Тело бесконечное

На рисунке вверху справа построены также развертки ряда цилиндрических сечений представленного тела. Бесконечно малый объем цилиндрического кольца равен FAr, где F — площадь развертки цилиндрической поверхности. [c.401]

Анализ такого цикла с точки зрения теории тепловых процессов невозможен, а поэтому термодинамика исследует не реальные процессы двигателей внутреннего сгорания, а идеальные, обратимые циклы. В качестве рабочего тела принимают идеальный газ с постоянной теплоемкостью. Цилиндр заполнен постоянным количеством рабочего тела. Разность температур между источником теплоты и рабочим телом бесконечно малая. Подвод теплоты к рабочему телу осуществляется от внешних источников теплоты, а не за счет сжигания топлива. То же необходимо сказать и об отводе теплоты. [c.262]

Коэффициент полезного действия пе- Нагреваемое тело, бесконечная пла-редачи энергии стина 140, 147, 148, 164 ---полный тепловой 233 --бесконечное 140, 158 [c.553]

Если два положения тела бесконечно близки, то истинное элементарное перемещение свободного твердого тела можно заменить элементарным поступательным перемещением вместе с какой-либо точкой тела н элементарным поворотом вокруг мгновенной оси, проходящей через эту точку, осуществляемыми за то же время, что и истинное перемещение тела. [c.177]

Концепция сплошности вещества является основным постулатом механики сплошной среды и, в частности, механики деформируемого твердого тела. Бесконечно малый объем среды (рис. 1.6) [c.24]

Значение потенциальной энергии зависит от выбора начала отсчета. Например, в случае системы Земля — материальная точка за начало отсчета была принята земная поверхность, но если в ней имеется яма, то потенциальная энергия точки на дне ямы будет иметь отрицательное значение (положение 3 на рис. 37). Отметим, что, говоря о потенциальной энергии тела, поднятого над Землей, всегда имеют в виду взаимную потенциальную энергию системы тело — Земля при условии, что на поверхности Земли она принимается равной нулю. В ряде случаев за начало отсчета выбирают такое положение, при котором взаимодействия между телами системы практически отсутствует, например когда тела бесконечно удалены друг от друга. [c.51]

Разность температур между источником теплоты и рабочим телом бесконечно мала. [c.174]

Чтобы установить зависимости между составляющими деформации и составляющими напряжений при объемном напряженном состоянии, выделим из тела бесконечно малый параллелепипед (см. рис. 7) и рассмотрим действие только нормальных напряжений Сту, сг - Разницей между напряжениями на противоположных гранях можно пренебрегать, так как она дает деформации более высокого порядка малости. [c.33]

Выделим из тела бесконечно малый параллелепипед (см. рис. 7) и подсчитаем работу, совершаемую приложенными к нему упругими силами, на возможных перемещениях. [c.37]

В гидродинамике невязкой жидкости особенно полно разработана теория плоских стационарных (установившихся) движений. Пусть, например, плоский безграничный поток обтекает цилиндрическое (или призматическое) тело, бесконечное в направлении, перпендикулярном к скорости течения, длины. Характер обтекания тела будет одинаков во всех плоскостях, перпендикулярных к образующим (или ребрам) тела. Следовательно, для исследования кинематики и динамики такого потока достаточно рассмотреть плоскую задачу обтекаемого тела. В этом случае скорости и давления зависят только от двух координат, пусть, например, х и у, также функцией этих двух координат являются проекции и Vy скорости течения. [c.79]

Значения 5 (а, р, х) приведены в табл. П-2. При х<0,05 проще пользоваться формулами (7-12), (7-16) и (7-17) для тела бесконечной толщины с плоской поверхностью. [c.111]

Значения S (а, р, т) приведены в табл. П-2. При т-<0,05 проще пользоваться формулами (2-23), (2-27) и (2-28) для тела бесконечной толщины с плоской поверхностью. [c.37]

Определение положения твердого тела. Бесконечно малое смещение твердого тела. Винтовое движение. Зависимость момента вращения системы сил от осей координат. Главный момент вращения) [c.37]

Раньше (п, 47) мы уже видели, что с помощью формулы Даниила Бернулли невозможно достаточно ясно объяснить одновременное существование гармонических тонов к этому можно добавить, что ряды, которые могли бы дать эти различные тоны, исчезают из формулы, когда мы допускаем, что число тел бесконечно велико и что при этом допущении, как мы это недавно доказали, для каждой точки струны получается закон простой и однообразной изохронности, непосредственно и просто зависящий от начального состояния. [c.512]

I. Сосредоточенная сила в точке тела бесконечных размеров. [c.703]

Смещения масс считают относительно твердого тела бесконечно большой массы. [c.36]

Тела бесконечно упругие с длинным цилиндрическим отверстием-—Пластическая деформация частичная I (2-я) — 376 -----вращения—Объём I (1-я)—177 Площадь поверхности 1 (1-я)—177 [c.294]

Если интенсивность теплообмена предельно мала (Bi —> 0), то из формулы (249) или (250) следует, что температура t полуограничен-иого тела в течение всего периода нагрева будет равна начальной температуре to. Это объясняется тем, что при малой интенсивности прогрева подводимое тепло быстро растекается по всему телу, в результате чего повышение температуры тела практически равно нулю (тело бесконечно большое). [c.108]

Как уже неоднократно отмечалось, тепло переходит от одного тела к другому только в том случае, если температуры этих тел различны. Таким образом, процесс перехода тепла — это в принципе неравновесный, необратимый процесс. Если же температуры тел отличаются на бесконечно малую величину, то степень необратимости также является бесконечно малой, т. е. необратимый процесс перехода тепла оказывается максимально приближенным к обратимому. Заметим, что если разность температур между телами бесконечно мала, то скорость процесса теплообмена между этими телами также будет бесконечно малой. [c.53]

Для определения местных напряжений при изменении глубины надреза удобно определять при минимальной глубине надреза по формулам, номограммам или воспользоваться известными численными значениями Kzt Затем для канонических моделей тела (бесконечный цилиндр или пластина) по элементарным формулам определяют значения номинальных напряжений 2н (Хо = 0,4, h). При высоте /i с 48 мм и й с 0,2 локальные напряжения определяют из выражения [c.121]

Изучено пространственное течение вблизи точки разветвления и в других более общих слу чаях распределения скорости вне пограничного слоя. Найдены также решения ряда специальных задач, связанных с вращением обтекаемых тел бесконечной одиночной лопасти, снаряда и диска, а также рассмотрены некоторые простейшие задачи неустановившегося движения. [c.442]

Охлаждение (нагрев) одномерных тел. Одномерное тело (бесконечные пластина и цилиндр, шар), имеющее одинаковую температуру во всех точках, равную Гд, в начальный момент времени т = 0 погружается в жидкую среду с неизменной температурой. Коэффициент теплоотдачи а на поверхности тела (у пластины — на обеих поверхностях) постоянен. [c.194]

Выделим в произвольном сечении тела бесконечно малую площадку с13. Пусть на ней дейст ет распределенная внутренняя сила с равнодействующей с1Р. Полно напряжение оп- [c.7]

Выражения для момента импульса и кинетической энергии аналогичны тем, которые мы получили для системы материальных точек, расстояния которых от оси вращения остаются неизменными. Однако вычисление момента инерции в рассматриваемом случае представляет собой более сложную задачу, так как вместо отдельных точек мы рассматриваем сплошное тело. Поэтому для вычисления / нужно взять сумму большого числа малых элементов l hmifl. Эту сумму можно вычислить путем интегрирования. Заменив малые конечные элементы тела бесконечно малыми, получим [c.404]

В работе /31 / приведены математические выражения для компонент, входящих в формулу (5.6), что дало основание не показывать их в настоящем разделе в силу громоздкости. Однако графическая реализация результатов вычислений в виде зависимости параметра от нагруженности сварного соединения а р, его геометрии и местоположения поры приведена на рис. 5.2. Последние два фактора характеризуются поправочной функцией F, которая находится путем сопоставления упругого решения для тел бесконечных и конечных размеров и для решений в упругой стадии работы при различных положениях поры в швах. В дальнейшем будут приведены расчетые формулы для определения F для единичных дефектов и цепочки пор. При локальном пластическом деформировании металла в окрестности поры параметр уменьшается с увеличением поправочной функции F. В условиях общей текучести (рис. 5.2, б) влияние поправочной функции F на критические напряжения а р незначительно. [c.130]

Из определения плоской деформации вытекает, что она точно возникает в призматическом теле бесконечно большой длины с прямолинейной осью и притом поверхностные н массовые силы должны лежать в плоскостях поперечных сечений и не должны зависеть от координаты вдоль оси тела. Когда призматическое тело имеет конечную длину, плоская деформация в нем реализуется не точно, причем чем длиннее тело, тем точнее реализуется плоская деформация при условии, что на его торцах приложены силы, распределенные по закону Стзз = л01. [c.101]

Величина с — это радиус ядра дислокации, имеющий порядок Ь. Желая вычислить энергию более точно, мы должны были бы прибавить ск1да энергию ядра, которая уже не может быть найдена методами теории упругости, для ее подсчета необходимо прибегать к атомным моделям. Величина R представляет собою размер тела, для тела бесконечных размеров и энергия дислокации становится бесконечно большой. В связи с этим можно сделать следующее замечание. При построении дислокации мы исходили из неограниченной среды, в предположении бесконечных размеров тела были вычислены напряжения. В теле конечных размеров, вообще говоря, возникает дополнительная система напряжений, которая находится из условия равенства нулю сил, действующих на свободную поверхность. Для винтовой дислокации как раз дело обстоит просто, поверхность кругового цилиндра, [c.464]

Допустим, что теплота dQ к совершаюш,ему цикл тему подводите. от источника теплоты с температурой посредством вспомогательного обратимого двигателя, работающего по циклу Карно в иитервале температур Г, и Т (рис. 2.9). Предположим также, что таких вспомогательных двигателей, в которых источником теплоты i b-ляется один из внешних источников, а теплоприемни-ком — совершаюш,ее основной цикл тело, бесконечное множество. Полезная внешняя работа этих вспомогательных элементарных двигателей [c.72]

Рассмотрим два параллельных серых тела бесконечной протяженности с плоскими поверхностями площадью А каждая. Считая расстояние между поверхностями относителы о незначительным (по сравнению с их линейными размерами — длиной и шириной), можно положить, что все лучи, посылаемые одним телом, полностью попадают на другое. Примем, что коэффициенты пропускания этих тел Tj = т.2 = 0 и между поверхностями находится теплопрозрачная (диатермическая) среда. Обозначим через j, Pi и и УИ. , а.,, р. и Т-2 соответственно излучательиости, коэффициенты поглощения отражения и температуры поверхностей первого и второго тел. [c.390]

Рассмотрим поверхностный эффект на примере падения плоской электромагнитной волны на полуограниченное металлическое тело с плоской поверхностью. Будем считать, что размеры поверхности и глубина тела бесконечны, а его физические свойства — магнитная проницаемость.41 и удельное сопротивление р — постоянны во всех точках. Этот весьма идеализированный случай тем не менее очень важен для рассмотрения электромагнитных явлений в реальных проводниках при ярко выраженном поверхностном эсрфекте. [c.7]

Для отсутствия трения необходимо, чтобы реакции, производимые на поверхность движущегос/i твердого тела бесконечно малым элементом неподвижной поверхности, имели равнодейсгвующую, проходящую через этот элемент и нормальную к общей касательной плоскости. Эта равнодействующая, будучи приложена в точке твердого тела, которая может скользить по элементу неподвижной поверхности, нормальна к перемещению точки приложения и не производит работы. Таким образом, основная лемма верна, и принцип виртуальных перемещений применим. [c.297]

Движение тела, т. е. части материи, всегда представляется нам очень сложным явлением. Брощенное твердое тело вращается во время своего движения то в одном, то в другом направлении жидкость, выливаемая из сосуда, меняет свою форму во время падения самы.ми разнообразными способами. Такие вращения или изменения формы происходят при всяком движении тела, но в менее резком виде. Мы начнем с рассмотрения простейщего случая, когда все размеры тела бесконечно малы, такое тело называется материальной точкой. [c.5]

Необходи.мо, однако, отметить, что применение этого метода к телам конечной массы, все точки которых находятся под действием каких-либо сил, естественным образом приводит к двум видам дифференциалов,которые следует различать. Одни дифференциалы относятся к различным точкам, из которых образуется тело другие совершенно не зависят от изаимного положения этих точек они выражают только те бесконечно малые отрезки пространства, которые каждая точка может пройти, если допустить, что положение тела бесконечно мало изменяется. До сих пор мы рассматривали только дифференциалы последнего вида и обозначали их обычным символом (1, но так как теперь нам придется иметь дело одновременно с двумя видами дифференциалов и, следовательно, необходимо будет ввести еще один новый символ, то представляется целесообразным старый [c.113]

Равновесный процесс — это процесс, состоящий из непрерывного ряда следующих друг за другом равновесных состояний. Так как равновесный процесс осуществить нельзя, то обычно рассматриваются процессы квазистати-ческие, протекающие бесконечно-медленно, причем всякое состояние тела бесконечно-мало отличается от равновесного. [c.41]

Уравнения равновесия. Выделим из на- груженного плоского тела бесконечно ма- лый элемент abed (рис. 18.2), образованный двумя концентрическими окружностями с радиусами г и r + dr и двумя лучами, проведенными под углами 9 и 9-Ь< 9 к оси Ох. Толщину элемента примем равной [c.375]

Для тел конечного размаха (или удлинения) коэффициент сопротивления должен снизиться по сравиению с коэффициентом сопротивления соответствующего двумерного тела (тела бесконечного размаха или удлинения). Влияние относителыного удлинения на сопротивление круглых цилиндров и плоских пластинок, перпендикулярных потоку, можно видеть из табл. 15-1. Сравнение коэффициентов лобового сопротивления некоторых двух- и трехмерных тел приведено в табл. 15-2. [c.407]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...