Наблюдаемая спектр

В 1913 г. Бор применил квантовую гипотезу к атомным системам и вывел теоретически наблюдаемый спектр атома водорода. Ранее спектр был описан уравнением, содержащим эмпирическую постоянную Ридберга, которую по теории Бора можно вычислить с помощью известных физических постоянных, включая постоянную Планка h. Успех квантовой гипотезы в объяснении излучения черного тела и спектра атомарного водорода обеспечил твердую основу для развития новой механики, которая может дать все результаты классической механики и правильные ответы на вопросы, которые классическая механика не могла разрешить. [c.71]

Таким образом, дисперсия тем больше, чем меньше период решетки d и чем выше порядок т наблюдаемого спектра. [c.212]

Для извлечения информации из наблюдаемого спектра необходимо, чтобы к исследуемой плазме были применимы теоретиче- [c.232]

МЕЖЗВЕЗДНОЕ ПОГЛОЩЕНИЕ (межзвёздное ослабление, межзвёздная экстинкция) — результат рассеяния и истинного поглощения света межзвёздной пылью. Характерная особенность М. п.— его селективность (зависимость от длины волны X), М, п. вызывает изменение распределения энергии в наблюдаемых спектрах далёких звёзд и др. объектов. Поскольку в синей части видимой области спектра М. п. больше, чем в красной, оно приводит к межзвёздному покраснению далёких объектов. [c.84]

Наблюдения предъявляют следующие требования к механизмам У. 3. ч, 1) спектр ускоренных частиц должен быть степенным в широком интервале энергий. Так, в интервале от 10 эВ до 10 эВ наблюдаемый спектр КЛ описывается единым степенным законом [c.244]

Рис. 4,18. Экспериментально наблюдаемые спектры 40-фемтосекундных входных Импульсов на выходе из 7-миллиметрового световода Указаны пиковые значения интенсивностей входных импульсов. Верхний спектр соответствует значению N 7,7 для параметров эксперимента [47].

Весьма существенно, чтобы наблюдаемый спектр состоял из ярких линий. Таким образом, во всех случаях следует пользоваться газообразным источником света высокой температуры. Газ между углями вольтовой дуги является полезным источником подходящей интенсивности. Для получения желаемого спектра в угли вводятся сердечники из различных металлов, или же применяются металлические полюса. [c.206]

Здесь мы снова не рассматриваем дифракционную картину, расположенную непосредственно вблизи точки F, хотя она и имеет значительную интенсивность. Тогда в плоскости Fuv будет наблюдаться классический спектр одной щели, интенсивность в котором меняется в направлении Fv, параллельном нашим щелям. При этом, поскольку щели считаются бесконечно узкими, интенсивность света в направлении, перпендикулярном щелям, будет постоянной. Пренебрегая дифракционными полосами высоких порядков, можно сказать, что в наблюдаемом спектре дифрагированный свет сосредоточен в узкой полосе шириной 2v = 2X/I0. [c.21]

Следует отметить, что квантовомеханический расчет энергетических состояний атома водорода и его спектра очень хорошо согласуется с экспериментально наблюдаемым спектром. [c.22]

Экспериментально наблюдаемый спектр молекулярного разреженного газа является статистическим выражением совокупности элементарных актов поглощения и испускания и в конечном счете зависит от расположения энергетических уровней, их населенности, значений вероятностей оптических и неоптических переходов. Основой макроскопического описания спектров служит кривая распределения по частотам (или длинам волн) интенсивности поглощенной или испущенной радиации. В качестве характеристик поглощательной способности вещества используется ряд величин, связанных между собой. Они определяются следующим образом. [c.26]

Ассоциаты часто не флуоресцируют. В этом случае процесс ассоциации сопровождается тушением люминесценции. При наличии в растворах излучающих комплексов наблюдаемый спектр флуоресценции есть суперпозиция индивидуальных спектров различных компонентов [c.72]

Показано, что у молекул, изолированных в матрицах, наблюдается изменение числа, положения и формы спектральных пиков по сравнению со спектрами в газовой фазе. В то время как отсутствие в матричных спектрах поглощения полос, принадлежащих молекулам в возбужденном состоянии, легко объяснить, другие эффекты являются более сложными. Поэтому необходимо подробно рассмотреть, каким образом взаимодействие матрицы с замороженными в ней частицами может влиять на наблюдаемые спектры. Сначала обсудим случай двухатомной молекулы. [c.112]

Когда влиянием аберраций оптики спектрального прибора на дифракционное изображение щели можно пренебречь, распределение энергии в наблюдаемом спектре практически одинаково с тем 346 [c.346]

Об образовании ассоциированных молекул можно прежде всего судить по деформациям видимой электронной полосы поглощения исследуемого красителя. Характер происходящих при этом изменений виден на рис. 79, где показаны концентрационные деформации электронного спектра поглощения красителя магдаловского красного в воде. Спектр поглощения этого красителя практически не изменяется в области малых концентраций раствора (до С 10 ° г/мл). Следовательно, в этом диапазоне концентраций образования ассоциированных молекул не происходит и наблюдаемый спектр поглощения принадлежит мономерным молекулам красителя. При дальнейшем возрастании концентрации наблюдается интенсивное уменьшение длинноволновой мономерной полосы поглощения (/.м=555 нм) и одновременное появление и быстрое нарастание новой коротковолновой полосы (> д = 525 нм), принадлежащей возникающим в растворе ассоциированным молекулам маг-далового красного. Из рисунка видно, что все семейство спектров [c.209]

В табл. 19.2 собраны данные о потенциале ионизации легких и средних атомных ионов, характеризующие все ступени ионизации ионов с зарядом ядра Z<36 и представляющие интерес для физики высокотемпературной плазмы. Большая часть данных для низких степеней ионизации ионов была получена на основе обработки наблюдаемых спектров оптических переходов при высоких уровнях возбуждения частиц, тогда как в случае многократной ионизации использовались различные приемы экстраполяции потенциалов вдоль изоэлектронных серий [2,5,6]. В табл. 19.3 приведены значения потенциала ионизации одно-, двух- и трехзарядных атомных ионов с 37схождения линий в атомных спектрах [2,3,5,6]. Погрешности в определетш искомых значений потенциалов ионизации атомных частиц в табл. 19.1 —19.3 были учтены нами при округлении значащих цифр в пределах 1 для последней приведенной цифры. [c.411]

При анализе спектров многократно ионизованных атомов появляются добавочные трудности — при возбуждении ионов обычно одновременно возникают спектры, принадлежаш,ие ионам, находяш,имся в различных стадиях ионизации. В этом случае наблюдаемый спектр представляет собой наложение спектров, соответствующих иону данного элемента, ионизованному в различных степенях. Для нахождения линий, принадлежащих иону в какой-либо определенной степени ионизации, пользуются закономерностями, характерными для спектров изоэлектронных рядов атомов и ионов. Эти закономерности были нами указаны в 10 для случая простейших атомов и ионов с одним валентным электроном и будут рассмотрены для более сложных случаев в дальнейшем. Таким образом, при анализе сложных спектров используются общие теоретические представления о сериальных схемах и о расположении электронов в оболочке данного атома или иона. Наоборот, возможность разобрать весь [c.84]

В одноканальных С, п. группы 1 исследуемый поток со спектром /(к) посылается на спектрально-селективный фильтр, K-pbJH выделяет из потока нек-рые интервалы бЯ, в окрестности каждой к и может перестраиваться (непрерывно или дискретно), осуществляя сканирование спектра во времени t по нек-роиу закону Я ((). Выделенные компоненты бЯ. посылаются на приёмник оптического излучения, запись сигналов к-рого даёт ф-цию времени F t). Переход от аргумента i к аргументу Я. позволяет получить ф-цию F(k) — наблюдаемый спектр. [c.612]

Инструментальный контур. Модельные описания процессов измерений в С. основываются на представлениях теории линейных систем. Спектральный прибор воздействует на измеряемый спектр — входной сигнал Фдх( )< поэтому наблюдаемый спектр Фвых( ) описывается в общем виде интегралом [c.622]

ТЕСНЫЕ ДВОЙНЫЕ ЗВЁЗДЫ — двойные звёзды, в ходе эволюции к-рых происходит обмен веществом между компонентами. Концепция Т, д. з, восходит к работам Дж. Койпера (G. Ktiiper) и О. Струве (О. Struve), обративших внимание на роль газовых струй между компонентами в формировании наблюдаемых спектров двойных звёзд (1940-е гг.). Дальнейшее развитие она получила в сер. [c.107]

Аналогично проведенная оценка г для Si на рис. 119 и 125 при ё = =8-10 V (t = 350 с) и е = 3-10 с t = 9350 с) соответственно, а также при l = 1,36 10 Т а = Ь = 3,84 10 см и = 2,5 -10см дает значения г = 0,152 мкм для рис. 119. Это хорошо согласуется с экспериментально наблюдаемым на рис. 110 спектром значений г = 0,05—0,15 мкм (при оценке i ранее для рис. 119 принималось г= 0,1 мкм), а г = = 1,78 мкм для рис. 125. Последняя оценка также удовлетворительно согласуется с экспериментально наблюдаемым спектром значений г = 0,75 — [c.227]

В заключение следует подчеркнуть, что аппаратная функция спектрального прпоора является напоолее полной Характеристикой ого информационной способностп, определяющей разрешающую способность и систематические искажения, вносимые в измеряемый спектр. Количественная связь между истпнным п наблюдаемым спектром и аппаратной функцией будет рассмотрена в 1.12. [c.50]

В области 2800—3000 см- (в делениях барабана длин волн она определяется по калибровочному графику или из линейного уравнения) зарегистрируйте спектр поглощения исследуемой смеси N204—N02. В наблюдаемом спектре полоса в области 2900 см относится к составной частоте Г1+Гз молекулы N02 и расщеплена на Р- и Р-ветви. Одиночная полоса 2960 см 1 относится к составной частоте Т5+уц молекулы N204. [c.211]

Наблюдаемый спектр лучей всегда дискретный, что позволяет говорить о дискретности ядерных уровней. Обычно энергия возбуждения ядра недостаточна для испускания нуклона, поэтому возбуждение снимается испусканием уквантов. Но и тогда, когда энергия возбуждения достаточна для вылета нуклона, часто происходит -переход, так как запреты по четности или моменту количества движения приводят к малой вероятности вылета из ядра нуклона или других частиц. [c.118]

Исследования металлов в последние годы связаны главным образом или с точным определением упругих постоянных, или с изучением различных механизмов внутреннего трения. Исследования последнего типа были обсуждены в конце гл. V, причем, как было показано, результаты наблюдений хорошо согласуются с теоретическими выводами Зенера относительно потерь энергии вследствие теплопроводности. Зенер [163] дал общий обзор потерь, вызванных внутренним трением, и рассмотрел типы наблюдаемых спектров времен релаксации. [c.146]

Типичными представителями лазеров, работающих по четырехуровневой схеме, являются лазеры на трехвалентных ионах группы лантанидов (N(1, Рг, Тт, Ос1, Но, Ег, УЬ) и актинидов (Мр, Ри, Ат и Ст). Большая роль в систематических исследованиях спектроскопических свойств лантанидов и актинидов принадлежит П. П. Феофилову. У этих элементов застраивающиеся оболочки 4/ и 5/ защищены от внешних полей двумя полностью заполненными оболочками 55 Ър или б5 6/ соответственно, благодаря чему влияние электрического поля решетки намного слабее сказывается на спектре люминесценции, чем в случае ионов группы переходных металлов. Наблюдаемые спектры люминесценции интерпретируются как переходы внутри незаполненной /-оболочки. Обычно имеют место переходы с одного из возбужденных термов /-оболочки на компоненты расщепления основногомультиплета. Благодаря указанной экранировке силы осцилляторов для переходов / — / в поглощении очень малы, порядка 10" — 10 , и соответственно время жизни спонтанной люминесценции порядка [c.79]

В обзоре В. П. Гринина [23] изложены метод Соболева, другие приближенные и асимптотические методы расчета профилей эмиссионных линий в движупщхся средах и описаны приложения теории к истолкованию наблюдаемых спектров источников с макроскопическим движениями. С. И. Грачевым дан подробный обзор методов и результатов этой теории [19]. Релятивистские уравнения и численные методы их решения представлены в книге Д. Михаласа [45]. [c.241]

Более ста лет тому назад М. Планк было озадачен экспериментальными результатами по излучению чёрного тела, полученными Г. Рубенсом (Н. Rubens) и Ф. Курлбаумом (F. Kurlbaum) в Имперском физико-техническом институте в Берлине. С точки зрения сегодняшнего дня эти эксперименты выглядят вполне академическими. Тем не менее, они были мотивированы приложениями в промышленности. Действительно, надо было разработать стандарты для колб осветительных ламп. И эта потребность оказалась спусковым механизмом для одной из наиболее важных проблем 20-го века. Классическая теория электромагнетизма не могла объяснить наблюдаемый спектр излучения чёрного тела. В отчаянной, но мужественной попытке Планк постулировал, что осцилляторы в стенках полости могут поглош,ать и испускать излучение только дискретными порциями. Эта революционная идея дискретности, в пику непрерывности, привела к знаменитой формуле излучения и явилась отправной точкой квантовой механики. [c.15]

Так, при регистрации линий излучения ширина наблюдаемой спектрал) -Рис. 2. Истинный Ф (к) (а) и па- ПОЙ ЛИНИИ б, ВОобще ГО-блюдаемый / (к) (б) контур спек- воря, всегда больше иг-траль,10й лишш и б - ши- винной ширины линии у [c.10]

Кроме того, свойства уровней молекулы, отвечающие различным структурам ее электронного облака (поляризуемости, дипольного момента), также испытывают при введении в диэлектрич. среду определенные изменения. Учет всех этих обстоятельств позволяет с удовлетворительным приближением вычислить по эксноримонталыю наблюдаемым спектрам тела истинные сиектры. [c.34]

Пз эксперимента вгвдно, что фононная модель может претендовать только на качеств, объяснение спектров. Неадиабатичность и ангармонич. поправки к гамильтониану (2) весьма существенны. Они приводят к расщеплению триплета. Отношение второго уровня со спином 2 к первому в среднем становится равным 2,2, достигая в нек-рых случаях 2,5. Предложено несколько видоизменений фононной модели для лучшего объяснения эксперимента, однако ни одно из них не дает пока полного количеств, объяснения наблюдаемых спектров. [c.458]

Из выхпеизложенного следует, что хотя наличие симметрии и упрощает в значительной степени наблюдаемый спектр, его колебательная структура все же обычно весьма сложна даже для симметричных молекул. Исключения могут составлять лишь самые простые из них. Для проведения колебательного анализа часто бывает необходимо упростить спектр, понижая температуру (при изучении спектра поглощения) или создавая особые условия, когда возбуждается только один колебательный уровень в возбужденном состоянии (при изучении спектра испускания). [c.156]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...