Серия Бальмера

И та же постоянная, упоминавшаяся выше. Число п определяет серию, т — отдельную линию этой серии при п= 1 получаем серию Лаймана, при п = 2 — серию Бальмера, при п = 3 — серию Пашена, при п = 4 — серию Брэккета, при п — 5 — серию Пфунда. На рис. 38.1 схематически изображен полный спектр водорода и отдельные серии, на которые его можно разложить. Каждая серия состоит из ряда линий, расстояния между которыми, как и следует из формулы, уменьшаются в сторону коротких длин волн. [c.716]

Постепенно увеличиваясь, частоты линий стремятся к определенному пределу, величину которого легко найти из сериальной формулы. Иногда наблюдается слабый сплошной спектр, примыкающий к границе серии со стороны больших частот. На рис. 38.2 приведена фотография линий серии Бальмера. [c.716]

Рис. 38.2. Фотография линий серии Бальмера,

Как мы видим, п во всех сериях равно 3, а т принимает целые значения 3". Поправочные члены входят в различных, хотя и не во всех мыслимых комбинациях (правила отбора). Я имеет почти то же значение, что и в серии Бальмера. [c.717]

На схеме легко также видеть, что серия Лаймана соответствует переходам с одного из высших уровней на основной уровень, т. е. уровень, соответствующий минимальному запасу энергии, серия Бальмера — переходам с верхних уровней на второй и т. д. Предельное (максимальное) значение V соответствует для каждой серии случаю, когда т = оо = 0), т. е. начальное состояние соответствует бесконечно большому удалению электрона от ядра или [c.725]

Из соотношений Эйнштейна (211.13) легко видеть, что при прочих равных условиях поглощение сильнее в тех спектральных линиях, для которых большее значение имеет коэффициент Атп-В случае, например, серии Бальмера в спектре атомарного водорода (рис. 38.1 и 38.3) поглощение должно быть слабее у старших членов серии, поскольку для них, согласно приведенным выше данным, коэффициенты Атп меньше. Соотношения (211.13) подтверждаются измерениями без всяких исключений. Поэтому, измеряя коэффициенты поглощения и опираясь на (211.13),- можно определять численные значения первых коэффициентов Эйнштейна Атп- [c.737]

Отдельные серии, получившие определенные названия, при этом соответствуют переходам между определенным нижним и последовательными верхними уровнями /1=1, т 2 — серия Лаймана = 2, т З — серия Бальмера я = 3, т А — серия Пашена /г = 4, т Ъ — серия Брэкета л = 5, т б — серия Пфунда л = 6, т 7 — серия Хамфри (рис. 32.4). [c.230]

Позднее (в начале XX в.) были открыты серии частот в спектре атомарного водорода, попадающие в ультрафиолетовую (серия Лаймана) и инфракрасную (серии Пашена, Брэкета, Пфунда) части спектра. Закономерности в структуре всех этих серий оказались такими же, как и в серии Бальмера, что позволило обобщить формулу (3.1.1) [c.61]

Натуральное число s фиксирует здесь серию в каждой серии n>s. При 5=1 получаем серию Лаймана, при s=2 — серию Бальмера, при s=3 — серию Пашена, при s=4 — серию Брэкета, при s=5 — серию Пфунда. [c.61]

В атоме водорода совокупность переходов на основной (невозбужденный) уровень п = ) носит название спектральной серии Лаймана. Серия линий, имеющих общий нижний уровень = = 2, называется серией Бальмера. Переходы на уровни с и =3 и 4 образуют соответственно серии Пашена и Брэкета. [c.53]

На рис. 17 изображен общий вид спектральной серии Бальмера, линии которой лежат в видимой и ближней ультрафиолетовой области спектра. Волновые числа линий серии Бальмера описываются формулой [c.53]

Рис. 17. Серия Бальмера в спектре атома водорода

Линии серии Бальмера принято обозначать На, Нр, Ну, Нб,.,. Наиболее длинноволновая линия На (Я=656,3 нм) называется головной линией серии. Она является самой интенсивной. Далее следуют линии Не (Я = 486,1 нм). Ну (Х = 434,0 нм). Не ( =410,2 нм) и т. д. С увеличением п интенсивность линий быстро уменьшается. При п->оо частоты линий стремятся к пределу, называемому пределом серии V . Из (2.10) видно, что предел серии численно равен значению нижнего терма Voo= н/2 [c.53]

На рис. 100 показано расщепление водородных уровней с п=2 и п = 3, соответствующих линии // . Стрелками показаны возможные переходы. Линия состоит из 15 компонент. На рис. 101 приведена структура линии Н , найденная с помощью формулы (5.57), а также структура двух следующих линий серий Бальмера — (переход с = 4нап = 2) и Н. (переход с п = 5 на [c.267]

Экспериментальные закономерности в линейчатых спектрах. Анализ эмпирического материала по линейчатым спектрам показал, что отдельные линии в спектрах могут быть объединены в группы линий, которые принято называть сериями. Бальмер открыл (1885), что линии в видимой части спектра водорода можно представить следующей простой формулой [c.78]

Серия Бальмера (13.1) испускается в результате переходов электрона с третьей, четвертой орбит и т.д. на вторую орбиту. Эти переходы показаны стрелками на рис. 49. Серия Лаймана (13.2) получается в результате переходов электрона со второй, третьей орбит и т. д. на первую орбиту (штриховые стрелки). Остальные серии соответствуют переходам на третью, четвертую орбиты и т. д. [c.89]

Переходы, приводящие к излучению различных линий в спектре атома водорода, могут быть также изображены на схеме уровней энергии атома. На рис. 50 стрелками показаны переходы, приводящие к излучению линий серии Бальмера, Лаймана и Пашена. [c.89]

Длина волны резонансной линии в спектре атомарного водорода равна = 121,5 им, а длина HOJHH.i раниц . серии Бальмера составляет = 365 нм. Найти ионизационный потепциил атома водорода. [c.95]

Рассчитать для атома позитрония границу серии Бальмера, энергию ионизации и длину волны резонансной линии излучения. [c.206]

Найти разницу АХ между длинами волн серии Бальмера у дейтерия, образующуюся в результате перехода электрона с уровня и = 3 на уровень и = 2. [c.206]

Найти длины волн первых двух линий в спектре однократно ионизованного атома гелия, соответствуюишх первым двум линиям серии Бальмера в спектре атома водорода. Энергия полной (двукратной) ионизации атома гелия равна 78,98 эВ. Найти энергию однократной ионизации атома гелия и энергию ионизации иона гелия Не , [c.296]

Во второй половине прошлого столетия было выяснено, что линейчатые спектры испускаются атомами, в то время как полосатые — молекулами. Было также замечено, что линии в атомных спектрах располагаются не беспорядочно, но во многих случаях составляют определенные группы или, как принято говорить, серии. Так, в видимой и близкой ультрафиолетовой части спектра водорода располагается весьма характерная серия линий (снимок 1 Приложения), Она носит название серии Бальмера по имени швейцарского физика, открывшего, что длины волн линий этой серии могут быть представлены простой формулой [c.9]

В спектрах щелочных металлов отдельные серии внешне походят на серию Бальмера (см например, рис. 3). Как видно из рис. 4. для тех же серий лития зависимости v от WSIv tf изображаются линиями, близкими к прямым, аналогично рис. 2 для бальмеровской серии водорода. Основываясь на этом, Ридберг попытался придать спектральным термам различных элементов вид, аналогичный тому, который они имеют для водорода, а именно он по- [c.11]

Если определять численное значение постоянной Ридберга один раз по эмпирическим значениям длин волн водородной серии Бальмера, а другой раз — по линиям Не II, то получаются несколько различные значения [c.25]

Сходство отдельных серий щелочных металлов с водородной серией Бальмера заставляет предположить, что спектры щелочных металлов испускаются при переходе самого внешнего, так называемого валентного электрона с орбиты на орбиту. Внешний электрон движется в поле ядра и остальных электронов или, как принято говорить, в поле атомного остова. [c.44]

Атом Серия Лаймана Серия Бальмера [c.128]

I- Серия Бальмера водорода, Н 1, [c.591]

Формула (45.21), вместе с постулатом Бора об излучении энергии при квантовых переходах, впервые привела к пониманию спектра водорода (так называемые серии Бальмера) и далее — к современной теории спектральных линий вообще. [c.313]

Наиболее широкое распространение в последнее время получила методика измерения плотности ионов и электронов по уширению водородных линий серии Бальмера [Л. 11-9]. [c.323]

В лаб. условиях наблюдения спектра водорода (напр., в алектрич. разрядах) серия Лаймана получается как в поглощении, так и в испускании, В спектре Солнца наблюдается в поглощении и серия Бальмера (что связано с возбуждением при высоких темп-рах нач. уровня jfe=2). [c.153]

При наблюдении в направлении, перпендикулярном Е, получаются продольно поляризованные я-компоненты и поперечно поляризованные а-компоненты. При наблюдении вдоль Е л-компоненты отсутствуют, а на месте ст-компонент возникают неполяризованные компоненты. Рассчитанные интенсивности компонент находятся в согласии с опытом. Для линии Н, серии Бальмера (переход п Ъ- п = 2) уровень п = 3 /=0, 1,2, степень вырождения 9) расщепляется на 5 подуровней, а уровень п — 2 (/=0, i, степень вырождения 4) на 3 подуровня, переходы между к-рыми дают 15 компонент (8 я-компонент и 7 а-ком-понент). [c.475]

Было установлено, что плазмоид может регулярно воспроизводиться в лабораторных условиях, когда средняя концентрация испаренных молекул воды УУ= (1,75- 3,00) 10 см . В результате охлаждения парами воды высокочастотный разряд приобретал газовую температуру 7=300 — 350 К и температуру электронов Те 0,2 эВ. При добавлении в ВЧ-разряд молекул воды в эмиссионном спектре преобладали спектральные линии продуктов ее разложения (линии водорода серии Бальмера и атомарного кислорода А.=573,70 543,683 501,929 457,70 нм и др.), что свидетельствовало об определяющем вкладе молекул Н2О в гашение разряда за счет неупругих столкновений с электронами и тяжелыми частицами плазмы. [c.183]

Впоследствии было обнаружено, что спектральные линии серии Бальмера продолжаются в УФ-области и заканчиваются при X = 365 нм, как показано на рис. 2.2. Формула Бальмера Ъстается в силе и для спектральных линий, соответствующих ббльшим целочисленным значениям п. Вблизи X. = 365 нм линии сгущаются настолько, что их трудно различить, но предел серии Бальмера при Я, = 365 нм соответствует и = оо (т.е. 1/п =0 в формуле 2.2). [c.59]

В общем, при более высокой концентрации электронов имеет место некоторое изменение профиля линий. Удивительно,-что после введения такой поправки удается, несмотря на весьма упрощенные расчеты, получить единую температуру из различных линий серии Бальмера. Для дуги, горящей в чистом водороде, полученная таким путем температура примерно на 20% ниже температуры, вычисленной по профилю линии Н с помощью теории Хольтсмарка. [c.313]

Изменение градиента при переходе через границу серии Бальмера показывает, что допущения, положенные в основу метода, не подтверждаются. Это также указывает на то, что причина расхождения связана с изменением поглощения за границей серии. Большее поглощение закрывает от нас более глубокие слои звездных атмосфер и наблюдаемое излучение соответственно исходит из более наружных слоев. Таким образом, мы вынуждены отказаться от простого представления, что звезды излучают с единой поверхности, характеризуемой определенной температурой, и рассматривать оболочку, в которой на различных длинах волн можно наблюдать слои с различной температурой на различных глубинах. [c.391]

Очевидно, что именно это и является причиной хорошо известного потемнения солнечного диска по направлению к его краям, причем оно максимально в ультрафиолетовой области, резко меняется у границы серии Бальмера и сильно уменьшается в инфракрасной области при длинах волн больше [c.392]

Поэтому желательно иметь данные о детальном составе атмосферы и электронной плотности. Оказалось, что состав атмосферы звезд чрезвычайно однороден. Расчеты, относящиеся к этому кругу явлений, хорошо воспроизводят распределение энергии, наблюдаемое в спектрах звезд, и количественно предсказывают величину скачка на границе серии Бальмера, как было показано Чандрасекхаром и Мюнхом [17]. Подробный расчет зависимости коэффициента поглощения от длины волны для принятого состава атмосферы звезд и различных электронных давлений дан в работе [80]. [c.393]

Серия Лаймана и = 1, Серия Бальмера п 2. Серия Пашена п = 3, Серия Брэкета тг = 4, [c.83]

Ответ. Произведя вычисления по формуле (1-1-13), получим длины волн, показанные на рис. 1-1-2. На рис. 1-1-3 приведен тот же спектр со шкалами частоты и длины волны излучения. Из рисунков видно, что серия Лаймана лежит в ультрафиолетовом, серия Бальмера — в видимом, а серия Пашена — в инфракрасном диапазонах частот. [c.14]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...