Жидкая сфера

Устойчивость сферических меж-фазных границ. Процесс разрушения капель и пузырьков чрезвычайно сложный и характеризуется взаимодействием сил поверхностного натяжения, вязкости и сил инерции. Условия для начала дробления можно получить, анализируя устойчивость жидкой сферы в потоке другой жидкости. Решение этой задачи даже в рамках малых возмущений очень сложно. Поэтому рассмотрим устойчивость первоначально плоской границы раздела двух идеальных жидкостей (т. е. эффекты вязкости отбрасываются) с плотностями р°, р2 и поверхностным натяжением S, движущихся с относительной скоростью V вдоль этой границы и с ускорением g в направлении. перпендикулярном к границе, причем g > О, если направлено от первой ко второй фазе. [c.256]

Если жидкая сфера внезапно затвердеет, то, на основании теории удара, ее кинетический момент после удара не изменится. Отсюда видно, что вихрь с точностью до постоянного множителя равен мгновенному вращению, которое будет иметь Сфера, если она внезапно затвердеет в рассматриваемый момент. [c.306]

Как и прежде, необходимо различать внутреннее и внешнее течения. Граничные условия на поверхности жидкой сферы г = а идентичны условиям (4.21.2)—(4.21.4), (4.21.6). К ним должны быть добавлены дополнительные условия [c.153]

Твердые сферы Жидкие сферы [c.154]

Внешняя сфера движется вдоль оси х со скоростью С/, находясь при этом внутри жидкой сферы со свободной поверхностью, на которой нормальная компонента скорости и касательные напряжения обращаются в нуль, так что граничные условия запи-< ываются в форме [c.448]

ЖИДКИХ сфер, не смешивающихся со взвешивающей жидкостью. Если вокруг частиц не происходит образование жесткой пленки, уменьшающей передачу касательных напряжений внутрь частиц, то вязкие напряжения, действующие со стороны окружающего частицы сдвигового течения, вызывают внутри частицы циркуляционные потоки. Бели принять также, что поверхностное натяжение достаточно велико, так что частицы сохраняют сферическую форму, то для вязкости [1 очень разбавленных эмульсий получается следующее выражение [c.534]

Хорошо известна механическая интерпретация вихря. Около некоторой точки F (х, у, z) вообразим маленькую жидкую сферу с центром в этой точке. Предположим, что мы мгновенно уничтожили всю внешнюю жидкость и одновременно маленькая сфера отвердела отвердевшая сфера будет обладать мгновенным вращением, которое в точности будет равно (в пределе, когда ее радиус стремится к пулю) вектору-вихрю. [c.6]

Ускорение жидкой сферы 317 [c.317]

Ускорение жидкой сферы. Рассмотрим начальное движение жидкой сферы плотности р, вызванное мгновенным ускорением из состояния покоя в окружающей жидкости плотности р или же мгновенным появлением однородного гравитационного поля д. Если А и А — потенциалы ускорения обеих жидкостей, то, очевидно, VM = = 0. На границе раздела жидкостей 5 из условия несжимаемости получим [c.317]

Однако было исследовано только несколько частных случаев. Пуассон ) доказал в 1828 г., что VЛ = с постоянно для эллипсоидов. Это эквивалентно утверждению о том, что начальное ускорение любой жидкой сферы или эллипсоида [c.317]

Это означает, что точки жидкой сферы радиуса через dt в результате [c.196]

Движение эллипсоида в несжимаемой жидкости было исследовано Грином ), и результаты его можно применить к вычислению увеличения эффективной инерции благодаря сжимаемости жидкости, если размеры тела малы по сравнению с длиной волны колебания. Для малого круглого диска, колеблющегося перпендикулярно к своей плоскости, увеличение эффективной инерции относится к массе жидкой сферы, радиус которой равен радиусу диска, как [c.240]

Напомним, что соответственное условие для жидкой сферы имеет 478 [c.478]

Под действием сил инерции частица быстро осаживается и растекается (рис. Ф) по подложке. Одновременно от места контакта вверх двигается фронт затвердевания. Оба эти процесса занимают время, необходимое для перемещения верхней точки жидкой сферы через ряд последовательных положений (Сз, Сг, С] на рис. 4) к ее конечному положению на поверхности затвердевшей частицы. Поэтому на протяжении всего времени затвердевания капли г поддерживается определенное давление, сближающее и сжимающее взаимодействующие фазы. По расчетным оценкам, значение давления в точке С (см. рис. 2) для условий наших экспериментов (скорость частиц у = 20ч-40 м[сек ) со- [c.148]

Так как энергия деформации материала в условиях весьма больших скоростей нагружения оказывается сравнительно малой, то свойства материала как твердого тела имеют в данном случае второстепенное значение. На первый план выступают законы движения легко деформируемой (почти жидкой) среды, и особую роль приобретают вопросы физического состояния и физических свойств ма-]ериала в новых условиях. Таким образом, задачи, связанные с весьма большими скоростями нагружения, выходят за рамки сопротивления материалов и оказываются в сфере вопросов физики. [c.74]

I — насос жидкого хладоагента 2 — стол с образцами для испытаний 3 — форвакуумный насос 4 — азотная ловушка 5 — масляный диффузионный насос 6 — генератор водородных ионов 7 — собирающая линза 8 — сепаратор электронов 9 — электромагнитный сепаратор для ускорения пучка протонов 10 — монохроматор II — интегрирующая сфера 12 — источник ультрафиолетовой радиации 13 — штанга для подъема образцов после облучения [c.182]

Тепло- и массообмен жидкой сферы, равномерно движущейся в непрерывной жидкой среде, зависит от движения внутри самой сферы. Например, при наличии циркуляции в пузырьках слабо растворимых чистых газов массообмен примерно в пять раз интенсивнее, чем в ее отсутствие [.305]. Этот факт нельзя объяснить улуч-шениел ус.ловий перемешивания внутри самой частицы (так как сопротивление процессам переноса целиком связано с непрерывной фазой), так что следует учитывать влияние циркуляции внутри частицы на внешнее по отношению к ней течение. При исследовании массообмена капель и пузырьков Гриффит [287] наблюда.л частично затормаживаемое течение на поверхности. [c.109]

Поступательное движение жидкой сферы было впервые рассмотрено независимо Рыбчинским [31] и Адама ром [13]. Поверхностное натяжение, действующее на поверхность раздела двух несмешиваемых жидкостей, стремится сохранить сферическую форму и противодействует сдвиговым напряжениям, стремящимся деформировать ее. Если движение достаточно медленное или капля достаточно мала, она будет оставаться сферической, по крайней мере в первом приближении ). [c.149]

Каннингем [7], Вильямс [37] и Ли [20] независимо нашли решения для случая твердой внутренней сферы. Хаберман и Сайр [12] дали аналогичное решение для жидкой внутренней сферы. В обоих случаях внешний контейнер считается жестким, так что жидкость прилипает к нему. Здесь рассматриваем жидкую сферу, так как [c.152]

Предполагая,что функции ф тем или другим способом определены, перейдем теперь к разысканию главного вектора и главного можнта сил давления жидкости на движущееся в ней твердое тело. Заключим движущееся тело внутрь некоторой жидкой сферы большого радиуса Л о с поверхностью а а и применим теорему количеств движения к жидкой массе, находящейся в переменном во времени объеме т между поверхностями а и Но- Обозначим через О вектор количества движения жидкости в объеме т, через — искомый главный вектор сил давления жидкости на поверхность тела а и через — главный вектор сил давления, приложенных извне к поверхности Оо, тогда будем иметь [c.314]

Аналитические и численные исследования конвекции в быстро и равномерно вращающихся жидких сферах Буссе, 1970 1976 Гилман, 1977 1979) показали, что при наличии внутреннего источника тепла в такой вязкой теплопроводной жидкости возникает периодическая система конвективных ячеек (валиков), ориентированных параллельно оси вращения. Одновременно, за счет наклона ячеек, вызванного вращением, создается слабый вторичный поток, состоящий из дифференциально вращающихся коаксиальных цилиндров (оболочек), как это показано на Рис. 1.2.10. Подобные структуры, полученные также в экспериментах с баротропной жидкостью во вращающемся осесимметричном контейнере, ассоциируются с зонами и поясами в атмосферах Юпитера и Сатурна, расположенными на несколько отличных по высоте уровнях. [c.33]

Рис. 1,2.10. Формирование конвективных ячеек валикового типа (а) и цилиндрического зонального потока (б) на быстро вращающейся жидкой сфере. Валиковая конвекция является наиболее характерной формой конвективной неустойчивости вязкой проводящей жидкости, подогреваемой снизу, при равномерном осесимметричном вращении, а коаксиальные цилиндрические поверхности служат наиболее общей формой зонального течения идеальной жидкости с внутренним адиабатическим градиентом температуры. Передача энергии наклонных конвективных ячеек зональному течению в сдвиговом горизонтальном слое отражает взаимодействие этих двух форм движений. Согласно Буссе, 1976, Ингерсолл, Поллард, 1982).

В рамках стоксова приближения имеется известное решение Лдамара—Рыбчинского [25, 39] для совместного ползущего движения двух вязких жидкостей внутри (с вязкостью jij) и вне (с вязкостью pi) сферы, соответствующее обтеканию капель со ско-эостьто v . Это решение дает следующую формулу, обобщающую 5.2.2), для коэффициента сопротивления жидкой капли [c.254]

В настоящее время предложены способы улучшения этого первого приближения, поэтому точное решение уравнения Перку-са — Йевика (16.12) для системы твердых сфер имеет важное значение в теории жидкого состояния. [c.291]

Рис. 29.14. Угловые зависимости резонансного поля (а) и ширины резонансной кривой (б) сферы из d r2Se4 [76] Т = 4.2 К 6 — угол между линиями постоянного магнитного поля и осью [1001 I — кристалл, выращенный методом кристаллизации из квазноднородиого расплава 2 — кристалл, выращенный методом переноса в жидкой фазе 3 — кристалл, выращенный методом кристаллизации из квазиоднородного расплава, с молярной ири.месыо Ag 0.08%

При моделировании поведения жидкостных систем в каналах или объемах иной геометрической конфигурации во многих случаях невозможно обойтись без информации о закономерностях взаимодействия дискретной частицы (капли или пузырька) с окружающей ( несущей ) фазой. Некоторые из этих закономерностей рассматриваются в пятой и шестой главах книги. Пятая глава посвящена установившемуся движению дискретной частицы в сплошной среде. Здесь рассмотрены классические задачи об обтекании сферы идеальной жидкостью и вязкой жидкостью при малых числах Рейнольдса, поскольку их результаты далее использованы при анализе движения газовых пузырей и жидких капель. Экспериментальные исследования всплывания газовых пузырьков в неподвижной жидкости показывают, что при различных сочетаниях объема пузырька и свойств мсидкости (прежде всего, вязкости) изменяются не только закономерности его движения, ко и форма. Это обстолте.т.. стг .о де- [c.7]

Смотреть страницы где упоминается термин Жидкая сфера : [c.335] [c.161] [c.149] [c.149] [c.151] [c.153] [c.155] [c.155] [c.613] [c.615] [c.616] [c.318] [c.460] [c.347] [c.479] [c.82] [c.106] [c.447] [c.567] [c.279] [c.278] [c.388]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...