ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы в ближней зоне, как мы видели, структура ультразвукового ноля характеризуется сильной интерференционной неоднородностью, которая, конечно, имеет место не только по оси ультразвукового пучка, но и в любом его сечении. Вычисление интеграла (VI 11.68) для произвольных точек сечений ближнего поля представляет наиболее трудную задачу, решаемую при помощи сложных рядов, допускающих численный расчет для конкретных значений кЯ. Такой расчет показывает, что в любом сечении пучка в ближнем поле амплитуда давления (и интенсивность) также проходит через ряд максимальных и минимальных значений, хотя волновые фронты, т. е. поверхность равных фаз, имеют форму, близкую к плоской. При этом среднее давление по разным сечениям пучка остается довольно стабильным. Реальные же приемники ультразвука обычно регистрируют именно среднее давление, определяемое математически как р = (1/5 ) ?s’pдdS , где 5 — эффективная площадь приемника; Ра — локальное давление в точке наблюдения Л, лежащей в плоскости 5 . Расчет показывает, что при 5 = 5 среднее давление в ближнем поле отличается от давления в идеальной однородной плоской волне ие более чем на 10 -т- 15%. С уменьшением 5 эффекты интерференции, естественно, будут сказываться в большей мере, но при использовании приемников с достаточно большой площадью практически не будут проявляться. Это подтверждается на опыте и оправдывает тот анализ, который проводится в ультраакустике для идеально плоских волн применительно к реальным ультразвуковым пучкам. Однако при измерениях поглощения и даже скорости звука эффекты интерференции и дифракции ультразвукового пучка могут приводить к существенным ошибкам, и их нeoбxoди ю учитывать, вводя соответствующие поправки [71]. [Выходные данные]