Эффект вязкости

Устойчивость сферических меж-фазных границ. Процесс разрушения капель и пузырьков чрезвычайно сложный и характеризуется взаимодействием сил поверхностного натяжения, вязкости и сил инерции. Условия для начала дробления можно получить, анализируя устойчивость жидкой сферы в потоке другой жидкости. Решение этой задачи даже в рамках малых возмущений очень сложно. Поэтому рассмотрим устойчивость первоначально плоской границы раздела двух идеальных жидкостей (т. е. эффекты вязкости отбрасываются) с плотностями р°, р2 и поверхностным натяжением S, движущихся с относительной скоростью V вдоль этой границы и с ускорением g в направлении. перпендикулярном к границе, причем g > О, если направлено от первой ко второй фазе. [c.256]

Прежде всего отметим, что по истечении достаточно долгого времени в звуковой волне на протяжении каждого ее периода должен возникнуть разрыв. Этот эффект приведет затем к весьма сильному затуханию волны, как это было объяснено в 101. Фактически это может относиться, разумеется, лишь к достаточно сильному звуку в противном случае звуковая волна успеет поглотиться благодаря обычному эффекту вязкости и теплопроводности газа раньше, чем в ней успеют развиться эффекты высших порядков по амплитуде. [c.535]

Прандтля и обозначаемый Рг второй Уо/ о, называемый числом Эккерта и обозначаемый Ек. Число Прандтля характеризует отношение эффектов вязкости и теплопроводности число Эккерта определяется отношением кинетической энергии к тепловой. Произведение Pr-Re называют числом Пекле и обозначают Ре. [c.39]

Теоретический анализ волновых движений чаше всего проводится при оговоренных выше двух допущениях. Первое из них предполагает, что соприкасающиеся фазы — невязкие жидкости. Это предположение оправдано тем, что в наиболее часто используемых жидкостях с малой вязкостью (прежде всего вода) эффекты вязкости существенны вблизи твердых поверхностей, тогда как в анализе волновых движений основное внимание сосредоточено на малой окрестности границы текучих сред, как правило, далеко отстоящих от твердых стенок. Поле скоростей при безвихревом течении идеальной несжимаемой жидкости определяется уравнением сохранения массы, принимающим формулу уравнения Лапласа для потенциала скорости ф (см. [3, 24, 26, 34]). Уравнение сохранения импульса упрощается до уравнения Эйлера. Условия однозначности, помимо обычного условия непроницаемости на твердых поверхностях, включают условия совместности для потоков массы и импульса на межфазной границе. [c.126]

Далее, из этих соображений очевидно также, что при движении тела в одной и той же жидкости эффект вязкости падает с увеличением скорости и размеров тела ). Теоретические исследования и экспериментальные данные показывают, что при больших значениях числа Рейнольдса роль вязкости жидкости уменьшается и в некоторых случаях становится [c.49]

В данном случае мы принимаем, что при прочих равных условиях эффект вязкости падает с уменьшением коэффициента вязкости. [c.49]

С точки зрения кинематики невязкой жидкости помещенное тело не вносит заметных изменений в условия исследуемого течения. Между тем, как показывает опыт, в непосредственной близости от пластинки картина течения существенно меняется. Скорость на самой пластинке вследствие эффекта вязкости равна нулю. С увеличением рассто- [c.294]

С эффектом вязкости и явлением диффузии, а в некоторых случаях с физико-химическими процессами, например с горением внутри камеры смешения. Несмотря на это, в случае цилиндрической камеры смешения при пренебрежении силами трения на границах камеры смешения во многих случаях, когда смешение в действительности осуществляется, характеристики результирующего потока в сечении 5з можно рассчитать независимо от промежуточных процессов в камере смешения. По аналогии и по существу в эжекторе параметры потоков в сечениях Sl 1 2 и связаны универсальными уравнениями сохранения так же как на сильных разрывах — скачках, которые тоже во многих случаях (но тоже не всегда) можно вводить и рассматривать в рамках моделей идеальных жидкостей или газов независимо от внутренних непрерывных, но резко меняющихся процессов в действительных явлениях, связанных со свойствами вязкости, теплопроводности, с кинетикой химических реакций и т. п. [c.114]

Чем меньше время релаксации, тем больше ограничена область проявления эффектов вязкости и тем точнее распространение волны может быть описано деформационной теорией. Поскольку время релаксации при высоких уровнях напряжения для конструкционных материалов порядка десятых долей мик- [c.152]

Использование акустического приближения, основанного на упругой или гидродинамической модели поведения материала в плоской волне нагрузки, для расчета по экспериментальным данным силовых и временных параметров откольной прочности приводит к значительной погрешности, так как не учитывается действительное реологическое поведение материала под нагрузкой. Метод определения откольной прочности металлических конструкционных материалов, представленный в параграфе 2 седьмой главы, не учитывает влияния эффектов вязкости и зависимости сопротивления сдвигу от уровня средних напряжений при упруго-пластическом деформировании в волнах нагрузки. Рассмотрим эти эффекты. [c.228]

Для случая распространения по исследуемому материалу ударного пластического фронта меньший путь волны разгрузки от тыльной поверхности образца, а следовательно, и меньшее время действия релаксационных процессов приводит к определяющему влиянию на условия нагружения этой волны. Однако и в этом случае использование экспериментально зарегистрированных максимума и минимума скорости свободной поверхности (давления на границе с мягким материалом) позволяет автоматически учесть влияние эффектов вязкости. Последнее основано на том, что скорость роста растягивающих напряжений является суммой скоростей изменения нагрузки во взаимодействующих волнах. В области роста растягивающей нагрузки скорость деформирования по экспериментальным результатам примерно постоянна, следовательно, линейный участок упругопластического деформирования материала сдвинут относитель- [c.231]

Из этих соображений очевидно также, что при движении тела в одной и той же жидкости эффект вязкости падает с увеличением скорости и размеров тела. Теоретические исследования и экспериментальные данные показывают, что при больших значениях числа Рейнольдса роль вязкости жидкости уменьшается и в некоторых случаях становится несущественной. Пренебрегая вязкостью, т. е. полагая ц = О, приходим к понятию идеальной жидкости. [c.169]

В предыдуш,ем разделе при рассмотрении поведения композитов при ударных нагрузках влияние массы тела, находящегося под действием удара, не учитывалось. Если учитывать не только массу материала, но и эффекты вязкости и пластичности, то для одномерной ударной нагрузки можно установить следующее уравнение состояния [6.5] [c.154]

Если число Рейнольдса с становится настолько большим, что эффектом вязкости можно пренебречь, то согласно теории Бернулли / (t) представляет собой квадратичную функцию, хотя, как это будет показано ниже, данный случай практически невозможен. [c.175]

Эффекты вязкости и пространственного (двумерного) характера действительного потока учитываются как вторичные, исходя из простых теоретических решений, а также из результатов экспериментальных исследований. [c.14]

Из описанной картины сверхзвукового потока через решетку очевидна сложность его теоретического исследования, даже без учета эффектов вязкости. [c.224]

Анализ уравнений движения вязкого газа показывает, что при безвихревом его течении деформация сдвига между отдельными слоями газа отсутствует и поэтому внутреннее трение в потоке не проявляется. Эффект вязкости проявляется только в слоях, прилегающих к ограничивающим поток твердым поверхностям. Кроме того, в таких ступенях реальный поток обычно близок к теоретическому. Поэтому ступени с постоянной циркуляцией могут иметь несколько более высокие значения КПД, чем ступени с другими законами изменения с по радиусу. Они применяются в компрессорах многих газотурбинных двигателей. [c.69]

Значение параметра В зависит от скорости течения жидкости. Причем графически данная зависимость выражается возрастающей кривой с выходом на плато. В области ламинарного течения (Re < 3000) В имеет отрицательные значения. С ростом числа Re знак меняется и при высоких скоростях (Re > 5000) эффект вязкости достигает максимального значения В , которое далее не изменяется. Величина эффекта В зависит от размеров макромолекулярных клубков. С ростом молекулярной массы и степени развернутости клубка В также возрастает. [c.624]

Под действием теплового эффекта вязкость материала уменьшается, что приводит к уменьшению момента М , передаваемого на измерительное устройство. Простые расчеты дают формулу [c.25]

Рассмотрим движение вязкой жидкости, полагая, что течение ограничено заданными тем или иным образом твердыми стенками. Мы увидим, что в зависимости от относительной значимости сил вязкости и инерции характер течения и распределения скоростей и давлений сильно отличаются. Это обстоятельство служит основой двух важнейших принципов в классификации типов течений и их аналитическом исследовании. Один из них опирается на различие между л а м и н а р н ы м и и ту р-булентными течениями — двумя возможными режимами движения, другой — на различие между ползущими течениями и тече ниями с пограничным слоем, являющимися крайними случаями проявления эффекта вязкости. Рассмотрим эти понятия. [c.170]

Эта модель приближенно описывает механизм рассеивания энергии за счет эффектов вязкости материала., причем наличие в структуре диссипативной функции только вторых степеней скоростей деформаций указывает на то, что эффекты вязкости считаются малыш. Кроме того, зависимость диссипативной функции только от мгновенных зна -чений скоростей деформаций исключает из рассмотрения наследственные эффекты. [c.26]

Учет эффектов вязкости, проявляющих себя для металлов при высоких скоростях деформаций, может быть проведен, ис- [c.58]

С помощью математических абстракций мы приходим в теоретической гидродинамике к постановкам задач, содержащим помимо соотношений, выводимых из общих уравнений, еще дополнительные специальные гипотезы, позволяющие выделить те решения, которые отражают влияние физических факторов, не учитываемых принятой схемой (эффект вязкости в теории идеальной жидкости, учет кавитации в теории непрерывных потоков, учет устойчивости движения вязкой жидкости при переходе от ламинарных потоков к турбулентным и т. п.). Нам представляется, что математический анализ таких гипотез, проведен- [c.5]

Моделирующий процесс, описанный выше, по-видимому, не отражает глубинного смыкания. Если оно представляет собой эффект вязкости, как мы предположили в 53, его можно моделировать, лишь сохраняя число Re, что практически невозможно. Однако, поскольку максимально возможное понижение давления уменьшается до нуля вместе с Q (в предположении, что растяжение р < О невозможно в течение рассматриваемого промежутка времени), глубинное смыкание должно получаться хотя бы и не совсем точно при моделировании по числу Фруда с пониженным давлением, с применением или без применения тяжелого газа. [c.157]

В работах Р. М. Гарипова [11] и О. В. Воинова и А. Г. Петрова [9, 10] получены осредненные уравнения неразрывности и импульса фаз для случая смеси идеальной несжимаемой жидкости со сферическими частицами (пузырьками) нулевой массы при отсутствии фазовых перюходов, когда объемное содержание дисперсной фазы 1, так что величинами а. в степени большей единицы можно пренебречь. Указанные уравнения [9—11] получены из анализа задачи о двпженпи идеальной несжимаемой жидкости около системы N сфер с радиусами a t) v = 1,. . ., Л ) и предельного перехода N со пли L/L -> 0. При этом рассматривалось хотя и не произвольное распределение пузырьков в объеме, но, по-видимому, более общее, чем их равномерное расположение (а именно, равномерному расположению соответствует использованная нами ячеечная схема). С одной стороны, метод [9—И ], видимо, более последователен и строг, но, с другой стороны, он проходит только для случая потенциального движения идеальной несжимаемой жидкости, в то время как метод ячеек допускает анализ и получение уравнений в более сложных случаях, когда необходим учет эффектов вязкости, теплопроводности, сжимаемости, фазовых переходов, несферичности частиц и т. д. В связи с этим интересно сравнить, не вдаваясь в процедуру их вывода, уравнения [9—И] и уравнения, полученные нами. [c.151]

И, наконец,— при полном отсутствии сил F нить, не имеющая контурного движешя, может сохранить любую форму, тогда и движущаяся вдоль себя нить при сделанном ранее ограничении будет проявлять эффект вязкости— эффект Эт-кина — Радингера . [c.443]

Деформация (как сдвиговая, так и объемная) пористого тела сопровождается эффектами вязкости, упругости и пластичности, описание которых связано с разделением уравнения для внутренней энергии твердой фазы (второе уравнение (1.9.15)) на два уравнения уравпение для ynpyroii энергии и уравнение для тепловой энергии. Это связано с тем, что внутренняя энергия конденсированной фазы складывается из упругой Ще и тепловой 2т составляющих (см. также 1 гл. 3) [c.140]

Далее аналогично 5 будем пренебрегать капиллярными эффектами, эффектами вязкости, масховым содержанием пара и плотностью пара по сравпонию с плотностью жидкости, т. о. (см. (6.4.6)) [c.124]

Сложное напряженное состояние материала в волнах нагрузки при импульсном нагружении характеризуется значительной величиной среднего (гидродинамического) давления. Для металлических материалов объемное сжатие является упругим, и эффекты вязкости влияют только на связь тензоров — девиа-торов напряжений и деформаций. Независимо от конкретного напряженного состояния интенсивности напряжений, деформаций и скоростей деформаций связаны единой зависимостью [c.132]

Эффекты вязкости проявляются при распространении плоской упруго-пластической волны в затухании амплитуды упругого предвестпика [77—79]. Наиболее интенсивное затухание амплитуды упругого предвестника Огу наблюдается вблизи поверхности ударного нагружения и связано с проявлением вязкости, характерной для высокоскоростного деформирования. [c.134]

X (тст+тв), где Тст— статическое (не связанное со скоростью) сопротивление сдвигу, Xe iixSn — вязкая составляющая сопротивления, обусловленная скоростью пластического сдвига вп при коэффициенте i t. При достижении растягивающим напряжением максимальной величины и начале откольного разрушения линейный рост разгрузки нарушается, что связано не только с повреждением материала, но и тем, что в дальнейшем прекращается влияние изменения напряжений, связанное с волной разгрузки справа (см. рис. 107), поскольку разрушение зарождается при состоянии, соответствующем последней характеристике этой волны разгрузки [12], которая разграничивает области изменения нагрузки. Выше последней С -характеристики состояние материала при отсутствии волны разгрузки слева определяется статической кривой сжатия. Влияние скорости связано с волной разгрузки слева и учитывается автоматически, поскольку возникающий в плоскости откола уровень растягивающих напряжений, который зависит от эффектов вязкости, влияет на положение точки К, находящейся на пересечении лучей из точек 1 и 2, определенных экспериментально. [c.231]

Задача о распространении упруго-пластических волн в стержнях нес-сколько позднее рассматривалась независимо (но без учета эффекта нагрузки) Дж. Тейлором в Англии и Т. Карманом в США. За этим последовал ряд обобщений на случаи разных начальных условий, переменного предела упругости по длине стержня и др. Все названные решения даны для упруго-пластического материала с упрочнением. В. В. Соколовский дал решение задачи о распространении упруго-идеально-пластиче-ских волн с учетом эффекта вязкости. Можно утверждать, что работы Рах-матулина и Соколовского во многом определили развитие динамической теории пластичности вплоть до настоящего времени. Близка по харак- [c.269]

Член (1/AOPIo зависит от эффектов вязкости и исчезает, когда тензор V является тензором чисто упругой деформации. В этом случае упругая работа на замкнутом цикле равна нулю. Это условие удовлетворяется в случае пластических материалов, чувствительных к скорости, которые до возникновения текучести ведут себя упруго подобнр упругопластическим материалам. Для таких материалов неравенство (3.29) принимает вид [c.128]

Однако практика моделирования по числу Фруда скоро за ставляет признать необходимыми различные ограничения. Так затухание волн и другие эффекты вязкости оказываются завы шейными на моделях малых размеров. В небольших моделях гаваней волны не разбиваются так, как настоящие волны ре шающим оказывается действие капиллярности ). Кроме того захват воздуха в небольших по размеру моделях водосли ВОВ и водопадов гораздо меньше, чем в естественных условиях <) [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...