Тодес

На рис. 2.8 показаны диапазон расхождений расчетных и экспериментальных данных, а также точки, соответствующие расчетам по формулам Тодеса [16] и работы [39]. [c.56]

При псевдоожижении мелких частиц наблюдался резкий скачок величины коэффициента теплообмена слоя с поверхностью сразу после начала псевдоожижения, что, по мнению авторов, является следствием действия в механизме теплообмена обусловленной движением пузырей конвективной составляющей переноса тепла частицами. Этот скачок менее заметен в слоях крупных частиц при повышенных давлениях, что объясняется увеличение.м вклада конвективной газовой составляющей в общий коэффициент теплообмена с ростом диаметра частиц и давления в аппарате и уменьшением при этом вклада переноса тепла частицами. Как правило, в экспериментах максимальные коэффициенты теплообмена соответствовали скоростям фильтрации газа, примерно на 30% превышающим о причем экспериментально определяемые величины оптимальной с точки зрения теплообмена скорости фильтрации газа с удовлетворительной точностью совпадали с рассчитываемыми по предложенной Тодесом корреляции (3.8). [c.72]

Тодес О. М. Пути и возможности прямой экспериментальной проверки и совершенствование пакетной модели внешнего теплообмена в кипящем слое.— Инж.-физ. журн., 1976,. т. 30, № 4, с. 718—727. [c.197]

Несомненный теоретический и практический интерес представляет интерполяционная формула, подобранная О. М. Тодесом и Р. Б. Розенбаум [Л. 261] для всего диапазона режимов свободного обтекания шара [c.47]

Оптимальную (по теплообмену) скорость псевдоожижения чаще всего подсчитывают по формуле О.М, Тодеса [33] [c.112]

Формула Тодеса была модифицирована авторами [Л. 157], с тем чтобы описать условия псевдоожижения под вакуумом (по данным опытов [Л. 157] до остаточных давлений над слоем примерно [c.15]

Авторы работы [Л. 7] показали, что интерполяционная формула Тодеса пригодна для нахождения п.у слоев, псевдоожиженных под давлением. [c.15]

Воспользовавшись интерполяционной формулой Тодеса и др., получим [c.37]

На базе уравнения (2.6), записанного для сферических частиц, т. е. при Ф=1, Горошко, Розенбаум и Тодес [16] предложили интерполяционную формулу, аппроксимирующую как предельные случаи ламинарного и турбулентного режимов течения ожижающего агента [c.37]

Целью исследований является установление зависимости порозности слоя от скорости потока. Для этого, казалось бы, целесообразно использовать уравнение, например (2.2), течения в неподвижном слое с той же пороз-ностью и с тем же эквивалентным диаметром частиц, что и в-случае псевдоожиженного слоя. Однако такая попытка ошибочна даже для случая однородного псевдоожижения [12]. Так как теоретически решение задачи отыскания m=/(u) связано со значительными принципиальными Трудностями, Горошко, Розенбаум и Тодес [16], рассматривая соотношения для предела устойчивости слоя беспорядочно засыпанных округлых частиц с 0,4 и свободного витания отдельной шарообразной частицы как предельные случаи, подобрали простую интерполяционную формулу для расширения псевдоожиженного слоя [c.50]

Согласно работе Тодеса и Цитовича [103], показатель степени для выражения в скобках эмпирической формулы (2.39) при переходе от однородного псевдоожижения к неоднородному изменяется от 0,21 до —0,1. [c.56]

Класс полупроточных систем состоит из систем, Б которых лишь один из компонентов движется. Неподвижные продуваемые слои характерны Ut = 0. Величина V ограничивается пределом устойчивости слоя МИН.ПС- с точностью 20% эту величин можно определить по интерполяционной формуле О. М. Тодеса, В. Д. Горошко и Р. Б. Розенбаум [c.18]

В работе Б. И. Броунштейна и О. М. Тодеса (Л. 36] пульсационная скорость частицы определялась во всем диапазоне Кет при изменении пульсационной скорости потока по закону [c.101]

Разработка теории псевдоожиженных систем в настоящее время далеко не закончена. Подробный анализ соответствующих экспериментов и методик расчетов имеется в книгах Дэвидсона и Харрисона [11] и М. Э. Аэрова и О. М. Тодеса [1]. Статистические теории псевдоожиженных систем рассмотрены в работах В. Г. Левича и В. П. Мясникова [18, 19], Ю. А. Буевича [27], В. В. Струминского [23] и др. [c.228]

Заметную роль конвективная составляющая теплопроводности играет в процессах теплопереноса в крупнозернистых несвязанных засыпках, когда каркасная теплопроводность структуры мала. В результате обобщения многочисленных экспериментальных данных для крупнозернистых засыпок ((iq > 2 мм) М.Э. Аэров и О.М. Тодес получили следующие выражения для конвективной составляющей эффективных коэффициентов продольной и поперечной теплопроводностей пористой среды [c.36]

Упрощенная теория радиационного пламени, основанная на введении среднего лучистого теплового потока из зоны горения, дана в работах D. Bhaduri et. al. (1971), О. М. Тодеса и др. [c.417]

Дальнейший шаг в развитии теории теплового взрыва был сделан О. М. Тодесом. В его работах была учтена зависимость температуры в реакционном объеме от времети и [c.272]

Одним из основных допущений теории Семенова и Тодеса является предположение об однородности поля температур. Впервые это допущение попытались устранить. О. М. Тодес и Т. А. Конторова. В дальнейшем, используя мето,п, преобразования экспоненты, Д. А. Франк-Каменецкий [ 46] довел решение этой задачи до числовых значений-При решении задачи о тепловом взрыве он использовал следующие допущения [c.275]

Отметим, что и по формуле Тодеса Л. 27] можно найти скорость, близкую гвп.у.ов. если не принимать Шп.у = 0,4, а подставлять иное, большее значение порозности, получаемое экснеримен-тально для слоя, осевшего после псевдоожижения. [c.14]

В отношении роли пульсаций твердой фазы в процессах переноса энергии и вещества в псевдоожиженном слое в зависимости от их частоты некоторые сведения получены в Институте тепло- и массо-О бмена АН БССР (ИТМО) в опытах (Л. 307]. С помощью шара-турбулиметра Тодеса, связанного с тензометрическим чувствительным элементом, авторы (Л. 307] измеряли пульсации материала в псевдоожиженных воздухом слоях частиц песка 200—355 м/см в трубе диаметром 300 мм на решетке из четырех слоев плотной ткани, проложенных между двумя перфорированными пластинками. Собственная частота датчика составляла 150 гц. Кинетическая энергия была сосредоточена главным образом в статистически стационарных крупномасштабных низкочастотных (/<0,3 гц) вихрях, и размеры контуров циркуляции определялись размерами аппарата и высотой слоя, изменявшейся от 200 до i600 мм. Сделано заключение, что в первую очередь низкочастотные крупномасштабные вихри будут определять гидродинамику твердой и газовой фаз слоя и явления переноса энергии и вещества. Высокочастотная часть спектра пульсаций скорости потока вообще срезается при вводе в него твердых частиц [Л. 73]. [c.28]

Максимальные по условиям уноса тепловые напряжения сечения слоя (форсировку решетки) удобно определять по номограмме, из [Л. 147]. К сожалению, эта номограмма дает лишь ориентировочные, завышенные значения форсировок, так как при ее построении использована была формула Тодеса и др., дающая лишь равновесную скорость уноса. Удовлетворительных же зависимостей уноса при иевыровнявшемся поле скоростей запыленного потока пока нет. [c.139]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...