Струйка

Воздух или пар высокого давления (обычно 0,4—0,8 МПа), вытекая из сопла со сверхзвуковой скоростью, подхватывает и интенсивно распыливает струйки предварите 1ьн<) подогретого iio 100— 140 °С мазута, подаваемого примерно под таким же, как и распыливающий агент, давлением, и выбрасывает образующийся туман в топку. Расход распыли-вающего агента составляет 0,5 -1 кг на 1 кг мазута. [c.136]

Если записать это уравнение для двух сечений струйки 1—1 и 2—2, оно примет вид выражения (1.47). [c.44]

Полученное уравнение отличается от уравнения Бернулли для струйки идеальной жидкости лишь четвертым членом в правой части, который называется инерционным напором [c.137]

Таким образом, в реальных укладках или засыпках целых шаровых ТВЭЛОВ одинакового размера в активной зоне реактора В ГР объемная пористость т может колебаться от 0,26 до 0,68. Физическая модель течения теплоносителя практически не зависит от типа активной зоны, и в случае канальной и бесканальной зон сечение по ходу элементарной струйки в шаровой ячейке характеризуется значительными изменениями, струйки могут сливаться и разъединяться имеет место образование застойных вихревых зон с турбулентным обменом энергии и массы с движущимся потоком. [c.52]

Можно предположить, что основная часть потерь энергии элементарной струйки, существующей в пределах шаровой ячейки, — это затраты энергии на расширение основной массы ядра струи и обмен массы с застойными зонами, а потери энергии от сжатия, поворота струи и от трения на поверхности шаровых элементов незначительны. [c.52]

Если отверстия решетки значительно удалены одно от другого (// отв > 15, чему соответствует / < 0,0035), то отдельные струйки успевают размыться, не сливаясь между собой [229]. [c.55]

Jl,jiH элемеитар)и й стру1зки, имеющей бесконеч] о малые площади сечений, можно считать истинную скорость v одинаковой во всех точках каждого сечения. Следовательно, для этой струйки объемный [c.36]

И. Уравнение Бернулли для элементарном струйки пдеалыю жидкости [c.37]

Чтобы подсчитать приращение кинетической энергии рассматриваемого участка струйки за время dt, необходимо из кинетической энергии объема 1 — 2 вычесть кинетическую энергию объема 1 — 2. При вычитании кинетическая эаергня промежуточного объема 1 — 2 сократится, и останется лишь разность кинетических энергий элемек-тов 2 — 2 и 1 — 1, сила тяжести каждого из которых равна dG. Таким ои1пи ом, приращение кинетической энергии равно [c.39]

Итак, йля идеальной движущейся жидкости сумма трех напоров (высот) геометрического, пьезометрического и скоростного есть величина посто51нная вдоль струйки. [c.40]

Это положение иллюстрируеэся графиком, принедепиым на рис. 1.23, где показано измепепие всех трех высот вдоль струйки. Линия изменения пьезометрических высот называется пьезометрической линией, ее моипю рассматривать как геометрическое место [c.40]

Указанные течения жидкости можно наблюдать на приборе, представленном па рис. 1.39. Он состоит из резервуара А с воден, от которого отходит стеклянная труба В с крапом С на к<>к1 е, и сосуда D с водным ])астворо.м той 1[ли Huoii краски, которая может по трубке вводиться тонкой струйкой внутрь ствкляпно11 труби В. [c.62]

В потоке идеальной несжимаемой жидкости выде-ЛИМ элемент струйки длиной dl и плогцадью сечення Рис. 1.103. Схема для нмиода уравнения dS (рис. 1.103). Применим сустановившсгоел течсиия к массе ЭТОГО элемента вто- [c.136]

Итггегрируя вдоль струйки от сечения 1—1 до сечения 2—2 в тот же фиксированный момент времени, получаем [c.137]

Полуосевые п. = 250 -ь 500 = 1,4 0,9). Уменьшить отношение D D до значения, близкого или меньшего едппицы, можно только в том случае, еслн выходную к])ои ку лопаток наклонить к осп. Кроме того, наклон выходио) кромки обеспечивает более плавную форму лопатки, что уменынает гидравлические потери в рабочем колесе. Чтобы получить на разных струйках, имеющих разный диаметр выхода, одинаковый напор, приходится лопатку выполнять двойной кривизны не только на входе, но и на выходе. [c.183]

Можно представить себе следующую схему движения газа в какой-либо элементарной шаровой ячейке, т. е. в элементарном объеме, ограниченном сферическими поверхностями элементов. Максимальная скорость Vq жидкости в струйке возникает в наиболее узком сечении ячейки (просвете), относительная площадь минимального сечения обозначается п. Распространяясь в пространстве между щарами, струя расширяется, отрывается от сферических стенок и подмешивает к себе частицы относительно неподвижного газа, находящиеся в застойной зоне у поверхности шаров. Расширение основной струи происходит до встречи с последующим рядом шаров, отстоящим от предыдущего на величину высоты ячейки /г, после чего начинается сужение сечения и разгон струи. Присоединенные массы могут при этом частично отслаиваться от ядра струи и совершать возвратное движение к устью струи. Конечно, при своем движении через шаровые твэлы отдельные струи могут сливаться или, наоборот, дробиться на несколько отдельных струек, на можно себе всегда представить такую элементарную шаровую ячейку, где происходит именно такой процесс разгона и торможения элементарной струйки. [c.40]

На рис. 2.2 показано изменение проходного сечения для струйки в трех правильных укладках кубической, октаэдрической и тетраоктаэдрической. Обращает на себя внимание тот факт, что в двух последних укладках при одинаковой объемной пористости ячейки изменение проходного сечения совершенно различно. Если в октаэдрической ячейке струя дважды расширяется в ее пределах и изменение значения относительного просвета п колеблется от 0,21 до 0,34, то в тетраоктаэдрической ячейке струя расширяется всего один раз, но изменения значения п более существенны от 0,095 до 0,49. [c.52]

Для теоретического расчета сопротивления при течении теплоносителя через ячейку шаровых элементов можно использовать теорию турбулентных свободных струй, разработанную Г. Н. Абрамовичем [30]. При этом необходимо сделать одно существенное допущение, что форма поперечного сечения струи в просвете ячейки не оказывает заметного влияния на потери энергии при расширении струйки. В этом случае потери энергии могут быть определены по зависимостям для осесимметричной круглой струи с диаметром устья струи, равным ёгадр в просвете шаровой ячейки. [c.53]

Изменения объемной пористости и скорости в пристеночном слое по-разному скажутся на среднем коэффициенте теплоотдачи шаров, расположенных около стенки. Для активной зоны в виде цилиндра с плоским подом и v = onst можно принять, что поля полного и статического давления в поперечном сечении будут одинаковыми, и тогда можно считать, что onst для любой струйки, протекающей параллельно оси активной зоны. Приняв, что плотность газа, коэффициент гидродинамического сопротивления, диаметр твэла и высота активной зоны одинаковы для всех коаксиальных струек газа, можно найти зависимость для определения скорости газа в пристеночном слое [c.87]

Различают два режима течения жидкости — ламинарный и турбулентный. Ламинарный режим течения является устойчивым, струйки жидкости движутся отдельно, не смешиваясь одна с другой. Турбулентный режим характеризуется неустойчивостью течения, бe пopяJl,oчным перемещением конечных масс жидкости и их перемешиванием. [c.19]

Протекание жидкости через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, не ограниченное стенками. Если поток равномерно набегает на перфорированную пластинку перпендикулярно ее поверхности, то струйки, вытекающие из отверстий, имеют одинаковые скорости и направление. Непосредственно за плоской решеткой жидкость движется отдельными свободными струйками, которые постепенно размываются и только на определенном расстоянии за решеткой сливаются в общую струю с максимальной скоростью на оси центральной струйкн (рис. 1.49, а, б). Каждая струйка за решеткой интенсивно подсасывает окружающую ее жидкость. При этом соседние струйки мешают притоку жидкости, увеличивающей присоединенную массу. Поэтому вокруг каждой струйки образуется циркуляция внутренних присоединенных масс (рис. 1.49, в), так что масса струек от выходного сечения О—О (х — 0) до сечения I—/ (х/с1 т- 5-т-8), где происходит слияние практически всех струек, остается постоянной. Только крайние струйки в случае неограниченной струи могут непрерывно подсасывать жидкость из окружающей среды, передавая ей часть кинетической энергии [40, 41 1. Так как увеличение массы центральных струек за счет окружающей среды затруднено, они начинают подсасывать соседние струйки. В результате все струйкн отклоняются к оси (рис. 1.49, в), и площадь поперечного сечения / -/ общего потока с массой, равной сумме масс всех струек, получается меньше начальной площади (сечения О—О), т. е. площади решетки. Согласно опытам [34], в этом сечении отношение средней скорости к максимальной = г ср/и г 0,7 при / =--== 0,03- 0,40. После суженного сечения поток расширяется по обычным законам свободных струй (см. выше) с увеличением общей массы за счет присоединенной массы из окружающей среды (см. рис. 1.49, а, в). На основании рис. 1.49, а а б относительное расстояние х/1/ Ек от решетки до самого узкого поперечного сечения общей струи, после которого она начинает расширяться, можно принять равным 0,6—0,7. [c.53]

Гидравлика. Кн.2 (1991) -- [ c.0 ]

Краткий курс технической гидромеханики (1961) -- [ c.55 ]

Сборник задач по гидравлике и газодинамике для нефтяных вузов (1990) -- [ c.52 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.667 ]

Аэродинамика Часть 1 (1949) -- [ c.53 , c.53 ]

Гидравлика (1984) -- [ c.0 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.414 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...