Стоили волны

ВО второй строчке стоят волны тока, обусловленные дальнейшими отражениями первичных краевых волн от концов вибратора. Постоянные [c.359]

СТОИЛИ ВОЛНЫ — см. Поверхностные волны. [c.335]

Правда, Б грубом приближении, которое оказывается достаточным при решении большинства практических задач, опенки разрешающей силы в обоих случаях (j е. при рассмотрении когерентного или некогерентного освещения) не расходятся очень сильно. С принципиальной же точки зрения чрезвычайно интересно замечание Д. С. Рождественского, впервые предложившего считать освещение объекта в микроскопе частично когерентным. О его работах стоит вспомнить теперь, когда понятие частичной когерентности квазимонохроматической волны получило столь существенное развитие, истоки которого часто связывают лишь с формулировкой теоремы Цернике. [c.339]

Как известно, частный интеграл линейных уравнений такого вида представляет собой сумму членов с такими же экспоненциальными множителями, какие стоят в свободных членах (правых сторонах) уравнений, и с надлежащим образом подобранными коэффициентами. Каждый из этих членов соответствует бегущей волне с частотой (Oj 0)2 и волновым вектором к kj (частоты, равные сумме или разности частот исходных волн, называют комбинационными). [c.145]

Монохроматизацию света можно осуществить с помощью светофильтра или спектрального аппарата. При этом, конечно, безразлично, стоит ли монохроматизирующее приспособление перед интерферометром или после него. В первом случае мы уменьшаем спектральный интервал Ык интерферирующего света. Во втором мы с помощью монохроматора устраняем из полученной интерференционной картины мешающие волны, так что на приемник (глаз, фотопластинка) падает уже упрощенная и различимая интерференционная картина. Роль Е Ё такого монохроматора мо- [c.92]

Эффекты, сходные с излучением Вавилова — Черенкова, хорошо известны в области волновых явлений. Если, например, судно движется по поверхности спокойной воды (озера) со скоростью, превышающей скорость распространения волн на поверхности воды, то возникающие под носом судна волны, отставая от него, образуют плоский конус волн, угол раскрытия которого зависит от соотношения скорости судна и скорости поверхностных волн. При движении снаряда или самолета со сверхзвуковой скоростью возникает звуковое излучение ( вой ), законы распространения которого также связаны с образованием так называемого конуса Маха . Явления эти осложняются нелинейностью аэродинамических уравнений. В 1904 г. Зоммерфельд рассчитал электродинамическое (оптическое) излучение подобного рода, которое должно возникать при движении заряда со скоростью, превышающей скорость света. Однако через несколько месяцев после появления работы Зоммерфельда создание теории относительности сделало бессмысленным рассмотрение движения заряда со скоростью, превышающей скорость света в пустоте, и расчеты Зоммерфельда казались лишенными интереса. Физическая возможность появления свечения Вавилова — Черенкова связана с движением электрона со скоростью, превышающей фазовую скорость световой волны в среде, что не стоит ни в каком противоречии с теорией относительности. [c.764]

Зависимость фазы бо, а следовательно, и сечения Сто от энергии Т (длины волны X или волнового числа k) можно найти из условия сшивки внешнего и внутреннего решений при г = а. Согласно (4.16), внешнее решение при /=0 есть [c.33]

Итак, зоны Бриллюэна имеют определенное значение и в динамике решетки внутри этой области сосредоточены все физически реальные независимые значения частоты ш и волнового вектора k. Стоит отметить, что возможным значениям k соответствуют длины волн от 2L до 2а. Наиболее интересно здесь существование нижнего предела значений длин волн, поскольку таковой отсутствует для непрерывной среды (струны). Причина существования этого предела, в частности, состоит в том, что при уменьщении длины волны до 2а соседние атомы начинают колебаться в противофазе и меньшая длина волны теряет смысл. [c.212]

Коэффициент стоячей волны, как правило, измеряют с помощью измерительной ли(гии. Режим работы волноводного тракта измеряют зондом, который перемещается по щели, прорезанной по. середине широкой сто- [c.215]

Далее Н. А. Умов рассматривает возможности использования энергии ветра, приливов и отливов, волн, внутреннего тепла Земли, солнечной энергии — весь набор источников энергии, который подается теперь некоторыми авторами как открытие новейшего времени. Он отмечает, что пользование мощностью приливов и отливов есть в сущности пользование энергией вращательного движения Земли около оси такое пользование вызвало бы замедление движения и удлинение дня. Но запас этой энергии так велик, что при ежегодном заимствовании из него в сто раз большего количества энергии, чем потребляемое в настоящее время на Земле, день уменьшился бы на одну секунду только в течение десяти тысяч лет . [c.11]

Первое слагаемое характеризует волну, распространяющуюся вдоль оси л в положительном направлении, а второе — волну, распространяющуюся в обратном направлении. Действительно, если при t == О функция в точке х = X имеет определенное значение ф1 (X), то через время t функция ф1 примет такое же значение в точке х X t, т. е. возмущение распространяется вдоль оси л со скоростью с. Мы, как правило, рассматриваем прямую волну, поэтому перед t должен стоять знак минус, если перед л стоит плюс. [c.6]

Открытие Гамильтона, согласно которому интегрирование дифференциальных уравнений динамики стоит в связи с интегрированием некоторого уравнения в частных производных первого порядка, основывалось на выводе результатов геометрической оптики, известных в корпускулярной теории, с точки зрения волновой теории, что имело большое значение в развитии физики своего времени. Теория Гамильтона интегрирования дифференциальных уравнений динамики есть прежде всего не что иное, как всеобщая аналитическая формулировка хорощо известного в физической форме соотнощения между световым лучом и световой волной. В силу изложенного здесь исходного положения делается понятной и та ненужно частная форма, в которой Гамильтон опубликовал свою теорию и из которой исходил Якоби. Гамильтон первоначально исходил в своих исследованиях систем лучей из практических запросов оптического приборостроения. В силу этого он рассматривал только такие световые волны, которые выходят из отдельных точек. Обобщение Якоби, вытекавшее отсюда, состояло в том, что для определения луча должны точно так же применяться и другие произвольные световые волны. Как известно, в оптике посредством так называемого принципа Гюйгенса из специальных волн строят общие [c.513]

Точка зрения Гельмгольца может быть также вполне последовательно доведена до конца, и, пока мы ограничиваемся рассмотрением обратимых процессов, трудно отдать одной из них предпочтение. Однако, с принципиальной точки зрения, вывод Гельмгольца имеет то преимущество, что он более удовлетворяет нашему стремлению объединить систему физики. В энергетическом представлении независимые переменные V и 5 не стоят ни в какой связи друг с другом теплота есть форма энергии, по существу отличающаяся от энергии механической, к которой она никаким образом не может быть сведена. У Гельмгольца тепловая энергия сведена к движению, а это представляет такой же шаг вперед, как сведение световых волн к электромагнитным. [c.576]

В обозначении марок ферритов СВЧ (сверхвысокочастотного) диапазона на первом месте стоит число, соответствующее среднему значению длины волны в сантиметрах. На втором месте стоят буквы СЧ, обозначающие СВЧ-диапазон. На третьем месте стоит число, обозначающее порядковый номер разновидности феррита. [c.192]

Все рабочие элементы электрической схемы компонуются в пульте управления в соответствии с принципиальной схемой установки. При конструировании и сборке электрической схемы необходимо обеспечить выполнение всех требований, являющихся обязательными при монтаже любой электрической машины. Особое внимание следует обращать на выполнение цепи разрядного контура мгновенные токи, идущие по этой цепи, выражаются сотнями ампер, и для уменьшения потерь на сопротивление (что обеспечивает наиболее крутой фронт волны импульса) требуются надёжные контакты всех переключателей и соответствующее сечение подводящих проводов. С этой же целью максимально уменьшают длину всех проводов цепи разрядного контура, размещая всю электрическую схему в корпусе станка или в каркасе, на котором он стоит. [c.64]

В тот памятный день младший научный сотрудник академического Института кристаллографии Дмитрий Александрович Тамбовцев волновался больше обычного. Перед самым началом ученого совета он решил еще раз проверить прибор. Так и есть Тока не было. Он только успел заменить кристалл, как заседание началось. На этот раз все обошлось благополучно. Стоило Дмитрию поднести полупрозрачную пластинку, покрытую тончайшей серебряной пылью, к источнику тепла — обычному электрическому рефлектору, как несколько ослепительных вспышек ярко осветили зал. Аудитория аплодировала и требовала от изобретателя повторения опыта. [c.124]

Метод сварки пластмасс ультразвуком разработан в сварочных лабораториях МВТУ — МЭИ (рис. 17 и 18), в НИАТ. Ультразвуковая волна с частотой около 30 тыс. гц пропускается нормально к соединяемым плоскостям УПК-15. Сваривать можно различные полимеры при разных толщинах частей толщиной от нескольких десятых миллиметра до 10 мм и более. Сварка ультразвуком производится при разных формах волноводов, позволяющих осуществлять соединения точками, швом и по сложному периметру с одной установки. Процесс автоматизирован, производителен, дает стабильное качество. Перед сварщиками стоят задачи дальнейшего усовершенствования оборудования, разработки технологии сварки полимеров, полимеров с металлами, а также изучения работы соединений в различных усло ях эксплуатации. [c.143]

ОПТИЧЕСКАЯ ЛОКАЦИЯ — обнаружение, определение координат и распознавание разл. объектов с помощью эл.-магн. волн оптич. диапазона. О. л. как само-стоят. область науки и техники возникла и определилась с появление лазеров в нач. 60-х гг. [c.432]

Найти уравнение второго семейства характеристик в центрированной иро-СТОЙ волне в иолитропном газе. [c.546]

СТОИЛИ волны — упругие волны, распространяющиеся вдоль плоской границы двух твёрдых полупространств, мало различающихся по плотности и модулю упругости являются разновидностью поверхностных акустических волн. Описаны Р. Стоили (R. Stoneley) в 1924. С. в. состоят как бы из двух Рэлея волн (по одной в каждой среде). Параллельная к перпендикулярная граничной поверхности компоненты колебат. смещений этих волн убывают в глубь каждой из сред, так что энергия С. в. сосредоточена в двух граничных слоях толщиной —А, каждый. Фазовая скорость С. в. меньше фазовых скоростей продольной j и поп ечной f упругих волн в обеих граничащих средах. При равенстве зовых скоростей упругих волн в этих средах (сц = = сц = (2)1 ио при различия плотностей (pi Pj) С. в. всегда существуют. При этом, если p /pi —> О, С. в. переходят в волны Рэлея. [c.694]

В теории колебаний, были простейшие типы движений — состояния равновесия, периодические движения и в значительно меньшей мере квазипериодические. Более сложные движения представлялись не поддаюш,имися изучению и имеющими весьма отдаленное отношение к движениям реальных систем. Нелинейное колебательное мышление, воспитанное в основном на фазовой плоскости, не допускало такой возможности и считало стохастичность уделом систем с очень большим числом степеней свободы, настолько большим, что все запутывается, становится неясным и сто-хастичным. Возникновение стохастичности в механике и физике также обычно связывалось с большим числом степеней свободы, с большим числом возможных колебаний или волн. [c.326]

Первоначальная цель опытов Вавилова и Черенкова сводилась к изучению люминесценции растворов различных веществ под действием у-излучения. Было замечено, что в этих условиях опыта сами растворители (вода, бензол и др.) испускают слабое свечение, характеризующееся особыми свойствами (направленность и поляризация излучения, сконцентрированного в некоем конусе), отличающими ого от обычной люминесценции. Было выяснено, что фактически свечение вызывается не у-излучением, а сопутствующими ему быстрыми р-электронами. При истолковании эффекта удалось установить, что он имеет м сто лишь в том случае, когда и — скорость электронов (в более поздних опытах использовались протоны, ускоренные в синхро4)азотроне рис. 4.23) больше фазовой скорости электромагнитной волны в исследуемом веществе. Таким образом наблюдалась аналогия явления из газовой динамики — снаряд обгоняет созданную им волну давления. [c.172]

Для наглядной демонстрации этого перехода представьте себе скопление людей на большой площади города, которые встали рядами и взялись за руки. Они хотят повышения заработной платы и снижения налогов. Полицейские хотят разогнать этих людей. Но чтобы разогнать их, необходимо нарушить их строй. Внезапно полицейские подняли перед собой щиты и бросились вперед. Людская волна прогнулась под их напором, но цепь рук не порвалась, блюстители порядка были отброшены, а толпа, заколыхавшись, восстановила свой первоначаггьный порядок. После короткого совещания полиция решила бросить на подавление выступления свой резерв. Атаки продолжались одна за другой, некоторые люди падали. Наконец, строй был в нескольких местах разруше Г. Но люди продолжали сопротивляться. Отступая, они маневрировали, продолжая держаться за руки. Сверху это напоминало бурлящую человеческую реку. Начальник полиции понял, что люди не сдадутся без боя, возможно, будут жертвы. Он отозвал свое подразделение. Однако люди устали от долгого напряжения и не могли уже восстановить четкий строй. Им было все равно. Они стояли там, где остановились в последний раз. [c.282]

К происхождению неустойчивости ударных волн в области (90,17) можно подойти также и с несколько иной точки зрения, рассмотрев отражение от поверхности разрыва звука, падающего на нее со стороны сжатого газа. Поскольку ударная волна движется относительно газа впереди нее со сверхзвуковой скоростью, то в этот газ звук не проникает, В газе же позади волны будем иметь, наряду с падающей звуковой волной, еще и отраженную звуковую и энтропийно-вихревую волны (а на самой поверхности разрыва возникает рябь). Задача об определении коэффициента отражения по своей постановке близка к задаче об исследовании устойчивости. Разница состоит в том, что наряду с подлежащими определению амплитудами исходящих от разрыва (отраженных) волн в граничных условиях фигурирует еще и заданная амплитуда приходящей (падающей) звуковой волны. Вместо системы однородных алгебраических уравнений мы будем иметь теперь систему неоднородных уравнений, в которых роль неоднородности играют члены с амплитудой падающей волны. Peuienne этой системы дается выражениями, в знаменателях которых стоит определитель однородных уравнений,— как раз тот, приравнивание которого нулю дает дисперсионное уравнение спонтанных возмущений (90,10). Тот факт, что в области (90,17) это уравнение имеет веш,ественные корни для os 0, означает, что существуют определенные значения угла отражения (и тем самым угла падения), при которых коэффициент отражения становится бесконечным. Это — другая фор- [c.476]

Мы рассмотрим здесь ангармонические эффекты третьего порядка, происходящие от кубических по деформации членов в упругой энергии. В общем виде соответствующие уравнения движения оказываются очень громоздкими. Выяснить же характер возникающих эффектов можно с помощью следующих рассуждений. Кубические члены в упругой энергии дают квадратичные члены в тензоре напряжений, а потому и в уравнениях движения. Представим себе, что в этих уравнениях все линейные члены перенесены в левые, а все квадратичные — в правые стороны равенств. Решая эти уравнения методом последовательных приближений, мы должны в первом приближении вовсе отбросить квадратичные члены. Тогда останутся обычные линейные уравнения, решение Uo которых может быть представлено в виде наложения монохроматических бегущих воли вида onst-е определенными соотношениями между (О и к. Переходя к следующему, вгорому, приближению, надо положить и = и,, + Uj, причем в правой стороне уравнений (в квадратичных членах) надо сохранить только члены с Uq. Поскольку Uq удовлетворяет, по определению, однородным линейным уравнениям без правых частей, то в левой стороне равенств члены с Uq взаимно сокращаются. В результате мы получим для компонент вектора Uj систему неоднородных линейных уравнений, в правой части которых стоят заданные функции координат и времени. Эти функции, получающиеся подстановкой Uq в правые стороны исходных уравнений, представляют собой сумму членов, каждый из которых пропорционален множителю вида [(к,-к,) г-(й)1-(о,)/] или где tt i, (02 и к , — частоты и волновые векторы каких-либо двух монохроматических волн первого приближения. [c.145]

Для простоты расчетов ограничимся наиболее употребительным расположением, когда призма стоит в положении минимального отклонения, т. е. пучок света внутри призмы идет параллельно основанию. На рис. 15.14 АоВ означает положение волнового фронта для обеих длин волн до падения на призму, стоящую а положении минимального отклонения, а Л1В] и — положения волновых фронтов для 11 и >-2 после преломления. Угол I есть угол между Л,Вх и Л2В2. [c.368]

Трудности, связанные с этим, состояли в том, что поперечные колебания и волны не могут иметь места в жидкостях и газах. Упругие же колебания в твердых телах еще не были исследованы к тому времени. Учение Френеля о поперечных световых волнах дало толчок к исследованию свойств упругих твердых тел. Применение полученггых знаний к оптике повело к ряду принципиальных затруднен1 й, связанных с несовместимостью механических законов колебаний упругой среды и наблюдае.мых на опыте законов оптических явлений. Эти затруднения были устранены только с появлением электромагнитной теории света. Однако для интересующего нас вопроса о поперечности световых волн механические теории света дали очень много, и плодотворность их для того времени стоит вне сомнения. [c.372]

Стоит напомнить, что согласно принятому в спектроскопии соглашению все длины волн переходов с Х>200 нм относят к переходам в воздухе, а более короткие длины волн — к переходам в вакууме. В табл. 32.2 приведены значения поправки АХ к длине волны, учитывающей дисперсию света в воздухе по стандартной формуле Эдлена [3] [c.838]

Такие волны известны как волны Релея (см., например, Ивинг и др., 1957) — для свободной поверхности и волны Сто-г/нлн —для внутренней поверхности. [c.279]

Некоторые примеры, иллюстрирующие это явление, приве дены в работе [21], где был использован метод характеристик Численный метод решения был использован также в работе [18] В настоящее время разработаны и опубликованы различные алгоритмы решения одномерного волнового уравнения в слои стой среде, например алгоритмы TI и WONDY, использован ные в работе Лундергана и Друмхеллера [41]. Аналитическое исследование отражения и прохождения волн напряжений в слоистом материале проведено в работе Кинслоу [36]. [c.374]

Данный обзор исследований волн и колебаний, возникающих в направленно армированных композитах, был по необходимости кратким, и список цитированных работ, бесспорно, далек от полного. Некоторые важные и интересные аспекты проблемы совсем не рассматривались. В числе последних упомянем динамические эффекты в хаотически армированных композитах, механизмы разрушения в условиях динамического нагружения, такие, например, как разрыв волокон и расслоение, оптимизацию структуры, и, конечно, нелинейность связи напряжений с деформациями при динамическом нагружении направленно армированных композитов. Аналитические и экспериментальные работы по этим темам опубликованы, но большая часть из них носит поисковый характер. Краткое обсуждение некоторых из зтих работ содержится в обзорных статьях Гёртмана [29] и Пека [53, 54]. Несмотря на это стоит закончить данную главу несколькими замечаниями относительно хаотического армирования, разрушения, оптимизации и нелинейности, а также перечислением некоторых посвяшенных этим вопросам работ. [c.386]

Предлагается аналитический метод определения предельного сопротивления при сдвиге косвенным путем в результате установления связи между коэффициентами, вычисленными из соотношения предельных сопротивлений и скоростей распространения упругих волн в трех структурных направлениях среды (азд/сто aJGo) и (пво/ио vJvg). [c.34]

Аналогичная характеристика вводится для колебаний, затухающих ВО времени. Допустим, что в момент i = О во всем стержне амплитуда волны была одинакова, цоехр ( — 1кьх). Через время t в точку с координатой х придет та часть волны, которая в момент t = 0 была на расстоянии bt от этой точки, где j, = ( q/p) — фазовая скорость. На этом расстоянии амплитуда волны уменьшилась в ехр kby bt 2) раз. Поскольку кь = = со/сь, то временной коэффициент затухания равен (йт1/2. За один период 2я/<а волна затухнет в ехр (ят)) раз. В показателе экспоненты, как и следовало ожидать, стоит логарифмический декремент (7.13). Логарифмический декремент Л и коэффициент потерь т) могут быть измерены, таким образом, как но нростран-ственному затуханию в среде (на расстоянии в одну длину волны), так и по уменьшению амплитуд свободных колебаний структуры во времени (за один период). [c.218]

Увеличение крутизны импульса напряжения путем уменьшения индуктивности разрядного контура приводит к возрастанию вероятности внедрения канала разряда и увеличению выхода тонких классов при единичном воздействии. Для расширения диапазона изменения крутизны нарастания импульса напряжения использована схема компенсации индуктивности разрядного контура /64/, что позволяло изменять крутизну нарастания напряжения в предпробивной стадии развития разряда, а на степень разрушения влияла индуктивность основного источника импульсов. Разрушение материала (руда месторождения Кухи-Лал) осуществлялось в камере с электродом-классификатором с отверстиями 2 мм схема генератор-нагрузка обеспечивала длину фронта волны 0.2 10- с, а схема генератор-обостритель-нагрузка - 0.1-10 с. В исследуемом диапазоне изменения параметров источника импульсов схема, обеспечивающая большую крутизну импульса напряжения, предпочтительней сточки зрения увеличения удельной производительности процесса (табл.2.10). [c.113]

Схема устройства и работы затвора низкого давления показана на фиг. 217. Ацетилен идёт по внутренней трубке 1 и через отверстия 2 проходит через столб воды в резервуаре 3. Пройдя водоотделительные перегородки 4, он уходит из затвора через кран 5. Кран 6 служит для контроля уровня воды в резервуаре. Наружная труба 7 называется предохранительной. Нижний конец её опущен также в воду сосуда 3, но расположен выше уровня отверстий 2. Так как газ в трубопроводе имеет некоторое избыточное над атмосферным давление, то уровень воды в трубке 7 будет стоять выше, чем в сосуде 3. При обратном ударе пламени вода из сосуда 3 вытесняется в газоподводящую трубку 1, образуя в ней пробку, препятствующую прохождению взрывной волны в газопровод или ацетиленовый генератор. Взрывная же волна выбрасывает остаток воды из затвора в воронку 8 через трубку 7 и сама уходит в атмосферу, как только уровень воды в сосуде 3 опустится до нижнего края трубки 7. [c.398]

Интересными особенностями обладают Н. я. в п., связанные с фазовой памятью частиц, напр. явление плазменного эха. Суть его состоит в следующем. Возбуждённая в к.-л. точке пространства ленгмюровская волна затухает при распространении вследствие затухания Ландау. В любой точке, где первая волна уже затухла, возбудим на другой частоте другую волну, к-рая также затухнет на определ. расстоянии. После затухания первой и второй волн через определённые пространственные интервалы можно наблюдать вспышки ВЧ-колебаний на комбинац. частотах, это и наз. плазменным эхом. Появление эха можно пояснить на простом примере. Если в точке г — О внеш. источником возбуждается электрич. поле с частотой oi tOj (напр., с шмощью сетки), то это поле модулирует тепловые патоки частиц так, что ф-ция распределения электронов пропорциональна б/i exp[ i ji(i — з/е) . Такое распределение электронов создаёт эле1 трич. поле лишь в районе г = О и нуль во всём остальном пространстве. Если в точке z — d стоит аналогичная сетка, модулирующая потоки частиц с другой частотой (Oj > соо, тогда б/а ехр гсОг[< — (г — d)lv . Здесь также из-за быстрых осцилляций ф-ции распределения поле всюду, кроме z — d. отсутствует. Однако нелинейный отклик ф-ции распределения, который пропорционален б/ -б/з, даёт ненулевое поле в точке Z — —(Oj), т. к. здесь зависимость от скорости [c.317]

Нестационарные режимы невырожденного трёхчастотного и четырёхчастотного взаимодействия световых волн отличаются большим разнообразием. Общим, однако, является то, что смещение импульсов друг относительно друга из-за различия групповых скоростей приводит к снижению эффективности взаимодействия, к наличию предельного сужения усиливаемых или генерируемых импульсов. Особо стоит сказать о возмож- [c.339]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...