Амплитуда волн на максимальная

Рис. 5.32. Продольная динамика амплитуд волн. на большей частоте в симметричном (а) и несимметричном б) триплетах в фазах максимальной и

Благодаря этому электроны в металле начинают раскачиваться , амплитуда их вынужденных колебаний возрастает. При достижении достаточно большой энергии электрон покидает катод, т. е. происходит внешний фотоэффект. Однако объяснить количественные закономерности фотоэффекта оказалось невозможно. Амплитуда вынужденных колебаний электрона в волновой картине излучения пропорциональна амплитуде колебаний вектора напряженности электрического поля падающей на катод электромагнитной волны. Плотность светового потока энергии прямо пропорциональна квадрату амплитуды колебаний напряженности электрического поля волны. Следовательно, максимальная скорость покидающих катод фотоэлектронов должна увеличиваться с возрастанием плотности светового потока энергии. В действительности же скорость фотоэлектронов не зависит от нее. Не согласуется также с волновыми представлениями очень малое время запаздывания в фотоэффекте. Время запаздывания, которое дают расчеты, оказывается во много раз большим экспериментальной верхней оценки времени запаздывания. Наличие граничной частоты [c.21]

В результате линейная поляризация изменится на эллиптическую. Если в качестве приемника использовать линейно поляризованный пьезоэлемент, ориентированный параллельно излучающему, то амплитуда сигнала на нем достигнет максимума, когда разность фаз двух волн будет равна целому числу к, и минимума, когда Дер будет равно нечетному числу л. При модуляции частоты ультразвука амплитуды сигнала на приемнике принимают максимальные и минимальные значения. Измеряя две соседние частоты Д и /2, при которых наблюдаются минимумы, вычисляют отношение Дс/с = 0,5с/[/i (/2 — /1) 1, по которому определяют анизотропию упругих свойств. Этот принцип применен в установке Сигма-3 , обеспечивающей относительную погрешность измерения Дс/с не более 35-10 . [c.417]

В СССР разработан и широко применяется способ контроля величины зерна по затуханию УЗ-волн, измеренному относительным методом [80]. Наиболее простым является способ сравнения амплитуд сигналов от противоположных поверхностей изделия и образцов с известной структурой. Для уменьшения влияния упомянутых мешающих факторов измеряют отношение амплитуд сигналов на двух различных частотах. При этом одну из частот (опорную) выбирают заведомо низкой, так что затухание ультразвука слабо зависит от структурных составляющих. Другие частоты (рабочие) соответствуют области максимального затухания (вследствие рассеяния). Отношения амплитуд сигналов, соответствующих рабочим и опорной частотам, называемые структурными коэффициентами, определяют на исследуемом изделии для различных рабочих частот и сравнивают со структурными коэффициентами, полученными на стандартных образцах. Контроль можно проводить на продольных и сдвиговых волнах. Используя частоты 0,65. .. 20 МГц, оценивают величину зерна в аустенитных сталях в диапазоне номеров 1. .. 9. Погрешность определения величины зерна — не более одного балла шкалы. [c.419]

Повышение частоты УЗ-колебаний приводит к тому, что отмеченные стадии процесса разрушения наблюдаются при меньшем числе циклов нагружения. Тот же эффект дают другие изменения условий эксперимента, направленные на концентрацию УЗ-энер-гии в зоне максимальных деформаций, например фокусировка ультразвука, выполнение надреза, который огибает поверхностная волна. На рис. 9.24, б показаны кривые изменения амплитуды прошедшего сигнала поверхностной волны в зависимости от числа циклов нагружения образца с надрезом глубиной 1,025 мм. Вершина надреза имеет полукруглую форму радиусом 0,1 мм. В этом случае осцилляции возникают уже на стадии начального ослабления сигнала. [c.443]

В соответствии с моделью вязко-пластического поведения материала следует ожидать повышения амплитуды упругого предвестника до максимальной величины, соответствующей чисто упругому сжатию материала в плоской волне нагрузки на поверхности ее приложения (на нулевом удалении от поверхности нагружения), если нагрузка соответствует ступенчатому изменению скорости материала на фронте волны. Хотя по экспериментально зарегистрированному сигналу с кварцевой пластины при плоском соударении ее с алюминиевым бойком [312] фронт упругого предвестника и пластической волны не разделяется, амплитуда волны ниже, чем должна быть по расчету при чисто упругом поведении материала. Последнее свидетельствует о чрезвычайно малом времени релаксации напряжений, меньше времени установления сигнала в измерительной электрической цепи. [c.206]

Известна попытка оценки максимального давления в искровом канале пробоя твердого диэлектрика путем регистрации фазовых превращений вещества вокруг искры /25/. Она не увенчалась успехом, однако идея использования химических превращений вещества как надежного и достаточно точного метода фиксации амплитуды волны сжатия представляется нам перспективной. В работах по ударному сжатию органических соединений /26-28/ отмечается, что на фронте ударной волны при определенных условиях возникают химические процессы полимеризации вещества. Хотя количество образующегося полимера существенно зависит от времени ударного сжатия, не вызывает сомнения однозначная связь между вновь возникшей химической связью и минимально достижимым давлением в волне. [c.58]

При установке преобразователя под прямым углом к непро-вару ультразвуковые волны отражаются максимально. При положении преобразователя под острым углом к непровару значение отраженной ультразвуковой энергии резко уменьшается с уменьшением угла между преобразователем и дефектом. При этом амплитуда сигнала на экране дефектоскопа снижается. [c.111]

Максимальная амплитуда тепловых и скоростных колебаний совпадает с амплитудой колебаний на ограничивающей поверхности, а сдвиг фаз между тепловой и скоростной волнами в любой точке волны совпадает со сдвигом фаз на стенке. [c.256]

При обтекании волновой поверхности пленки распределение давлений в газовой фазе будет периодическим на гребне каждой волны давление снижается, а во впадине возрастает. При этом внутренние нормальные силы давления способствуют развитию волнового движения на поверхности пленки, так как увеличивают амплитуду волн. К числу сил, препятствующих развитию волнового движения, относятся силы поверхностного натяжения в пленке, а также гравитационные силы (в горизонтальном потоке). Нормальные силы давления зависят от формы волновой поверхности. Для плоских волн они будут минимальными, а для трехмерных — максимальными промежуточное положение занимают шквальные волны. [c.335]

Качественное рассмотрение и оценка роли диссипативных эффектов. При распространении волны конечной амплитуды в реальной среде увеличение градиента колебательной скорости на переднем фронте волны при ее нелинейном искажении должно сопровождаться усилением диссипативных потерь, обусловленных вязкостью и теплопроводностью среды. Вследствие этого амплитуда волны будет прогрессивно убывать и, следовательно, процесс ее искажения будет затормаживаться. На некотором расстоянии от источника влияние диссипативных процессов должно полностью скомпенсировать влияние нелинейных эффектов, — при этом дальнейшее искажение формы волны прекращается, что принято называть стабилизацией формы волны. На самом деле стабилизации в полном смысле слова не происходит, так как при дальнейшем распространении амплитуда волны продолжает затухать, нелинейные эффекты при этом ослабевают н профиль волны на больших расстояниях начинает сглаживаться вплоть до восстановления синусоидальной формы. Поэтому под стабилизацией формы волны следует понимать ее максимальное искажение, а под расстоянием стабилизации (А,,яб) — расстояние, на котором достигается это искажение, от источника. Правда, термин стабильная форма волны в известной мере оправдывается тем, что профиль такой волны изменяется медленнее, чем профиль любой другой волны с теми же амплитудой и частотой. [c.87]

Но во многих практически важных случаях амплитуда напряженности поля плавно изменяется по поперечному сечению пучка. Такой пучок можно получить, например, в результате прохождения плоской волны через пластинку с изменяющимся от точки к точке коэффициентом пропускания. Особенно важен случай гауссовых пучков, для которых амплитуда напряженности поля максимальна на оси пучка и экспоненциально уменьшается к краям в соответствии с гладкой функцией Гаусса. Если выбрать ось г по направлению пучка, то в плоскости волнового фронта напряженность такого поля описывается выражением [c.297]

Уровень боковых лепестков определяют отношением амплитуд поля на акустической оси к максимальной амплитуде поля вне основного лепестка. Формулы для расчета поля в дальней зоне некоторых простых преобразователей при непрерывном излучении волн даны в табл. 8. [c.222]

Наиболее интересен здесь эффект резонансного усиления амплитуды волны на стенке, которая в расчетах достигает значения 3,5а . Это значительно нре-выгаает величину максимального 0,4 -заплеска волны при обычном накате на вертикальную стенку под прямым углом, которая, для рассматриваемых значений амплитуд, как известно, почти не отличается от результата линейной теории 2а . [c.97]

На основании анализа сейсмограмм можно сделать заключение о поведении амплитуд волн на дневной поверхности при различном погружении распределенного источника 1) максимальные амплитуды рэлеевской волны сначала несколько увеличиваются, достигая максимума при тХи /з затем уменьшаются приблизительно в 4 раза при ЯДд 1, что соответствует результатам теоретических расчетов вертикальной компоненты амплитуд рэлеевской волны при расположении точечного источника на дневной поверхности, а приемника —на различных глубинах (Ризниченко, 1942) 2) амплитуды продольных волн практически остаются постоянными при погружении источника, если учесть характеристику направленности пьезоприемника на латунном листе (см. рис. 5). [c.162]

Модулированная амплитуда характеризует группу волн. Поэтому распространение импульса можно характеризовать скоростью переноса определенного значения модулироваипой амплитуды. Эту скорость называют гругшовой скоростью волн. Так как на опыте удобно регистрировать максимальную амплитуду, то под групповой скоростью понимают скорость перемещения максимума амплитуды волны. Следовательно, групповая скорость определяется из условия [c.29]

В случае совершения колебаний при 0,5 i, т. е. резонансных колебаний в воздухе, узел продольных колебательных перемещений приходится на фланец. Упругая деформация стержня q,6 при этом не ограничена внешними силами. Распределение амплитуд колебательных скоростей представлено в этом случае кривой /. Видно, что максимумы амплитуды приходятся на концы стержня. Однако когда индентор преобразователя удерживается в постоянном контакте с испытуемой поверхностью силой F, упругая деформация Со,5 ограниченна. При этом узел эпюры резонансных колебательных скоростей смещается из средней точки стержня, например, в положение Л о. Резонансная частота при этом повышается в зависимости от длины стоячей волны в стержне, равной 0,5 - и более (кривая 2). Когда индентор прижат к испытуемой поверхности с максимальной силой, искомая деформация q,5 и амплит5 да на. левом конце гepл ня равны нулю, а длина стоячей волны колебаний составляет 1,5 . Это свидетельствует о повыше- [c.431]

Измерение теплоотдачи осуществлялось в одном сечении — вблизи входного сечения экспериментального участка. Результаты опытов по относительной теплоотдаче К в зависимости от частоты и относительной амплитуды представлены на рис. 46. С увеличением относительной амплитуды влияние колебаний на теплоотдачу увеличивается. Максимальное увеличение теплоотдачи при AuJuq 2 составляет К = 1,25. С увеличением частоты теплоотдача увеличивается, достигает максимума, а затем уменьшается, достигает минимума и, наконец, снова увеличивается. Такое изменение теплоотдачи в данных опытах объясняется тем, что теплоотдача в условиях резонанса существенно зависит от формы стоячей волны (от относительного расположения пучности и узла скорости). [c.137]

Из анализа области существования периодического решения следует, что при данном расходе жидкости в пленке и заданной скорости газа теоретически может иметь место бесконечное множество волновых режимов, длины волн которых изменяются от нуля до бесконечности [56]. Для решения вопроса о том, какой из всех теоретически возможных режимов может быть реализован, необходимо принять некоторые дополнительные ограничения. Так, П. Л. Капица [56] и А. А. Точигин 1127] предполагали, что на практике реализуются только такие волновые режимы, при которых энергия диссипации будет минимальной, причем амплитуда волн при этом достигает некоторого максимального значения. Л. Н. Маурин и В. С. Сорокин [86] исходили из того, что осуществляются такие волновые режимы, при которых коэффициент [c.188]

Выше мы определили, что совместное движение жидкости п газа в трубах сопровождается при определенных условиях возникновением спектра волн на поверхности раздела, причем скорость распространения каждо11 волны зависит от ее амплитуды. Очевидно, средняя скорость спектра должна быть определена как некоторая средняя интегральная всех его скоростей. Однако в теории волнового движения в подобных случаях искомые величины определяются по волне с максимальной амплитудой, а расхождения учитываются поправочным коэффициентом. На этом основании для среднеинтегральной скорости волны в нашем случае можем написать [c.76]

Появление волн на поверхности раздела вызывается турбулентными пульсациями, поэтому можно считать, что амплитуда волн характеризует их масштаб на поверхности раздела. Если принять, что путь перемешивания на поверхности раздела имеет порядок удвоенной амплитуды максимальной волны (1р = 2ajj,3xi то значение t для волнового разделенного течения может быть определено на основании ранее полученных зависимостей. Подставим для этого в формулу (150) с, з,, =фгг71, найдем maxi а затем ж t [c.83]

Траектории сильных и слабых разрывов, возникающих при соударении ударника У с мишенью М, и траектории некоторых лаг-ранжевых частиц изображены на рис. 5.1, а. В точках А я С — точках выхода ударных волн на свободные поверхности ударника и мишени — образуются центрированные.волны разрежения ТАЕ и D B, распрострайяющиеся навстречу друг другу. В области их взаимодействия напряжения становятся растягивающими. В любой фиксированный момент времени наибольшее растягивающее напряжение достигается на слабом разрыве СКВ, а максимальное растягивающее напряжение — в точке К пересечения слабых разрывов ВС и АЕ. Зависимость напряжения от времени в некотором сечении Ха характерна для процесса соударения. Откольное разрушение происходит в том сечении мишени, где ранее всего выполняются критерии разрушения. Для грубых оценок часто используется акустическое приближение. В этом приближении, если материалы ударника и мишени одинаковы, импульс растяжения имеет прямоугольную форму с амплитудой Ор = 0.5роСо1ТУуд и длительностью io = 2Ay/ o. Толщина откольного слоя равна толщине ударника. [c.137]

Путем Модификации условий на облучаемой поверхности мишени можно значительно повысить амплитуду волны сжатия. При использовании прозрачного к лазерному излучению экрана, находящегося в контакте с облучаемой поверхностью и ограничивающего разлет плазмы, удается получить волны малой длительности (несколько десятых микросекунд) амплитудой несколько гигапаскалей [5, 6]. В [6] использовался моноимпульсный ОКГ на неодимовом стекле с длительностью импульса излучения to = = (70—100) 10 с. В случае наличия экрана из стекла толщиной 5—6 мм на выходе мишени толщиной 0.05 мм зависимость максимальной амплитуды Оя1 волны сжатия от плотности падающей [c.264]

Для этого варианта нагружения трехслойного пакета проходящая волна напряжений в средний слой и слой алюминия является сжимающей. На рис. 17 0,бО- представлены графики распределения по толщине ударника и трехслойной пластины для двух моментов времени напря- - oo-жений Oz (сплошная линия), скоростей Vz (штриховая), потока энергии W (1) и потока скорости энергии iV (2) через систему вложенных друг в друга замкнутых контуров Fi, Гг,. .Г . Контур Г, определяется сечением, проходящим через координату Z и тыльную поверхность пластины Zjv+i, п включает в себя элементы с номерами г+ 1/2, (г + 1) + + 1/2,. .1/2. В нижней части рисунка на схеме буквами Ау обозначен алюминиевый ударник, А — слой алюминия, Р — слой резины. Характерно, что максимальный поток энергии W соответствует контуру в зоне границы пластины и ударника, а область максимального потока скорости энергии W перемещается по пластине вместе с максимальными амплитудами скоростей и напряжений. На рис. 17, а скорость потока энергии положительна, т. е. направлена внутрь контуров, и совпадает с направлением движения ударной волны. На рис. 17, б скорость потока энергии принимает как полон ительные значения, отвечая проходящей в средний слой энергии в виде волны сжатия, так и отрицательные, соответствующие движению отраженной ударной волны растяжения в обратную сторону, которое и сопровождается перетоком энергии в этом же направлении. [c.131]

Подчеркнем, что здесь Ап введено безотносительно к двулучепрелом-лению кристаллов. Максимально возможное значение т) для тонкой фазовой косинусоидальной решетки Tjmax = 33.9%. Для объемной голографической решетки задача нахождения дифракционной эф фективности намного сложнее. Связано это с тем, что дифракция здесь имеет брэгговский характер и для нахождения распределения поля волны на выходе из объемной голограммы необходимо рассмотреть задачу о распространении света в трехмерной среде с периодическим изменением показателя преломления. Для тонкой голограммы достаточно было умножить амплитуду падаюш.его света на коэффициент пропускания Т (х, у). Не останавливаясь на деталях вывода приведем окончательные результаты. [c.26]

При распространении прямой положительной волны в открытом русле элементы профиля волны, лежащие на более высоких отметках, перемещаются быстрее, чем ниже расположенные. В связи с этим, если наблюдать в ряде створов по длине открытого потока за изменением расходов и уровней воды при прохождении одной и той же волны, то обнаружится уменьшение амплитуды этих изменений по мере отдаления створа наблюдений от начального. Это явление называют распласты-еанием, или трансформацией, волны. Оно характеризуется тем, что происходит снижение (уменьшение) высоты волны н максимального расхода по длине русла, в зависимости от скорости изменения расхода в начальном сечении, формы, уклона, состояния русла и др. [c.231]

С тоЧ Ностью до постоянного коэффициента это совпадает с (3.17). Из (3.24) следует один существенный вывод, характерный для распространения воли конечной амплитуды с образованием разрывов. На этих дальних расстояниях амплитуда затухающей волны (3.24) не зависит от амплитуды колебания vo источника звука. Увеличение vo не приводит к увеличению амплитуды волны, т. е., иначе говоря, нелинейные искажения в среде ограничивают сверху максимальные интенсивнос1и, которые могут быть переданы на заданное расстояние. Когда расстояние образования разрыва меньше, чем расстояние между источником и при- [c.109]

Когда амплитуда волны напряжения достаточно велика, для наблюдения прохождения волн напряжения можно использовать фото-упругие свойства прозрачного твердого тела. Идея этого метода основана на том, что многие прозрачные твердые тела в напряженном состоянии перестают быть оптически изотропными и становятся двоякопреломляющими, т. е. значение коэффициента преломления в этих телах зависит от плоскости поляризации падающего света. Если образец в форме пластинки напряжен, то в каждой его точке обнаруживаются два взаимно перпендикулярных направления поляризации с наибольшим и наименьшим значениями коэффициентов преломления. Эти два направления параллельны пластинке и совпадают с направлениями, в которых нормальные компоненты напряжения в точке имеют соответственно максимальное и минимальное значения 1). Далее, для большинства тел найдено, что вплоть до предела упругости разность между экстремальными значениями коэффициента преломления пропорциональна алгебраической разности значений главных напряжений, причем коэффициент пропорциональности — оптикоупругая постоянная — является физической константой материала. Этот результат известен под названием закона Брюстера. [c.137]

Результаты численных расчетов и лабораторных экспериментов различных авторов по максимальному занлеску уединенных волн на наклонную стенку в диапазоне амплитуд от 0,03 до 0,5 и котангенсов углов наклона от 1 до 10, взятые из цитированных выше работ, собраны в табл. 1. Здесь 3 же приведены результаты расчетов по дискретной модели при тех же значениях а, т ж h, что и выше. В скобках для сравнения даны величины занлеска нри вдвое меньших значениях т ж h. Видно, что сугцествуюгцие для этой задачи теоретические результаты заметно отличаются друг от друга. Разброс данных расчетов доходит иногда до 20% и более. Если принять во внимание эксперимент, то разброс егце увеличится. Результаты расчетов по дискретной модели, как правило, хорошо ложатся в этот диапазон за исключением случаев волн большой амплитуды для крутых углов, особенно для в = [c.67]

Смотреть страницы где упоминается термин Амплитуда волн на максимальная : [c.211] [c.99] [c.232] [c.228] [c.19] [c.269] [c.78] [c.224] [c.225] [c.333] [c.215] [c.284] [c.41] [c.15] [c.158] [c.249] [c.301] [c.51] [c.395] [c.93] [c.250]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...