Поле Параллельности

Рис. 5.48. Зависимость AR/Ro от напряженности магнитного поля для германиевого термометра, в случае когда поле параллельно оси термометра. Вертикальные линии показывают возможный разброс данных [73].

Вращающаяся конусная дуга применима для сварки кольцевых швов малого диаметра (рис. 2.42). По оси труб располагается неплавящийся электрод. С помощью соленоида создается магнитное поле, параллельное оси электрода. При горении дуги электрод — кромка столб ее оказывается направленным поперек поля Н, что и вызывает вращение дуги. Частота вращения п пропорциональна напряженности поля и току дуги и практически достигает обычно нескольких тысяч оборотов в минуту. Сварка изделия происходит за несколько секунд, что соответствует [c.86]

Определение 2.13.2. Поле скоростей называется винтовым, если оно есть сумма поступательного и вращательного полей, причем скорость поступательного поля параллельна угловой скорости вращательного. [c.128]

Силовые линии поля параллельных сил даются уравнением [c.166]

Пример 3.5.1. Относительно инерциальной системы отсчета материальная точка движется в поле параллельных сил тяжести. Помимо силы тяжести на точку действует сила сопротивления воздуха, пропорциональная скорости точки и направленная противоположно скорости. Найти закон движения точки. [c.170]

Определение 3.9.1. Математический маятник — это материальная точка, вынужденная двигаться по дуге неподвижной окружности в поле параллельных сил. Моду.ль и направление силы предполагаются постоянными. Направление сил параллельно плоскости окружности. [c.226]

Определение 3.9.3. Циклоидальный маятник — это материальная точка, вынужденная двигаться по дуге неподвижной циклоиды в поле параллельных сил. Циклоидой называется плоская кривая, вычерчиваемая фиксированной точкой окружности, катящейся без проскальзывания по направляющей прямой. Для циклоидального маятника направляющая прямая выбирается перпендикулярно силам, а указанная окружность располагается относительно прямой так, чтобы циклоида была выпукла в сторону действия сил. [c.231]

Пример 3.15.2. Рассмотрим движение материальной точки в вертикальной плоскости в поле параллельных сил тяжести. Материальная точка соединена нитью длины I с неподвижной точкой О. Нить реализует одностороннюю связь вида г < /, где г — радиус-вектор материальной точки, имеющий начало в точке О. Когда нить натянута, материальная точка описывает окружность радиуса /, и ее движение подчиняется уравнению [c.294]

Радиус-вектор гу и вектор скорости Уу служат начальными условиями для движения свободной материальной точки в поле параллельных сил тяжести. [c.295]

Найти условия, при которых материальная точка в поле параллельных сил тяжести совершает то же движение, что электрон между пластинами конденсатора, заряженного до потенциала и. [c.298]

Дать геометрическую интерпретацию теоремы площадей для движения точки в поле параллельных сил тяжести, когда полюс не принадлежит плоскости движения. [c.300]

Пример 8.11.1. (Задача о брахистохроне). Материальная точка массы т соскальзывает без начальной скорости в поле параллельных сил тяжести в вертикальной плоскости по абсолютно гладкой кривой у, соединяющей заданные начальную точку А и конечную точку В. Среди всех дважды непрерывно дифференцируемых кривых у, проходящих через фиксированные точки А л В, найти такую, для которой время движения точки из. 4 в б минимально. [c.601]

Пример 8.12.5. Рассмотрим траектории движения материальной точки массы т в вертикальной плоскости под действием поля параллельных сил тяжести. Пусть орт во направлен вертикально вверх, а орт е — горизонтально в плоскости движения. Радиус-вектор материальной точки выразим формулой [c.620]

Приблизительно однородным является электрическое поле между двумя разноименно заряженными плоскими металлическими пластинами. Линии напряженности в однородном электрическом поле параллельны друг другу (рис. 133). [c.135]

Уравнение (Ю.4) может быть использовано для нахождения решения в случае пластины в поле, параллельном ее поверхностям в этом случае граничные условия будут уже другими. Если границам пластины соответствует 2/=+ 67,, так что ее толщина будет 2а, то решение (10.4), которое отвечает полю на поверхностях, равно [c.696]

Автор настоящей главы предположил [73, 79], что возрастание ДХ/Х при низких температурах объясняется нелинейными членами, которые должны появиться в более точном варианте теории Лондона благодаря поправкам второго порядка к волновой функции. Эти поправки дадут в выражении для плотности тока члены, квадратичные по полю. Свободная энергия сверхпроводящей пластинки толщины W в поле, параллельном ее поверхности, с точностью до членов четвертого порядка ио внешнему [c.739]

Если в некоторой области поля его напряженность практически остается постоянной, то поле в пределах этой области называют однородным. Например, вблизи поверхности Земли сила тяжести практически постоянна и поэтому поле тяготения можно считать однородным, но, конечно, в тех пределах, когда изменениями силы тяжести с высотой над земной поверхностью можно пренебречь. Очевидно, что линии напряженности в однородном поле параллельны вектору напряженности и отстоят друг от друга на одинаковом расстоянии. Поле называется центральным, если в каждой его точке вектор напряженности направлен по радиусу, проведенному из центра поля. Например, центральным является поле тяготения, создаваемое неподвижной материальной точкой. Весьма часто наряду с полем тяготения, создаваемым телом, приходится учитывать и поля тяготения других тел. Так, на поле тяготения Земли накладываются поля, создаваемые Солнцем, Луной и другими планетами солнечной системы. [c.101]

Рис. 13.23. Зависимость коэффициента треиия в плоском канале от числа Рейнольдса при поперечном (окружном) магнитном поле, параллельном длинной стороне прямоугольного сечения канала (0, 0, Вг), и продольном магнитном поле Вх, 0, 0) [c.258]

Рис. 13.24. Зависимость коэффициента трения в плоском канале от числа Рейнольдса при поперечном магнитном поле, параллельном короткой стороне поперечного сечения канала (О, Ву, 0)

Н (J-) — магнитное поле параллельно (перпендикулярно) большой оси эллипсоида энергий. [c.518]

Рис. 28.5. Опрокидывание подрешеток в одноосном антиферромагнетике в магнитном поле, параллельном легкой оси

I — угол между направлением магнитного поля и тригональной осью 25, ток параллелен бинарной оси 2 — магнитное поле параллельно тригональной оси 3 — магнитное поле перпендикулярно тригональной оси В ц тригональной оси ц — В тригональной оси [c.758]

Рис. 90. Зона чистого изгиба балки представляется в полярископе равномерным полем параллельных полос — изохром этой зоне соответствует прямолинейная эпюра напряжений (справа).

Ргюсмотрим наиболее часто встречающиеся типы силовых полей. Пример 3.4.1. Поле параллельных сил. Пусть Р — модуль силы, е — единичный вектор ее направления, произвольно ориентированный в пространстве и одинаковый для всех его точек [c.165]

Пример 3.5.2. Рассмотрим движение материальной точки массы т в поле параллельных сил Г = Ге, где Г — положительная постоянная, е — постоянный единичный вектор, задающий направление силы. Выберем инерциальный ортонормированный репер 0616362 так, что 62 = —6, а единичные векторы 61 и 62 образуют плоскость, перпендикулярную силе Г (в том случае, когда Г — сила тяжести, векторы б1 и б2 задают горизонтальную плоскость). Пусть г = Г1б1 -1-Г262-I-гв2 — радиус-вектор точки. Система дифференциальных уравнений движения принимает вид [c.172]

Пример 3.7.1. Пусть материальная точка движется в поле параллельных сил F = Fk, где F — величина силы (не обязательно постоянная), а к — постоянный единичный вектор. Выберем вектор е i. к. Все такие векторы е образуют плоскость V, перпендикулярную вектору к. По теореме 3.7.1 должно быть Q е = с, так как F е = 0. Учитывая, что масса точки постоянна, получим следствие v-e = v = onst. Следовательно, проекция вектора скорости точки на плоскость V обязана сохраняться во все время движения.О [c.191]

Пример 3.7.3. Движение точки в поле параллельных сил тяжести. Основные формулы для такого движения можно найти в примере 3.5.2. Здесь проиллюстрируем действие основных теорем динамики точки. Пусть вектор ез задает направление вертикали, и на материальную точку действует сила тяжести Р = —тдеа. Выберем ор-тонормированный репер Оехвзвз с началом в произвольной точке О трехмерного пространства. Векторы в1 и ез образуют горизонтальную плоскость V, проходящую через начало координат О Количество движения материальной точки подчиняется уравнению [c.196]

Материггльная точка, вынужденная оставаться на окружности постоянного радиуса, совершает в поле параллельных сил движение, ангилогичное движению груза на растянутой нити, когда размеры груза малы по сравнению с р 1змерами нити. [c.226]

Пример 3.13.3. Рассмотрим движение сферического маятника (см. 3.12) в поле параллельной силы F = Fe, F = onst > 0. Представим себе, что связь реализована посредством гладкого кольца, имеющего возможность вращаться вокруг неподвижного диаметра, параллельного единичному вектору е. Радиус кольца равен г. Положение материальной точки М массы m на кольце зададим углом р между вектором е и радиусом, направленным из центра кольца в точку М. [c.277]

Эта формула применима и к полю параллельных векторов, построенному в полосах вдоль ломаных ММ М" и ММ1М2. Следовательно, [c.506]

Для определения знака электрического заряда, импульса и энергии частицы камера Вильсона помещается в магнитное поле, параллельное оси камеры. Впервые это было применено при ис-следоват1ях i-частиц и космических лучей советскими физиками П. Л. Капицей и Д. В. Скобельцыным в 1927 г. [c.48]

Случай кристалла, обладаюш,его кубической симметрией, был рассмотрен ван-Пески и Гортером. Обсуждалось поведение при абсолютном нуле температуры при поле, параллельном кубической оси. Предполагалось, что предпочтительная ориентация для спонтанного намагничивания двух под-решеток параллельна кубическо11 оси. [c.520]

Хадсон и Мак-Лейн [127] также проводили исследования в поперечных полях при наложении поля параллельно кубической оси. Эксперименты были выполнены на переменном токе частотой 210 щ. Полученные кривые восприимчивости были подобны приведенным на фиг. 69, однако высота максимума увеличивалась с понижением энтропии, причем в такой степени, что кривая на (у—/5 )-дпаграмме для 180 эрстед имела более высокий максимум, чем кривая для поля, равного нулю это противоречит лейденским результатам, приведенным на фиг. 70. Возможное объяснение состоит в том, что в образце Хадсона и Мак-Лейна дополнительная кривая с симметрией оси второго порядка оказалась направленной параллельно кубической осн. [c.546]

На кривой намагничивания в поле, параллельном легкой оси (рис. 28.4), при ЦоНс=9,3 Тл наблюдается резкий скачок, соответствующий фазовому переходу [c.649]

Рис. 28.6. Магнитная фазовая диаграмма Мпр2 в магнитном поле, параллельном легкой оси [001] [22]

Если среда и условия задачи таковы, что векторы плотности тока и вапряженности электрического поля параллельны, то такая среда называется изотропно проводящей и закон Ома для нее имеет простейшую форму [c.392]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...