстояние в котором равно 3,029 А, направить излучение с длиной волны 1,54 А, то дмфракционпый максимум первого [c.165]

Наконец, сделаем еще следуюн1 ее замечание. Здесь, как и везде, говоря о крыле, мы подразумеваем, что оно расположе1Ю своими кромками перпендикулярно к движению. Обобщение на случай любого угла у между направлением движения и кромкой угол скольжения) вполне очевидно. Ясно, что силы, действующие на бесконечное крыло постоянного сечения, зависят только от нормальной к его кромкам составляющей скорости натекающего потока в невязкой жидкости составляющая скорости, параллельная кромкам, не вызывает никаких сил. Поэтому силы, действующие на крыло со скольх<ением в потоке с числом Mi,— такие же, какие действовали бы на то же крыло без скольжения в потоке с числом Мь равным Mi sin у. В частности, если Mi > 1, но М] sin Y < 1, то специфическое для сверхзвукового обтекания волновое сопротивление будет отсутствовать. [c.654]

Рассеяние рентгеновских лучей, как известно, имеет место в направлениях 0, удовлетворяющих условию Вульфа — Брэггов (см. 10.2) 2d sin =--тХ, где d — расстояние между атомными плоскостями 0 — угол скольжения падающих лучей ш = 1, 2, 3,. . . . В случае дебаевских волн роль постоянной d решетки играет длина гиперзвуковой волны Л. Кроме того, в отличие от рассеяния рентгеновских лучей на дискретных центрах, акустическая решетка имеет синусоидальное распределение плотности, т. е. в этом случае взаимное усиление лучей в результате интерференции возможно только при т=1 [c.122]

В соответствии с этим общая схема исследования основана на последовательном построении хвостового оперения из отдельных элементов, полагая, что аэродинамические характеристики каждого из элементов известны. Схема построения для плюссбразного оперения показана на рис. 2.3.4. В таком виде она имеет отнощение к исследованию влияния угла скольжения, вызывающего соответствующие поперечные силы. При этом угол скольжения должен быть небольщим, соответствующим линейному характеру изменения аэродинамических параметров. [c.169]

Если имеется одна консоль (верхняя или нижняя), то спиральный момент не равен нулю. Этот момент вычисляется следующим образом. В результате вращения со скоростью Пж появляется дополнительный угол скольжения, средняя величина которогор = йзсУц.т/ (где Уц.т — расстояние от оси до центра тяжести площади оперения, равное примерно расстоянию до средней хорды бсАх рис. 2.4.2). Соответствующая этому углу поперечная сила А2= [c.185]

Постоянная кристаллической решетки равна d = 6,5 нм. Пучок электронов падает на естественную грань монокристаллов. Угол скольжения электронного пучка а = 30°. Наблюдение отраженных электронов производится под углом, равным углу падения. Пренебрегая лреломлением электронных волн, определить энергии электронов, при которых наблюдаются два первых максимума отражения. [c.66]

Обозначая угол между направлением вектора V и направлением на север через — курс самолета (угол скольжения самолета считаем равным нулю) и раскладывая горизонтальную составляющую С/созф суточного вращения Земли на оси т)в и получим [c.95]

Поле, расположенное левее первого максимума, обусловлено наличием дифракционного поля. Дифрагируют не все лучи, участвующие в рефракции, а только те, угол скольжения которых близок к х,пах- Эти лучи ззходят В погрзничный слой и, распространяясь вдоль него, непрерывно излучают в верхние слои боковые волны с меньшей скоростью, проникая в область тени. [c.54]

Высота оси коллиматора над плоскостью оптической скамьи 97 мм, высота оси коллиматора над опорными поверхностями установочных винтов 150 мм расстояние от образца до пленки 25—100 мм угол скольжения 54—85° для дисковой секторной кассеты пяенка круглая диаметром 150 мм или прямоугольная 30 X 150 мм для цилиндрической секторной кассеты пленка круглая диаметром 77 мм или прямоугольная 25X219 мм диаметры отверстий круглой диафрагмы 0,4 0,6 0,8 1,0 мм размер прямоугольной диафрагмы 0,4 X 2 мм поперечное перемещение держателя образца 30 мм наибольшие размеры образца в плоскости, параллельной исследуемой, 60 X 50 мм, в плоскости, перпендикулярной ей, 25 мм. Характеристики электродвигателя СД-2 напряжение 220 В часгота вращения 2 об/мин размеры камеры 350 X 18 0 X 240 мм масса 6,5 кг. [c.12]

Ниже (табл. 10) приведены результаты расчета рентгенограммы окисленного слоя на армко-железе. Съемку рентгенограммы производили на излучении хромового анода при асимметричном расположении пленки. Эффективный диаметр кассеты 56,39 мм. Данные в таблице соответствуют линиям Ка на рентгенограмме (У — интенсивность линий в относительных единицах по пяти-бальной шкале, I — половина расстояния между линиями, — угол скольжения, d/n — межплоско-влены также теоретические данные для рентгеио- [c.34]

PRs = FRiioi —Ог). (15) В зависимости от величины радиуса R3, при постоянной нагрузке сила Р может оказаться и слишком большой и слишком маленькой. При большой силе Р передача будет сильно натянута, в результате чего при работе могут возникать зоны покоя на дуге обхвата Это нежелательно, так как в этом случае при передаче одного и того же момента напряжения 01 и 02 будут выше, чем в случае без зон покоя (когда угол скольжения равен углу обхвата). Возможен и такой случай, когда при произвольно выбранном радиусе натягивающая сила Р окажется недостаточной для передачи заданного момента и возникнет пробуксовка. Следовательно, существует оптимальное значение радиуса Rs, при котором натягивающая сила Р будет ровно такой, какая необходима для того, чтобы дуга скольжения была равна дуге обхвата. [c.212]

Рис. I. Проекции аэродинамической силы и момента п сисростной системг координат а — угол атаки, f --угол скольжения.

Значительно большей (на 2—3 порядка) светосилой обладают отражательные Р. м. скользящего падения с зеркальными системами Вольтера, из к-рых чаще используется система гиперболоид—эллипсоид (см. рис. 2 в ст. Рентгеновская оптика). Теоретик, разрешение таких Р. м, на оптич. оси определяется соотношением 6 гг (1 - - ЛГ)Х/4л6, где М — увеличение, 0 — угол скольжения, примерно равный /g апертуры. Напр., для сканирующего Р. м., дающего уменьшенное изображение источника в плоскости просвечиваемого объекта с М — 0,3 и 0=3°, при X = 2,5 нм б — 5 нм. Реальное разрешение закиснт от точности изготовления зеркал, имеющих глубоко асферическую форму, и составляет л/1 мкм необходимая для получения теоретик, разрешения точность (—1 нм) пока недостижима для совр. технологии. Полевые аберрации отражат. Р. м. этого типа довольно велики и ограничивают поле зрения до угл. величины — 1°. Использование многослойных интерференц. покрытий позволяет увеличить угол 0 н тем самым повысить светосилу отражательного Р. м. скользящего падения. [c.367]

Рис. 1, Схема нейтронного рефлектометра 1, 2 — диафрагмы 3 — образец, поверхность которого облучается узкоколлимиро-ванным цучком тепловых нейтронов п от источника а — детектор, регистрирующий нейтроны, зеркально отражённые от поверхности образца, в — угол скольжения. Типичное расстояние от диафрагмы 1 до детектора 6 —10 м.

Смотреть страницы где упоминается термин Угол скольжения : [c.317] [c.164] [c.219] [c.409] [c.414] [c.874] [c.11] [c.141] [c.551] [c.280] [c.13] [c.232] [c.195] [c.196] [c.194] [c.206] [c.213] [c.59] [c.231] [c.284] [c.254] [c.429] [c.86] [c.192]

Теоретическая физика. Т.4. Гидродинамика (1986) -- [ c.654 ]

Оптика (1976) -- [ c.409 ]

Теория вертолета (1983) -- [ c.814 ]

Аэродинамика Часть 1 (1949) -- [ c.551 ]

Аналитическая механика (1961) -- [ c.48 ]

Акустика слоистых сред (1989) -- [ c.106 ]

Волны в слоистых средах Изд.2 (1973) -- [ c.160 , c.257 ]

Основы техники ракетного полета (1979) -- [ c.240 ]

Механика сплошных сред Изд.2 (1954) -- [ c.569 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...