Правила отбора

Методическое обеспечение (МТО) — совокупность документов, устанавливающих состав и правила отбора и эксплуатации средств обеспечения АП, необходимых для выполнения АП. Отметим, что в некоторых работах и документах методическое обеспечение понимается более широко в качестве компонентов включает МО и ЛО. [c.41]

Методическое обеспечение САПР составляют документы, характеризующие состав, правила отбора и эксплуатации средств автоматизированного проектирования. Допускается более широкое толкование понятия методического обеспечения, при котором под методическим обеспечением подразумевают совокупность математического, лингвистического обеспечения и названных документов, реализующих правила использования средств проектирования. [c.84]

Блок формирования задачи по своему содержанию аналогичен соответствующему блоку для алгоритмов локального поиска (рис. 5.7,а). Блок выбора начальных точек включает методы перебора (обычно метод Монте-Карло). Число перебираемых точек N фиксируется заранее. Выше указывалось, что с ростом М увеличивается вероятность отыскания глобального оптимума. Однако реализация соответствующего количества локальных поисков может оказаться очень трудоемкой даже для мощных современных ЭВМ. В таких случаях из N начальных точек производится отбор приемлемого числа точек, что требует включения в рассматриваемый блок также правил отбора. [c.134]

Сохранение четности позволяет установить правила отбора по четности, т. е. указать, какие процессы возможны, а какие невозможны. Например, процессы, для которых соотношение (111.42) не выполняется, невозможны (запрещены). Обширный опытный материал показывает, что закон сохранения четности является одним из наиболее общих законов природы и он строго выполняется при электромагнитных и ядерных взаимодействиях. Однако в 1956—1957 гг. было установлено, что закон сохранения четности нарушается при участии так называемых слабых взаимодействий, вызывающих распад элементарных частиц и -распад. [c.105]

Правила отбора для дипольного излучения [c.256]

Если же нельзя пренебречь спин-орбитальным взаимодействием, то правила отбора нужно формулировать для полного момента J системы [c.256]

Правила отбора для магнитного дипольного излучения [c.256]

Гамова—Теллера правила отбора 248 [c.392]

Изучение оптических спектров показало, что расщепление спектральных линий действительно существует, однако число линий, на которое происходит расщепление, значительно меньше ожидаемого. Оказалось, что из числа ожидаемых линий на опыте наблюдаются только те, которые соответствуют переходам, сопровождающимся изменением к ш ls.k = 1. Это условие было найдено чисто эмпирически и получило название правила отбора. [c.58]

Квантовая механика не только получила постулаты Бора и таким образом повторила результаты теории Бора — Зоммерфельда, но и дала возможность оценить интенсивность спектральных линий. Как уже было замечено, теория Бора—Зоммерфельда разрешает переходы между любым термами атома, в то время как обнаруженные в опытах спектральные линии соответствуют только строго определенным переходам. Для согласования теории с опытом приходилось искусственно вводить правила отбора, согласно которым разрешенными являются только переходы с изменением k на, Ak = и m на Ат = 0, 1. Замечательным результатом квантовой механики оказалось автоматическое получение правил отбора А/ = 1 и Ат = 0, 1, которые вытекают из вида собственных функций. [c.61]

Легко убедиться в справедливости следующих частных случаев правил отбора (9.25) [c.132]

Если правила отбора допускают / О, тс кроме кулоновского потенциала должен быть учтен также центробежный потенциал [c.132]

Строго правила отбора выводятся в теоретической физике (где они следуют из ортогональности волновых функций с различными моментами количества движения), однако, что касается правил отбора по моменту количества движения, то они могут быть получены также с помощью следующих наглядных рассуждений. [c.154]

Правила отбора при -излучении связаны с выполнением законов сохранения момента количества движения и четности. [c.166]

Второе правило отбора связано с выполнением закона сохранения четности волновой функции. Теория показывает, что испускание дипольных электрических 7 Квантов разрешено по четности, если четность после у-излучения изменяется на обратную, а дипольных магнитных -квантов, если четность сохраняется. Вообще разрешенное изменение четности ядра, испускающего электрическое Y-излучение мультипольности /, описывается формулой [c.167]

Лри построении модели ядерных оболочек используются экспериментальные значения магических чисел, спинов и магнитных моментов ядер (иногда также и некоторые другие характеристики, например значение электрического квадрупольного момента). Поэтому совпадение экспериментальных и теоретических значений для этих величин не является критерием правильности модели. Однако существует ряд следствий из модели, которые могут быть независимым образом сравнены с экспериментом. К числу таких следствий относятся два явления, рассмотренные в гл. II 1) распределение ядер-изомеров и 2) правила отбора для р-распада. [c.197]

Очень простое правило отбора, связанное с выполнением закона сохранения четности, возникает для упругого рассеяния частиц (например, нуклонов) на ядрах в процессе рассеяния I может изменяться только на четное число. Это заключение следует из того, что при упругом рассеянии ни состояние ядра, ни состояние бомбардирующей частицы, не изменяются. Единственное, что с ними может произойти,—это переориентация спина, при которой четность сохраняется. Но тогда должна сохраняться и четность волновой функции, описывающей относительное движение частиц. Отсюда следует, в соответствии с формулой [c.275]

Своеобразные правила отбора по четности возникают при рассмотрении процессов с участием двух тождественных частиц. Рассмотрим простейший пример такого рода — распад составной системы на две тождественные частицы с нулевыми спинами. [c.275]

Изотопическая инвариантность ядерного взаимодействия проявляется для л-мезонов, нуклонов и ядер в форме закона сохранения изотопического спина, который позволяет получить определенные соотношения между сечениями различных процессов (см. 70, п. 4, 79, п. 9) и правила отбора для ядерных реакций ( 30). Распространение принципа изотопической инвариантности на /С-мезоны и гипероны привело к установлению закона сохранения странности, позволившего не только систематизировать большую группу частиц, но и предсказать существование некоторых из них ( 80, п. 5 и 6). [c.673]

В заключение следует заметить, что положение в современной теории элементарных частиц пока еще очень далеко от удовлетворительного. Оно только начинает напоминать ту ситуацию в физике, которая возникла непосредственно перед появлением квантовой механики. Как тогда в спектроскопии, сейчас в физике элементарных частиц и резонансов обнаружен целый ряд закономерностей и правил отбора (в значительной степени эмпирических), которые позволяют объяснять известные факты, а иногда даже предсказывать новые явления. Однако пока еще нет теории, эквивалентной квантовой механике. [c.698]

Фаза рассеяния 525 Фазовый сдвиг 493, 497 Ферми правила отбора 154—155 Ферми — Янга модель 678 Фермий 420 [c.719]

Методическое обеспечение представляет собой совокупность документов, устанавливающих состав, правила отбора и эксплуатации средств, обеспечения автоматизированного проектирования, необходимых для его выполнения. Методическое обеспечение дополнительно разделяют на средства математического и лингвистического обеспечения. При этом математическое обеспечение, рассматриваемое как совокупность различных математических методов и алгоритмов, предназначается для выполнения преобразований описания объекта проектирования, а лингвистическое — служит для решения второй из названных задач, а именно для представления полученных описаний. [c.21]

Пусть границы энергетических зон в к-пространстве соответствуют рис. 9.2,а. В этом случае переходы электронов через запрещенную зону происходят прежде всего между энергетическими состояниями, соответствующими экстремумам разрешенных зон, т. е. при значениях волнового вектора к или квазиимпульса Р, близких к нулю. Для переходов должно выполняться квантово-механи-ческое правило отбора [c.308]

В полупроводниках, имеющих сложные энергетические зоны (рис. 9.2,6), возможны не только прямые переходы, но и переходы, для которых к —к=7 0. Они получили название непрямых переходов. В случае непрямых переходов требуется участие фононов, обеспечивающих сохранение квазиимпульса при изменении волнового вектора электрона. В процессе оптического поглощения фононы могут поглощаться или испускаться. Правило отбора в этом случае имеет вид [c.309]

Рассматриваемые внутризонные переходы происходят с нарушением правил Отбора. Они осуществляются либо когда наряду с поглощением фотона происходит поглощение или испускание фо-нона, либо когда имеется рассеяние носителей на ионизованных примесях. Это обусловлено законом сохранения импульса. Расчеты показывают, что коэффициент поглощения свободными носителями заряда определяется проводимостью вещества [c.311]

Компоненты методического обеспечения — технические документы, в которых дано ббщее описание САПР состав элементов, их основные характеристики и функциональное назначение правила отбора и эксплуатации средств автоматизации проектирования и т. п. Методическое обеспечение в целом нормирует деятельность пользователей в САПР при их взаимодействии с различными компонентами подсистемы. [c.23]

Правила отбора при фермиевских переходах (переходы совершаются в результате векторного или скалярного взаимодействия) формулируются так [З-переходы являются разрешенными, если при них не изменяется момент количества движения J и четност[> [c.248]

С помощью введенных квантовых чисел Т, S удается установить правила отбора возможных странных частиц и процессов, протекающих с ншии. Для сильных взаимодействий, как отмечалось выше ( 67), имеет место ДТ = О и Д5 = 0. Для электромагнитных взаимодействий имеем несохранение полного изотопического спина, но сохранение его проекции, т. е. АТ, = О и Д5 == 0. Для слабых взаимодействий (без участия лептонов) не сохраняется проекция Т. и странность S (АТ. V2, Д5 1). [c.366]

Как мы видим, п во всех сериях равно 3, а т принимает целые значения 3". Поправочные члены входят в различных, хотя и не во всех мыслимых комбинациях (правила отбора). Я имеет почти то же значение, что и в серии Бальмера. [c.717]

Как указывалось выше, начальное и конечное состояния ядра для разрешенных (сверхразрешенных) переходов должны удовлетворять вполне определенным условиям. Эти условия связаны с выполнением законов сохранения момента количества движения я четности и называются правилами отбора для разрешенных переходов. Существуют правила отбора Ферми и правила отбора Гамова — Теллера. [c.154]

Сопоставление спинов и четностей ядер, между которыми наблюдаются разрешенные р-переходы, показывает, что они действительно удовлетворяют правилам отбора Ферми или Гамова — Теллера (или тем и другим одновременно). Примером чистого фермяевского перехода является р-распад sO [(0+ — 0+)-переход] примером чистого гамов-теллеровского перехода— р-распад ядра гНе [(0+—1+)-переход] примером смешанного перехода— 5-распад нейтрона [(1/2+—1/2+)-пере-ход]. Запрещенные переходы (с большими значениями Ft) характеризуются нарушением правил отбора, при этом чем больше нарушение, тем больше константа Fx. Так, например, р-пере- [c.155]

Совместное применение правил отбора по моменту и четности приводит к выводу, что радиационный переход между двумя энергетическими состояниями атомного ядра, как правило, должен происходить путем испускапия двух наименьших по I мультиполей, удовлетворяющих отбору четности [c.167]

Второе следствие, которое может быть получено из модели оболочек, касается пра1вил отбора при р-распаде. В 10 было отмечено, что правила отбора связаны с изменением спина и четности ядра в процессе р-раопада. Модель оболочек позволяет предсказать это изменение и, следовательно, характер соответствующего р-перехода (разрешенный или запрещенный, а для запрещенного также порядок запрещенности, т. е. теоретическое значение величины т). [c.198]

Область применения модели ядерных оболочек ограничена описанием свойств основного и слабовозбужденного состояний сферических ядер. Однако в этой области она правильно о бъясня-ет целый ряд экспериментальных закономерностей (правила отбора для р-раопада, существование островков изомерии и др.). [c.200]

Схема Гелл-Манна и Нисидзима очень удобна для описания процессов рождения частиц. Это удобство связано с существованием простых правил отбора для странности в сильных, электромагнитных и слабых взаимодействиях. [c.612]

Основы ядерной физики (1969) -- [ c.248 , c.256 ]

Атомная физика (1989) -- [ c.178 , c.191 , c.200 , c.246 , c.247 , c.323 , c.324 ]

Оптические спектры атомов (1963) -- [ c.15 , c.66 , c.175 ]

Некоторые вопросы теории ядра Изд.2 (1950) -- [ c.226 , c.271 ]

Физическая теория газовой динамики (1968) -- [ c.96 , c.122 ]

Колебательные и вращательные спектры многоатомных молекул (1949) -- [ c.0 ]

Электронные спектры и строение многоатомных молекул (1969) -- [ c.0 ]

Механика трещин Изд.2 (1990) -- [ c.242 ]

Лазерное дистанционное зондирование (1987) -- [ c.76 , c.77 , c.85 , c.86 , c.89 , c.93 , c.120 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...