Шубауэр

Данные измерений Г. Шубауэра и П. Клебанова [Л. 301] и И. Лауфера [Л. 221] позволили Д. Россу получить связь между нормальными турбулентными напряжениями и осредненными характеристиками течения в виде [c.301]

Г. Б. Шубауэра и П. С. Клебанова Л. 301] имеет место не очень хорошее согласование. Данные других измерений, по которым определялось распределение 6(х), подтверждает уравнение (10-77). [c.307]

Шези 14 Шиллер Л. 350 Шиманский П. 322 Шубауэр 420 [c.513]

Эллипс Хартри — Шубауэра [18] [c.88]

Для общности, кроме упомянутых выше критериев, следует упомянуть еще один. Из эксперимента Шубауэра и Клебанова на участке стенки аэродинамической трубы, выступающей в виде крылового профиля, следует, что отрыв турбулентного потока происходит при Н = 2,8. [c.172]

Экспериментальное подтверждение асимптотической теории устойчивости было опубликовано в секретной печати США в 1943 г. Конечно, об этом сообщении в Германии известно не было. В том же году на математическом коллоквиуме Высшей технической школы в Дрездене я сделал доклад о точности оценки ошибок для указанных асимптотических приближений [26] и тем самым строго обосновал асимптотическую теорию устойчивости. Опубликование в общедоступной печати [26] последовало, правда, лишь в 1947 г., т. е. в то же время, когда опубликовали свои результаты Г. Б. Шубауэр и Г. К. Скрэмстед [27]. [c.13]

Рис. 6. Соотношение между волной Толлмина—Шубауэра и вихревой подковой при обычном переходе.

С этой точки зрения необходимо провести сравнение с хорошо известными волнами Толлмина, впервые экспериментально обнаруженными Шубауэром и Скрэмстедом [2]. Необходимо установить, существует ли вообще связь между структурой вихревой подковы и задачами двухмерной устойчивости. На этот вопрос мы отвечаем следующим образом. Двухмерные потоки не могут быть неустойчивыми, когда член возникновения турбулентности равен нулю. Следовательно, все двухмерные потоки устойчивы. То есть все вынужденные двухмерные возмущения должны затухать. Это утверждение находится в противоречии с тем [c.63]

Последние эксперименты Людвига и Тиллмана [3] подтвердили справедливость уравнения (1) для потока в пограничном слое в условиях понижения или повышения давления. В этих опытах касательное напряжение на поверхности определялось косвенным путем из экспериментов по теплопередаче, поэтому эти выводы нельзя признать достаточно убедительными. Однако проведенные независимо экспериментальные работы Клаузера [4], Шубауэра и Клебанова [5] подтвердили общую справедливость закона стенки для этих условий, если, конечно, не слишком строго подходить к анализу измеренных величин турбулентного касательного напряжения. Можно считать, что при низких скоростях турбу- [c.138]

Краткое содержание. В 30-х годах В. Толлмином и Г. Шлихтингом была разработана теория неустойчивого ламинарного пограничного слоя. Лишь в 1941—1943 гг. Г. Б. Шубауэром и Г. К. Скрэмстедом эта теория была экспериментально подтверждена опытами, в которых использова- [c.385]

Теория устойчивости изучает условия, при которых наложенное на основной поток возмущающее движение, представляемое в виде движения плоских волн, со временем затухает или нарастает. Изображенные на рис. 1 кривые устойчивости взяты из -работы Г. В. Шубауэра и Скрэмсте-да [5] и относятся к случаю плоской пластины. На рисунке нанесена зависимость безразмерной частоты возмущающего движения от числа Рейнольдса. Указанные кривые, называемые нейтральными, О бразуют область, вну- [c.386]

Шубауэр и Скрэмстед колебания пограничного слоя производили с помощью плоской ленты, устанавливаемой поперек потока и смонтированной на внутренней стенке крышки канала. [c.390]

Рис. 1-3. Влияние продольного градиента давления на профиль скоростей в турбулентном пограничном слое. Экспериментальные точки по данным О, ф— Шубауэра и Клебанова [Л . 211] , ( — Фейджа [Л. 1371 А. А Бедлея и Бребнера [Л. 108] . —А. И Леонтьева, П. Н. Романенко,

В работе Скрэмстед и Шубауэра ) приведены результаты измерений пульсации в пограничном слое и на основании этих из- [c.420]

Шубауэр и Шпангенберг показали, что принудительное перемешивание потока с помощью генераторов вихрей оказывает на пограничный слой такой же эффект, как и уменьшение градиента давления или уменьшение формпараметра Н = б /9 (фиг. 11 [23]). [c.208]

Так называемый эффект заполнения сетки достаточен для предотвращения отрыва или же присоединения оторвавшегося потока даже в случае сильно развитого отрыва потока в диффузоре. Заполнение подразумевает использование всего объема диффузора либо вследствие выбора формы диффузора, либо благодаря действию сетки. В этом смысле заполнение означает отсутствие отрыва, поэтому условие заполнения можно определить как подобие распределения скорости в каждом сечении диффузора ее распределению на входе. Согласно исследованию Шубауэра и Шпан-генберга [31], при дозвуковых скоростях отклонение потока сетками к стенкам сопровождается увеличением градиента скорости и напряжения трения на стенке. Процесс обтекания сетки тесно связан с процессами в турбулентном пограничном слое, и сетка может предотвратить отрыв либо за счет увеличения градиента скорости по нормали к стенке, либо за счет уменьшения градиента давления вдоль стенки, либо за счет этих обоих эффектов. [c.212]

В потоках с отрицательным градиентом давления (при положительных значениях х) расчетные значения М(х) и /(х) находятся в хорошем соответствии с точными их значениями. Существенное отклонение приближенных данных по Я(х) и 1 у.) от точных данных аналитических решений имеет место в потоках с положительным градиентом давления (отрицательные значения х). В связи с этим оказалось, что значения х, соответствующие отрыву пограничного слоя [Z(x)=0], находят ся в диапазоне от х = —0,068 до х = —0,157. Используя решение Л. Хоуарта Л. 128] и анализ Д. Р. Хартри [Л. 118] экспериментальных данных Г. Б. Шубауэра по обтеканию эллипса, Б. Твейтс при определении Я(х) и /(х) совсем близко подошел к каждому из них. Он установил усредненные (по данным указанных авторов и приближенных расчетов) зависимости Я(х) и /(х). [c.125]

Прежде всего нужно име1ь в виду, чти все приближенные методы позволяют определить положение места отрыва пограничного слоя. О точности такого определения можно судить по данным табл. 4-6 Л. 90], в которой приведено сопоставление расчетных значений коэффициента давления при отрыве по методам различных авторов с его значениями по точным решениям, при различных законах из.менения скорости внешнего потока, а также при изменении скорости внешнего потока по поверхности эллиптического цилиндра, измеренном Г. Б. Шубауэром [Л. 208]. [c.149]

Рис. 10-3, Универсальное логарифмическое распределение скорости в турбулентном пограничном слое с положительным градиентом давления. Экспериментальные точки по данным 1,2— Шубауэра н Клебанова (Л. 209] 3, 4 — Фейджа [Л. 102] 5, в — Беглея и Бребнера [Л. 58] 7, В, 9 — МЛТИ [Л, 20] для формпараметра градиента давления Г, равного соответственно (—0,0990), (-0,0443), (—0,00823). Кривая / ф=П кривая II ф=5,75 lg Т1- -5,5.

Из графика на рис. 10-11 видно, что примерно на одной трети толщины пограничного слоя сохраняется логарифмическое распределение скорости при dpldx>0. Этот вывод также подтверждается опыта.ми Г. Б. Шубауэра и П. С. Клебанова, Д. К- Бребнера и И. А. Бе-глея, А. Фейджа. За пределами пристеночной вполне турбулентной части слоя наблюдается отклонение опытных 350 [c.350]

ПО формуле (11-45) 4 — по формуле (П-44) 5 — по профилям скорости. (Расчет по фсрмуллм (И-42). (11-44) и (11-45) выполнен с использованием измерений Г. Шубауэра и П. Кле-бан(5ва. [c.376]

Для установления связи между формпараметрами Я и Я1 М. Р. Хэд записал Н = С Н), предполагая существование однопараметрического семейства профилей скорости в пограничном слое. Если определить на основе экспериментальных данных вид функций / (Я)) и 0(Н), то можно использовать уравнение (12-2) или (12-3) вместе с интегральным уравнением количества движения для определения выходных характеристик пограничного слоя. М. Р. Хэд получил график функций / (М) и С (Я) на основе обобщения опытных данных Б. Г. Ньюмена [Л. 170], Г. Б. Шубауэра и П. С. Клебанова [Л. 209]. В каждом случае толщина пограничного слоя 6 определялась по результатам измерения профилей скорости, как значение координаты у, при котором безразмерная скорость ы/ 1 равнялась 0,995. По известным значениям б, Н, 0, 1 вдоль продольной координаты х вычислялись [c.401]

Измерения Б. Г. Пьюмена [Л. 170], Г. Б. Шубауэра и П. С. Клебанова [Л. 209] показывают, что при умеренных и сильных положительных градиентах давления е> >0, приче.м, как отмечено в работе Л. 173], при очень малых градиентах давления величина е становится большой, стремясь к бесконечности по мере приближения градиента давления к нулю. Кроме того, допущение [c.413]

На рис. 12-13 показаны профили скорости во внутренней и внешней частях пограничного слоя, построенные соответственно по уравнениям (12-44) и (12-48) (сплошные кривые). На график нанесены экспериментальные значения скорости по измерениям Г. Б. Шубауэра и П. С. Клебанова [Л. 209]. Сечение при д = 4,4 м соответствует равновесному, а сечение при д = 7,8 м— предстрывному состоянию потока. Сечечия нри других значениях х занимают промежуточ-. ные положения. [c.420]

Г. Б. Шубауэр и В. Г. Спангенберг [Л. 210] измеряли распределения средней скорости в нескольких турбулентных пограничных слоях в плоском деревянном диффузоре. Измерения распределения скорости, включая область, близкую к поверхности диффузора, а также статического давления в направлении течения, выполнены [c.448]

Рис. 12-28. Сравнение распределения по продольной координате расчетных значений числа Рейнольдса 1 е экспериментальными его значениями по опытам Г. Б. Шубауэра и В. Г. Спангенберга Л. 210].

Г. Б. Шубауэр и П. С. Клебанов (Л. 209] исследовали турбулентный пограничный слой на большой модели профиля в замкнутой аэродинамической трубе. Опытами охвачен диапазон чисел Рейнольдса Reg = 1 500н-77 ООО. Поверхность профиля имела выпуклую кривизну радиусом Л = 7,01 м на участке от л =0,1524 до л = 1,829 м и радиусом i = 9,45 м на участке от л =4,877 до л = 7,925 -м, где х — расстояние от передней критической точки. Толщина пограничного слоя находилась в пределах 0<б/7 <0,024. [c.448]

Рис. 12-29. Сравнение распределения по продольной координате формпараметра профиля скорости И, рассчитанного по вспомогательным уравнениям разных авторов, с экспериментальным распределением по опытам Г. Б. Шубауэра и В. Г. Спангенберга 1Л. 210].

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...