Перпендикулярные компоненты переходов

Для перпендикулярных компонент переходов типа Е — Е точечных групп Сз, Сзн, С зг,, 1)зн, 1 3(1 правило отбора имеет следующий вид [c.224]

О. а. обусловлено на.личием щели Д в энергетич. спектре электронов сверхпроводника (см. Сверхпроводимость). При < А носителя заряда не могут проникнуть в сверхпроводник. В то же время они обладают импульсом р > Д/п, т. к. в металле р Рг, где р,— ферми-импульс. При отражении от N — S-границы тангенциальная компонента импульса p сохраняется точно, а перпендикулярная компонента pi может измениться лишь на величину bpi й А/п. Если угол падения щ далёк от 90°, то 6pi pi. Поэтому обычное зеркальное отражение, при к-ром бр Pii невозможно. Малые изменения импульса 6р sfe Д/у соответствуют переходу с электронной ветви энергетич. спектра нормального металла на дырочную. При О. а. электрон (р > рг) подхватывает другой с антипараллельным импульсом, меньшим Рр, и образует куперовскую пару (см. Купера аффект), распространяющуюся без потерь вдоль поверхности сверхпроводника [3]. В нормальном металле остаётся дырка с импульсом, противоположным и.м-пульсу подхваченного электрона, что соответствует изменению знака п при О. а. При касательном падении

[c.503]

При этом различие между параллельной и перпендикулярной компонентами исчезает, так как теряет смысл понятие плоскости падения. Заметим, что при переходе к случаю нормального падения в формулах (3.9) для Е получается выражение, отличающееся знаком от (3.12). Это отличие чисто формальное и возникает из-за того, что в соответствии с принятым выше определением положительное направление для Е (рис. 3.3) при нормальном падении совпадает с отрицательным направлением ЕЦ, тогда как положительные направления Е/ и Е всегда одинаковы. [c.146]

Используя эти правила отбора, рассмотрим сначала случай, когда наблюдается спектр поглощения при низкой температуре. Это показано на фиг. 79 с левой стороны схемы энергетических уровней. Если основное состояние относится к типу Е, то ЛГ" == " = О, и, следовательно, возможны переходы только на уровни верхнего состояния с = О, если электронный момент перехода направлен вдоль оси фигуры (пунктирные линии на фиг. 79), или только на уровни с К если электронный момент перехода перпендикулярен оси фигуры (сплошные вертикальные линии). Возможны также переходы па уровни как с, К = О, так и с / = 1, если момент перехода имеет как параллельную, так и перпендикулярную компоненту. Таким образом, можно ожидать, что полосы типа Е — Е будут иметь одиночные Р- и / -ветви, а полосы типа П — Е — ветви Р, Q и Я. Возможно также одновременное появление как тех, так и других с расстоянием между ними, равным расстоянию между уровнями верхнего состояния сК = 0пК = 1 [т.е. А — Ч2 (В -ь С )]. [c.193]

Для аксиальных точечных групп с осью симметрии выше четвертого порядка правило отбора (11,77) справедливо только для переходов типа Е — Е с одинаковыми индексами (т. е. Е — Е , Е2 — 2, ), сли они могут происходить с перпендикулярной компонентой момента перехода. Для других [c.224]

Далее, отражение в плоскости симметрии, перпендикулярной к оси у, есть преобразование х- х, у —у, z -> z, или для величин I, г I -> г , т] -> . Поскольку при этом преобразовании Ццх переходит в то эти две компоненты должны быть равны друг другу. Таким образом, кристаллы ромбоэдрической системы обладают всего шестью модулями упругости. Для того чтобы написать выражение для свободной энергии, надо составить сумму [c.54]

Переход от одноосного растяжения к двухосному растяжению-сжатию сопровождается ослаблением напряжения сдвига, обеспечивающего деформацию материала в направлении перпендикулярном плоскости пластины. Поэтому при малых величинах второй компоненты сжатия размер зоны в направлении роста трещины снижается, а не возрастает. Последующее увеличение сжимающей компоненты нагрузки сопровождается одновременным увеличением всех параметров зоны пластической деформации и уменьшением интенсивности сдвигового напряжения в направлении перпендикулярном плоскости пластины. [c.436]

Таким образом, сосредоточим внимание на исследовании деформации, которую мы назвали состоянием чистого растяжения . Растяжение в осевом направлении с необходимостью влечет за собой, разумеется, изменение размеров и формы поперечного сечения. Если в начальном состоянии волокна прямолинейны и параллельны, то переход от начального состояния к состоянию чистого растяжения определяется формулами (91). В этом случае деформация поперечного сечения тела представляет собой чистое сжатие в направлениях, перпендикулярных оси. Поскольку сдвиг отсутствует, касательное напряжение S равно нулю и уравнения равновесия удовлетворяются при Т — = Р = 0. (Уравнения равновесия имеют в точности ту же форму, что и для случая обычной плоской деформации.) Единственная ненулевая компонента тензора напряжений 5з(0, X) представляет собой нормальное напряжение на площадках, перпендикулярных оси растяжения. [c.333]

Переходя к выяснению структуры электромагнитного поля вблизи поверхности вогнутого зеркала, рассмотрим сразу два возможных варианта поляризации излучения, характеризующихся наличием продольной (вдоль оси цилиндра г) компоненты электрического или магнитного поля. Если волна распространяется в плоскости, перпендикулярной оси цилиндра г, то компоненты поля и Я не зависят от г и удовлетворяют двумерному волновому уравнению [c.133]

В последнем разделе авторы переходят к более сложным проблемам. Они начинают с задачи о бесконечном теле, ограниченном плоскостью, по которой распределены заданные нормально к ней направленные силы. Авторам удается, представив зти силы с помощью интеграла Фурье, получить выражение для компонент перемещения в виде интегралов четвертого порядка. Аналогичный метод они применяют к телу, ограниченному двумя бесконечными параллельными плоскостями. В заключение ставится задача о круговом цилиндре бесконечной длины. Здесь впервые вводятся цилиндрические координаты. В качестве примера исследуется кручение цилиндра, вызванное касательными силами, распределенными по поверхности цилиндра и перпендикулярными к его оси. При этом предполагается, что интенсивность зтих сил является [c.142]

При составлении системы уравнений, определяющей напряженно-деформированное состояние армированного пластика при поперечном нагружении, используется ряд исходных гипотез и граничных условий. Основным является требование совместности деформирования всех элементарных слоев, из которого следует условие постоянства напряжений в каждом элементарном слое в направлении нагружения и равновесие между напряжениями в компонентах пластика в остальных двух направлениях. В качестве закона деформирования отдельных компонентов используется обобщенный закон Гука. Совместное решение уравнений, соответствующих названным условиям, в результате интегрального перехода к средним напряжениям и деформациям всего пластика дает возможность определить коэффициенты Пуассона в плоскости армирования vm и в плоскости, перпендикулярной направлению армирования vxi, а также модуль поперечной упругости Задача сводится к аналитическому решению [12], однако аналитические зависимости получаются очень громоздкими. В результате ряда преобразований получаем [c.48]

Модель резкого перехода представляет собой гладкую поверхность произвольной формы (рис. 4.16,а), которая разделяет контактирующие между собой объемные компоненты Л и В. Введем прямоугольную систему координат таким образом, чтобы ось 1 была перпендикулярной к контактной поверхности, а оси 2 и 3 совпадали с касательными к ней в точке О. Выделим небольшой участок в окрестности точки О, иа котором контактную поверхность можно считать плоской (рис. 4.16,а). Для уточнения модели введем предположение, что контактная поверхность не является поверхностью в математическом смысле, а имеет некоторую небольшую толщину, определяемую равновесным расстоянием между поверхностными молекулами компонентов А и В. [c.132]

Необходимо начать с того, что число переходов при холодной обработке металлов ставится в зависимости от числа необходимых промежуточных отжигов деформируемого металла. Как известно, промежуточные отжиги после каждой отдельной операции технологического процесса холодной обработки металлов давлением производятся в целях снятия деформационного упрочнения (наклепа) металла. Большие степени деформации, вызывающие значительное деформационное упрочнение, повышают сопротивление металла дальнейшей деформации, увеличивают хрупкость металла, а вместе с тем и вероятность брака изделий. Критерием степени деформации всего деформируемого тела в целом на практике для любого данного типа технологического процесса служит степень деформации в какой-либо определенной характерной зоне данного тела, в которой деформационное упрочнение близко к максимуму, а значения главных компонентов деформации могут быть сравнительно легко определимы численно. Так, например, при технологических процессах вытяжки полых осесимметричных изделий типа стаканов и колпачков из плоской листовой заготовки критерием степени наклепа служит степень деформации на верхней внутренней кромке вытягиваемого колпачка (см. точку А на фиг. 40 и и фиг. 42). На производстве численные значения степени деформации некоторой материальной частицы в зоне верхней внутренней кромки изделия определяются в зависимости от нескольких параметров, в число которых входят относительное уменьшение диаметра, относительное уменьшение толщины стенки изделия и относительное уменьшение площади сечения стенки изделия плоскостью, перпендикулярной оси. На многочисленных производственных предприятиях применяются различные расчетные формулы для вычисления общей для всего технологического процесса степени деформации и для разбивки ее по отдельным операциям, между которыми рекомендуется производить отжиг полуфабрикатов. При этом, согласно принятым на производстве расчетным формулам, общая степень деформации нескольких последовательных операций не равна арифметической сумме степеней деформации на отдельных операциях. [c.197]

В качестве последнего примера рассмотрим стационарное движение жидкости между двумя коаксиальными бесконечными цилиндрами радиусами / 1 и / 2 > / 1, вращающимися вокруг своих осей с угловыми скоростями Й1 и йг перепад давления вдоль оси цилиндров примем равным нулю. В таком случае все гидродинамические величины не будут зависеть от координаты х вдоль оси цилиндров. Если в плоскости Оуг, перпендикулярной оси цилиндров, ввести цилиндрические координаты г, ф), то из соображений симметрии ясно, что отличной от нуля будет лишь компонента скорости ы = ыф и что скорость и и давление р будут зависеть только от г. Отсюда следует, что уравнение неразрывности (1.5) и первое уравнение (1.6) будут удовлетворяться тождественно что же касается второго и третьего уравнений (1.6), то они после перехода к цилиндрическим координатам примут вид [c.35]

Из-за расщепления Кориолиса первого порядка в верхнем и нижнем состояниях, по.тосы, возникающие как при параллельных, так и при перпендикулярных компонентах перехода Е — Е, отличаются от обычных параллельных и перпендикулярных полос. На фиг. 103, а приводится схема энергетических уровне для перехода Е —Е" в молекуле точечной группы де имеется только параллельная компонента. Та же самая схема справедлива и для параллельной компо1 енты перехода Е — Е ъ молекуле симметрии f зв, если везде опустить индексы и ". Из этой схем , переходов видно, каким образом кориолисово расщепление в верхнем и нижнем состояниях вызывает расщепление каждой подполосы с К > О на две (но не на четыре) компоненты. Одна из них соответствует уровням (+/), другая— уровням (—1). Две другие компоненты не наблюдаются из-за действия правила отбора (11,75). [c.237]

Тонкая структура подполос перпендикулярной компоненты перехода Е — Е состоит, как и в случае параллельной компоненты, из одиночных ветвей Р, Q ж В, за исключением подполос с, К = i или К" = 1, т. е. подполос 1 — 2 и 2 — 1. Вследствие удвоения I- или /-типа линии в этих подполосах удвоены. Чтобы установить, какие подуровни комбинируют между собой, следует пользоваться приведенными выше правилами отбора (см. стр. 222 и след.). И на этот раз в каждой подветви происходит чередование интенсивности (или отсутствуют чередующиеся линии). Поскольку удвоение Z-типа в уровнях с К = 2 общем случае пренебрежимо мало, удвоение линий в подполосах 1 — 2 и 2 — 1 дает непосредственно расщепление -типа уровней с, К = i соответственно в верхнем и нижнем состояниях. [c.240]

Примером несколько другого рода может служить переход Д — 2 + для молекулы точечной группы Соов- Если этот запрещенный электронный переход происходит с перпендикулярной компонентой дипольного момента (М у), то все остается по-прежнему, т. е. возможными будут переходы с Д Уг = 1, 3,. .., где Уг — квантовое число деформационного колебания. По-прежнему в спектре будут проявляться главным образом переходы с Д Уг = 11 если не очень велико взаимодействие типа Реннера — Теллера. Однако если переход происходит с параллельной компонентой дипольного момента (Мг, АК = 0), то возможны только переходы с Аи = 2, 4,. .., так как лишь в этом случае значения К в верхнем и нижнем состояниях могут быть одинаковыми (фиг. 2). Следовательно, для первой интенсивной полосы значение v будет равно 2, т. е. от строго запрещенной полосы 0 — 0 она будет удалена на расстояние, равное 2ш . Горячие полосы могут наблюдаться и с Лиг = 0 например, полоса 1 — 1 тина П — П доляша располагаться вблизи запрещенной полосы О — 0. Первой полосой в спектре флуоресценции, связанной с самым низким колебательным уровнем верхнего состояния (электронноколебательный тип симметрии Д ), будет полоса О — 2 типа А — Д, расположенная с длинноволновой стороны от полосы 0 — 0 на расстоянии 2сйг. Следует, однако, иметь в внду, что переход А — 2 с компонентой дипольного момента может происходить только в том случае, если состояние Д возмущено состоянием 2 (или наоборот). Такое возмущение обязательно должно быть слабым, так как симметрия состояний Д и 2 различается больше, чем на тип симметрии одного нормального колебания (гл. I, разд. 2, г и гл. II, разд. 1, б,у). И действительно, подобных примеров пока не обнаружено. [c.180]

Если ( -линии перпендикулярной полосы (К = 1) изогнуто-линейного перехода обусловлены переходами на верхние компоненты Z-дублетов, то возбужденное состояние относится к типу 41 точечной группы С 2,, или к типу точечной группы h- В последнем случае, как видно из фиг. 81, возможно также появление параллельной компоненты (с К = 0), а чередование интенсивности в Р- и ii-Еетвях будет иметь тот же знак, что и чередование интенсивности в Р- и ii-ветвях перпендикулярной компоненты. Однако если возбужденное состояние относится к типу Ai точечной группы gp, то параллельные компоненты появиться не могут знак чередования статистических весов вращательных уровней в состояниях с Z = О можно тем не менее определить из горячих полос (см. ниже) — знак должен быть таким же, как для ( -уровней (но не уровней Р, R) с К — i. По этой причине, как показано на фиг. 81, полные типы симметрии А или В) -уровней в состояниях Z = 1hZ = 0 одинаковы, тогда как в случае состояния В точечной группы zh они различны. [c.198]

До сих пор предполагалось, что электронно-колебательное взаимодействие в вырожденном электронном состоянии (эффект Яна — Теллера) очень мало. Если же это взаимодействие не пренебрежимо мало, то могут оказаться возможными некоторые электронно-колебательные переходы, запрещенные правилом отбора (11,31) при отсутствии такого взаимодействия. Например, могут наблюдаться полосы 1 — 0 и О — 1, обусловленные возбуждением вырожденного колебания (у )- Эти переходы могут иметь как параллельные, так и перпендикулярные компоненты (фиг. 61), однако лишь перпендикулярные компоненты будут наблюдаться со значительной интенсивностью, так как они могут заимствовать интенсивность у главных перпендикулярных полос. Таким образом, эти полосы 1 — О и О — 1 относятся к перпендикулярному типу, но по структуре отличаются от главных полос из-за различия эффективных значений С- Впервые это было показано Малликеном и Теллером [917] для СНз1. [c.235]

Фиг. 103. Схемы энергетических уровней для переходов Е — Е ъ молекулах точечной группы Взь. а — при переходе Е — Е" (параллельная полоса) б — при переходе Е — Е (перпендикулярная полоса). Предполагается, что как в верхнем, так и в нижнем состоянии постоянная имеет положительное значение, т. е. что (- -г)-уровни расположены ниже (—г)-уровней. Удвоение -типа показано лишь качественно его зависимость от У и X не учитывается. Эти же схемы применимы и в случае переходов Е Е ш Е" — Е", если везде поменять местами индексы и ". Для молекулы точечной группы Сз индексы и " следует опустить. С.иедовательно, в одной и той жо полосе может наблюдаться как параллельная, так и перпендикулярная компонента. Стрелки относятся к переходам между всеми уровнями с данным значением К (и с разными значениями /). Правило

Если электронный (или электронно-колебательный) переход Е — Е в молекулах точечных групп Сз, С з/,, С з , Озн, обусловлен перпендикулярной компонентой дипольного момента, действует правило отбора (11,77), ограничивающее переходы между уровнями (--/) и (—/). Как и в полосе Е — А, по этой причине в г- и р-поцполосах наблюдаются только по две ветви. Удвоение числа полос при этом не происходит. [c.239]

Для молекул точечной группы 1)з1, при переходах Е — Е и Е" — Е" наблюдаются только перпендикулярные компоненты, а при переходах Е — Е" — только параллельные компоненты. На фиг. 103, б показаны переходы, происходящие с соблюдением правила отбора (И,77) в случае электронного перехода Е — Е. (Для перехода Е" — Е" следует просто везде поменять местами индексы и ".) Та же схема может быть использована и для переходов Е — Е в молекулах точечной группы Сз и для переходов Е, — Eg (или Eg —Еу) в молекулах точечной группы 1>за- При этом надо везде опустить индексы и ", а в случае точечной группы )з следует указать также свойство симметрии и или электронпо-колебательно-вращательных уровней. Параллельная компонента электронного перехода одного и того же типа имеется как в случае точечной группы Сз ,, так и 1)за (фиг. 103, а). [c.239]

MoHiHo отметить аналогию между формулами (11,88), (11,89) и формулой (11,87) соответственно для перпендикулярной и параллельной компонент перехода Е — Е. В случае параллельной компоненты линейный член обычно значительно меньше, если постоянные С" и С имеют одинаковый знак. Подполоса К = О параллельной компоненты удалена от полосы К = = О перпендикулярной компоненты на расстояние, равное Л (1 + 2С )— В. В подполосе параллельной компоненты ( -ветвь отсутствует. [c.240]

До сих пор не удалось наблюдать с достаточным разрешением электронных переходов типа Е — Еж, следовательно, проверить все предсказания теории, излояченной в предыдущих разделах. Однако, как уже упоминалось, в случае Hgl наблюдалась полоса О — 1 по вырожденному колебанию (v ) при электронном переходе Е — Ai. Этот электронно-колебательный переход относится к типу Е — Е, ж, поскольку электронный переход принадлежит к тину Е --Ах, следует ожидать появления только перпендикулярной компоненты с расстоянием между подполосами, равным 2 [Л (1 + Се + С е) — Л], и действительно, в наблюдавшейся полосе это расстояние более чем в два раза превышает расстояние в соответствующей инфракрасной полосе (см. также гл. V, разд. 3, б). [c.240]

Гибридные полосы. Как показано в таэл. 16, в молекулах точечных групп 6 1, Сь, Сз, С2 и Сгк могут наблюдаться гибридные полосы. Иными словами, при одном и том же электронно-колебательном переходе для таких молекул возможны вращательные переходы параллельного типа и вращательные переходы перпендикулярного типа. Относительные интенсивности параллельных и перпендикулярных компонент зависят от ориентации момента перехода по отношению к осям волчка. Из табл. 16 легко можно видеть, что перпендикулярные компоненты гибридных полос являются одиночными компонентами для каждой из них должно соблюдаться одно из грех правил отбора (И,97) — (Н,99). Другими словами, при А >0 ветви Р, а В имеют только по две, но не по четыре компоненты. Исключение составляют молекучы точечных групп С 1 (симметрия отсутствует) и (7,, полосы которых полностью гибридны, т. е. наблюдаются все три компоненты — тина А, типа В и типа С,— если момент перехода случайно не оказывается направленным по одной из главных осей. Характерные гибридные полосы были обнаружены в запрещенных компонентах системы полос пропиналя около 3800 А (Бранд, Калломон и Уотсон [141]). В отличие от главных полос, относящихся к строго перпендикулярному типу (тип С), запрещенная компонента состоит из электронно-коле-бательных переходов А — А% при которых имеются как параллельные, так и перпендикулярные составляющие момента перехода. В некоторых из этих полос разрешена А -структура. Подполосы с АК = О (тип ) и с АК = 1 (тип В) имеют приблизительно одинаковую интенсивность. [c.260]

Для первых членов этого перехода (С — X) R- и Q-канты /-структуры еще хорошо различимы и Z-структура с двумя подполосами К — " = О и К — + 1 разрешена (см. стр. 206 и след.). Это свидетельствует о гибридном характере полос, имеющих как иараллельные, так и перпендикулярные компоненты, и, следовательно, момент перехода в данном случае расположен в плоскости молекулы (изогнутой), т. е. верхнее состояние является состоянием типа А (а не Л"). Из значения вращательной постоянной А может быть найдено приближенное значение для угла Н — С — N (табл. 63). [c.506]

Впоследствии это граничное сопротивление исследовалось рядом авторов, а Гор-тер, Таконис и др. [121] и Халатников [122] предложили соответствующие теоретические интерпретации. Первые авторы предположили, что это явление, по-видимому, происходит в самой жидкости в непосредственной близости от твердой стенки. Они оценили разность температур жидкости в направлении, перпендикулярном твердой поверхности, которую надо поддерживать для того, чтобы скорость перехода сверхтекучей компоненты в нормальную соответствовала полному тепловому потоку. Объяснение Халатникова основано на том, что это контактное сопротивление должно наблюдаться на границах любых тел и оно становится особенно заметным в Не II вследствие его большой теплоироводпости. По Халатникову, передача тепла от металла к жидкости происходит посредством излучения звуковых волн, и как выше, так и ниже 0,6° К коэффициент теплопередачи должен быть пропорционален Т . [c.848]

По Рубиновичу, при наблюдении вдоль линий сил внешнего магнитного поля расщепление совпадает с расщеплением для обычных линий. При наблюдении же перпендикулярно к линиям сил и-компоненты, соответствующие переходам ДЛ1у = О, отсутствуют. Зато наблюдаются как переходы ДтИу= 1, так и переходы 2 первым соответствуют тг-компо- [c.351]

В заключение настоящего параграфа укажем на ряд наблюдений, относящихся к одновременному действию электрического и магнитного полей р9,73-75J Опыты проводились как с взаимно-перпендикулярными, так и с параллельными полями. При одновременном действии обоих полей возникают компоненты, соответствующие переходам Дт > 1. В сильнь1х полях наблюдается размытие компонентов. [c.388]

Для обеспечения однозначности перехода необходимо ввести третий параметр кроме и Оу , С этой целью вводятся мысленные взаимно перпендикулярные подвижные направления х и у которые следуют вращению Жрл и /гл по ступенчатому закону с маленькими ступеньками (с малым шагом). В конце каждой ступеньки X и у совпадают с Хгл и Ргл- Вычисляются 0 , Оу и Хх у -В координатной системе Оах Оу Хх у описывается прерывистый ряд малых линейных элементов А5, касающихся одним концом координатной плоскости Оох Оу,. Они раскладываются на компоненты А8ху в плоскости и компоненты Дт, перпендикулярной к ней. Соединяя компонеты А8ху, получаем ту же самую кривую, которая описывается и в координатной плоскости Оох Усл- названа траекторией главных напряжений (см. на рис. 1 построенную в качестве примера траекторию 1). Когда она изображается в виде плоской кривой, следует учитывать, что кроме ее линейных элементов А5ху существуют и компоненты Дт, перпендикулярные к плоскости [c.402]

ПРАВИЛО (Стокса длина волны фотолюминесценции обычно больше, чем длина волны возбуждающего света фаз Гиббса в гетерогенной системе, находящейся в термодинамическом равновесии, число фаз не может превышать число компонентов больше чем на два ) ПРЕОБРАЗОВАНИЯ [Галилея — уравнения классической механики, связывающие координаты и время движущейся материальной точки в движущихся друг относительно друга инерциальных системах отсчета с малой скоростью калибровочные — зависящие от координат в пространстве — времени преобразования, переводящие одну суперпозицию волновых функций частиц в другую каноническое в уравнениях Гамильтона состоит в их инвариантности по отношению к выбору обобщенных координат Лоренца описывают переход от одной инерци-альной системы отсчета к другой при любых возможных скоростях их относительного движения] ПРЕЦЕССИЯ — движение оси собственного вращения твердого тела, вращающегося около неподвижной точки, при котором эта ось описывает круговую коническую поверхность ПРИВЕДЕНИЕ системы <к двум силам всякая система действующих на абсолютно твердое тело сил, для которой произведение главного вектора на главный момент не равно нулю, приводится к динаме к дниаме (винту) — совокупность силы и пары, лежащей в плоскости, перпендикулярной к силе скользящих векторов (лемма) всякий скользящий вектор, приложенный в точке А, можно, не изменяя его действия, перенести в любую точку В, прибавив при этом пару с моментом, равным моменту вектора, приложенного в точку А скользящего вектора относительно точки В ) ПРИНЦИП (есть утверждение, оправданное практикой и применяемое без доказательства Бабине при фраунгоферовой дифракции на каком-либо экране интенсивность диафрагмированного света в любом направлении должна быть такой, как и на дополнительном экране ) [c.263]

СТОИЛИ волны — упругие волны, распространяющиеся вдоль плоской границы двух твёрдых полупространств, мало различающихся по плотности и модулю упругости являются разновидностью поверхностных акустических волн. Описаны Р. Стоили (R. Stoneley) в 1924. С. в. состоят как бы из двух Рэлея волн (по одной в каждой среде). Параллельная к перпендикулярная граничной поверхности компоненты колебат. смещений этих волн убывают в глубь каждой из сред, так что энергия С. в. сосредоточена в двух граничных слоях толщиной —А, каждый. Фазовая скорость С. в. меньше фазовых скоростей продольной j и поп ечной f упругих волн в обеих граничащих средах. При равенстве зовых скоростей упругих волн в этих средах (сц = = сц = (2)1 ио при различия плотностей (pi Pj) С. в. всегда существуют. При этом, если p /pi —> О, С. в. переходят в волны Рэлея. [c.694]

При наблюдении в направлении, перпендикулярном Е, получаются продольно поляризованные я-компоненты и поперечно поляризованные а-компоненты. При наблюдении вдоль Е л-компоненты отсутствуют, а на месте ст-компонент возникают неполяризованные компоненты. Рассчитанные интенсивности компонент находятся в согласии с опытом. Для линии Н, серии Бальмера (переход п Ъ- п = 2) уровень п = 3 /=0, 1,2, степень вырождения 9) расщепляется на 5 подуровней, а уровень п — 2 (/=0, i, степень вырождения 4) на 3 подуровня, переходы между к-рыми дают 15 компонент (8 я-компонент и 7 а-ком-понент). [c.475]

При т > Tjtp + равновесие линии дислокации становится невозможным и она расширяется в виде двойной спирали, закрепленной в точках А н В (позиции 2—4). Ее краевые компоненты стремятся двигаться в направлении вектора Ь, а винтовые — расходятся перпендикулярно к нему. Благодаря закреплению в точках А и В при движении винтовых компонентов возникнут участки с ориентацией, соответствующей краевой дислокации обратного знака (сечение 3 на рис. 2.17, б). Так как за пределами отрезка АВ один слой атомов над плоскостью скольжения продвинулся в направлении т, то оказавшийся лишним слой атомов под этой плоскостью начинает двигаться в обратном направлении. Краевые компоненты обратного знака около точек закрепления переходят в винтовые компоненты (позиция 4 на рис. 2.17, а), которые сближаются между собой. В результате образуется замкнутая петля линии Дислокации (позиция 5), продолжающая расширяться (сечение 5 на рис. 2.17, б), а оставшийся между точками закрепления А и В участок дислокации повторяет описанную эволюцию, которая характеризует работу генератора петель дислокаций, получившего название источника Франка — Рида. [c.89]

Т. е. сумма нормальных напряжений на три взаимно перпендикулярные плош,адки не зависит от ориентации этих плош,адок. Компоненты напряжения характеризуют внутренние силы, действуюш,ие в сплошной среде. Эти компоненты будут изменяться с течением времени 1 и при переходе от одной точки пространства, занятого сплошной средой, к другой. Таким образом, компоненты напряжения, являясь функциями у, 2, выражаются в переменных Эйлера. [c.38]

По тем же причинам могут наблюдаться запрещенные компоненты разрешенных электронных переходов. Например, электронный переход Ах — Ах в молекуле с симметрией -2v разрешен для Mz (т. е. момент перехода направлен по оси симметрии). Компоненты диполя и Му не приводят к разрешенному переходу. Одиако в каждом электронном состоянии имеются электронно-колебательные уровни Вх и В2, которые в соответствии с выражением (II, 19) могут комбинировать с электронно-колебательными уровнями Ах другого состояния, если момент перехода перпендикулярен оси симметрии. Подобным образом электронный переход 2 — П в линейной Соо,-) молекуле разрешен только для момента перехода, перпендикулярного межъядерной оси (т. е. только для Мх, у)- Однако в электронном состоянии 2 имеются электронно-колебательные уровни типа П, которые в соответствии с выражением (II, 19) могут комбинировать с электронно-колебательными уровнями типа П электронного состояния П момент перехода направлен при этом вдоль мен ъядерной оси М )- И на этот раз все запрещенные компоненты имели бы нулевую интенсивность, если бы не было взаимодействия между колебательными и электронными движениями. [c.139]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...