Перпендикулярные полосы

Астигматизмом такого происхождения нередко обладает человеческий глаз, что проявляется в его неспособности видеть одинаково резко систему взаимно перпендикулярных полос на испытательных таблицах. Для исправления этого недостатка служат цилиндрические очки, компенсирующие природный астигматизм глаз. [c.309]

С таких голограмм восстанавливаются изображения, которые движутся, когда голограмма перемещается в системе считывания. Для того чтобы избавиться от влияния движения голограммы, на пути опорного пучка ставится цилиндрическая линза, согласующая кривизну волновых фронтов опорного и объектного пучков, что приводит к появлению прямых полос в меридиональной плоскости. Голограммы, содержащие информацию в системе прямых полос, обеспечивают стационарное считывание. Однако пространственная частота прямых полос изменяется в соответствии с френелевским распределением, поскольку в направлении, перпендикулярном полосам, цилиндрическая линза мощность не рассеивает. Цилиндрическую линзу необходимо также использовать и при считывании с целью фокусировки коллимированной составляющей в точки, расположенные на той же плоскости, на которой фокусируются сходящиеся лучи составляющей от голограммы Френеля. Таким образом, для считывания стационарного изображения можно использовать линейную цепочку диодов, а другой такой же цепочкой, но повернутой на 90° относительно первой, удобно считывать положение голограммы вдоль оси у. Другая голограмма, на которой записан один точечный объект, применяется в такой же схеме, но с одной линейной цепочкой диодов для определения положения голограммы вдоль оси х. [c.484]

Астигматизм пучков, параллельных оптической оси, возникает при нарушении осевой симметрии системы, например когда кривизна преломляющей поверхности неодинакова в различных сечениях. Таким астигматизмом нередко обладает человеческий глаз, что проявляется в неспособности видеть одинаково резко взаимно перпендикулярные полосы на испытательных таблицах. Для коррекции этого недостатка применяют очки с цилиндрическими линзами. [c.357]

В дипольном приближении для перпендикулярных по-лос, т. е. для полос с дипольным моментом перехода, перпендикулярным к оси молекулы, правила отбора Ы = = +1 0 —1, которым соответствуют / -, Q- и Р-ветви, а для параллельных полос Д/ = +1, т. е. отсутствует Q-ветвь. Для линейных молекул, каковой является и молекула СО2, при валентных колебаниях дипольный момент перехода направлен по оси молекулы и таким валентным колебаниям соответствуют параллельные полосы, а при деформационных—перпендикулярные полосы. Молекула СО2 обладает активными в ИК-спектре параллельной полосой Vg (001) — и перпендикулярной Vg (01 0) — [c.118]

Рис. 17.7. Схема, показывающая последствия двух одновременных сдвигов равной величины в двух взаимно перпендикулярных полосах.

Следует отметить, что так как длина соприкасающихся цилиндров предполагается неограниченно большой, а давление распределенным равномерно вдоль длины, то начало координат можно совместить с любой точкой средней линии полосы контакта. Ось х направлена вдоль полосы по средней линии, а ось у лежит в плоскости полосы контакта, перпендикулярно средней линии, ось г перпендикулярна полосе контакта и направлена внутрь тела. Напряженное состояние не зависит от координаты X, т. е. постоянно вдоль полосы контакта. [c.402]

Ла —> и Е- Е. Для первых двух переходов относится к типу симметрии Е, н поэтому эти переходы дают перпендикулярные полосы (М = 0) в инфракрасном спектре (или деполяризованные линии в комбинационном спектре), как и переход с частотой м. Составляющая —> , как и в предыдущем случае, может обнаруживаться и как параллельная и как перпендикулярная полоса. Однако в этом случае только перпендикулярная составляющая (деполяризованная комбинационная составляющая) будет иметь интенсивность, сравнимую с интенсивностью колебания так как V дает перпендикулярную полосу (или деполяризованную комбинационную линию). Случаи, соответствующие другим точечным группам, подобны рассмотренным. [c.291]

Более тщательное рассмотрение спектра ца фиг. 83 показывает (см. гл. IV, раздел I), что полоса 667,3 см является перпендикулярной полосой (тип симметрии дипольного момента 11 , интенсивный центральный максимум), а полоса 2349,3 см — парал- [c.295]

И, К. — инфракрасная полоса, Ф. И. К. — инфракрасная полоса в фотографической области спектра. К. Р. — комбинационная линия, пол. — поляризованная, — параллельная полоса (тип симметрии ), А, — перпендикулярная полоса (]1 ), (о. с) — очень интенсивная, (с) — интенсивная, (ср) — средней интенсивности, [c.299]

Она могла бы соответствовать также. частоте 2 + 5. Однако последняя должна была быть перпендикулярной полосой, тогда как наблюденная полоса является параллельной. [c.324]

Таким образом, шесть остальных интенсивных полос должны быть основными. При этом, конечно, предполагается, что в неисследованных областях спектра отсутствуют какие-либо другие интенсивные полосы. Из двух полос с высокими частотами параллельная полоса Ml, очевидно, соответствует симметричному валентному колебанию С—Н, перпендикулярная полоса — антисимметричному валентному колебанию С—Н (см. фиг. 24). Две низкие частоты, естественно, приписать двум деформационным колебаниям и Из двух остальных параллельных частот более высокую, имеющую только небольшое изотопическое смещение, нужно отнести к колебанию vj. Последнее является, в основном, колебанием связи С—О. Более низкая частота v.,, имеющая значительное изотопическое смещение, относится к деформационным колебаниям группы Н С. Высокая интенсивность первого обертона 2ч , вероятно, обусловлена резонансом с частотой Vj (см. стр. 288). [c.325]

Резонанс частот 2 5 и vi, упомянутый выше, оказывает влияние, конечно, только на подуровень Ai верхнего состояния 2vj, тогда как подуровень 2vj (ё) остается неизменным ). По этой причине в данной области появляются только две сильные параллельные полосы и нет перпендикулярных полос сравнимой интенсивности. Следует также отметить, что резонанс частот не очень острый, на что указывает неравенство интенсивностей комбинационных линий и инфракрасных полос. [c.339]

Если же переходный момент перпендикулярен оси волчка (перпендикулярная полоса), то имеем [c.443]

Переходы между невырожденными колебательными уровнями параллельные полосы. Для молекул, имеющих оси симметрии порядка более высокого, чем второй, дипольный момент при всех разрешенных переходах между невырожденными состояниями (см. табл. 55) меняется только в направлении оси симметрии (совпадающей с осью волчка), и поэтому происходят только переходы с АК = О, т. е. появляются только параллельные полосы. Для менее симметричных молекул изменение дипольного момента при колебательном переходе может быть также перпендикулярно к оси волчка, и в этом случае возможны переходы с АК = 1 (т. е. перпендикулярные полосы). В действительности, при достаточно низкой симметрии может оказаться, что дипольный момент меняется в направлении, образующем некоторый угол с осью волчка. В этом случае могут происходить оба перехода с АК = О и АК — 1, и мы получаем так называемую смешанную полосу. [c.446]

Если второй член этого уравнения мал по сравнению с расстоянием между последовательными линиями в подполосе (т. е. по сравнению с величиной 2В), то при средней дисперсии мы увидим, что параллельная полоса состоит из одной ветви Р, одной ветви Р и одной ветви Q, выродившейся в линию. Это показано на фиг. 122,6 . Из фиг. 122,6 и из предыдущего рассмотрения вместе с тем вытекает, что в отличие от перпендикулярной полосы линейной молекулы в данном случае каждая линия распадается на ряд составляющих J- - 1 составляющих в ветви / , J составляющих в ветви Р). [c.448]

Полосами, в которых не совпадают между собой ни линии ветвей Q в каждой подполосе, ни различные подполосы, являются, повидимому, некоторые полосы молекулы КНз в фотографической области инфракрасного спектра. В таких полосах мы сталкиваемся с дополнительным усложнением, так как верхние уровни состоят из ряда колебательных подуровней, обусловливающих наложение параллельной и перпендикулярной полос, так как инверсионное [c.451]

Переходы между невырожденными колебательными уровнями перпендикулярные и смешанные полосы. Перпендикулярная полоса с ЛА = -I-1. [c.453]

Осн. колебат. полосы линейной многоатомной молекулы, соответствующие переходам из осн. колебат. состояния, могут быть двух типов параллельные ( ) полосы, соответствующие переходам с дипольным моментом перехода, направленным по оси молекулы, и перпендикулярные (i) полосы, отвечающие переходам с дипольным моментом перехода, перпендикулярным оси молекулы. Параллельная полоса состоит только из Я- и Р-ветвей, а в перпендикулярной полосе разрешена также и -ветвь (рис. 2). Спектр осн. полос поглощения молекулы типа симметричного волчка также состоит из II и 1 полос, но вращат. структура этих полос (см. ниже) более сложная -ветвь в 1 полосе также не разрешена. Разрешённые колебат. полосы обозначают V j. Интенсивность полосы Vj. зависит от квадрата производной (ddJdQji) или (da/dQ ) . Если полоса соответствует переходу из возбуждённого состояния на более высокое, то её наз. горячей. [c.202]

Такая естественная последбвательность цветов, расположенных вдоль полосы таким образом, что каждой линии, пересекающей перпендикулярно полосу, соответствует одна частота и один цвет, называется спектром-, свет, соответствующий той или другой линии спектра, называется монохроматическим или однородным. Белый свет образуется из суммирования цветов всего спектра. Обыкновенный цветной свет обычно образуется из света, соответствующего неполному спектру неполнота возникает или вследствие полного отсутствия частей спектра или недостаточности их интенсивности. Таким образом, обычные цвета являются смешанными в противоположность цветам спектра, которые рассматриваются как чистые. [c.12]

Кюри ниже комнатной эффект индуцированного изменения показателя преломления основывается на квадратичном электрооптическом эффекте. Линейный эффект отсутствует, так как при комнатной температуре керамика находится в центросимметричной фазе. На рис. 7.17 показан образец керамики, в котором записана решетка. Электрическое поле Ец приложено перпендикулярно полосам решетки. Фотовозбужденные электроны дрейфуют из освещенной области в неосвещенную и создают в освещенной области среднее поле пространственного заряда Е направленное противоположно приложенному полю Ео. Вдоль направления приложенного поля Ео синусоидальное распределение плотности света создает пространственную модуляцию Е(ж) [c.328]

На этом же зеркале нанесен исследуемый тонкий слой. В том месте, где расположен слой, будет иметь место изменение интенсивности (если интерферометр настроен на полосу бесконечной ширины) или смещение полос (если интерферометр настроен на полосы конечной ширины). В последнем случае зеркало В немного смещается, чтобы зеркало В и изображение А на зеркале В образовывали малый двугранный угол, рсбрО которого перпендикулярно полосе отражающего слоя. При реализации метода полос наложения, как указывалось в (л. И п. 4, из-за использования [c.233]

Для комплекса I полоса поглощения 918 см будет параллельной . Для комплекса II ось симметрии молекулы эфира А А составляет с осью симметрии комплекса 00 угол, примерно равный 45°, и вращательноколебательная полоса будет относиться к типу смешанных полос. Она должна состоять из параллельной и перпендикулярной полос с примерно равными интегральными интенсивностями. На рис. 3 изображены измеренный контур полосы комплекса эфира с HGI и рассчитанные контуры для комплексов типа I и II. Хорошее совпадение расчета с экспериментом получено для комплекса типа II. [c.206]

Выражение (4.34) дает производную от номера полосы по параметру ф в направлении вектора т, лежащего в плоскости, перпендикулярной к, на единичном расстоянии от точки Я. С другой стороны, выражение (4.35) дает производную от величины пц по параметру 5 в направлении вектора е, расположенного в плоскости, касательной к поверхности объекта. Если положить Апц= 1, ТО получим расстояние между полосами, которое равно 1дАф, в плоскости, перпендикулярной вектору к, проходящему через точку Р [в плоскости локализации, расположенной на расстоянии I за точкой Р имели бы ( 4 - )Аф] На поверхности объекта расстояние между полосами равно Д . Заметим, что кратчайшее расстояние между полосами, т. е. расстояние, измеряемое перпендикулярно полосам, например, в плоскости, нормальной вектору к, проходящему через Р, б.удет [c.98]

Экспериментально наблюдавшуюся нами [24] поляризацию дислокационной структуры при высокотемпературной ползучести монокристаллов молибде1а, следствием которой является фрагментация в полосах повышенной травимости, ориентированных перпендикулярно полосам скольжения, иллюстрирует рис. 3.4, а. Из него видно, что появление ротационных дефектов в данном случае обусловлено раз-беганием дислокаций противоположных знаков из участков первоначального скопления (полос скольжения). Разбежавшиеся дислокации формируют области локального изгиба с четко выраженной полигональной структурой, практически не изменяющиеся в процессе ползучести. Деформация лскатизуется в промежутках между ними, в которых выявляются сильноразориентированные границы фрагментов. Углы разориентировки между фрагментами непрерывно увеличиваются в процессе ползучести (рис. 3.4, б). Области локализации дают рельеф на поверхности и характеризуются повышенной травимостью при электролитической обработке. [c.63]

Была проанализирована структура только двух полос в фотографической области инфракрасного спектра с частотами 9911 и 10100 см (см. гл. IV, стр. 520). Они являются перпендикулярными полосами. Имеются значительные расхождения в оценке характера других ненолностьк разрешенных инфракрасных полос. Ввиду недостаточного разрешения структуры имеется также значительная неопределенность в определении положений начала полос. В табл. 62 и 63 отдано предпочтение данным Спрега и Нильсена [804] и [c.306]

Рассмотрим пример. Так как относится к типу симметрии у ], а Vз — к типу симметрии Е, то в соответствии с табл. 31 верхнее состояние VI + относится к типу симметрии Е, и данная полоса является перпендикулярной. Верхнее состояние 2vз имеет два подуровня типов Аг и Е, обладающих несколько различными значениями энергии (см. табл. 32), и поэтому полоса 2vз состоит из дпух подполос — одной параллельной и одной перпендикулярной. Таким образом, в области 6600 см 2 )г) мы должны ожидать присутствия двух параллельных и двух перпендикулярных полос. Аналогично, в области 9800 см (3vl) должны существовать три параллельные и три перпендикулярные полосы в области 12 600 см (4Vl)—-четыре параллельные и пять перпендикулярных полос. Это выясняет причину очень большой сложности и протяженности наблюденных полос. Их анализ сделан только частично. Начала полос, приведенные в таблице, относятся только к одной или двум составляющим и главным образом к параллельным полосам. Потребуется еще очень много усилий, прежде чем удастся найти удовлетворительное выражение для колебательных уровней энергии, в особенности ввиду того, что резонанс между определенными подуровнями состояний Зvl, 2 14- з> VI2 з, Зч и аналогично между подуровнями состояний ЗvI - - Vз,. .. будет И1 рать существенную роль. [c.321]

Переходы, для которых М = (перпендикулярные полосы, переходы П — , Д — П,...). Для соответствуюи их полос возможны переходы как с Д7= 0, так и с Д7=г1г1,а поэтому, кроме ветвей Я и / , появляется также и ветвь Q, которая в действительности интенсивней ветвей Я и Во враща-тельно-колебательных спектрах двухатомных молекул нет аналога этих полос, так как для двухатомных молекул не может меняться момент количества движения относительно оси молекулы. Однако эти перпендикулярные полосы совершенно аналогичны электронным полосам д — 1 ,... двухатомных молекул. [c.409]

Фиг. 128. Подполосы перпендикулярной полосы и полная перпендикулярная полоса симметрпчиого волчка.

Для обозначения отдельных линий в перпендикулярной полосе удобно применять ту же символику, что и для параллельных полос (см. выше). Таким юбразом, Р, и относятся к ветвям Р, Q и Р подполосы с и и — к тем же ветвям подполосы с АК = —1. Значение К ниж- [c.455]

Если учитывается взаимодействие между колебанием и враш,ением, т. е разница между А, В и А", В", то отдельные линии в ветви Q подполосы уже не совпадают точно и серия, образованная ветвями Q, слегка сходится [согласно (4,59)] обычно в сторону коротких длин волн. Для того чтобы линии Q подполосы совпадали между собой, по крайней мере приблизительно, разность В — В" должна быть меньшей, чем необходимо для парал-.пельных полос, так как в данном случае для ветвей Q встречаются гораздо большие числа J. Однако это условие обычно выполняется для основных полос и низких обертонов или составных Частот. Для высоких обертонов может оказаться, что ветви Q уже не будут вырождаться в линии и в то же время схождение серий подполос может быть столь значительным, что они образуют голову серии. В этом случае структура перпендикулярной полосы будет сильно напоминать структуру параллельной полосы с большим значением разности (А — В ) — А" — В") (см. выше). [c.455]

Как отмечалось ранее, перпендикулярная полоса может возникнуть в результате перехода между невырожденными состояниями только в случае молекулы, не имеющей осей симметрии выше второго порядка, т. е. молекулы, случайно являющейся симметричным волчком. Молекулы, о которых может итти речь, это молекулы Н СО, С2Н4 и подобные им, для которых момент инерции относительно одной главной оси значительно меньше, чем моменты инерции относительно двух других осей. Однако эти молекулы недостаточно близки [c.455]

К строго симметричному волчку, чтооы давать перпендикулярные полосы со всеми характерными для них особенностями (см. также раздел 4). Для менее симметричных молекул, являющихся почти ашметртными волчками, изменение дипольного момента для большого числа колебательных переходов не ориентировано точно под 90° к оси волчка. Поэтому как параллельная, так и перпендикулярная полосы возникают в результате одного и того же перехода, т. е. имеют одинаковые нулевые линии. Получается так называемая смешанная полоса. [c.456]

Очень поучительный пример такой смешанной полосы, а следовательно, и перпендикулярной полосы, был найден Герцбергом, Пата и Ферлегером [438] в фотографической области инфракрасного спектра ЫзН и впервые был правильно интерпретирован Эйстером [318]. Этот спектр с обозначенными ветвями Q показан на фиг. 129. Молекула НдН, несомненно, не является точно симметричным волчком, однако широкая структура полосы указывает на то, что один из моментов инерции очень. мал, т. е. на то, что все три атома N расположены почти на прямой, причем атом Н находится на конце цепочки, но не на оси, а под некоторым углом [c.456]

Переходы между невырожденным и вырожденным колебательными уровнями перпендикулярные полосы. Для молекулы, являющейся симметричным волчком в силу своей симметрии, перпендикулярные полосы (Мг = 0) возникают только в результате переходов между колебательными состояниями, из которых, по крайней мере, одно вырожденное (см. табл. 55). Сначала мы рассмотрим случай, когда верхнее состояние является вырожденным, а нижнее— невырожденным (это, например, имеет место для основных частот вырожденных колебаний). Такая полоса, разумеется, весьма напоминает перпендикулярную полосу, рассмотренную ранее (см. фиг. 128). Расщепление вырожденного колебательного уровня вследствие сил Кориолиса (фиг. 118) не приводит к расп1еплению линий полосы (подполос), так как при ДЛ ==4 1 с нижним невырожденным состоянием комбинируют только уровни )-1, а при —1—только уровни —I (согласно правилу о том, что между собой комбинируют только вращательные уровни с одинаковой по.нюй симметрией, а также согласно правилу отбора для уровне - -1 и —/). [c.457]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...