Качественное рассмотрение

С целью использования этого соотношения для качественного рассмотрения устойчивости сферической границы раздела в потоке, выделим две схемы (рис. 5.3.2, а, б). Плоская схематизация случая а) моделирует процесс около лобовой или кормовой точки, аналогичная схематизация б) моделирует процесс вдоль меридионального большого круга на сфере в плоскости, перпендикулярной к скорости обтекания. Из анализа схемы а) видно, что ускорение [c.257]

Вспоминая рис. 5.5, на котором сопоставлены результаты интерференции двух монохроматических и двух квазимонохроматических волн, можно оценить, как видоизменится при использовании частично когерентного света картина дифракции на двух щелях V = 1), представленная на рис. 6.4(3. Очевидно, что если V < 1, то максимумы будут по величине меньше, а минимумы отличны от нуля (рис. 6.47). Приводимые ниже расчеты должны подтвердить справедливость этого качественного рассмотрения. [c.306]

Возможность нелокальной связи между О r)viE (г) ясна из качественного рассмотрения, основанного на самой простой модели кристалла, согласно которой частицы, составляющие кристаллическую решетку (атомы, молекулы, ионы), совершают колебания около своих положений равновесия и, что особенно важно для нашей цели, взаимодействуют друг с другом. Электрическое поле смещает заряды из положения равновесия. В результате взаимодействия между частицами, расположенными в различных ячейках кристаллической решетки, смещение зарядов в какой-либо частице вызывает дополнительное смещение зарядов в соседних и более удаленных частицах. Поэтому поляризация среды Р (/ ), а, следовательно, и индукция [c.522]

Изложение строгой теории связано с использованием сложных математических выражений, поэтому мы ограничимся формулировкой основных положений н качественным рассмотрением основных фундаментальных свойств световых волн, распространяющихся в кристалле. [c.30]

Для качественного рассмотрения возможных нелинейных эффектов, возникающих при распространении мощного излучения в средах, и упрощения математических расчетов выражение (36.4) достаточно записать в скалярном виде [c.301]

Мы пока ограничимся только качественным рассмотрением принципов действия ускорителей. Уравнения движения частиц в ускорителях для простейших случаев будут рассмотрены в 72. [c.223]

МОЖНО иначе выбрать координаты, а сейчас рассмотрим поставленную задачу при выбранных ранее координатах исходной системы (г/i и у ). Мы ограничимся при этом только качественным рассмотрением (впрочем, из этого рассмотрения нетрудно будет установить способ количественного расчета задачи). [c.634]

К выводам, полученным выше из качественного рассмотрения упрощенной схемы течения в камере, можно прийти и иным путем, анализируя обычную характеристику эжектора = /( ) представленную на рис. 9.17. Как указывалось, изменение рабочего режима эжектора при снятии такой характеристики достигается изменением статического давления на выходе из эжектора при постоянных условиях на входе. Пологая ветвь характеристики (АВ) соответствует докритическим режимам. Уменьшение противодавления здесь приводит к увеличению коэффициента эжекции, т. 0. к росту скорости эжектируемого газа и разрежения на входе в эжектор. Отсюда можно заключить, что в смесительной камере нет таких сечений, где оба потока (или поток смеси в целом) сверхзвуковые, так как в этом случае передача возмущений вверх по течению невозможна. [c.531]

Качественное рассмотрение. Связь в ионе молекулы водорода ковалентная. Она возникает в результате значительного увеличения плотности электронного облака между протонами (см. 58). При больших расстояниях R вблизи ядра а (рис. 92, а) при ураЕ.нение (59.1) переходит [c.306]

Однако для качественного рассмотрения явления формула (67.4) вполне пригодна. При комнатной температуре кТ/е 0,025 эВ. [c.348]

Вообще, в большинстве случаев возможность хотя бы приближенного построения фазового портрета системы чрезвычайно облегчает рассмотрение общих свойств системы, и вид фазового портрета сразу показывает ряд наиболее характерных свойств изучаемой системы. Поэтому метод фазовой плоскости является исключительно полезным при качественном рассмотрении различных колебательных систем, особенно нелинейных. [c.22]

Мы здесь не будем излагать дальнейшего материала по методам качественного рассмотрения динамических систем с помощью фазовой плоскости и по более подробному рассмотрению возможных типов особых точек и фазовых траекторий консервативных систем. Все это можно найти в [1 —3]. Приведенные здесь основные сведения и определения следует рассматривать лишь как напоминание об основах метода фазовой плоскости, которым (с соответствующими пояснениями) мы в ряде случаев будем пользоваться в дальнейшем. [c.22]

Не распространяя качественное рассмотрение нелинейных консервативных систем с одной степенью свободы на более сложные системы, для которых уравнение движения имеет не столь простой вид, напомним лишь ряд общих положений. [c.22]

Но независимо от того, встречаемся ли мы с простейшим случаем или с упомянутыми здесь более сложными, все равно уравнение фазовых траекторий позволяет нам получить фазовый портрет и произвести качественное рассмотрение изучаемой системы на фазовой плоскости. Разумеется не всегда может быть получено простое выражение вида y — /2 h—V(x)], и тогда для построения фазового портрета системы необходимо применять более общие приемы, как, например, метод построения фазовых траекторий с помощью изоклин. [c.23]

Качественное рассмотрение колебаний маятника [c.23]

Оставляя пока в стороне другие примеры качественного рассмотрения систем с одной степенью свободы с помощью фазовой плоскости, познакомимся с весьма распространенным методом приближенного количественного расчета интересующих нас систем, а именно с методом последовательных приближений. Не занимаясь применением этого известного метода в общем виде, разберем тот же случай маятника. [c.25]

Для качественного рассмотрения движений в такой системе на фазовой плоскости образуем уравнение у — — (1/ )ф(дс) (напомним, что у — х), или [c.31]

Качественное рассмотрение свободных колебаний [c.47]

Ограничивая качественное рассмотрение свободных колебаний в линейных и нелинейных диссипативных системах разобранными примерами, отметим, что в более сложных случаях, особенно для нелинейных задач, целесообразно пользоваться методом изоклин, построение которых позволяет составить представление об основных чертах фазового портрета исследуемой системы и, тем самым, о характере совершаемых ею движений. При этом, как уже указывалось, в диссипативных системах мы должны получить независимо от начальных условий такие движения, которые приводят систему к устойчивой особой точке — состоянию покоя, т. е. к диссипации всей энергии, связанной с изучаемым движением. [c.55]

При качественном рассмотрении можно не учитывать неоднородность звезды. [c.611]

При нагреве сталь теряет магнитные свойства, прогреваясь постепенно, от слоя к слою, от поверхности вглубь. Распределение плотности тока, приведенное на рис. 1-3, искажается, а металл становится как бы двухслойным. При качественном рассмотрении можно считать, что распределение плотности тока изобразится ломаной линией, состоящей из отрезков двух экспонент, первая из которых соответствует стали, нагретой выше точки магнитных превращений (рис. 1-7), а вторая — стали, обладающей магнит- [c.21]

Электрическая часть задачи. Заменим сложное тело группой цилиндров разного размера и рассмотрим действие переменного магнитного поля индуктора на каждый цилиндр вне связи с другими цилиндрами. Это упрощение является довольно грубым, но оно допустимо при качественном рассмотрении вопроса. Замена реальных тел сложной формы группами цилиндров показана на рис. 9-1 применительно к случаю шестерни. [c.146]

Исследование резольвенты. Исключим теперь на основании замечания предыдущего пункта случай X = О и ограничимся исследованием решения уравнения (48) только с качественной стороны. Такое качественное рассмотрение основывается на исследовании корней (действительных) многочлена третьей степени в правой части (48) [c.115]

Качественное рассмотрение этого вопроса проведем аналогично тому, как это было сделано в работе (Л. 57], а именно на примере охлаждения слоя серого газа, соприкасающегося с плоской черной стенкой (рис. 21-1), исходя из предположения, что весь газ в начальный момент имеет одну температуру, а поверхность — другую, более низкую. Примем также, что окружающие газ [c.355]

Приведенный выше термодинамический анализ позволяет перейти к качественному рассмотрению процесса перехода из исходного состояния с плоской поверхностью раздела между фазами к состоянию равновесия в условиях невесомости. [c.189]

Наука об устойчивости плазмы газового разряда сравнительно молода. Она продолжает интенсивно развиваться и еще далека от завершенности. Учитывая сложность вопроса, ограничимся лишь качественным рассмотрением основных понятий о причинах развития неустойчивости, с тем чтобы иметь возможность оценивать предельные характеристики технологических газоразрядных лазеров, а также облегчить заинтересовавшимся этой проблемой читателям дальнейшую работу со специальной литературой. [c.85]

Перейдем теперь к обсуждению уравнения состояния/ В, Н,Т) = = О или /(М, Я, Г) = О и начнем с рассмотрения парамагнетиков, т. е. веществ, которые намагничиваются только в присутствии внешнего поля и для которых направление намагничения совпадает с направлением внешнего поля. Мы могли бы построить термодинамику парамагнетиков чисто феноменологическим путем, не прибегая к атомно-молекулярным моделям, взяв из статистической физики только вид уравнения состояния. Мы, однако, предпочтем такому чисто феноменологическому описанию качественное рассмотрение молекулярной модели парамагнетика, так как оно позволяет предвидеть важные свойства уравнения состояния (насыщение или предельное намагничение), не пользуясь его явным видом. [c.73]

Мы ограничимся качественным рассмотрением термодинамических свойств воды и некоторых других жидкостей, например йодистого серебра, для которых характерной чертой является так называемая тепловая аномалия — изобарический коэффициент теплового расширения при некоторой температуре Го меняет знак. Так, для воды производная дУ дТ)р положительна при 1> 4°С, отрицательна при / < 4 °С и равна нулю при / = 4 °С. [c.91]

Еще одна особенность интегрального рассеяния при малых 0 состоит в том, что его интенсивность зависит не только от высоты шероховатостей но и от их корреляционного радиуса а. Ограничимся качественным рассмотрением. (Точные выражения для экспоненциальной функции корреляции получены в работе [10]). Предположим, что функции % (р) и Хс (р) монотонно падают при увеличении их аргументов. Характерный масштаб изменения функции X (р) — радиус корреляции а. Будем считать, что характерный масштаб изменения Хс (Р) есть сг . Учитывая (2.51), получим следующие качественные соотношения [c.72]

Имеется довольно значительное число работ, в которых в рамках той или иной модели исследовано влияние несовершенства структуры на ее оптические параметры [26, 27, 53, 81, 86, 92, 95]. Однако последовательной теории, позволяющей описать как изменение зеркально отраженной компоненты, так и угловое распределение рассеянного излучения, в настоящее время нет. Поэтому мы ограничимся здесь лишь качественным рассмотрением. [c.105]

Проведем качественное рассмотрение некогерентного рассеяния на основе геометрической оптики. Это необходимо для объяснения различия между некогерентным рассеянием света и интерференционной зернистостью, возникающей при рассеянии когерентного света. [c.115]

Для того чтобы найти зависимость поля от заряда, учитывающую влияние электрода, можно воспользоваться принципом зеркального отражения. В соответствии с этим принципом поле заряда, находящегося у электрода, частично компенсируется полем виртуального заряда, который располагается симметрично относительно плоскости электрода и имеет противоположный знак. Таким образом, у поверхности кристалла возникает своеобразный диполь. Для качественного рассмотрения зависимости А W ) будем считать, что Zq < 1/ . где V — пространственная частота решетки. В этом случае поперечные компоненты поля пропорциональны дипольному моменту заряда М, который в свою очередь пропорционален произведению Qzg, d [c.131]

Здесь будет качественно рассмотрен только один из типов вынужденного рассеяния — вынужденное рассеяние Мандельштама — Бриллюэна (ВРМБ), начало которому дает рассеяние света, обусловленное тепловыми флуктуациями давления (см. выше). [c.598]

Мы должны отметить, что отклонения кривых от параболической формы очень малы и редко превышают 10%, а отклонения от более сложных кривых имеют еще меньшую величину и составляют всего несколько процентов. По-с.теднее было обнаружено только после очень точных экспериментов. Ввиду УТИХ обстоятельств, по-видимому, можно считать, что но крайней мере при высоких температурах для качественного рассмотрения сверхпроводимости с точки зрения двухжидкостиых моделей можно применять простую модель Гортера с a= /g. Это тем более справедливо, что физическая картина микроскопической природы двух жидкостей (nj[n, что то же самое, параметра по-])ядка) в настоящее время недостаточно ясна. [c.637]

Для качественного рассмотрения устойчивости сферической границы раздела в noToite рассмотрим две плоские схемы (рис. 2.2.2, а, б). Плоская схематизация а моделирует процесс около лобовой пли кормовой точки, схематизация б моде.тирует [c.162]

Рассмотрим лопастную систему с относительным вращением предвключенной секции / относительно основной секции II (рис. 85). При одинаковой угловой ско рости вращения они образуют единую лопастную систему без угла атаки на линии раздела. Возьмем какой-то режим работы и рассмотрим два состояния 1) секции соединены друг с другом жестко и вращаются с одинаковой угловой скоростью 2) секция / не связана с секцией II и имеет возможность вращаться относительно секции II. Для качественного рассмотрения можно положить, что расходы в том и другом случаях одинаковые, а коэффициенты потерь не зависят от угла атаки. [c.192]

Рассмотрим сначала наиболее грубое приближение будем учитывать лишь перемещения вдоль поверхности и пренебрегать переходом молекул из слоя в слой. Второе принимаемое приближение относится к характеристикам подвижности молекул из различных слоев. Строго говоря, необходимо для каждого слоя вводить характерную для него среднюю подвижность. В рамках теории полимо-лекулярной адсорбции БЭТ можно принять лишь подвижность в первом слое, отличной от подвижности в остальных слоях. Однако, так как наша первоначальная цель — не количественные расчеты, а качественное рассмотрение явления, мы примем, что подвижность во всех слоях одинакова. Третье приближение заключается в пренебрежении энергией межмолекулярного взаимодействия в объеме жидкости по сравнению с энергией адсорбции, по крайней мере, в слоях, близких к поверхности твердого тела. [c.52]

Возможно, до подробного рассмотрения количественных соотношений целесообразно отметить некоторые качественные и очевидные особенности табл. 1.1. Ухудшения эффективности системы никогда не может быть, если система не должна функционировать, и, конечно, не имеет места, если система находится в работоспособном состоянии. Неприятности возникают только тогда, когда система неисправна и должна функционировать, т. е. когда время неисправности перекрывается с потребным временем работы. Возможно, что при таком качественном рассмотрении наиболее важно то обстоятельство, что высокая степень оперативной готовности является следствием прежде всегэ наличия излишне большого времени, когда система не функционирует, и времени хранения. Неиспользуемое оборудование обычно можно содержать в исправном состоянии Недоиспользование оборудования может быть следствием прежде всего излишне большого нерабочего времени, а также избытка оборудования, что приводит к большому времени хранения этими обстоятельствами можно воспользоваться, как костылями , по-зволяюшими прожить с плохим оборудованием. Таким образом, высокий уровень оперативной готовности не является обязательно указанием на отсутствие проблемы качества оборудования. [c.27]

Таким образом, модель Дамкеллера — Щелкина позволяет определить значение турбулентной скорости пламени для однородных смесей, и то с помощью эксперимента, что в свою очередь имеет ограниченное применение. С помощью этой теории практически невозможно рассчитать ни длину зоны горения смеси, ни тем более размеры топочного устройства. В то же время данными по турбулентным скоростям пламени пользуются для расчета и конструирования топочных и газогорелочных устройств. Хотя эта теория получила большое распространение, она в общем не вышла за рамки качественного рассмотрения процессов горения, особенно для неперемешанных смесей. [c.61]

Мггановление связей Ш. о. с. с силами, действующими в квантовых системах,— одна из фундам. задач физики. Наиб, изучено одномерное движение частицы (волны) во внеш. поле. Принципиально разработаны методы воздействия на свантовую систему, к-рые позволяют, изменяя форму потенциала v, трансформировать Ш. о. с. поднять или опустить определ. уровень энергии, уничтожить его или породить новый, передвинуть любое состояние в пространстве, нреобразовать зонную структуру периодич. поля, т. е. направленно изменить свойства системы. Этим методам отвечают точные решения обратной задачи рассеяния (см. Обратной задачи рассеяния метод), но в то же время возможно наглядное (качественное) рассмотрение, к-рое позволяет без вычислений установить, какова в общих чертах должна быть конфигурация внеш. поля, воздействующего на систему, для достижения желаемого изменения её Ш. о. с. [c.469]

Обозначения Р>90° Р— =90° 3<90° соответствуют лопаткам, загнутым по ходу вперед, радиальным и загнутым назад. Для простоты рас- Смотрения положим, что изменением профилировки насоса достигается изменение только величины напора, развиваемого им. Характеристика гидравлического сопротивления, на которое работает этот насос, при этом не меняется. Такое допущение, конечно, не точно, но с ним при качественном рассмотрении картины, очевидно, согласиться можно. Тогда парабола 1 будет соответствовать сопротивлению проточной части гидромуфты при номинальном числе оборотов, а парабола 2 — сопротивлению того же тракта при числе оборотов турбины, когда М=Мо Мших. [c.266]

Введенный вновь материал распределен по всем трем разделам книги. В качестве неполного перечня новых вопросов отметим в ч. I параграфы, посвященные изложению термодинамики диэлектриков и плазмы, парадоксу Гиббса и принципу Нернста, в ч. II — теорию орто- и парамодификаций, теорию тепловой ионизации и диссоциации молекул, дебаевское экранирование, электронный газ в полупроводниках, формулу Найквиста и особенно главу Фазовые переходы , в ч. III — параграфы Безразмерная форма уравнений Боголюбова , Методы решения уравнения Больцмана , параграфы, посвященные затуханию Ландау, кинетическому уравнению для плазмы и проблеме необратимости. Существенно переработана и расширена глава Элементы неравновесной термодинамики , в которой помимо более детального рассмотрения области, близкой к равновесию, введен параграф, посвященный качественному рассмотрению состояний, далеких от равновесия. [c.7]

Третий сомножитель в правой части этого выражения снова приводит к правилу отбора Л/ = 1. Если первый сомножитель в (2.187) равен нулю благодаря свойствам симметрии электронных волновых функций, то такой вибронный переход называется электродипольно запреш,енным. Для разрешенного перехода величина [ j , а следовательно, и вероятность перехода W в данное колебательное состояние оказываются пропорциональными второму сомножителю в выражении (2.187), известному как множитель Франка — Кондона. Заметим, что в рассматриваемом случае этот множитель отличен от нуля, поскольку Ызи и 10 принадлежат различным электронным состояниям. Таким образом, вероятность перехода W определяется степенью перекрытия волновых функций ядер. Рассмотрим случай, представленный на рис. 2.29, где колебательные уровни основного и возбужденного электронных состояний обозначены соответственно символами v" и v, и предположим, что молекула первоначально находится на основном колебательном уровне v" = 0. При этом видно, что наибольшей является вероятность перехода в возбужденное состояние с v = 4, для которого мы имеем максимальное перекрытие между волновыми функциями ядер к " и о. Таким образом, принцип Франка — Кондона, который мы ввели выше для качественного рассмотрения, представлен теперь в более точной и количественной форме. [c.102]

Вопрос о форме спектральной линии мы рассмотрим только в случае газов, так как аналитические и феноменологические результаты позволяют лишь заложить основы методов измерений, а чтобы учесть все переменные, которые в настоящее время являются все еще предметом активных исследований [И —13], требуется нечто большее, нежели качественное рассмотрение. Что касается спектральных лрший в газах, то здесь можно говорить о пяти типах уширения [c.236]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...