Поля градиент

Пусть в заданный момент времени скалярное поле представлено функцией / (X), где X — произвольная точка области пространства, в котором определяется поле. Градиент f в точке X есть вектор, обозначаемый символом V/, такой, что [c.30]

Практический интерес для анализа процесса кристаллизации металла шва представляет расчетное определение поля градиентов температуры. [c.452]

Во всякой точке поля градиент (239) направлен по нормали к поверхности уровня. [c.392]

Это соотношение справедливо, когда размер системы в направлении градиента много больше длины свободного пробега частиц в среде, а изменение концентрации на расстоянии длины свободного пробега много меньше характерного значения концентрации частиц N. Кроме того, предполагается отсутствие внешних полей, градиентов температуры и давления. [c.375]

Магнитами А и D создаются сильно неоднородные магнитные поля, градиенты которых направлены противоположно друг другу и перпендикулярно направлению движения пучка. Магнит С создает однородное магнитное поле в перпендикулярном движению пучка направлении. Диафрагма S между магнитами А п С выделяет из потока атомов узкий пучок. Источник атомов О и приемник П атома расположены вдоль оси прибора. [c.226]

Векторное поле есть часть пространства, в каждой точке которого определен некоторый вектор а = а (х, у, г), координаты его а , Оу, а —функции X, у, г например, поле скоростей в данный момент в движущемся теле, поле градиентов данной скалярной функции. Модуль а определяет интенсивность поля. [c.231]

Данные на рис. 5 свидетельствуют о том, что исследования температурных полей лопаток турбомашин при постоянных граничных условиях (вариант первый, рис. 4, а) дают неправильное представление о температурных полях, полях градиентов температур и могут привести к существенным просчетам при прочностных расчетах. [c.165]

Пусть и х, у, г) — дифференцируемое поле. Градиентом скалярного поля и(х, у, z) называется вектор [c.105]

Пусть и х,у, z) —дифференцируемое поле. Градиентом скалярного поля и (х,у, z) называется вектор [c.103]

Например, применяя оператор V к скалярному полю ф <р (х , х , ж , получим в рассматриваемый момент времени t векторное поле градиента ф [c.61]

Измерение параметров ЯГР-спектров позволяет находить эффективные магнитные поля, градиенты электрических полей, действующих на ядра, электронную плотность на ядре. Эти величины полезны для обсуждения вопросов об электронной структуре атомов в чистых веществах, твердых растворах и соединениях, о зарядовом состоянии и характере связей резонансного атома. Поскольку мессбауэров-ские ядра можно вводить в большое число различных матриц с различным хи.мическим окружением, удалось накопить значительный экспериментальный материал о величине и направленности связей, соотношении в них ионной и ковалентной составляющих, образовании гибридных связей и т. д. [c.166]

Основными факторами, обусловливающими нестабильность термоЭДС, являются химические и физические неоднородности одного или сбои.х термоэлектродов в поле градиента температуры, вызванные примесями, попадающими из окружающей среды или защитных оболочек в результате возникают локальные микронапряжения. Кроме того, нестабильности термоЭДС способствуют следующие факторы. Повышенная летучесть — ею может обладать один из компонентов сплавов, применяемых для изготовления ПТ, особенно при высоких температурах. Активное испарение металла электрода ограничивает срок службы ПТ. Диффузия одного или нескольких компонентов сплава через спай изменяет состав термоэлектродов вблизи рабочего спая погрешности возникают, как только зона диффузии достигнет поля градиента температур. [c.216]

Следует точно определить условия, при которых такая формулировка будет правильной. Необходимо, чтобы поле (градиент сродства) было достаточно слабо, чтобы подвижность не зависела от силы поля. В теории электролитов — это условие закона Ома. В необратимой термодинамике — это условие пропорциональности скорос- и движущей силе. [c.34]

С критикой трактовки текстурных изменений в процессе СПД выступили авторы работы [6]. По их мнению, появление или сохранение предпочтительных кристаллографических ориентировок в ряде сплавов связано с ростом зерен при деформации, а не с дислокационным скольжением. Вывод авторов основан на исследовании текстурных изменений в латуни [121], где после СПД обнаружено-появление новых максимумов, характерных для текстур рекристаллизации, а также на изучении формирования текстуры в сплаве Zn—22 % AI в поле градиента температур [122]. Максимум в направлении оси в р-фазе сплава при СПД в области I, по мнению авторов, образуется благодаря преимущественному росту зерен в этом направлении. Основанием для такого заключения является [c.48]

Градиент потенциала гравитационного поля. Градиентом потенциала гравитационного поля называют векторную величину, направленную в сторону максимального возрастания потенциала вдоль нормали к поверхности равного потенциала и равную отношению разности потен- [c.45]

Приведенные данные свидетельствуют о суш,ественном влиянии поперечного магнитного поля на распределение скорости в пограничном слое при тх >0,1, причем с увеличением магнитного поля градиент скорости у стенки уменьшается. Местный коэффициент трения и толш,ина вытеснения запишутся виде [c.444]

Находясь одновременно в двух векторных силовых полях а) в поле сил тяжести, направленных вертикально вниз и б) в поле градиентов давления ( архимедовых сил ), направленных вертикально вверх. [c.46]

Данный вопрос можно разъяснить еще и следующим образом. Возьмем кубический метр жидкости, заключенный в практически невесомый прочный (например, стальной) контейнер, имеющий кубическую форму. Далее представим себе, что этот контейнер (заполненный тяжелой жидкостью) перемещается в воздухе (т. е. только в поле сил тяжести). Очевидно, работа, выполненная этим контейнером, определится разностью наименований соответствующих линий равного потенциала только поля сил тяжести ( начальной и конечной эквипотенциалей). После этого удалим из нашего контейнера жидкость и тем самым сделаем его невесомым. Этот пустой невесомый контейнер будем мысленно перемещать не в воздухе, а в окружающей жидкости, т. е. только в векторном поле градиентов Jp давления. Очевидно, за счет давления жидкости на стенки пустого контейнера сверху и снизу (т. е. за счет архимедовой силы, имеющей свою потенциальную функцию в виде р/у) мы получим ту же работу, что и выше, когда мы мысленно перемещали данный контейнер в воздухе (в поле сил тяжести). Однако две эти работы [c.50]

Для отдельных точек тела, а в общем случае и для различных точек одной и той же изотермической поверхности температурный градиент различен не только по направлению, но и по размеру. Градиент тем больше, чем гуще расположены изотермы. Совокупность значений температурных градиентов в различных точках температурного поля образует векторное поле температурных градиентов. Температурное поле полностью определяет поле градиентов, так как направление последних должно совпадать с касательными к кривым, нормальным к изотермическим поверхностям (рис. 21.2), а значения их обратно пропорциональны отрезкам между двумя смежными изотермическими поверхностями. Эти нормальные к изотермам кривые носят название линий теплового тока. Вектор grad всегда направлен по касательной к линии теплового тока. [c.273]

Потенциальное векторное поле а есть поле градиентов некоторой скалярной функции, т. е. существует функция и = = и(х,у, z) такая, что d = grad и или [c.233]

Потенциальное векторное поле а есть поле градиентов некоторой скалярной-функции, т. е. существует функция и = = и(х, у, г) такая, что а = grad и или du du ди [c.233]

Таким образом, скалярному полю температур соответствует векторное поле градиентов температур, а возникновение теплового потока обусловливается неравенством grad . 0. [c.25]

При предплавильных темп-рах и напряжениях с Е < 10 наблюдают т. н. диффузионную П. м. едиф, к-рая описывается выражением вида (9) при я = 1, Такая П. м. осуществляется без участия дислокаций и связана с направленным диффузионным переносом атомов в поле градиента приложенных напряжений, что приводит к изменению формы материала. В частности, при одноосном напряжении поликристаллич. материала возникает градиент концентрации вакансий между продольными и поперечными границами зёрен. Потоку вакансий отвечает равный по величине и обратный по направлению поток атомов (рис, 2). Эти потоки [c.12]

ПРОВОДЙМОСТЬ ПЛАЗМЫ — способность плазмы пропускать электрич. ток под действием электрич. поля и сторонних сил (индукц. электрич. поля, градиента давления и др.) фиа. величина а, количественно характеризующая это явление. Электрич. ток в плазме представляет собой упорядоченное движение электронной и ионной компонент н определяется величиной зарядов, плотностью частиц, их массой и скоростью движения, а также частотами их столкновений [c.131]

Противонакипный эффект, получаемы при наложении магнитного поля, зависит от несколь их параметров аппарата и свойств воды индукции (напряженности) магнитного поля градиента напряженности в зазоре магнитного аппарата, скорости потока воды, времени воздействия или пересечения магнитного поля (в активной зоне аппарата), периодичности воздействия (одпократное, много- [c.47]

Аппараты с постоянными магнитами (табл. 23.1) выпускают Московский чугунолитейный завод им. Войкова и Новочеркасский завод постоянных магнитов, аппараты с электромагнитами (табл. 23.2) — Чебоксарский ремонтно-механический завод Главэнергоремонта. Основными параметрами аппаратов водо-обработки магнитным полем служат напряженность магнитного поля в рабочем зазоре аппарата, продолжительность пребывания воды в активной зоне магнитного поля, градиент напряженности кратность и периодичность воздействия поля на воду скорость движения воды в аппарате. [c.615]

Полное решение краевой задачи теории упругости включает построение трех взаимосвязанных поле1. Поле деформаций е предсгавляс собой симметричную часть тензорного поля градиентов перемещений и [c.50]

Эти выражения определяют неоднородность полей градиентов скорости и напряжений сдвига в зазоре ротационных вискозиметров. Наличие неоднородности напряженного состояния несущественно для обработки результатов вискозиметрическнх испытаний в случае материалов, подчиняющихся закону Ньютона, но оно чрезвычайно усложняет обработку вискозиметрических [c.139]

Вторые концы отрезков термостатируют в коробке свободных концов. Один конец испытуемой проволоки закрепляют в стержне контактной системы 6, и бухта проволоки, подлежащая испытанию, наматывается на подающий барабан. Затем второй конец проволоки закрепляют в стержне контактной системы /4 прие.много барабана. При движении испытуемой проволоки, осуществляемом с помощью двигателя через червячную пару, на каждый участок проволоки накладывается поле градиента температуры, существующего на границе перепада температуры от комнатной до температуры кипения жидкого азота (на границе раздела воздуха и зеркала жидкого азота). Вследствие этого на концах образца сравнения и соединительного проводника возникает в каждый момент движения испытуемой проволоки разность потенциалов, характеризующая разность термоЭДС на участке проволоки и на постоянном участке образца сравнения. Сигнал разности усиливается усилителем типа Ф116/1 и затем подается на вход самопишущего потенциометра, на диаграммной ленте которого регистрируется и сигнал разности термоЭДС. [c.215]

Во всех промежуточных случаях в локальных зонах атом-акансионных состояний будут зарождаться отдельные дислокации юлитонные решения), которые полями градиентов напряжений бу-ут выталкиваться, в окружаюш ий кристалл. [c.14]

В случае высокой сдвиговой устойчивости решетки дефектная фаза вырождается в скопления дислокаций, зарождающихся в очень локализованной зоне концентратора напрян ений. В зоне стесненной деформации, куда дислокации выдавливаются в поле градиента концентратора напряжений, возникают клубки дислокаций, ко тррые- [c.86]

Иллюстрацией к сказанному может служить снимок (рис. 1), полученный нами с П. Гурли в Иллинойсском университете [4]. Свет, создаваемый аргоновым лазером (с длиной волны 5145 А), непрерывно возбуждал экситоны слева вблизи поверхности кристалла кремния. Кристалл охлаждался газообразным гелием так, что его температура была равна 10 К, и деформировался сферическим концом стержня, давившего на кристалл в точке, находящейся на некотором расстоянии от освещаемой поверхности. Схема эксперимента представлена на рис.. 3, а. Контуры постоянной энергетической щели были рассчитаны Р. Марке-вичем из Калифорнийского университета в Беркли. Экситоны дрейфуют в поле градиента напряжений к точке минимальной энергии. Часть экситонов рекомбинирует в процессе движения и рекомбиндционное излучение непрерывно освещает путь дрейфующих экситонов, [c.134]

Теймор измерил также дрейфовую скорость экситонов в поле градиента напряжений, освещая входную поверхность импульсом излучения и определяя временную задержку, с которой экситоны достигают данной области кристалла. Он получил предсказанную теоретически линейную зависимость скорости дрейфа от внешней силы и таким образом определил время рассеяния в температу рном интервале от 1,5 до 20 К. Результаты его измерений приведены на рис. З, е. Время рассеяния в этом температурном интервале ме няется почти на два порядка. Найденная экспериментально температурная зависимость вида согласуется с теоретическим предсказанием для рассеяния носителей на фононах. Этот фундаментальный процесс оказалось возможным наблюдать благодаря чрезвычайно высокой чистоте кристалла. В силу малой массы носителей и относительно большого времени релаксации при низких температурах (для сравнения укажем, что время релаксации электронов в меди при Г, == 300, К равно с) экситоны в сверхчистом [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...