Дислокация краевая

Другим важнейшим видом несовершенства кристаллического строения являются так называемые дислокации. Представим себе, что в кристаллической решетке по каким-либо причинам появилась лишняя полуплоскость атомов, так называемая экстраплоскость (рис. 8). Край 3—3 такой плоскости образует линейный дефект (несовершенство) решетки, который называется краевой дислокацией. Краевая дислокация может распространяться на многие тысячи параметров решетки, для нее вектор Бюргерса (см. с. ООО) перпендикулярен экстраплоскости. В реальных металлах дислокации смешанные на некоторых участках — краевые, на других — винтовые. [c.28]

Рис. 29. Виды дислокаций краевая (а) и винтовая (б)

Это конечное состояние в материаловедении называется винтовой дислокацией -). Полый цилиндр с разрезом может обладать шестью различными видами дислокаций, в каждом из которых деформация при пересечении разреза остается непрерывной. Винтовая дислокация, краевая дислокация из 34, щелевая дислокация из 34, примененная к тому же разрезу, и угловая дислокация из 31 (рис. 45) представляют собой четыре из этих шести видов ). [c.344]

Выше рассмотрены основные типы дислокаций (краевая, винтовая и смешанная) на примере простой кубической решетки. Дислокации в такой решетке, имеющие векторы Бюргерса а<100> или а<110>, или а<111>, единичные (единичной мощности). Эти векторы совпадают с трансляционными векторами решетки, характеризующими тождественную трансляцию, т. е. такой перенос решетки, при котором ее конечное состояние нельзя отличить от начального. Такие дислокации или дислокации п-кратной мощности п — любое целое число) были названы ранее как полные. [c.67]

Однако следует отметить, что имеются данные структурных исследований [268—270], которые противоречат изложенным выше. Боуэн [269] на монокристаллах ниобия наблюдал структуру с преобладанием дислокаций винтового типа на II стадии кривой упрочнения. В работах (268, 270] установлено преобладание дислокаций краевого типа на монокристаллах молибдена и вольфрама, показавших при растяжении параболическое упрочнение. [c.112]

Линейные дефекты. Линейные несовершенства имеют малые размеры Б двух измерениях и большую протяженность в третьем измерении. Этими несовершенствами могут быть ряд вакансий или ряд межузельных атомов. Особыми и важнейшими видами линейных несовершенств являются дислокации — краевые и винтовые. [c.19]

Различают два предельных вида дислокаций краевые и винтовые. Краевые дислокации могут быть образованы цепочкой вакансий или межузельных атомов и характеризуются появлением незавершенной добавочной атомной плоскости (экстраплоскости). Наиболее простой и наглядный способ образования краевой дислокации в кристалле — сдвиг (рис. 9). [c.33]

При некогерентном выделении отношение энергий активации зарождения на дислокации (краевой) и гомогенного определяется следующим выражением [c.233]

Дислокации (краевые и винтовые) не могут обрываться внутри кристалла. Они выходят на границы кристалла, прерываются другими дислокациями или образуют дислокационные петли. [c.21]

Одномерные дефекты. К одномерным дефектам строения кристаллической решетки относятся дислокации. Типичным представителем искажений такого класса (линейного дефекта) является краевая дислокация. Краевая дислокация представляет собой искажение решетки в окрестности края полуплоскости атомов, оборванной плоскости, называемой экстраплоскостью (значок на рис. 1.8), возникающей в кристаллической решетке по тем или иным причинам. Если полуплоскость расположена в верхней части решетки, линейная дислокация считается положительной, если же в нижней части решетки, дислокация считается отрицательной. Длина краевой дислокации может в тысячи раз превышать модули векторов трансляции, т. е. параметры решетки (перпендикулярно плоскости рис. 1.8). Дислокацию можно [c.26]

Другим важным отличием реальной кристаллической решетки от упрощенной идеализированной модели является существование линейных дефектов или дислокаций. Различают две разновидности ориентации дислокации — краевую и винтовую (рис. 2.3). В обоих случаях дислокации нарушают регулярное расположение атомов кристаллической решетки. [c.13]

Различают дислокации краевые (линейные) и винтовые. Краевая дислокация представляет собой несовершенство решетки (рис. 45), когда число атомных плоскостей, расположенных выше и ниже плоскости скольжения, неодинаково. Лишняя по сравнению с идеальной решеткой плоскость (экстраплоскость) мо- [c.111]

На рис. 6 показана краевая дислокация, представляющая собо " местное искажение кристаллической решетки, причиной которой явилась лишняя полуплоскость атомов, так называемая экстраплоскость. Для краевой дислокации характерно, что направление движения перпендикулярно линии дислокации. Краевая дислокация простирается в длину на тысячи атомных рядов, может быть прямой, а также изгибаться в ту или другую сторону. [c.12]

Реально структура кристаллов отличается от приведенных идеальных схем, в них имеются дефекты. Точечными, нуль-мерными (по протяженности), дефектами являются пустые узлы, или вакансии (рис. 6, а) и межузельные атомы (рис. 6, б) число этих дефектов возрастает с повышением температуры. Важнейшими линейными (одномерными) дефектами являются дислокации (краевые и винтовые), представляющие как бы сдвиг части кристаллической решетки (см. линию ММ на рис. 6, в). Поверхностные (двухмерные) дефекты определяются наличием субзерен или блоков 1, 2 внутри кристалла (рис. 6, г), а также различной ориентацией кристаллических решеток зерен 3, 4 (рис. 6, д). По границам зерен решетка одного кристалла переходит в решетку другого, здесь нарушена симметрия расположения атомов. Дефекты кристаллов оказывают существенное влияние на механические, физические, химические и технологические свойства металлов (см. пр. 4). [c.19]

Дефекты кристаллического строения металлов ( ДКС ). Точечные ДКС вакансии, межузельные атомы. Дислокации краевые, винтовые, криволинейные. Поверхностные ДКС границы зерен и субзерен. Влияние ДКС на свойства металлов. [c.4]

Вследствие искажения решетки в районе дислокаций (рис. 9,а) последняя легко смещается от нейтрального положения, а соседняя плоскость, перейдя в промежуточное положение (рис. 9,6), превратиться в экстраплоскость (рис. 9,в), образуя дислокацию вдоль краевых атомов. Мы видим, таким образом, что дислокация может перемещаться (вернее, передаваться, как эстафета) вдоль некоторой плоскости (плоскости скольжения), расположенной перпендикулярно к экстраплоскости. [c.30]

Краевая дислокация (рис. 9) представляет собой локализованное искажение кристаллической решетки, вызванное наличием в ней лишней атомной полуплоскости или экстраплоскости. [c.21]

Различают краевые, ви дислокации. [c.17]

Прн краевой (линейной) дислокации (рис. 1.11) в раздвинутую верхнюю часть совершенной кристаллической решетки как бы внедрена добавочная атомная плоскость PQ (экстраплоскость), перпендикулярная к плоскости чертежа. Число рядов атомов над плоскостью АС на один ряд больше, чем под ней. Край экстраплоскости называют линией дислокации, поперечное сечение которой состоит из наиболее упруго искаженной области кристаллической решетки [c.18]

На рис. 117, а показана так называемая краевая дислокация. Верхняя часть решетки сдвинута относительно нижней на одно [c.106]

Расположение атомов Краевая дислокация [c.131]

На рис. 51 показана простейшая схема так называемой краевой дислокации, которая характеризуется наличием лишней вертикальной [c.58]

В реальном кристалле возможно также образование смешанной (криволинейной) дислокации — сочетания краевой и винтовой дислокаций. [c.471]

Следовательно, при постоянном значении / величина Т/ возрастает с увеличением г,, поскольку возрастает гибкость дислокаций при их взаимодействии с более крупными частицами. Из-за разницы в линейном натяжении напряжение, необходимое для продвигания краевой дислокации, вдвое больше, чем для продвижения винтовой дислокации. Краевая дислокация прогибается вчетверо сильнее, чем винтовая (при V = l/З) и, следовательно, встречает большее количество препятствий. Доля частиц, рассекаемых дислокационными линиями с образованием АРВ, выражается как где L/= /(т) представлено уравнением (3.15), так что [c.95]

Точно описать дислокацию можно при полющи так называемого контура Бюргерса, обходя линию дислокации в плоскости, которая расположена перпендькуляр-ио к этой линии. Таким путем можно или вернуться в исходную точку, или отклониться от нее на величину, которая соответствует вектору Бюргерса. На рис. 10.9 и рис. 10.10 изображена циркуляция (контур) Бюргерса для краевой и винтовой дислокации. Краевая дислокация обозначается символом Л . Вертикальная черта символизирует вдвинутую атомную плоскость (с одной стороны плоскости дислокации решетка состоит из п- -1 атомных рядов, которым противостоят п атомных рядов). Горизонтальная черта условно показывает плоскость сдвига. В случае краевой дислокации обход по контуру Бюргерса приводит к возвращению в исходную точку, лежащую в той же плоскости. Вектор Бюргерса проходит в этом случае перпендикулярно к направлению дислокации (определение краевой дислокации). [c.221]

Дислокации (краевые и винтовые) характеризуются энергией искажения кристаллической решетки. Критерием этого искажения служит вектор Бургерса [2], или в е к-т о р сдвига. Для краевой дислокации [c.365]

Пусть в правильную кристаллическую решетку (рис. А) вдвинута лишняя кристаллическая полуплоскость (рис. Б) так, что правильная структура решетки искажается образуется краевая дислокация, обозначаемая символом . Край этой экстра полуплоскости (перпендикулярная плоскости рисунка ось Жз) называется линией дислокации. Краевой дислокации можно приписать определенный знак если вдвинуть экстраплоскость снизу, то образуется точно такая же дислокация, но обратного знака, обозначаемая символом Т. Искажение структуры решетки в непосредственной близости к дислокации велико, но уже на расстояниях порядка нескольких периодов кристаллические плоскости смыкаются друг с другом почти правильным образом. Внедрение экстранлоскости приводит к упругой деформации решетки сверху решетка сжата, а снизу — растянута. [c.291]

Край экстраплоскости АВ представляет собой линию краевой дислокации, кот( ра л простирается вдоль плоскости скольжения (нернендикулярно вектору сдвига т) через всю толщу кристалла (рис. 9, б). В поперечном сечении, где имеет место су1цественное нарушение в периодичности и расположении атомов, размер), де-( )екта не ве п1ки и не превышают 3—5 и (а период реш.тки). [c.21]

Кроме краевых различают еще винтовые дислокации. На рис. 10 показана пространственная модель винтовой дислокации — это прямая линия EF (рис. 10), вокруг которой aroMinje п.юскости изогнуты гю винтовой поверхности. Обойдя верхнюю изогнутую атомную плоскость по часовой стрелке, приходим к краю второй атомной плоскости и т. д. В этом случае кристалл можно представить как состоящий из одной атомной плоскости, закрученной в виде винтовой поверхности (рис. 10). Винтовая дислокация так же, как и краевая, образована неполным сдвигом кристалла но плоскости Q. В отличие от краевой дислокации винтовая дислокация и вектор сдвига параллельны. [c.22]

Для определения вектора Бюргерса краевой дислокации (рис II) выберем вокруг дислокации контур AR DE. Проведем контур откладывая, например, от точки Л против часовой стрелки снизу вверх по шесть межатомных расстояний АВ, ВС, D и DE. Контур замкнется на участке DA, котор >1Й будет состоять только из пяти отрезков. В кристалле, в котором отсутствуют дислокации, этот участок так же, как и предыдущие, состоял из шести отрезков. [c.23]

Дислокации образуются вследствие появления в кристалле дополнительной атомной плоскости (экстраплоскости), из-за частичного сдвига одной части плоскостей по отношению к другой. На рис. 12.35 показана краевая, или линейная, дислокация. Линия дислокации представляет проекцию внедренной экстраплоскости и обозначается знакомХ, если экстраплоскость вставлена сверху (положительная дислокация), — знаком Т, если экстраплоскость вставлена снизу (отрицательная дислокация). Степень искаженности кристаллической решетки (показатель энергии нестабильности дислокации) определяется вектором Бюргерса Ь, [c.470]

Металловедение (1978) -- [ c.28 ]

Теоретическая физика. Т.7. Теория упругости (1987) -- [ c.149 , c.156 , c.163 , c.236 ]

Теория упругости (1975) -- [ c.104 ]

Сопротивление материалов (1999) -- [ c.76 ]

Сопротивление материалов (1986) -- [ c.65 ]

Повреждение материалов в конструкциях (1984) -- [ c.48 , c.50 , c.52 , c.54 , c.56 ]

Материаловедение Технология конструкционных материалов Изд2 (2006) -- [ c.37 , c.146 ]

Теория твёрдого тела (1972) -- [ c.503 ]

Основы металловедения (1988) -- [ c.20 , c.21 , c.39 ]

Сопротивление материалов (1962) -- [ c.143 , c.408 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...