Цилиндр бесконечной длины

Подробное изложение решений имеется в специальных курсах по теплопередаче. Поэтому в дальнейшем ограничимся приведением готовых расчетных формул только для трех задач неограниченной пластины, цилиндра бесконечной длины и шара. [c.390]

Цилиндр бесконечной длины [c.393]

Значение — f (Bi, Fo) для цилиндра бесконечной длины O [c.394]

Значения i(Bi, Fo) для цилиндра бесконечной длины [c.394]

Для цилиндров бесконечной длины. [c.622]

Выполним расчет аэродинамических сил при свободно-молекулярном поперечном обтекании кругового цилиндра бесконечной длины. [c.165]

Круглый цилиндр (бесконечной длины). . [c.232]

Третья модель пласта представляется цилиндром бесконечной длины (рис. 16.14). Обоснованием такой модели является расположение нагнетательных скважин по поверхности усеченного конуса. Радиусы верхнего и нижнего оснований мало отличаются в пределах пласта (рис. 16.15). Кроме того, естественная трещиноватость связывает нагнетательные скважины между собой. [c.268]

Энергия дислокации по-прежнему будет выражаться формулой (14.5.1), но компоненты напряжения в этой формуле определяются в результате решения задачи теории упругости с удовлетворением граничным условиям поэтому величина энергии будет зависеть от положения дислокации в теле. Здесь мы рассмотрим простейший пример — винтовую дислокацию в круговом цилиндре бесконечной длины, ось которой параллельна оси цилиндра, но не совпадает с ней. Пусть будет радиус цилиндра Л, расстояние винтовой дислокации от оси O i = р. Проведем ось xi через центр сечения и ось дислокации, как показано на рис. 14.8.1, и поместим вторую дислокацию противоположного знака в точке Сй, находящейся на оси xj на расстоянии Л /р от начала координат. По формулам (14.4.2) напряжения в неограниченной среде для такой пары дислокаций выражаются следующим образом [c.469]

Получены аналогичные решения (22.22) для других тел простой формы, например, для шара и цилиндра бесконечной длины. Аналитические решения в связи с их громоздкостью здесь не приводятся. В обобщенных переменных оба решения для шара и цилиндра будут иметь вид, аналогичный (22.27). [c.227]

Бесциркуляционное обтекание цилиндра. Пусть цилиндр бесконечной длины обтекается безграничным прямолинейным плоским потоком невязкой жидкости перпендикулярно к его оси и так, что скорость набегающего потока 7)00 направлена вдоль оси Ох, начало координат поместим на оси цилиндра. [c.90]

Поле напряжений вокруг винтовой дислокации легко определить используя модель Вольтерра, состоящую из полого цилиндра, внутренний радиус которого га представляет собой радиус ядра дислокации, а наружный радиус г соизмерим с величиной зерна или равен половине расстояния между винтовыми дислокациями (рис. 24). Винтовая дислокация образуется сдвигом заштрихованной (рис. 24,а) плоскости разреза вдоль образующей на величину вектора Бюргерса Ь и последующим закреплением смещенных частей, в результате чего этаком цилиндре возникают напряжения, подлежащие определению. В дальнейшем полагаем, что цилиндр бесконечно длинный и задача сводится к упругой задаче плоского деформирования и на торцах цилиндра прило- [c.43]

Для круглого цилиндра бесконечной длины при Ре>->5-10 С1=1,2. [c.87]

Цилиндр бесконечной длины [c.98]

Сначала проведем расчет, предполагая цилиндр бесконечно длинным. Определяя коэффициент температуропроводности металла, имеем [c.215]

I — пластина — квадратная балка бесконечной длины 3 — цилиндр бесконечной длины 4 — куб 5 цилиндр, длина равна диаметру 6 — шар. [c.232]

П.4.1. Нитевидный тепловой источник в цилиндре бесконечной длины. Источник расположен в точке с координатами (Го, ф ) цилиндрического твэла радиусом R, охлаждаемого снаружи теплоносителем с постоянной температурой. Коэффициент теплоотдачи а и коэффициент теплопроводности твэла X постоянны. Запишем уравнения задачи [c.223]

В предыдущих параграфах были получены формулы для нагрева безграничной пластины, цилиндра бесконечной длины и шара в тече- [c.63]

Задача нестационарной теплопроводности двухслойного полого цилиндра бесконечной длины (рис. 3-3,а) может быть представлена следующей системой диффе- [c.97]

Рассмотрим пример постановки задачи нестационарного тепло-переноса. Пусть дан длинный стальной трубопровод, покрытый слоем теплоизоляции, который предназначен для транспортировки теплоносителя. Трубопровод подключен в общую сеть. Необходимо определить нестационарный тепловой режим трубопровода в период пуска теплоносителя. Исходя из поставленной практической задачи, формулируем физическую модель процесса (рис. 1 -5). Дан двухслойный полый цилиндр бесконечной длины с внутренним радиусом ri и наружным Гз. Материалы слоев стенки цилиндра различны и имеют следующие теплофизические и конструктивные параметры первый слой —Xi, Си pi, ai, 6i( i, Гг) второй слой — Хг, С2, р2, 02. 62, (Г2, з). При этом коэффициенты теплопроводности и теплоемкости материала слоев меняются с температурой по линейному закону, а плотность остается при нагревании постоянной. Начальная температура обоих слоев одинакова, постоянна и равна Гн- В начальный момент времени внутренняя поверхность цилиндра подвергается воздействию горячей среды с тем- [c.30]

Рис. 4-5. Безразмерная температура по оси цилиндра бесконечной длины

Рис. 4-6. Относительная теплоотдача цилиндра бесконечной длины

Для цилиндра бесконечной длины в [Л. 4-7] даиы решения для тех же случаев, что и для неограниченной пластины. [c.67]

Кроме того, дано решение для случая, когда цилиндр бесконечной длины помещен в неограниченный массив, причем теплообмен между поверхностью цилиндра и массивом происходит по закону теплопроводности. [c.67]

Здесь а, — безразмерная температура коаксиального сечения радиусом R в момент времени т для цилиндра бесконечной длины— формула (4-19) [c.71]

В [Л. 4-7J даны также решения при наличии мгновенных источников тепла в неограниченной пластине, цилиндре бесконечной длины и шаре. [c.80]

Цилиндр бесконечной длины 2/. (в ) , Л h( n) [c.63]

Получено выражение [17], аналогичное выражению (12.72) для рэфф, когда пустоты имеют вид сфер или цилиндров бесконечной длины. [c.167]

Рассмотрим картину Ъбтекания и последовательные фазы образования вихрей при обтекании, например, кругового цилиндра бесконечной длины, ось которого перпендикулярна к скорости набегающего потока эту последнюю скорость будем предполагать горизонтальной. [c.123]

Следует отметить, что формулы (18.26) и (18.28) можно применять для тонких теплопроводных тел другой формы, используя вместо произведения В1Ро величину /В1Ро, где / = 2 для цилиндра бесконечной длины и /=3 для шара. [c.449]

Другие исследования, использующие модель коаксиальных цилиндров, были выполнены Эбертом и Гэддом [9], которые применили простые и достоверные методы механики сплошной среды к рассмотрению поведения двух коаксиальных круговых цилиндров бесконечной длины при приложении осевой нагрузки. Они считали материал упруго-идеально-пластическим -И в первую очередь интересовались величиной касательных [c.211]

Охлаждение (нагревание) цилиндра. Бесконечно длинный цнлнндр радиусом температура которого в начальный момент времени везде одинакова и равна to, охлаждается или нагревается в жидкой или газообразной среде постоянной температуры при постоянном значении коэффициента теплоотдачи. [c.201]

В заключение отметим, что по проблемам использования функций Грина в задачах математической физики имеется обширная литература. В частности, в работах [10, 60, 108] исследуются свойства функции Грина для интегрального уравнения Лапласа и Пуассона. Некоторые конкретные примеры функций Грина применительно к задачам теплопроводности с рассмотрением их физического Mbt jia и построением функций влияния различных тепловых источников приведены в монографиях [48, 27, 28]. Функции Грина для двух случаев, п )едставляющих практический интерес для смещенного нитевидного теплового источника и для точечного источника в теплопроводящем цилиндре бесконечной длины, даны в П. 4. [c.49]

Решения для однослойного яолого цилиндра бесконечной длины при тех же условиях (рис. 3-3,6) можно получить из решений, найденных для двухслойного цилиндра, если принять i s=.R2 и = 1 [c.106]

Рис. 4-4. Безразмерная температура на поверкности цилиндра .бесконечной длины

M O K ВЯТИН B. B., Распространение тепла в полом круговом цилиндре бесконечной длины, Иав. АН ССОР, ОТН, Энергетика и автоматика, 1960, № 1, стр. il So— 155. [c.531]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...