Типы полос

В работе [166] описана дисклинационная модель образования ротационных полос типа полос сброса. Развитие полос по сечению деформируемого образца рассматривается как быстрый лавинообразный процесс, связанный с перемещением фронта, отделяющего незавершенный поворот от остального объема материала. [c.100]

Структура (рис. 5.9, б) отличается высокой плотностью ротационных элементов (обозначена стрелками), в том числе ротационных элементов, приближающихся к сферическим с внутренней структурой, встречаются структуры типа полос переориентации (ротационные полосы), а также большое число незавершенных поворотов, так называемых дисклинаций [c.172]

В скобках даны значения интенсивностей, рядом — тип полосы. [c.153]

Это утверждение называют принципом локализации. Для простейшего случая прямолинейной полосы оно вытекает непосредственно из формул (7) и (8) оно имеет место и для произвольных гладких областей типа полосы, причем постоянная к в общем случае зависит от геометрических свойств полосы (точнее, от постоянных, оценивающих снизу и сверху ширину полосы, а [c.107]

Области типа полосы. Аналогично обстоит дело с /г-конформными отображениями на полосу О < у < 1 областей типа полосы, которые ограничены гладкими кривыми Го У = Уо х) и Г У — У(х), где функции Уо и у для всех X, — оо < л < оо, удовлетворяют условиям [c.131]

Дана область D типа полосы, ограниченная осью X и гладкой кривой Г с горизонтальной асимптотой. При заданной рис. 46. [c.155]

Задача о склейке. В заключение приведем еще один модельный вариант задачи о смешанном течении, рассмотренный в статье М. А. Лаврентьева [13]. Пусть дана область О типа полосы, ограниченная гладкой кривой Го У = Уо х) с горизонтальной асимптотой и [c.157]

Представляет интерес изучение течений с постоянной завихренностью в областях типа полосы. Пусть дана такая область О = уо(х) < у < у (х) , ограниченная двумя непересекающимися кривыми Го у = Уо х) и Т у у х), в ней требуется построить движение с заданной завихренностью со и с заданным расходом Н. [c.172]

Если ввести комплексный потенциал течения f = = -f- iv, то эта задача сводится к геометрической задаче построения конформного отображения на полосу О < и < /г области D типа полосы, у которой нижняя граница Го задана, а верхняя Г неизвестна — известно только, что на ней постоянно растяжение / (2) =С отображение нормируется условиями f( oo)== oo. [c.174]

Аналитическое решение задачи можно получить, если воспользоваться выражением для растяжения конформного отображения на полосу области типа полосы, которое приводилось в гл. П1. Этот путь приводит к интегральному уравнению, из которого можно найти искомую функцию у = у(х). При дополнительных ограничениях [c.175]

Приведем модельный вариант задачи, в котором существование решения очевидно, а единственность доказана. В этом варианте линия склейки у считается не конечной, опирающейся на заданный отрезок [—а,а], а бесконечной, отрезающей от О область 0 типа полосы (так что ), ограничена осью х и кривой у) считаются заданными скорость У потенциального потока, завихренность ш и расход N в вихревой полосе (т. е. разность значений 1 ) на у и на оси х). [c.191]

Струи с завихренными зонами. Рассмотрим еще один вариант задачи о склейке из числа тех, о которых говорилось в гл. V. Движение происходит в области О типа полосы, нижней границей которой является ось х, а верхней— линия Г с горизонтальной асимптотой у == к при [c.235]

Существуют профилировочные машины трех типов. Машины тяжелого типа профилируют полосы толщиной 4—5 мм и более, шириной до 250 мм, машины среднего типа — полосы толщиной до [c.224]

Такая сложная зависимость не позволяет отнести возникающие полосы к какому-либо определенному типу. В технической литературе такие полосы иногда называют полосами смешанного типа. Введем понятие о типах полос, которые реализуются в двух случаях расположения соответственных точек, т. е. при i/Pj = О и = 0. В первом случае соответственные точки располагаются друг за другом по оси Oz, во втором — перпендикулярно к ней. [c.114]

В рассматриваемых условиях ползучести сильно выражены эффекты экструзии зерен, проявляющиеся в плавном изменении контраста отдельных участков зерна, не имеющих резких границ, характерных для эффектов типа полос сброса. Подобное искривление зерен при ползучести может быть выражено весьма существенно в зависимости от условий нагружения и характеристик материала. Закономерности этого явления, его природа и роль в деформации впервые рассмотрены в [10] в условиях ползучести при Т = 0,6 Гил и о = 4 МПа, что близко к пределу текучести использованных сплавов. Для получения максимально неравновесного состояния материала в качестве легирующих элементов были взяты малорастворимые по отношению к свинцу эвтектические добавки в концентрации, соответствующей пределу растворимости (Зп — 1,9 ЗЬ — 0,24 вес. %) [c.104]

Типы полос поглощения [c.16]

Легкого типа. . Лента 0.3—0.8 До 50 Тяжелого типа Полосы До 4,0 До 250 [c.227]

В табл. 73 приведены значения частот, типы полос и идентификация большего числа обертонов и составных полос, наблюденных для молекулы NHj. Интерпретация полос в основном принадлежит Ву [26]. Лучше всего выделяется серия полос vj, 2vi, 3vi, 4vj, 5vi, 6vi. Однако частота v. весьма близка к частоте и поэтому полосы vj -j- vj и 2v, налагаются на полосу 2vi, полосы 2vi- -v3, vi- -2v3, 3vs налагаются на полосу 3vi и т. д. в то время как Vj, 2vi, 3vi,. .. являются параллельными полосами, т. е. 7 О [c.320]

Переходы, для которых Д/=0, но 1фО (параллельные полосы, переходы П — П, Д — Д,...). Для соответствующих полос также возможны изменения ДУ=0, + 1, а поэтому они имеют все три ветви. Так как, однако, только составляющая ф О, то ветвь Q с.габа и ее интенсивность убывает, начиная с первой линии, не достигая сперва максимума как в ветвях Р и R. Эти полосы совершенно аналогичны вращательно-колебательным полосам двухатомных молекул с основным состоянием П (или Д) и электронным полосам — П, д — V,.... Для любой линейной многоатомной молекулы могут появляться все три типа полос. [c.409]

Конструкция и работа автомата. На фиг. 197 изображён горизонтальный гайкопросечный автомат. В прессах-автоматах этого типа полоса проходит сквозь правильное устройство 7, где осуществляется правка материала в двух плоскостях. Материал подаётся двумя прерывисто вращающимися роликами 2, расположенными в горизонтальной плоскости. Полоса проходит в зону штамповки, где происходит сначала вырезка углов (у шестигранной гайки), а затем при следующей подаче просечкаотвер-стий, разрезка гаек и образование наружных фасок. За каждый ход ползуна выходит готовая гайка. На ползуне укреплены в горизонтальной плоскости все инструменты. Отходы металла автоматически отделяются от отштампованных гаек, падая в ящик. Готовые гайки по отдельной проводящей трубе попадают [c.617]

Анализ вращат. структуры вибронных полос нелинейных многоатомных молекул намного сложнее. Практически для каждого типа полос нужно вводить свою модель взаимодействий. Отметим, что если данный вибронный переход запрещён в соответствии с виброн- [c.204]

В 1 излагается полевая теория сверхпластического состояния, возникающего при установлении когерентной связи между дефектами. Пункт 1.1 основан на использовании понятия потенциального рельефа атомов, которое широко используется при микроскопическом описании диффузии и колебаний атомов в идеальной упругой среде. Мы обобщаем это понятие для описания вязко-упругой среды, где координатная зависимость потенциальной энергии атома становится неоднозначной и вместо одного появляется ансамбль потенциальных рельефов. Он представляется материальным полем, описывающим перестройку потенциального рельефа в результате когерентной связи между дефекгами. Такой подход позволяет описать зону пластического сдвига типа полосы Людер-са(п. 1.2). Поскольку при этом плотность дефектов настолько высока, что становится определяющим их коллективное поведение, а не отличительные признаки, то процесс сверхпластичности представляется единым макроскопическим полем. [c.221]

Основной принцип. Сформулируем один из таких принципов для случая конформного отображения области типа полосы. Пусть Ь = [уо[х) у <. у[х) — область, ограниченная двумя гладкими кривыми Го у Уо(х) и Г у = у х), —оо < < оо, и / — ее конформное отобрал-сенне на полосу Д = О < и < 1 с нормировкой /( оо) = 00. Через Гл, О < /г < 1, мы обозначим линию уровня V, т. е. кривую, переходящую при отображении / в прямую о = /г. [c.104]

Из полученной формулы можно видеть, что разность хода может меняться вследствие трех причин неравномерности толщины пластинки к, изменений показателя преломления ц и изменения угла преломления г или (что то же) угла падения г. Совершенно очевидно, что угол падения г определяется условиями освещения пластинки. Можно построить такие схемы, которые будут обеспечивать постоянство угла падения ( = сопзЬ). При этом разность хода будет меняться только за счет /г. Можно использовать также и такие схемы, при которых разность хода будет обусловливаться только изменением угла падения г (/г = сопз1). Первый тип полос получил название полос равной толщины, а второй — полос равного наклона. Оба эти типа относятся к предельным случаям и наблюдаются только нри строго определенных условиях освещения. [c.173]

Интерференционные полосы наложения могут возникать при наблюдении всех рассмотренных ранее типов полос. Рассмотрим только случай полос равной толщины, как более часто встречающийся. Выясним принцип образования интерференционных полос наложения на примере возникновения их в четырехзеркальной системе, изображенной на рис. 8.1. [c.74]

При изучении вопроса о концентрации напряжений около щелей и трещин значительный интерес представляет решение смешанных задач теории упругости для неклассических областей типа полосы (слоя). В математическом отношении эти задачи очень трудны. Однако начатое около десяти лет назад систематическое исследование этого вопроса привело к созданию эффективных методов решения задач такого класса (В. М. Александров, И. И. Ворович, Н. Н. Лебедев, Я. С. Уфлянд и др.). Методами операционного исчисления эти задачи довольно легко сводятся к решению интегральных уравнений первого рода с нерегулярным ядром. Наибольший эффект в нахождении удобных для практического использования решений этих уравнений был достигнут при использовании специфичных асимптотических методов. Начало исследований вопроса равновесия трещин в полосе было положено И. А. Маркузоном (1963). В. М. Александров (1965) исследовал равновесные трещины вдоль полосы или слоя, где интегральное уравнение строится для функции, определяющей форму трещины. Им получено приближенное решение путем разложения ядра уравнения в ряд при больших отношениях толщины к размеру трещины и получены зависимости нагрузки от размеров трещины. Используя этот метод и решения уравнений Винера — Хопфа, В. М. Александров и Б. И. Сметанин (1965, 1966) получили выражение для коэффициента интенсивности напряжений на краях равновесной трещины в слое малой толщины. Для случая постоянной нагрузки определяется связь размера равновесной трещины с действующей нагрузкой. Аналогичное решение получено для дискообразной трещины в слое конечной толщины. В. М. Ентов и Р. Л. Салганик (1965) рассмотрели в балочном приближении задачу Ь полубесконечной трещине, проходящей по средней линии полосы, причем для нагрузок, приложенных к берегам трещины, задача сводится к рассмотрению расслаивания под действием нормальной или тангенциальной силы. В этой работе с помощью метода Винера — Хопфа получено выражение для коэффициента интенсивности напряжений для достаточно больших и достаточно малых значений отношения расстояния от конца трещины до точки приложения силы к полуширине полосы. Используя аналитический метод, развитый В. М. Александровым и И. И. Воровичем (1960) при исследовании контактных задач для слоя большой относительной толщины, Б. И. Сметанин (1968) рассмотрел задачу о продольной щели в клине, а также плоскую и осесимметричную задачи о продольной щели в слое при различных условиях на гранях клина и слоя. Для щели, расположенной симметрично относительно граней клина (слоя), и нормальной нагрузки, приложенной к поверхности щели, получены формулы для определения поверхности щели. Коэффициент интенсивности напряжений выражается в виде асимптотического ряда по степеням безразмерного параметра. [c.383]

С 1969 т. планомерно наводится порядок на полосе отвода на многих участках Казатинского отделения. Десятки лет она засорялась древесно-кустарниковыми зарослями, бурьяном, заболачивалась, была изрезана оврагами, рытвинами, канавами. Из 13 тыс. га полосы отвода около 3 тыс. га, расположенных между полотном и защитными лесонасаждениями, нужно было привести в порядок, придать им эстетический вид. За три с лишним года здесь была проделана значительная работа. На протяжении 730 км по обе стороны пути уничтожен бурьян, спланировано и распахано 1454 га неровных площадей, оврагов, канав, бугров, участков, где раньше были заросли. При помощи МПС проложено 86 км улучшенных грунтовых дорог. На этих работах использовалось до 25 различных машин, орудий и приспособлений. Для уничтожения зарослей, поросли и бурьяна применяли кусторез на тракторе С-100. Кроме того, рационализаторы изготовили специальные высокопроизводительные катки-резчики тяжелого и облегченного типов. Полоса отвода на многих участках Казатинского отделения сейчас преобразилась. [c.278]

Если рассматривать совместно табл. 55 и табл. 35 и 36, то для молекулы, принадлежащей к данной точечной группе, можно получить число колебаний каждого типа симметрии, которые активны как основные колебания в инфракрасном и комбинационном спектрах. Как мы увидим позже, инфракрасные основные частоты, относящиеся к различным типам симметрии, имеют различную тонкую структуру, которую иногда можно отличить, даже не разрешая полностью полосу, а комбинационныг основные частоты имеют различную поляризацию и различную тонкую структуру. Обратно, если для определенной молекулы найдено число активных инфракрасных и комбинационных колебаний, особенно в том случае, если установлен тип полос, то можно решить вопрос, к какой точечной группе принадлежит рассматриваемая молекула, т. е. мы можем определить строение молекулы, рассматривая только ее колебательный спектр. [c.280]

Полосы П — П (тип 3). К третьему типу относятся полосы, обусловленные колебательными переходами П — П, Д — Д, из которых вплоть до настоящего времени наблюдены только переходы П — П. Нет основных полос, которые соответствовали бы этому типу к нему относятся только разностные полосы, принадлежащие к серии, которая начинается полосой S — S (см. стр. 289). Например, если в верхнем и нижнем состояниях перехода 1—-О параллельного колебания возбуждено по одному кванту перпендикулярного колебания, то мы получаем полосу П -— П, частота которой, разумеется, очень близка к частоте перехода 1 — О (полоса Z-—i ). Полосы П — П могут наблюдаться в спектре поглощения только тогда, когда в первом возбужденном состоянии перпендикулярного колебания находится значительная доля молекул, и даже в подобном случае на эти полосы накладывается значительно более интенсивная полоса S — Е, к которой они принадлежат. Впервые этот тип полос был наблюден Герцбергом и Спинксом [441] для молекулы С Н. (на фиг. 106,(5 полоса показана короткими линиями в нижней части фигуры). Из фиг. 106, а явствует, что при низкой температуре полоса П — II исчезает, так в этом случае в первом возбужденном состоянии перпендикулярного колебания находится слишком малая доля молекул. [c.417]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...