Поток устойчивый

Опыт показывает, что существуют криволинейные диффузоры, в которых потери значительно меньше, поле более однородно, а поток устойчивее, чем в прямолинейных диффузорах. [c.374]

Из формулы (3.2,21) следует, что P t3, 4) = (1+ 1 з)ехр(—Мз). По этой же формуле рассчитываем вероятность безотказной работы системы с ненагруженным и не восстанавливаемым аппаратурным резервом при наличии в ней потока устойчивых отказов с параметром К. Это значит, что увели-Рис. 3.5. Зависимости коэффициен- чение вдвое оперативного времени в сигов Ki п Ki п допустимого относи- схеме со сбоями и дублирование аппа- [c.88]

Модель 3. В системе имеется поток сбоев с параметром Ху и поток устойчивых отказов с параметром Яг. Существует два способа контроля. Обнаружение сбоев происходит методом повторного счета, а обнаружение отказов происходит аппаратурными средствами в том же интервале времени tn, что и сравнение результатов различных просчетов. При обнаружении отказа система ремонтируется и по окончании ремонта повторяется тот этап задания, при выполнении которого возник отказ. Время ремонта является случайной величиной с распределением [c.109]

Гидродинамическая неустойчивость реальных потоков была впервые упомянута в печати Хагеном в 1839 г. и подтверждена экспериментально им же в 1854 г., а затем независимо от него Рейнольдсом в 1883 г. Четыре года спустя Кельвин рассмотрел задачу устойчивости плоского потока Куэтта и плоского потока Пуазейля п заключил, что оба потока устойчивы к малым возмущениям. Хотя позднее Релей подверг сомнению его доказательство, все-таки следует признать, что Кельвин первым использовал метод малых возмущений для анализа устойчивости и тем самым дал начальный толчок к изучению этих трудных проблем. [c.232]

При этом поток устойчиво движется в трубке параллельными несмешивающимися струйками или слоями. Такое движение называют ламинарным, или слоистым. [c.31]

Устойчивость движения между двумя коаксиальными цилиндрами. Чтобы установить устойчивость или неустойчивость движения, прибегнем к методу малых колебаний, накладывая на движение ( основной поток ) бесконечно малые нестационарные возмущения если эти возмущения будут иметь характер малых периодических колебаний (или затухающих со временем), будем считать основной поток устойчивым напротив, если возмущения будут расти со временем — можем считать основной поток неустойчивым. [c.659]

В случае потоков устойчивое и неустойчивое многообразия гиперболических неподвижных точек и периодических орбит могут быть определены с помощью соответствующей модификации теоремы Адамара — Перрона 6.2.8, как предложено в упражнении 6.2.5. Соответственно можно говорить о трансверсальности относительно этих многообразий. Заметим, что такие многообразия состоят из орбит потока, так что трансверсальное пересечение может возникнуть только при условии, что сумма их размерностей строго больше размерности многообразия. [c.301]

Анализ данных по неустойчивому кипению показывает, что с увеличением плотности теплового потока устойчивость возрастает... Согласно экспериментальным данным, при плотностях теплового потока порядка 630 кВт/ м кипение в большинстве случаев устойчиво". [c.155]

При движении жидкостей или газов различают два основных течения ламинарное и турбулентное. Переход от одного вида течения к другому происходит вследствие потери потоком устойчивости. В теории устойчивости движения вязких сред (гидродинамической устойчивости) из-за значительной математической сложности пока рассмотрены отдельные частные случаи течений, причем вопросы [c.187]

При возрастании интенсивности падающей ударной волны похожие стадии развития возмущенного течения осуществляются и для е = 41° (фиг 3). Отличия в последовательных картинах предельных линий тока от наблюдавшихся на фиг. 2 обусловлены другими значениями числа Маха возвратного течения в области отрыва М , < 1.3 (фиг. 6, б, точки 2). При угле атаки а = 21.5° (фиг. 3, б р, 4.15), когда почти реализуется переход к "несвободному" взаимодействию (фиг. 6, точки 2), влияние перехода в пограничном слое в окрестности передней кромки приводит к "разрушению" внутреннего отрыва турбулентного пограничного слоя. Отрыв турбулентного пограничного слоя в сверхзвуковом потоке устойчиво реализуется при числах Маха, превышающих М . = 1.23 [6]. Здесь же, в соответствии с расчетами (фиг. 6, б), М , лишь незначительно больше указанной величины. [c.76]

При накладывании датчика на испытываемую нагретую поверхность ток в электронагревателе регулируется так, чтобы температура корпуса датчика стала равной температуре испытываемой поверхности. При устойчивом (не менее 60 сек) нулевом положении стрелки гальванометра производится отсчет значения плотности теплового потока. [c.528]

Устойчивость сферических меж-фазных границ. Процесс разрушения капель и пузырьков чрезвычайно сложный и характеризуется взаимодействием сил поверхностного натяжения, вязкости и сил инерции. Условия для начала дробления можно получить, анализируя устойчивость жидкой сферы в потоке другой жидкости. Решение этой задачи даже в рамках малых возмущений очень сложно. Поэтому рассмотрим устойчивость первоначально плоской границы раздела двух идеальных жидкостей (т. е. эффекты вязкости отбрасываются) с плотностями р°, р2 и поверхностным натяжением S, движущихся с относительной скоростью V вдоль этой границы и с ускорением g в направлении. перпендикулярном к границе, причем g > О, если направлено от первой ко второй фазе. [c.256]

С целью использования этого соотношения для качественного рассмотрения устойчивости сферической границы раздела в потоке, выделим две схемы (рис. 5.3.2, а, б). Плоская схематизация случая а) моделирует процесс около лобовой или кормовой точки, аналогичная схематизация б) моделирует процесс вдоль меридионального большого круга на сфере в плоскости, перпендикулярной к скорости обтекания. Из анализа схемы а) видно, что ускорение [c.257]

Сопловой ввод с АЛ-закручивающим устройством позволяет варьировать интенсивность закрутки в широком диапазоне, поэтому его часто используют в устройствах, предназначенных для экспериментального исследования закрученных потоков. Однако существует менее простое альтернативное решение, использующее два подвода в канал — осевой и тангенциальный, позволяющие получить достаточно устойчивый однородный поток. Количество подаваемого газа или жидкости в осевом и тангенциальном направлениях можно регулировать и изменять независимо друг от друга. Это позволяет варьировать закрутку от нулевой до очень высокой, при которой формируется интенсивно закрученная струя с развитой приосевой зоной обратных токов, такая же как при использовании тангенциально-щелевого закручивающего устройства (рис. 1.2,<з). [c.14]

При анализе устойчивости широко используется метод Рэлея [196], основанный на анализе условий активного и пассивного влияния центробежных сил. При активном характере центробежная сила способствует развитию случайных возмущений в потоке, а значит приводит к усилению турбулентных пульсаций. С использованием этого метода для плоского вращательного движения показано, что центробежные силы активно воздействуют [c.144]

Исследования межвитковых колебаний (работы А. А. Давидова, Е. П. Серова, И. Е. Семеновкера, 3. Л. Миропольского и др.) позволили установить качественное влияние основных факторов на этот вид неустойчивости потока а трубах. В результате было установлено, что при одном и том же конструктивном оформлении системы параллельных парогенерирующих труб устойчивость течения среды в них возрастает с повышением давления и массовой -скорости. При повышении плотности теплового потока устойчивость снижается. [c.260]

Непрерывное и достаточное охлал дение всех обогреваемых труб обеспечивается при однофазном потоке устойчивым движением с соответствующими скоростями. При двухфазном потоке это достигается непрерывным смачиванием водой всех поверхностей обогреваемых труб. При отсутствии непрерывной водяной пленки надежность охлаждения труб зависит от скорости среды. [c.21]

С этой точки зрения необходимо провести сравнение с хорошо известными волнами Толлмина, впервые экспериментально обнаруженными Шубауэром и Скрэмстедом [2]. Необходимо установить, существует ли вообще связь между структурой вихревой подковы и задачами двухмерной устойчивости. На этот вопрос мы отвечаем следующим образом. Двухмерные потоки не могут быть неустойчивыми, когда член возникновения турбулентности равен нулю. Следовательно, все двухмерные потоки устойчивы. То есть все вынужденные двухмерные возмущения должны затухать. Это утверждение находится в противоречии с тем [c.63]

Если исключить возможность наличия ошибки в наших опытах, связанной с малым диапазоном изменения 6, то это расхождение может быть объяснено следующим образом. В опытах Лобба, Винклер и Перша направление теплового потока было обратным направлению теплового потока в наших опытах, т. е. в их опытах охлаждаемая поверхность отнимала тепло от горячего газа. Из работ ван Драйста [Л. 8], Лиса-Лина [Л. И] и других следует, что в сверхзвуковом потоке устойчивость ламинарного пограничного слоя сильно зависит от направления теплового потока. При этом в случае теплоотвода от газа через стенку увеличение температурного фактора TJTq приводит к увеличению устойчивости ламинарного пограничного слоя, и наоборот, устойчивость ламинарного пограничного слоя уменьшается с увеличением б = 7 ю/ о при нагревании газа поверхностью. Весьма вероятно, что и с ламинарным подслоем происходит аналогичная перестройка в зависимости от значения температурного фактора и направления теплового потока. [c.314]

Сеточные брызгоуловители широко применяются для очистки грубодисперсных туманов и брызг. Каплеуловители состоят из пакетов вязаных металлических сеток, которые при высокой нагрузке по улавливаемой жидкости и большой скорости потока устойчиво сохраняют форму и размеры ячеек. Сетки трикотажного плетения изготовляются из проволок диаметром 0,2...0,3 мм, материалом для них служат легированные стали (мягкие сорта), монель-металл, сплавы на основе титана или других коррозионно-стойких металлов, а также фторопластовое и пропиленовое моноволокно (леска) размеры ячеек составляют 2... 10 мм. [c.317]

При небольших скоростях потока в трубке 3 подкрашенная струйка движется, не смешиваясь с основной массой жидкости, в виде отчетливо выраженной тонкой нити (рис. 27-6, б). При этом поток устойчиво движется в трубке параллельными несме- а) [c.273]

Осредненные скорости и характеристики турбулентности (чаще всего — размах пульсаций скорости или давления в яме размыва) изучены для многих конкретных схем сопряжений бьефов (обзор можно найти в книге В. М. Лятхера, 1968). Результаты таких исследований обычно сводятся к оценке фактической максимальной мгновенной придонной скорости и сравнению ее с таковой в равномерном потоке за сооружением. Более детальное изучение показывает, что задание максимальной придонной скорости не достаточно для оценки размывающего действия потока устойчивость грунта существенно зависит от соотношения между пульсационными и осредненными скоростями (В. А. Базилевич, 1961, [c.756]

Важное достоинство океанских течений в качестве источников энергии по сравнению с ветровыми потоками - отсутствие резких изменений скорости (сравните с изменениями скорости при порьшах ветра, при ураганах и т.п.). При достаточном заглублении в толщу воды турбины ОГЭС надежно защищены от волн и штормов на поверхности. Для эффективного использования течений в энергетике необходимо, чтобы они обладали определенными характеристиками. В частности, требуются достаточно высокие скорости потоков, устойчивость по скорости и направлению, удобная для строительства и обслуживания география дна и побережья. Удаленность от побережья влечет удорожание транспортировки энергии и обслуживания этих станций, как, впрочем, и любых других. Большие глубины требуют увеличения затрат на сооружение и обслуживание якорных систем, малые - создают помехи судо- [c.131]

Исследована устойчивость течения в пограничном слое с периодической по размаху неоднородностью профиля скорости, моделирующей полосчатую структуру, возникающую при повы-щенной степени турбулентности набегающего потока. Устойчивость исследована в пространственной постановке по отношению к возмущениям с произвольным поперечным периодом. Показано, что при наличии неоднородности дисперсионное соотношение для волн Толмина -Шлихтинга расщепляется на две периодические по поперечному волновому числу ветви, соответствующие симметричным и антисимметричным модам. Найдено решение для пакета мод неоднородного течения, порождаемых периодическим по времени локализованным вдувом отсосом жидкости. Форма такого пакета качественно соответствует форме пакета волн Толмина - Шлихтинга, а тонкая структура возмущений внутри него радикально отличается. [c.13]

Целью исследований является установление зависимости порозности слоя от скорости потока. Для этого, казалось бы, целесообразно использовать уравнение, например (2.2), течения в неподвижном слое с той же пороз-ностью и с тем же эквивалентным диаметром частиц, что и в-случае псевдоожиженного слоя. Однако такая попытка ошибочна даже для случая однородного псевдоожижения [12]. Так как теоретически решение задачи отыскания m=/(u) связано со значительными принципиальными Трудностями, Горошко, Розенбаум и Тодес [16], рассматривая соотношения для предела устойчивости слоя беспорядочно засыпанных округлых частиц с 0,4 и свободного витания отдельной шарообразной частицы как предельные случаи, подобрали простую интерполяционную формулу для расширения псевдоожиженного слоя [c.50]

В ламинарных течениях частицы могут выступать как своеобразные дискретные турбулизаторы. Последнее проявляется в определенной дестабилизации, нарушении устойчивости ламинарного течения взвешенными частицами. Это приводит к раннему качественному изменению режима движения. При этом турбулентный режим наступает при числе Рейнольдса зачастую в несколько раз меньшем [Л. 40], чем Некр для чистого потока. Ю. А. Буевич и В. М. Сафрай, объясняя подобный дестабилизирующий эффект в основном межкомпонентным скольжением, т. е. наличием относительной скорости частиц, указывают на существование критического значения отношения полного потока дисперсионной среды к потоку диспергированного компонента, зависящего и от других характеристик, при превышении которого наступает неустойчивость течения. Подобная критическая величина может быть достигнута при весьма малых числах Рейнольдса. Отметим, что критерий проточности Кп (гл. 1) может также достичь высоких (включая и характерных) значений при низких Re за счет увеличения концентрации, соотношения плотностей компонентов и др. Согласно (Л. 40] нарушению устойчивости способствует увеличение размеров частиц и отношения плотностей компонентов системы. Отсюда важный вывод о возможности ранней турбулизации практически всех потоков газовзвеси и об отсутствии этого эффекта для гидро-взвесей с мелкими частицами или с рт/р 1 (равноплотные суспензии). [c.109]

В диффузорах с углом расширения > 40° поток не может следовать даже по одной из сторон и отрывается одновременно по всему периметру сечения, образуя струйное течение. Отрыв становится более устойчивым, а профиль скорости более постоянным, чем при меньших углах расширения. Опыты показывают (см. рис. 1.21, б), что при углах расширения 1 > 24° отрыв потока начинается у входного сечения диффузора, даже при больших числах Не, когда отрыв турбулентный. Интересно отметить, что неравномерность распределения скоростей, а также отрыв потока в плоском диффузоре наблюдаются не только в плоскости ])асширения, но и в перпендикулярной к ней плоскости, = г /Ь (рис. 1.25). Под плоским диффузором подразумевается диффузор, который расширяется только в одной плоскости. [c.31]

Вариант I—расширенное входное отверстие аппарата при широком подводящем участке. При совпадении ширины подводящего участка с шириной корпуса аппарата поток при входе в аппарат целиком направляется к задней стенке (противоположной входному отверстию), но скорости по ширине корпуса остаются почти постоянными. Для достижения равномерного распределения скоростей потока по поперечному сечению рабочей камеры аппарата в данном случае достаточно установить систему направляющих лопаток или направляющих пластинок, которые могут быть расположены вдоль линии поворота потока как равномерно, так и неравномерно. Степень равномерности распределения скоростей в случае применения направляющих лопаток и пластинок оказывается при данном варианте модели практически одинаковой. Однако после направляющих лопаток поток получается более устойчивым. Равномерное распределение скоростей при помощи направляющих лопаток или пластинок достигается только в том случае, если угол атаки равен или близок к оптимальному углу, зависящему от отношения DJDa. При = 4 оптимальный [c.197]

Штампованная решетка с козырьками при достаточно большом коэффициенте сопротивления (в данном случае при / = 0,16 и 100) резко улучшает распределение скоростей по высоте рабочей камеры. Вместе с тем наблюдается определенная неустойчииоеть потока. По случайным обстоятельствам, как показали, опыты, он перебрасывается сверху вниз (рис. 9.9, а) и обратно (рис. 9.9, б), аналогично тому, как это происходит на участке с внезапным расширением сечения. По тем или иным причинам вихревые образования в мертвых зонах канала подсасывают основную струю то в одну, то в другую сторону. С уменьшением относительной кинетической энергии струек, вытекающих из отверстий решетки (что достигается увеличением ее коэффициента живого сечения), весь поток становится более устойчивым. Этот результат был получен при установке другой ппампо-ванной решетки / с козырьками 2 при I = 0,19 ( р 50 (табл. 9.7). В этом случае распределение скоростей более равномерное и поток более устойчив (рис. 9.9, а). Большая устойчивость потока достигается также и в случае установки на штампованной решетке с /=0,16 удлиненных направляющих пластин (а=0,13Вц. табл. 9.7). [c.239]

Такое выражение было получено исходя из следующих соображений. Диффузионный поток вакансий, обеспечивающий рост пор, пропорционален разности напряжений а — 2y/R 2y/R — минимальное напряжение, при котором пора радиусом R является устойчивой) [256]. В большинстве случаев On 2y/R, следовательно, поток пропорционален только Оп. При растягивающих напряжениях поток вакансий направлен к поре, что приводит к ее росту. Вполне очевидно, что при а < О будет наблюдаться обратный процесс, приводящий к уменьшению поры. Предполагая, что граница зерна с рассматриваемой порой ориентирована перпендикулярно действию наибольшего за полуцикл нагружения главного напряжения oi (т. е. = = 0 ) и учитывая, что при а > О диффузионный рост поры описывается членом (/l(Л<,/ ) — 3/8), в уравнении (3.17) в общем случае указанный член можно переписать в виде sign(0 ) if,(A /R)-3/8). [c.163]

В некоторых случаях при очень быстром движении коррозионной среды или при сильном ударном механическом действии ее на металлическую поверхность наблюдается усиленное разрушение не только защитных пленок, но н самого металла, называемое кавитационной эрозией. Такой вид разрушения металла наблюдается у лопаток гидравлических турбин, лопаете пропеллерных мешалок, труб, втулок дизелей, быстро-ходшчх насосов, морских гребных винтов и т. п. Разрушения, вызываемые кавитационной эрозией, характеризуются появлением в металле трещин, мелких углублений, переходящих в раковины, и даже выкрашиванием частиц металла. С увеличением а1-рессивности среды кавитадиоппая устойчивость конструкционных металлов и сплавов понижается. Кавитационная устойчивость металлов и сплавов в значительной степени зависит не только от природы металла, но н от конфигурации отдельных узлов машин и аппаратов, их конструктивных особенностей, распределения скоростей потока жидкостей и др. Известно также, что повышение твердости металлов повышает их кавитационную стойкость. Этим объясняется, что для борьбы с таким видом разрушения обыч)ю применяют легированные стали специальных марок (аустенитные, аустенито-мартенситные стали и др.), твердость которых повышают путем специальной термической обработки. [c.81]

Мышление человека представляет собой реализацию навыков целесообразной обработки информации, размещенной в кратковременной и долговременной памяти. Сюда обычно относят операции поиска и принятия решения, устойчивые алгоритмические процедуры, контролируемые сознанием, операции управления информационными потоками. Большая часть перечисленных операций предполагает разнообразные преобразования информации, постоянный перенос ее из од--ного хранилища в другое. В конечном счете новая информаг ция должна приобрести форму, соответствующую образной-структуре памяти индивидуума, а также интегрированную с ее основными структурными компонентами [6, 35, 48]. [c.73]

До значений Re = 2300 поток жидкости в трубе остается ламинарным, при больших значениях Re поток переходит в турбулентный. Ламинарный поток является устойчивым только в докрити-ческой области (до Re = 2300). При некоторых специальных мерах предосторожности ламинарное движение можно наблюдать при числах Re, значительно превышающих критическое. Однако такой режим движения является неустойчивым и при малейшем возмущении потока переходит в турбулентный. [c.403]

Расположение знаков должно обеспелнвать устойчивую и по возкгож-ности точную установку стержня во всех трех измерениях. Крепление должно быть достаточно прочным для того, чтобы выдержать вес стержня, а при заливке противостоять динамическому дийствшо потока металла н гидростатических сил, вызывающих всплывание стержня вследствие различия удельных весов жидкого металла и материала стержня. Практически наибольшее значение имеет гидростатическая сила. [c.68]

Для авиационных двигателей следует добавить малые габаритные размеры и массу. Основными типами камер сгорания являются трубчатые, кольцевые и трубчато-кольцевые. В большинстве современных конструкций камер сгорания для повышения качества организации рабочего процесса используют закрутку потока с помощью центробежных фо унок, фронтовых устройств и воздушных завихрителей, устанавливаемых перед основной кольцевой зоной горения камер сгорания с двухступенчатым сжиганием топлива, обеспечиваюших сравнительно низкий уровень вредных выбросов. На рис. 1.10 показан вариант конструкции современной камеры сгорания. Разработка и доводка камер сгорания КС — трудоемкий процесс, пока не поддающийся достаточно надежному теоретическому расчетному обоснованию. Обычно в первичной зоне КС создается область интенсивно закрученного вихревого потока, что сопровождается некоторым падением давления, но обусловливает появление таких важных положительных моментов, как повышение эффективности сгорания устойчивая работа равномерное поле температуры легкий запуск пониженная эмиссия загрязняющих веществ сравнительно малая длина камеры. [c.32]

Влияние масштабного фактора, проявляющееся в зависимости термодинамической эффективности процесса энергоразделения от диаметра камеры энергоразделения, было обнаружено Хил-шем [229], а впоследствии подтверждено многочисленными опытными результатами других авторов [40,68,112,116]. Все экспериментаторы отмечают рост эффективности энергоразделения вихревых труб с увеличением диаметра камеры энергоразде-ления. Этот вывод справедлив для вихревых труб с различными диаметрами, даже при разном конструктивном исполнении. Такая устойчивая зависимость не может быть однозначно объяснена с позиций термогазодинамики закрученного потока, тем не менее опыты (рис. 2.32) подтверждают ее существование. В [116] показано, что данные различных авторов для труб разных диаметров при одной и той же степени расширения в вихревой трубе хорошо укладываются на одну прямую, а следовательно, могут быть описаны линейной зависимостью [c.93]

Течение газа в цилиндрическом канале сопровождается образованием структуры, состоящей из двух вращательно-поступательных потоков. По периферии движется потенциальный (первичный) вихрь. Центральную область занимает вторичный вихрь с квазитвердой закруткой, образующейся из масс газа, втекающих из окружающей среды. Вблизи оси поступательная составляющая скорости вторичного вихря имеет противоположное первичному направление. При некоторых условиях течение в вихревом генераторе звука (ВГЗ) теряет устойчивость, в результате чего возникают интенсивные пульсации скорости и давления, которые распространяются в окружающую среду в виде звуковых волн [96]. Источником звуковых волн при этом считается прецессия вторичного вихря относительно оси ВГЗ. Пульсации скорости и прецессию ядра наблюдали визуально в прозрачной трубке с помощью вводимого красителя [94]. При нестационарном режиме угол наклона винтообразной линии тока периодически менялся по величине точно в соответствии с углом поворота прецессирующего ядра. [c.118]

Рассматривая неустойчивость потоков в вихревой трубе, авторы работ [95, 96] предлагают модель, в которой агентами энергопереноса являются КВС, причем при анализе для удобства авторы оперируют с тороидальной формой. Согласно предлагаемой модели, КВС в результате взаимодействия друг с другом и с основным потоком перемещаются к центру или к периферии. В первом случае они расширяются, теряют устойчивость, замедляют вращение и передают механическую энергию ядру, обеспечивая тем самым его квазитвердую закрутку, во втором случае, увеличиваясь по радиусу, сжимаются и диссипируют вследствие работы сил вязкости. Процессы увеличения или уменьшения размера вихрей относятся к процессам деформационного характера. В этом смысле рассматриваемая деформация симметрична. При несимметричной деформации одна часть тора претерпевает сжатие, а диаметрально противоположная — расширение. Если учесть, что в вихревом тороиде низкоэнергетические массы газа располагаются по его оси [67], то должно происходить их смещение вдоль криволинейной оси тороида в центр вихревой трубы с последующим их перемещением в приосевую зону вынужденного вихря, и уходом разогретой оболочки на периферию. [c.125]

Хинце [197], рассматривая проблемы переноса в турбулентных потоках, ввел понятие жидкого моля, под которым понимает достаточно протяженную часть жидкого континуума, состоящую из когерентного конгло (ерата жидких частиц . Размер жидкого моля сравним с интефальным масштабом турбулентного движения, причем обмен его с окружающей средой будет определяться влиянием мелкомасштабных турбулентных движений. В процессе перемещения в радиальном направлении, совпадающем с направлением фадиента давления и при противоположном движении, турбулентные моли совершают микрохолодильные циклы. В рамках формализма Прандтля предполагается, что каждый жидкий или, как его еще называют, турбулентный моль в процессе турбулентного движения представляет собой некоторую индивидуальность, сохраняющую свою субстанцию в течение некоторого характеристического промежутка времени. Необходимо помнить, что имеющие место пульсации давления при перемещении моля на длине пути смешения / будут сопровождаться переносом импульса. Тогда, если импульс не сохраняется, нарушается требование, предъявляемое Прандтлем к транспортабельной субстанции,— турбулентному молю. Тем не менее понятие турбулентного моля удобно использовать при анализе задач переноса. Ссылаясь на работу Шмидта [256], Хинце отмечает, что расслоение будет устойчивым, если распределение температуры отличается от адиабатного [c.164]

Однако устойчивость будет наблюдается и при политропном распределении с показателем политропы I <п< к, гпе к = С /С,. В этом диапазоне процесс переноса тепла против градиента температуры обусловлен крупномасштабной турбулентностью. Хин-це считает также, что аномальная температура в следе за телами при их обтекании сжимаемыми жидкостями с большим числом Маха [197] может быть объяснена переносом энергии при совершении турбулентными молями квазимикрохолодильных циклов. По мнению Хинце [197], это явление объясняет и физическую сущность эффекта Ранка. К тому же выводу приходят И.И. Гусев и Ф.Д. Кочанов [35], получившие для плоского кругового потока в сопловом сечении политропное распределение параметров [c.165]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...