Поток поступательный

Из предыдущего обсуждения понятно, что сохранение величин (9.1) — (9.4) для действительного потока и для потока, мысленно вводимого как средний, очень необходимо для получения правильных характеристик, обусловливающих силовые и энергетические взаимодействия потока с обтекаемыми телами, которые в свою очередь определяют нужные свойства газового потока. В связи с этим важно отметить, что, например, при замене в данном сечении трубы с площадью 5 данного неравномерного потока поступательным потоком нельзя получить одинаковые значения всех величин (9.1) — (9.4) в обоих потоках. [c.91]

Теория Чепмена и Энскога была модифицирована для случая многоатомных молекул введением дополнительно к молекулярному потоку поступательной энергии диффузионного потока внутренней энергии от более горячей области к холодной. [c.68]

Теплопроводность смесей многоатомных газов определяется молекулярным потоком поступательной энергии и диффузионным потоком внутренней энергии. [c.97]

Условия на бесконечности. Пусть некоторое тело обтекается потоком поступательным и однородным на бесконечности. В этом случае должны быть известны [c.84]

Наложим на этот поток поступательный поток со скоростью V, направленной вдоль оси г. Функция тока для поступательного потока [c.197]

Отраженные молекулы рассматриваются тогда как молекулы фиктивного газа с температурой, равной температуре поверхности (Тг — т) и уравнение баланса состоит в том, что суммарный поток поступательной энергии равен нулю. Тогда для изолированного цилиндра [c.223]

Наложим на определенный таким образом дополнительный поток поступательный поток, текущий вдоль оси х со скоростью V. В точке В у] = —Ь), правее линии Маха, скорость будет меньше V и отклонена от оси х вверх на угол, тангенс которого равен [c.375]

Бесциркуляционное обтекание профиля. Рассмотрим задачу об обтекании профиля (с контуром в виде окружности) потоком невязкой несжимаемой жидкости. Подъемная сила симметричного профиля равна нулю. Отсюда в соответствии с формулой Жуковского (5 = р со V"oo Г) при F = 0 равна нулю и циркуляция скорости около профиля (Г = 0). Поэтому рассматриваемое обтекание называют бесциркуляционным, а возникающий возмущенный поток — поступательным. [c.186]

Малая регулярная неравномерность (малые возмущения потока), при которой по всему поперечному сечению трубы жидкость движется только поступательно (продольные составляющие скоростей всегда положительны), и поперечные составляющие скоростей малы по сравнению с продольными. Эта неравномерность свойственна жидкости, движущейся в длинных прямых трубах, в начальных участках диффузоров с малыми углами расширения, в сечениях за плавными поворотами и т. д. (см. рис. 1.2, 1.13, 1.14, 1.42, 1.44). [c.78]

Полная неравномерность, при которой поток заполняет только часть поперечного сечения, в то время как в остальной, большей части сечения поступательного движения вовсе нет. Такая неравномерность возникает при резком расширении потока (диффузоры при а > 90°, участки с внезапным расширением сечения), на участках за диафрагмами, проемами в стенках, входными отверстиями в аппаратах и т. д. (см. рис. 1.21, 1.26 и 1.27 при > 90° или рис. 1.47). [c.78]

Растекание струи до бесконечности возможно только при установке решетки в неограниченном пространстве (рис. 3.4, а). Если решетка находится в трубе (канале) конечных размеров (рис. 3.4, б), структура потока за ней будет иная. Так, например, в случае центрального (фронтального) набегания жидкости на решетку в виде узкой струи, последняя, растекаясь радиально и достигая за решеткой стенок трубы (канала), неизбежно изменит свое направление на 90° и дальше будет перемещаться вдоль стенок в виде кольцевой струи. При этом в центральной части сечения за решеткой поступательная скорость будет равна нулю. В условиях реальной (вязкой) среды, вследствие турбулентного перемешивания, жидкость, подходя к стенкам трубы (канала), будет увлекать за собой неподвижную часть жидкости из центральной части сечения (рис. 3.4, б). На освободившееся место из более удаленных от решетки сечений будут поступать другие массы жидкости, и, таким образом, в центральной части сечений за решеткой возникнут обратные токи, а профиль скорости за решеткой по сравнению с начальным профилем струи (до решетки, рис. 3.5, а) будет иметь перевернутую форму (см. рис. 3.4, б, а также 3.5, б). [c.81]

При отсутствии каких-либо газораспределительных устройств поток направлен вверх, в то время как в нижней части имеют место обратные токи или же незначительные поступательные скорости. [c.238]

Обтекание твердой сферы поступательным на бесконечности потоком. На рпс. 5.2.1 представлена экспериментальная зависимость коэффициента сопротивления Сц(Рео) при, обтекании покоящейся v, = 0) одиночной ( 2 0) твердой сферы стационарным поступательным потоком жидкости со скоростью вдали [c.250]

В работе Рубинова и Келлера [63] рассмотрена задача о стационарном обтекании вращающейся с угловой скоростью Ша сферы поступательным (вдали) потоком со скоростью Vx, при малых числах Рейнольдса [c.251]

Это поступательный прямолинейный поток, направленный вдоль оси Z и обладающий скоростью Ио. [c.263]

Это течение представляет наложение поступательного потока, диполя и вихря в начале координат. [c.266]

Таким образом, течение с функцией тока (165.93) представляет обтекание поступательным потоком шара. Если радиус его обозначить а, то составляющие скорости течения определятся по формулам [c.272]

Рассмотрим такой пример. Для получения электроэнергии широко используется энергия рек. С этой целью строят плотины, перегораживающие реки. Под действием силы тяжести вода из водохранилища за плотиной движется вниз по колодцу ускоренно и приобретает некоторую кинетическую энергию. При столкновении быстро движущегося потока воды с лопатками гидравлической турбины происходит преобразование кинетической энергии поступательного движения воды в кинетическую энергию вращения ротора турбины, а затем с помощью электрического генератора в электрическую энергию. [c.50]

Рассмотрим сначала простейший вид сверхзвукового течения газа — поступательны равномерный поток. При таком течении все частицы газа движутся по параллельным траекториям с постоянной но величине скоростью. Траектории частиц являются одновременно линиями тока, непроницаемыми для газа. [c.155]

Но в силу того, что все характеристики, исходящие из точки С, прямолинейны, т. е. скорость (и остальные параметры газа) вдоль них не изменяется, то и вдоль последней характеристики L вектор скорости сохраняет постоянное (по величине и направлению) значение w ). Таким образом, за последней характеристикой L поток снова становится поступательным. Но за точкой С поток не испытывает более никаких возмущений. Следовательно, после поворота около угла поток будет над стенкой СВ таким же, каким был поток над стенкой АС, т. е. равномерным и параллельным потоком с постоянной скоростью > w . Последняя характеристика L, на которой завершается поворот газового потока около точки С, располагается под углом к [c.157]

Одним из показателей влияния твердых частиц иа степень турбулентности является подтверждаемая опытами зависимость критической скорости от консистенции пульпы. Чем больше консистенция, тем должна быть больше критическая скорость. Значит, одни и те же частицы будут находиться во взвешенном состоянии при большей консистенции только при большей средней поступательной скорости потока. [c.199]

Растекающаяся зона прыжка есть особая форма поступательного потока. Эта зона, как к вообще растекание потока, мало изучена. Однако можно сказать, что она отличается от плавно изменяющегося потока тем, что угол растекания линий тока в ней значитель-10 больше нуля, кривизна струй (линий тока) весьма значительна и вследствие этого рас- [c.220]

Для выявления дополнительного условия подобия потоков, обусловленного влиянием инерционных массовых сил на движение жидкости и ее теплообмен со стенкой, массовую силу в уравнении движения надо записать в явном виде, т. е. она должна быть внешней по отношению к рассматриваемому движению. Для этого система координат, в которой рассматривается движение жидкости, должна перемеш,аться так, чтобы направление движения и скорость ее совпадали с направлением и скоростью движения, благодаря которому возникают инерционные массовые силы. Если, например, инерционные массовые силы возникают благодаря ускоренному или замедленному поступательному движению аппарата, то система координат должна быть жестко связана с движущимся аппаратом. [c.344]

Заметим, что если преобразующее устройство преобразует механический поток поступательного движения во вращательный механический поток, то эти потоки неоднородны, так как силовой фактор поступательного потока есть сила, а вращательного — крутящий момент. Преобразующее устройство имеет два вида направленных потоков. [c.20]

На рис. 3.107 показана схема гидропривода поступательного движения с регулятором потока, установленным посл( дователс.ио на выходе из гидроцилиидра. Регулятор 1 состоит из регулируемого дросселя 2 и редукционного клапана 3. Последний поддерживает постоянное давление /7д при входе в дроссель. На выходе из дросселя при малом сопротивлении отводящей гидролинии давление можно считать постоянным и равным атмосферному. [c.400]

Кроме того, можно отметить, что если по каким-либо причинам поток перед плоской решеткой закручен, то это закручивание при прохождении жидкости через решетку не будет устранено н сохранится в сечениях за решеткой (рис. 3.8). Вместе с тем струя при набегании на решетку будет растекаться, так что ее поступательные скорости за решеткой соответственно понизятся. Причиной закручивания потока может быть не только несимметричное расположение входного отверстия в аппарате, но и не-си.мметричный профиль скорости струи на входе, даже при симметричном расположении входа относительно осн аппарата. В случае несимметричного профиля скорости равнодействующая динамических сил струи находится не на оси, а в зоне больших скоростей. Поэтому создается вращательный момент, закручивающий струю по направлению от больших скоростей к меньшим. [c.86]

По полученным распределениям скоростей, а также на основе визуальных наблюдений спектра потока с помощью пщлковинок, можно установить следующее. При отсутствии распределительных решеток в рабочей камере аппарата получается очень неравномерное поле скоростей (.Иг, = 14-I-15). Почти во всем сечении создается область отрицательных скоростей (обратных токов). Поступательное движение сосредоточено или в очень узкой полосе вблизи нижней стенки аппарата (вариант 1-1, табл. 9.1), или в несколько большей области вблизи верхней стенки аппарата (вариант П-1). Отклонение потока к нижней или верхней стенке рабочей камеры обусловлено тем направлением потока, которое он получает при выходе из колена или отвода газохода перед диффузором. Как было показано, при отсутствии в коленах и отводах направляющих лопаток поток на повороте получает направление от внутренней стенки к внешней. Если за этими фасонными частями нет достаточно длинных прямых участков, то отклонение потока сохраняется и после выхода tro из указанных частей газохода. Отсутствие направляющих лопаток в колене приводит к дополнительному сжатию потока (повышению его скорости) на выходе из колена. Поэтому в случае подвода потока к диффузору через колено без направляющих лопаток максимум скоростей в сечении рабочей камеры аппарата получается больше, >ем в случае подвода через плавный отвод. [c.224]

Задача XIII —36. Определить реакцию и полезную механическую мощность, развиваемую потоком воды на подвижном сосуде, который перемещается с постояннрц поступательной скоростью и = 15 м/с и из которого жидкость вытекает через трубку площадью / = 25 см под постоянным напором Я == 2- м. Гидравлическими сопротивлениями пренебречь. [c.404]

Именно решение задач в этих двух предельных постановках для одиночного тела в бесконечном потоке поддается аналитическим методам, и основные достижения в этих направлениях считаются классическими и представлены в учебной и научной литературе по гидродинамике. Кроме того, к настоящему времени приобрели известность и результаты решений об обтекании сферы и цилиндра бесконечным поступательным потоком при Re 1 Ч- 10. Видимо, дальнейший прогресс построения полей при обтекании с большими числами Рейнольдса с учетом вознпкаюш их нестационарных эффектов связан с использованием численных методов, а также разработкой приближенных схем обтекания с учетом экспериментальных данных. [c.120]

В книге Фортье [32 ] в рассматриваемой формуле для силы, действующей на сферу (см. разделы 4.5.3 — 4.5.5 в [32]), неправильно учтены составляющие из-за ускорений фаз. Это связано с ошибочным учетом силы Архимеда (см. замечание после (3.3.20)) и ошибкой в формуле для силы на покоящуюся сферу в нестационарном поступательном потоке. [c.177]

Течение газа в цилиндрическом канале сопровождается образованием структуры, состоящей из двух вращательно-поступательных потоков. По периферии движется потенциальный (первичный) вихрь. Центральную область занимает вторичный вихрь с квазитвердой закруткой, образующейся из масс газа, втекающих из окружающей среды. Вблизи оси поступательная составляющая скорости вторичного вихря имеет противоположное первичному направление. При некоторых условиях течение в вихревом генераторе звука (ВГЗ) теряет устойчивость, в результате чего возникают интенсивные пульсации скорости и давления, которые распространяются в окружающую среду в виде звуковых волн [96]. Источником звуковых волн при этом считается прецессия вторичного вихря относительно оси ВГЗ. Пульсации скорости и прецессию ядра наблюдали визуально в прозрачной трубке с помощью вводимого красителя [94]. При нестационарном режиме угол наклона винтообразной линии тока периодически менялся по величине точно в соответствии с углом поворота прецессирующего ядра. [c.118]

Количественная теория поступательного и вращательного броуновского движения твердых сферических частиц дана Эйнштейном [137]. Эллипсоидальные частицы рассмотрены Перрином [598] II Гансом [248]. Бреннер изучал эффекты, определяе.мые взаимодействием обоих видов броуновского движения — поступательного II вращательного — в случае частиц произвольной формы [74]. Он ввел дополнительные члены в выражение для вектора диффузионного потока в физическом пространстве, помимо обычно рассматриваемых членов, связанных с поступательным п вращательным движениями. Этим определяется появление третьего коэффициента диффузии, не зависящего от классических коэффициентов, обусловленных поступательным и вращательным движением. Подробному исследованию броуновского движения посвящены работы [243, 481]. [c.103]

Если подвижное звено соединено с источником (или потребителем механической энергии --- в зависимости от направления потока энергии) посредством муфты (рис. 5.5, а), то внешним силовым фактором является неизвестный момент М. Если же подвод (или отвод) энергии осуществляется через зубчатую или фрикционную передачу (рис. 5.5, б,в), то внешним силовым фактором будет не известная но модулю сила f. Расположение линии действия силы f определяется либо геометрией зубчатой передачи (углом зацепления (t,.), либо проходит через точку соприкосновения фрикционных катков касательно к их рабочим поверхностям. При ременной передаче (рис. 5.5, г) внешний силовой фактор представлен уже не одной, а двумя неизвестными по модулю силами fi и F2, связанными между собой формулой Эйлера [1]. Поэтому внешний силовой фактор по-прежнему один раз неизвестен. Линии действия сил fi и / > определяются положением ведущей и ведомой ветвей ременной передачи. Если же подвижное звено первичного механизма совершает прямолинейно поступательное движение (рис. 5.5, д), то внешним силовым фактором является неизвестная по модулю сила F, действующая обычно вдоль направляющей поверхности. Таким образом, и здесь внешний силовой фактор один раз неизвестен. [c.185]

Этот парадокс имеет место и при обтекании сферы. Действительно, рассмотрим течение, которое является результатом наложения осесимметричных течспнй поступательного потока (164,62) и диполя (164.64), ось которого направлена противоположно скорости поступательного потока. Функция тока этого течения [c.272]

Уравнение Бернулли для относительного движения жидкости, проходящей внутри поступательно движущегося канала. Для напорного потока в канале, движущегося поступательно с потоянным ускорением (или замедлением) а при неизменных относительных скоростях buj и DUg в сечспиях /—/ и //—II (рис. 17) в случае идеальной жидкости, [c.77]

При сравнительном анализе источников потерь мощности в механизмах со сложными силовыми потоками учитываеггся наличие кинематических пар с повторяющимися элементами. В качестве таких выступают низшие вращательные и поступательные [c.331]

Если поток не встречает никаких препятствий в виде твердых тел пли границ (стенок), то газ не испытывает никаких воз-муш ений. Простейшей границей, могуш ей изменить характер равномерного поступательного течения газа, является прямолинейная твердая стенка. Рассмотрим сначала случай, когда такая стенка расположена параллельно направлению течения, т. е. совпадает с одной из линий тока. Если движуш,ийся газ занимает всю бесконечную область над стенкой и сама стенка тоже бесконечна по длине, то ясно, что в этом случае стенка не окажет никакого влияния на течение газа ). Отметим, что это положение справедливо и в обш ем случае для кривых линий тока [c.155]

Величина e = /u, называемая степенью турбулентности потока, всегда положительна, так как вычисляется по средним квадратичньш значениям поперечной пульсационной скорости и яекоторой характерной величине осредненной продольной скорости потока lul, в связи с чем во всех случаях db/dx>0. Остается выяснить, какое значение поступательной скорости следует подставить в знаменатель выражения (10). [c.372]

Рис. 10.58, К построению иаоэнтропической сверхзвуковой решетки с помощью течения от потенциального вихря, а) Потенциальный вихрь в потоке сжимаемого газа. Область течения, используемого для построения решеток, заштрихована, б) сопряжение выделенной области вихревого течения с поступательным потоком и построение сверхзвуковой изоэнтропической решетки

Рис. 10.58, К построению иаоэнтропической сверхзвуковой решетки с помощью течения от потенциального вихря, а) Потенциальный вихрь в потоке <a href="/info/20752">сжимаемого газа</a>. <a href="/info/621468">Область течения</a>, используемого для построения решеток, заштрихована, б) сопряжение выделенной <a href="/info/204038">области вихревого течения</a> с поступательным потоком и построение сверхзвуковой изоэнтропической решетки

Таким образом, сверхзвуковой поток, прежде чем попасть в межлопаточный канал, проходит через бесконечную систему ударных волн с постепенно увеличивающейся интенсивностью в области между соседними ударными волнами поток разгоняется до все больших скоростей (по мере приближения его к фронту решетки). Перед участком ударной волны, расположенным у входа в межлопаточный канал, газ движется поступательно с числом Маха, равным Мта1- На этом участке происходит наиболее интенсивное торможение потока, в результате которого на выходе из межлопаточного канала устанавливается дозвуковое течение. При этом величина потерь полного давления в различных элементарных струйках, прошедших через систему ударных волн, будет различна, так как интенсивность волн падает слева направо. Следовательно, при рассматриваемом обтекании решетки идеальным невязким потоком газа в достаточно удаленном от входа сечении межлопаточного канала, где статическое давление, а значит, и направление скорости уже постоянны по его ширине, величина скорости останется переменной. С целью упрощения задачи будем предполагать, что в результате турбулентного обмена между струйками поток внутри межлопаточных каналов полностью выравнивается и в соответствии с этим за решеткой устанавливается равномерный по шагу поток с постоянными статическим и полным давлениями, причем направление этого потока совпадает с направлением пластин (угол отставания б равен нулю). Важно отметить, что сделанное здесь предположение о выравнивании потока в межлопаточных каналах существенно отличается от сделанного в предыдущем параграфе предположения о выравнивании потока в сечении далеко за решеткой. В этом последнем случае мы только несколько завышаем потери по сравнению с теми потерями, которые имеются в невязком потоке газа, оставляя при этом неизменным течение в самой решетке, а следовательно, неизменным и силовое воздействие потока на нее. Иное дело при выравнивании потока в лопаточных каналах, при котором вследствие изменения течения в самой решетке происходит не только увеличение потерь, но и изменение величины равнодействующей по сравнению с ее значением в идеальном — невязком потоке газа ). Конечно, можно предположить, что выравнивание пото- [c.90]

Однако движение частиц воды в поверхностной зоне не изолировано от растекающейся поступательной зоны. Оно собственно и происходит по действием растекающеГгся струи II силы тяжести. Растекающаяся струя увлекает за собой частицы воды из поверхностной зоны, тем самым в последней происходит замена одних частиц другими. Наблюдения показывают, что в этой зоне происходит самое разнообразное движение, В верхних слоях зоны может быть движение, обратное обще.му направлению потока. Вводимые в поверхностную зону эмульсионные шарики (индикаторы), оказавшиеся в конце зоны, могут быть перенесены двпжение.м в зоне в начало ее. Иногда шарик проходит замкнутый путь и снова оказывается на конце прыжка. Г1опав в начало прыжка, шарик может некоторый промежуток времени совершать на месте колебательное движение вместе с пульсирующей водой, в то время как в другой момент (Ш вместе с частицами воды может быть увлечен растекающейся струей и вынесен вовсе из зоны прыжка вниз но течению потока. [c.220]

На рис. 23-3 показано продольное сечеиче гидравлического прыжка н эпюры распределения скоростей по вертикали в прыжке. Как показывают эти эпюры, на поверхности прыжка направление движения противоположно общему поступательному движению потока, о чем упоминалось выше. [c.220]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...