Переходы перпендикулярного типа

Искажения первого и второго рода в упаковках цепных молекул, различные с геометрической точки зрения, различны и с точки зрения состояния полимерного вещества. Структуры первого рода и нри больших отклонениях атомов от идеальных положений характеризуются наличием дальнего порядка, т. е. это кристалл, хотя и расстроенный. Структуры второго рода характеризуются лишь ближним порядком, т. е. это состояние (главным образом в направлении, перпендикулярном осям молекул, определяющем их взаимную укладку), служит аналогом жидкого, аморфного состояния. В то же время вдоль оси текстуры это как бы одномерное кристаллическое состояние. Формально можно рассматривать постепенное увеличение порядка в структурах с искажениями второго рода (уменьшение параметров расстройки), но в действительности более или менее строгое упорядочение с сохранением искажений второго рода вряд ли возможно, так как при этом, как и в процессах кристаллизации, произойдет фазовый переход и тип искажений станет иным — первого рода. [c.355]

Если собственный дипольный момент не ориентирован в направлении оси волчка (что возможно лишь для молекул, случайно являющихся симметричными волчками), то, кроме переходов с ДЛГ=0, возможны также переходы с ДЛ = 1, причем переходы первого типа соответствуют составляющей дипольного момента, параллельной оси волчка, переходы второго типа — составляющей, перпендикулярной оси волчка. Эго приводит, конечно, к возникновению значительно более сложного спектра. Мы не будем его рассматривать, так как до сих пор ни один такой спектр еще не был наблюден. [c.44]

На фиг. 79 пунктиром показаны переходы, соответствующие параллельной ориентации момента перехода (т. е. он параллелен оси волчка), а сплошными линиями — перпендикулярной ориентации. В соответствии с правилом отбора (11,50) при параллельном переходе уровень типа Не = нижнего состояния комбинирует только с подуровнями верхнего состояния, для которых К — 1] уровень типа 2 с Уг = 2 — только с подуровнями, имеющими К = 0 уровень типа Д с ь>о = 2 — только с подуровнями, для которых = 2, и т. д. Полосы типа П — П, соответствующие Уг — 1, аналогичны по структуре полосам П — Ш двухатомных молекул (см. [22], стр. 266, русский перевод, стр. 198) с очень слабыми -ветвями. Однако [c.202]

На фиг. 90,а приводится схема переходов параллельного типа, на фиг. 90,6 — перпендикулярного типа. При этом предполагается, что возбужденным состоянием является электронное состояние типа 2. В возбужденном состоянии показаны только уровни V = 5, 6, 7. Для четных и нечетных значений V имеет место чередование четных и нечетных значений I. Как видно из схемы, число подполос в параллельной полосе равно числу значений Г для каждого значения и (в случае, показанном на фиг. 90,а, три для Перехода 5—0, четыре для 6—0 и 7—0). В перпендикулярной полосе число подполос в два раза больше, так как АК может принимать значение как 4-1, так и —1 (кроме случая = О в основном состоянии). Так, поло- [c.209]

Переходы между вырожденным и невырожденным состояниями (перпендикулярные полосы). При переходах между вырожденным и невырожденным электронными состояниями момент перехода перпендикулярен оси симметрии. Все разрешенные колебательные переходы обусловливают появление полос перпендикулярного типа, для которых соблюдается правило отбора (П,66) для квантовых чисел и / и правила отбора (11,73) и (11,74) для уровней (+1) и (—г) (см. также табл. 14). [c.229]

В то же время, согласно данным Иннеса и Паркина [609], широкие полосы при высоком разрешении показывают структуру перпендикулярного типа, а это значит, что момент перехода находится в плоскости молекулы. Наблюдение за центральным ником в этих полосах убедительно показывает, что они относятся к тину А (а но В), т. е. что момент перехода лежит на оси а, которая проходит через два атома азота. Компо- [c.557]

По-лосы становятся диффузными при более коротких длинах волн и переходят в непрерывный спектр при Я < 3600 А. Авторы работы [1209] безуспешно пытались обнаружить спектр флуоресценции в узкой спектральной области. В согласии с этими наблюдениями в работе [565] при исследовании на приборе с высоким разрешением была обнаружена несколько размытая благодаря диффузности линий J-структура. ЙГ-струк-тура основных полос соответствует структуре полос перпендикулярного типа (АК = 1), в то время как некоторые более слабые полосы имеют гибридную структуру, отвечающую запрещенной электронно-колебательной компоненте. Барьеры внутреннего вращения для концевых и центральных связей С—С равны соответственно 2700 и 5300 см-1. [c.661]

У многоатомных молекул спектры значительно усложняются. В частности, у линейных многоатомных молекул, энергетические спектры которых выражаются формулами (63.30), правила отбора для п и / при различных типах переходов различны и зависят от того, параллелен или перпендикулярен оси молекулы ее осциллирующий электрический дипольный момент. Если дипольный момент параллелен оси молекулы, то правила отбора для мод колебаний атомов вдоль оси имеют вид Аи = +1 (или Аи = = +1, +2, 3,. .. при учете ангармоничности) и А/ = +1, как и в (63.31) и (63.32). Такие колебания молекулы СО2 показаны на рис. 96. При симметричных колебаниях дипольный момент молекулы СО 2 остается равным нулю, а при асимметричных колебаниях имеется изменяющийся во времени дипольный момент, параллельный оси симметрии молекулы, который и обеспечивает спектр излучения, аналогичный спектру излучения двухатомной молекулы. При изгибных колебаниях (рис. 96) электрический дипольный момент направлен перпендикулярно оси молекулы. Правила отбора при этом имеют вид Аи = 1, А/ = О, + 1. Правило отбора А/ = О обеспечивает появление в спектре линии с частотой Юц, принадлежащей 2-ветви. [c.323]

Ирвин ввел новое понятие — коэффициент интенсивности напряжений К. Поясним его сущность. Распределение напряжений по поперечному сечению растянутой полосы, ослабленному поперечной трещиной, подчиняется зависимости гиперболического типа. Согласно ей при уменьшении расстояния от точки материальной части поперечного сечения до вершины трещины нормальные напряжения в поперечном сечении увеличиваются и устремляются к бесконечности, если указанное выше расстояние устремляется к нулю. Асимптотами являются линия, параллельная ослабленному поперечному сечению полосы и перпендикулярная ей линия, проходящая через вершину трещины. Вследствие перехода материала у вершины трещины в пластическое состояние пик напряжений срезается. В системе осей, совмещенных с асимптотами, можно рассмотреть бесчисленное множество гипербол, каждая из которых характеризуется своим параметром, представляющим собой произведение переменных, входящих в гиперболическую зависимость. Этот параметр называют коэффициентом при особенности, Аналогично, коэффициент К представляет собой коэффициент при особенности в зависимости между нормальным напряжением и расстоянием точки ослабленного сечения, в которой оно действует, от вершины трещины. В теории Ирвина коэффициент К — величина, полностью характеризующая локальное деформирование и разрушение на контуре макротрещины. Величина К зависит от формы тела и от граничных условий и определяется из решения глобальной (т. е. для всего тела в целом) задачи. Ирвиным было получено условие предельного равновесия трещины в форме [c.578]

Покажем несколько простых приемов, позволяющих переходить от механизмов рассмотренных типов к механизмам, осуществляющим поступательное движение звена параллельно линии стойки, и наоборот. С помощью этих же приемов могут быть реализованы поступательные движения одновременно двух звеньев одного — в направлении параллельном, другого — перпендикулярном к линии, стойки. [c.38]

Для линейных молекул симметрии тип симметрии дипольного момента = 2 "(iiz) Ч- n(iij(, dy), поэтому для них разрешены только переходы — 2 , 2 — 2 , П — Пит. д, с дипольным моментом перехода, направленным по оси молекулы, и переходы 2+ — п, П — Лит. д. с моментом перехода, направленным перпендикулярно оси молекулы (обозначения состояний см. в ст. Молекула). [c.201]

В случае мнимых значений параметра oj тригонометрические функции от со 11 переходят в гиперболические. В зависимости от соотношений между комплексными параметрами Су, характеризующими суммарный возмущающий момент, выражение (4.52) определяет различные типы траекторий на комплексной плоскости, перпендикулярной заданному направлению ориентации, с помощью которых аппроксимируется движение следа оси. вращения в области мальце отклонений 1а L В частном случае, когда 12п = О, это кривые второго порядка, либо прямые линии. Для сос- [c.106]

При соотношении времен релаксации, отвечающем случаям (е), (f), система испытывает затухающие колебания в плоскости, соответствующей двум наибольшим их значениям. Характерно, что для обоих этих случаев наибольшее значение имеет время, отвечающее управляющему параметру. Как отмечалось в п. 1.2, причиной возникновения колебаний является критическое возрастание времен т,, тд согласно соотношению типа (1.11). Вблизи критической точки S оно обеспечивает соизмеримость величин Tr, s - сГ Ts (в случае (е)) и Th s - сГ. тз (в случае (f)), в результате чего связь между соответствующими параметрами т , 5 и Л, 5 принимает резонансный характер. Что касается эволюции вдоль осей h и 7 , отвечающих в случаях (е), (f) наименьшим временам, то она сохраняет тот же характер, что и при выходе на универсальный режим — система со скоростью в ts/t (случай (е)) и Тз/ц (случай (f)) раз большей, чем частота колебаний, переходит в соответствующую плоскость по перпендикулярной оси. [c.44]

Ферриты изготавливают в виде монолитных сердечников, форма которых, как правило, соответствует стандартной форме магнитострикционных излучателей и задается в процессе прессования. На рис. 11 представлены ферритовые сердечники, изготавливаемые в Акустическом институте. Сердечники стержневого типа предназначены для излучателей с резонансными частотами 23, 21, 27,53, 75 и 155 кгц. Чтобы получить достаточную механическую прочность, отношение площади накладки и площади сечения стержней составляет для большинства сердечников 2 1, а для сердечника в форме рамки с резонансной частотой 23 кгц — 3 2. Из этих же соображений форма сердечников имеет закругления для плавного перехода от сечения накладки к сечению стержней. Кольцевой сердечник имеет резонансную частоту 25 кгц. Он снабжен отверстиями для обмотки. При нанесении обмотки с наружной стороны он работает как фокусирующий излучатель, если при этом наружная цилиндрическая поверхность обклеивается пористой резиной (рис. 12), если же обмотка проходит изнутри, получается цилиндрический излучатель с равномерной характеристикой направленности в плоскости, перпендикулярной оси. Такие цилиндрические излучатели можно изготавливать и из кольцевых сердечников без отверстий, если обмотка состоит из немногих витков. [c.131]

Волны растяжения возникают в объектах типа стержня. Тогда частицы колеблются вдоль направления распространения волн и перпендикулярно к нему. Поверхностные волны обусловлены колебанием частиц со значительной амплитудой на поверхности тела и постепенным ее уменьшением при удалении частиц от поверхности. Если продольная волна падает перпендикулярно на плоскую границу раздела двух сред, обладающих различным акустическим сопротивлением, то одна часть ее энергии переходит во вторую среду, а другая отражается в первую. Доля отраженной энергии тем больше, чем больше разность акустических сопротивлений сред. Если продольная волна попадает на границу раздела двух твердых сред под углом, го отраженная и прошедшая волны преломляются и трансформируются в продольные и сдвиговые, распространяющиеся в первой и второй средах под различными углами. Законы отражения и преломления волн аналогичны законам геометрической оптики. Свойства упругих волн учитываются при разработке технологии и средств контроля изделий. [c.58]

Фрезы имеют продольные канавки между зубьями и устанавливаются перпендикулярно к оси заготовки фрезеруемого валика. Пользуясь методом фасонного фрезерования и определённой установкой, можно червячными фрезами подобного типа обработать с точным делением по шагу детали любого фигурного профиля с заданными геометрическими параметрами угловых переходов. [c.711]

Опыты велись в области автомодельности при Ре 2,-ь2,5-10, устанавливаемой экспериментально. В нашем случае эта область наступала после Не 0,8-г--1,2-10. Коэффициент сопротивления исследуемого участка 5 определялся по стандартной методике с разбивкой мерных сечений на ряд равновеликих по площади элементов. Измерительным прибором служила трубка Прандтля, подключенная к спиртовому микроманометру типа ММН. Полный и динамический напоры в сечениях ствола трубы замерялись по двум взаимно перпендикулярным диаметрам, один из которых расположен в плоскости поворота. Сечения за поворотом находились на расстояниях /ц = 0,72 Оо /111 = =2,9 Оо от выходного сечения перехода. Результаты замеров коэффициента сопротивления 5 в этих сечениях практически совпадают [c.175]

Необходимо начать с того, что число переходов при холодной обработке металлов ставится в зависимости от числа необходимых промежуточных отжигов деформируемого металла. Как известно, промежуточные отжиги после каждой отдельной операции технологического процесса холодной обработки металлов давлением производятся в целях снятия деформационного упрочнения (наклепа) металла. Большие степени деформации, вызывающие значительное деформационное упрочнение, повышают сопротивление металла дальнейшей деформации, увеличивают хрупкость металла, а вместе с тем и вероятность брака изделий. Критерием степени деформации всего деформируемого тела в целом на практике для любого данного типа технологического процесса служит степень деформации в какой-либо определенной характерной зоне данного тела, в которой деформационное упрочнение близко к максимуму, а значения главных компонентов деформации могут быть сравнительно легко определимы численно. Так, например, при технологических процессах вытяжки полых осесимметричных изделий типа стаканов и колпачков из плоской листовой заготовки критерием степени наклепа служит степень деформации на верхней внутренней кромке вытягиваемого колпачка (см. точку А на фиг. 40 и и фиг. 42). На производстве численные значения степени деформации некоторой материальной частицы в зоне верхней внутренней кромки изделия определяются в зависимости от нескольких параметров, в число которых входят относительное уменьшение диаметра, относительное уменьшение толщины стенки изделия и относительное уменьшение площади сечения стенки изделия плоскостью, перпендикулярной оси. На многочисленных производственных предприятиях применяются различные расчетные формулы для вычисления общей для всего технологического процесса степени деформации и для разбивки ее по отдельным операциям, между которыми рекомендуется производить отжиг полуфабрикатов. При этом, согласно принятым на производстве расчетным формулам, общая степень деформации нескольких последовательных операций не равна арифметической сумме степеней деформации на отдельных операциях. [c.197]

До сих пор существовало два главных пути изучения данных дефектов. Исторически первый и по-прежнему важный метод — это наблюдение растяжения рефлексов или диффузного рассеяния на дифракционных картинах. Классические примеры таких дифракционных картин дают структуры с плотной упаковкой, когда гексагональные плотноупакованные атомные плоскости уложены с нарушением регулярности чередования двух плоскостей в гексагональной структуре с плотной упаковкой или чередования трех плоскостей в кубической структуре с плотной упаковкой. Могут быть нарушения в том или ином типе последовательности атомных плоскостей и даже почти полная беспорядочность при переходе от одного типа последовательности к другому. В обратном пространстве результатом этого будут непрерывные линии рассеивающей способности, перпендикулярные плоскостям плотной упаковки и проходящие через некоторые точки обратной решетки. Первоначальный анализ был выполнен на дефектах упаковки гексагонального кобальта [395], но затем последовали другие примеры, и было обнаружено, что аналогичные эффекты существуют для целого-ряда структур металлических и неметаллических материалов-[172, 388]. [c.392]

Как показал расчёт упомянутых авторов, контуры в плоскости (х, у) укорачиваются, так что линия v= оказывается на конечном расстоянии ). Далее, весьма существенно то, что линия перехода оказывается отрезком прямой, перпендикулярной к оси Ох, и вдоль линии перехода скорость всюду имеет одно и то же направление, параллельное оси Ох (в несжимаемой жидкости поток стремится к этому направлению на бесконечности). Мы уже видели в предыдущем параграфе, что прямая линия перехода обладает преимуществом по сравнению с другими. Тот факт, что линия перехода прямая, позволяет считать, что разрывов в сверхзвуковой зоне не образуется. Практически ход построения входной части следующий. Пересечение прямой перехода с осью сопла принимается за начало координат в плоскости (х, у) (положительная ось Ох направлена по оси сопла в сторону сверхзвуковых скоростей, отрицательная — в сторону дозвуковых скоростей). Начиная от линии перехода (в сторону дозвуковых скоростей), расчёт стенок ведётся вплоть до тех мест, где г я 0,8 по формулам типа (17.2), упрощённых за счёт того, что здесь YK 0, начиная от того места, где г я 0,8, расчёт ведётся [c.178]

Гибридные полосы. Как показано в таэл. 16, в молекулах точечных групп 6 1, Сь, Сз, С2 и Сгк могут наблюдаться гибридные полосы. Иными словами, при одном и том же электронно-колебательном переходе для таких молекул возможны вращательные переходы параллельного типа и вращательные переходы перпендикулярного типа. Относительные интенсивности параллельных и перпендикулярных компонент зависят от ориентации момента перехода по отношению к осям волчка. Из табл. 16 легко можно видеть, что перпендикулярные компоненты гибридных полос являются одиночными компонентами для каждой из них должно соблюдаться одно из грех правил отбора (И,97) — (Н,99). Другими словами, при А >0 ветви Р, а В имеют только по две, но не по четыре компоненты. Исключение составляют молекучы точечных групп С 1 (симметрия отсутствует) и (7,, полосы которых полностью гибридны, т. е. наблюдаются все три компоненты — тина А, типа В и типа С,— если момент перехода случайно не оказывается направленным по одной из главных осей. Характерные гибридные полосы были обнаружены в запрещенных компонентах системы полос пропиналя около 3800 А (Бранд, Калломон и Уотсон [141]). В отличие от главных полос, относящихся к строго перпендикулярному типу (тип С), запрещенная компонента состоит из электронно-коле-бательных переходов А — А% при которых имеются как параллельные, так и перпендикулярные составляющие момента перехода. В некоторых из этих полос разрешена А -структура. Подполосы с АК = О (тип ) и с АК = 1 (тип В) имеют приблизительно одинаковую интенсивность. [c.260]

Пере,ходы на несимметричную линию, как правило, выполняются в виде переходов перпендикулярного типа. Согласование в них достигается применением шлейфов, разомкнутых или короткозамкнутых на конце, подобных показанному на рис. 59,6, или путем подбора диаметра отверстия о в заземленной пластине (рис. 59,е). При оптимальном согласовании перехода, изображенного на рис. 59,е, можно получить КСВН меньше 1,2 в диапазоне 2—8 ГГц, а вносимые потери при этом получаются менее 0,5 дБ. [c.89]

Осн. колебат. полосы линейной многоатомной молекулы, соответствующие переходам из осн. колебат. состояния, могут быть двух типов параллельные ( ) полосы, соответствующие переходам с дипольным моментом перехода, направленным по оси молекулы, и перпендикулярные (i) полосы, отвечающие переходам с дипольным моментом перехода, перпендикулярным оси молекулы. Параллельная полоса состоит только из Я- и Р-ветвей, а в перпендикулярной полосе разрешена также и -ветвь (рис. 2). Спектр осн. полос поглощения молекулы типа симметричного волчка также состоит из II и 1 полос, но вращат. структура этих полос (см. ниже) более сложная -ветвь в 1 полосе также не разрешена. Разрешённые колебат. полосы обозначают V j. Интенсивность полосы Vj. зависит от квадрата производной (ddJdQji) или (da/dQ ) . Если полоса соответствует переходу из возбуждённого состояния на более высокое, то её наз. горячей. [c.202]

По тем же причинам могут наблюдаться запрещенные компоненты разрешенных электронных переходов. Например, электронный переход Ах — Ах в молекуле с симметрией -2v разрешен для Mz (т. е. момент перехода направлен по оси симметрии). Компоненты диполя и Му не приводят к разрешенному переходу. Одиако в каждом электронном состоянии имеются электронно-колебательные уровни Вх и В2, которые в соответствии с выражением (II, 19) могут комбинировать с электронно-колебательными уровнями Ах другого состояния, если момент перехода перпендикулярен оси симметрии. Подобным образом электронный переход 2 — П в линейной Соо,-) молекуле разрешен только для момента перехода, перпендикулярного межъядерной оси (т. е. только для Мх, у)- Однако в электронном состоянии 2 имеются электронно-колебательные уровни типа П, которые в соответствии с выражением (II, 19) могут комбинировать с электронно-колебательными уровнями типа П электронного состояния П момент перехода направлен при этом вдоль мен ъядерной оси М )- И на этот раз все запрещенные компоненты имели бы нулевую интенсивность, если бы не было взаимодействия между колебательными и электронными движениями. [c.139]

Л или I = 0. При / = Л имеются три подуровня, а при / = О — один. Если верхним является состояние типа Пц (точечная группа 7><х>л), а нижним — состояние (точечная группа С и), то переход относится к перпендикулярному типу с АК = 1- На фиг. 91 приводится схема переходов для такого случая. Расщепление Реннера — Теллера предполагается очень небольшим (е = 0,02). При таком малом расщеплении нельзя пренебрегать влиянием ангармоничности. Учет этого влияния произведен по Хоугену и Джессону [579]. По сравнению со случаем, когда верхнее состояние относится к типу 2 (фиг. 90, б), в рассматриваемом случае подполос почти в два раза больше. И здесь отсутствуют подполосы с четными или нечетными значениями К" в зависимости от того, нечетно или четно значение у. Переходы такого типа еще не исследовались. [c.212]

До сих пор предполагалось, что электронно-колебательное взаимодействие в вырожденном электронном состоянии (эффект Яна — Теллера) очень мало. Если же это взаимодействие не пренебрежимо мало, то могут оказаться возможными некоторые электронно-колебательные переходы, запрещенные правилом отбора (11,31) при отсутствии такого взаимодействия. Например, могут наблюдаться полосы 1 — 0 и О — 1, обусловленные возбуждением вырожденного колебания (у )- Эти переходы могут иметь как параллельные, так и перпендикулярные компоненты (фиг. 61), однако лишь перпендикулярные компоненты будут наблюдаться со значительной интенсивностью, так как они могут заимствовать интенсивность у главных перпендикулярных полос. Таким образом, эти полосы 1 — О и О — 1 относятся к перпендикулярному типу, но по структуре отличаются от главных полос из-за различия эффективных значений С- Впервые это было показано Малликеном и Теллером [917] для СНз1. [c.235]

Высказывалось предположение, что возможны случаи, когда предпочтительна слабая поверхность раздела. Согласно Куку и Гордону [12], поле напряжений у вершины развивающейся трещины включает не только главные напряжения, стремящиеся раскрыть трещину в направлении ее распространения, но и напряжения, стремящиеся раскрыть ее в перпендикулярном направлении. Значит, эти дополнительные напряжения могут раскрывать плоскости с ослабленной связью, пересекаемые магистральной трещиной. Эм бери и др. [17] применили эти представления к случаю разрушения слоистых композитов. Они показали, что в пакете стальных листов распространение трещины задерживается процессом расслаивания это приводило к важному результату — снижению температуры перехода от вязкого разрушения к хрупкому более чем на 100 К. Эти исследования были продолжены Олмондом и др. [2], которые получили ряд новых данных об указанном типе структур, тормозящих распространение трещины. По очевидным соображениям аналогичный подход применим и к волокнистым композитам этот вопрос рассмотрен в гл. 7 в связи с проблемой разрушения. Значительные объемы композита, расположенные по обе стороны от магистральной трещины, могут быть охвачены одновременным действием различных механизмов разрушения, а в таких случаях, как показали Эдсит и Витцелл [1] на примере композитов алюминий — бор, вязкость разрушения композита может превосходить вязкость разрушения металлической матрицы. [c.25]

С. т. является источником т. н. серого излучения — теплового излучения, одинакового по спектральному составу с излучевгием абсолютно чёрного тела, но отличающегося от него меньшей энергетич. яркостью, К серому излучению применимы законы излучения абсолютно черного тела — Планка аакон излечения. Вина закон излечения, Рэлея — Джинса закон излучения. Понятие С. т. применяется в пирометрии оптической. СЕЧЁНИЕ (эффективное сечение) — величина, характеризующая вероятность перехода системы двух сталкивающихся частиц в результате их рассеяния (упругого или неупругого) в определённое конечное состояние. С. сг равно отношению числа ЙА таких переходов в единицу времени к плотности пи потока рассеиваемых частиц, падающих па мишень, т. е. к числу частиц, проходящих в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную к их скорости и (п — плотность числа падающих частиц) йо = П/пи. Т. о., С. имеет размерность площади, Разл. типам переходов, наблюдаемых при рассеянии частиц, соответствуют разные с . Упругое рассеяние частиц характеризуют дифференциальным сечением da/dQ, равным отношению числа частиц, упруго рас- [c.488]

На переходных участках, сопрягающих трубы круглого и прямоугольного сечений (см. диаграмму 5-27), переход потока из осесимметричного в плоский (и наоборот) сопровождается деформацией его в двух взаимно перпендикулярных плоскостях — расширением в одной и сужением в другой [5-84]. В таком сложном потоке. могут одновременно наблюдаться эффекты, присущие как диффузора.м, так и конфузорам. Если длинная сторона прямоугольного сечения больше диаметра круглой трубы (Ь >Во), то могут иметь место ерывные явления, приводящие к большим потерям давления. Поэтому длина и форма переходных участков рассматриваемого типа должны выбираться таким образом, чтобы устранить возможность отрыва или переместить отрыв в область с меньшими скоростями течения. Это можно получить подбором геометрической формы и соответствующих габаритных размеров. [c.207]

Разрушение заводского продольного сварного шва отвода диаметром 720 мм, с толщиной стенки 22 мм трубопровода, соединяющего УКПГ с ОГПЗ. Отвод сооружен из трубопроводной стали типа сталь 20 и был отключен с помощью крана от газопровода, по которому транспортировался серо-водородсодержащий газ с давлением 5,5 МПа. Очаг разрушения длиной ПО мм находился в месте выпучиваШ1я кромок листа, имеющего форму полуволны синусоиды. Разрушение произошло по зоне перегрева (0,5 мм от зоны сплавления) продольного шва, расположенного в верхней части трубы. Участок излома в районе очага имеет явно выраженную кристаллическую структуру и характерный шевронный узор. Отсутствие видимой пластической деформации в зоне очага исключает возможность аварии от перегрузки. Трещина от очага разрушения распространялась по зоне термического влияния продольного шва и по основному металлу в плоскости, перпендикулярной окружным направлениям. С одной стороны остановившейся трещины наблюдалось ее ветвление. Переход сварного шва к основному металлу трубы плавный, без наплывов и подрезов. Сплошной контроль места разрушения ультразвуковым толщиномером и выборочный анализ металло- [c.19]

Так, например, в кристаллах класса m am (случай ВаТЮд) при переходе m3/ —> 4mm оказываются возможными сочетания, имеющие 180° стенки (антипараллельная ориентация в соседних доменах) и 90° стенки (взаимно перпендикулярная ориентация с границами, совпадающими с плоскостями типа (110). Для перехода m im. — Зт направленхтя Peu в соседних доменах могут составлять 70°32, 109 28 и 180°, а для перехода шЗт —> mm2 —60°, 90°, 120°, 180°. [c.54]

Остановимся на методе исследования проводимости структур с вкраплениями. От упорядоченной структуры Лихтенеккер переходит к элементарной ячейке. Определение проводимости такой ячейки потоку проводилось приближенным методом линеаризации поля, предложенным Рэлеем. Сущность метода состоит в следующем. Верхний предел проводимости элементарной ячейки находится в виде суммы последовательно соединенных сопротивлений слоев — участков, расположенных между бесконечно тонкими изопотенциальными сечениями, ориентированными перпендикулярно общему направлению потока. Нижний предел проводимости определяется в виде суммы проводимостей бесконечно тонких слоев между непроводящими плоскостями, параллельными общему направлению потока. Два типа дробления приводят к двум различным формулам для эффективной проводимости с заниженным и завышенным значениями этой величины. Истинное значение проводимости лежит в промежутке между указанными границами. Аналогичный вывод сделан нами в 1-5, при этом приведены некоторые соображения в пользу адиабатного дробления элементарной ячейки (большая простота расчетных формул). [c.48]

Увеличение числа свободных носителей под действием света ведет к возрастанию электропроводимости (фотопроводимость). Основанные на этом явлении приемники излучения называются фотосопротивлениями. Фотосопротивления в виде тонких пленок на основе 1пА5, РЬ5, РЬТе и других полупроводниковых соединений обладают чувствительностью вплоть до длин волн 7—8 мкм. Для видимой и ближней инфракрасной области спектра большей эффективностью обладает другой тип фотоприемника — фотодиод. Фотодиод представляет собой полупроводниковую пластинку, внутри которой благодаря различным примесям имеются две области с электронной и дырочной проводимостями (рис. 9.13, а). Напряжение от внешнего источника приложено к п-р-переходу в запирающем направлении, для которого сопротивление перехода велико. При освещении области п-р-пере.хода в ней появляются неосновные носители (электроны в р-области и дырки в п-области), что приводит к возникновению тока в цепи. Обычно фотодиод изготавливается так, чтобы свет падал перпендикулярно границе раздела, проходя через тонкий р-слой (рис. [c.465]

В отмеченных выше экспериментах образование высокодисперсной диссипативной структуры в сдвигонеустойчивых материалах наблюдалось в сложнонапряженном состоянии при высоких степенях механического воздействия. Однако как следует из теоретического рассмотрения [19], в том случае, если в материал с самого начала заложить структурную неоднородность, то фрагментация появится при меньших степенях общей деформации за счет локальных неоднородностей. В условиях стесненной деформации в отсутствие возможности распространения деформаций в направлении, перпендикулярном границе неоднородности, для образования микрокристалличности в сдвигонеустойчивом кристалле, согласно [19], не требуется большого нагружения. Таким структурно-неоднородным материалом является, например, композит, упрочненный жесткими частицами. Фактически — это модельная камера Бриджмена. Действительно, если в композицию типа твердого сплава между недеформируемыми карбидными частицами поместить прослойки сплава, обладающего структурным фазовым переходом, то при его деформации обеспечивается не только состояние всестороннего сжатия прослойки, но и ее сдвиговая деформация за счет возможного поворота отдельных карбидных зерен. [c.195]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...