Система сил параллельных

Уравнения равновесия системы сил, параллельных оси г, имеют вид [c.167]

Это задача о равновесии тонкой пластинки под воздействием системы сил, параллельных срединной плоскости пластинки (рпс. [c.57]

Так как центральная ось данной системы сил параллельна главному вектору R этой системы, то направление центральной оси необходимо определить по формулам (7, 43). [c.192]

Для этой цели можно применить два приема. Первый прием основан на замене данной системы сил системой сил параллельных. Дело в том, что в любой системе с одной степенью свободы прямая, параллельная нормали к траектории в точке приложения силы и проведенная через конец вектора этой силы, является геометрическим местом концов векторов, изображающих силы, эквивалентные данной и приложенные в той же точке. В случае жесткого рычага концы векторов эквивалентных сил, имеющих общую точку приложения, будут лежать на [c.157]

Произвольная система сил Параллельное перемещение силы. [c.356]

Для пространственной системы сил, параллельных оси х [c.82]

Все эти задачи решаются путем такого подбора масс противовесов и их положений на звеньях механизма, при котором силы инерции этих противовесов оказывают на опоры звеньев воздействия, равные и противоположные воздействиям, создаваемым силами инерции звеньев механизма. В случаях, когда силы инерции располагаются в параллельных плоскостях, перед нами предстают задачи на равновесие пространственной системы сил. [c.85]

В методах силового расчета, которые излагаются в вузовских курсах теории механизмов и машин, предполагается, что к плоскому механизму приложена плоская система сил. Такое предположение практически справедливо только тогда, когда подвижные звенья механизма имеют общую плоскость симметрии, параллельную плоскостям движения их точек, и все силы лежат в этой плоскости. [c.103]

В частном случае плоской системы параллельных сил можно сформулировать другую форму условий равновесия этой системы сил для равновесия плоской системы параллельных [c.53]

Из рассмотрения частных случаев приведения систем сил следует что при приведении системы сил к равнодействующе силе R эта сила равна и параллельна главному вектору R. Но линия действия равнодействующей может не проходить через центр приведения, в котором приложен главный вектор. Если главный вектор не равен нулю, то равнодействующей может и не быть, если система приводится к динаме. [c.83]

Равнодействующая И плоской системы сил, приложенных к твердому телу (рис. 1, а), определяется по величине и направлению с помощью силового многоугольника I—2—3—4—п (рис. 1, б), а линия ее действия — с помощью веревочного многоугольника АВСО (рис. 1, а). Направления сторон веревочного многоугольника соответствуют лучам, соединяющим полюс О с вершинами силового многоугольника (рис. 1, б). Начальная точка А луча 7, параллельного 1—О, выбрана произвольно. Точка О, принадлежащая линии действия равнодействующей Я, находится в пересечении крайних сторон 1 и п таким образом, вершинам /, 2, 3,. .. силового многоугольника соответствуют стороны 1, 2, 3,. .. веревочного многоугольника. [c.52]

Равновесие плоской системы параллельных сил. В случае, когда все действующие на тело сиЛы параллельны друг другу, можно направить ось Ох перпендикулярно си- [c.47]

Случай параллельных сил. В случае, когда все действующие на тело силы параллельны друг другу, можно выбрать координатные оси так, что ось z будет параллельна силам (рис. 96). Тогда проекции каждой из сил на оси х и I/ и их моменты относительно оси 2 будут равны нулю и система (51) даст три условия равновесия [c.80]

К шару приложены три сходящиеся силы вес шара G, реакция N плоскости АВ и реакция f веревки DF. К этой системе сил применяем условие равновесия трех сходящихся сил, т. е. строим замкнутый треугольник этих сил. Для этого откладываем задаваемую силу G (рис. 26, в). Из конца Ь силы G следует провести прямую, параллельную линии действия, либо реакции Т, либо реакции JV. Проведем из конца Ь силы G прямую, параллельную реакции Т, тогда из начала а силы О должна быть проведена прямая, параллельная другой реакции N (рис. 26, в). Точка пересечения с проведенных прямых является третьей вершиной треугольника сил. Стороны треугольника должны иметь такое направление, чтобы все силы G, 7 и N были направлены в одну сторону по обходу контура треугольника. [c.18]

Так как заданные силы параллельны оси z, то = О н главный момент Мо рассматриваемой системы сил лежит в плоскости хОу, т. е. направлен перпендикулярно к главному вектору R. [c.115]

Каковы условия и уравнения равновесия пространственной системы сходящихся, параллельных и произвольно расположенных сил и чем они отличаются от условий и уравнений равновесия такого же вида сил на плоскости [c.132]

Решение. Равнодействующая системы равных параллельных сил, приложенная в середине С, балки АВ, равна Q = = qAB 2 3 = 6 кн. Так как натяжение веревки во всех ее [c.45]

В настоящем параграфе рассмотрим задачи на равновесие несвободного твердого тела под действием пространственной системы сил, не сходящихся в одной точке. По расположению линий действия всех сил, приложенных к рассматриваемому телу, включая и реакции связей, такие задачи можно разделить па четыре типа 1) задачи на равновесие пространственной системы параллельных сил 2) задачи на равновесие пространственной системы сил, образующих систему непараллельных компланарных векторов 3) задачи на равновесие системы некомпланарных сил, каждая из которых параллельна одной из координатных осей 4) задачи на равновесие системы некомпланарных сил в общем случае. [c.100]

Для удобства изучения системы сил разделяются на плоские и пространственные. Б свою очередь плоские системы сил делятся на три группы а) системы сил, сходящихся в одной точке б) системы параллельных сил и в) системы сил, расположенных Б плоскости как угодно. На аналогичные три группы делятся и пространственные системы сил. [c.28]

Таким образом, модуль равнодействующей параллельной системы сил равен абсолютному значению алгебраической суммы проекций сил на ось, параллельную этим силам. [c.88]

Таким образом, к пЛанке приложена система трех параллельных сил, действующих в одну сторону (рис. 84, б). [c.91]

Силы давления, производимые колесами, численно равны реакциям опоры, поэтому приложим к каждому колесу перпендикулярно к опорной плоскости реакции К а, Лд и Кс- Образовалась система четырех параллельных сил, расположенных в пространстве. [c.167]

Система двух параллельных сил, равных по модулю и направленных в противоположные стороны (рис. 1.27), называется парой сил (или просто парой) . [c.27]

Пример 1.7. На тело действует система пяти параллельных сил > =12Н, Т2=5Н, я=4Н. 4= 6 Н, F =9 Н, как показано на рис. 1,49, а. Определить главный вектор и главный момент этой системы. [c.42]

Обратим внимание на то, что для плоской системы параллельных сил получаем два уравнения равновесия, т. е. для того, чтобы задача могла быть решенной, число неизвестных сил должно быть не больше двух. Вообще говоря, все задачи на равновесие системы сил, в которых число неизвестных не превосходит числа уравнений статики для этой системы, называются статически определимыми. Если же число неизвестных сил превышает число уравнений статики, которые возможно составить для данной системы, то задача называется статически неопределимой. Решение подобных задач рассмотрено во втором разделе учебника. [c.45]

Следовательно, для пространственной системы параллельных сил можно составить только три уравнения — одно уравнение проекций на ось, параллельную силам, и два уравнения моментов относительно двух других осей. Например, для системы сил на рис. 1.80 [c.66]

Гавподействующая этой системы сил параллельна силам и равна по модулю алгебраической сумме модулей слагаемых сил [c.128]

Метод начальных параметров удобен для решения статически неопределимых задач, если условно свес1и задачу к статически определимой путем замены лишних связей их реакциями, с последующим выполнением условий опирания для получения дополнительных уравнений. Рассмотрим этот прием на примере статически неопределимой задачи изгиба двухпролетной балки, загруженной равномерно распределенной нагрузкой интенсивностью q, как показано на рис. 12.22. Так как система сил параллельная, то для нее можно составить лишь два условия равновесия, тогда как неизвестных реак- [c.260]

Таким образом, До1я системы сил, параллельных оси z, имеем три уравнения равновесия [c.97]

Для доказательства этой теоремы к паре сил (Fj, Fj) в точках и Д,, где перпендикуляры, опущенные из точек А п В плоскости /7], пересекаются параллельной ей плоскостью Я2, приложим две системы сил F, F [) и F 2, F l), каждая из которых эквивалентна нулю, т, е. [c.33]

Следовательно, для любой п юской системы сил из условий равновесия можно найти не более трех неизвестных, а для плоских систем параллельных и сходящихся сил - не более двух неизвестных. Если в какой-либо задаче число неизвестных окажется больпш числа независимых условий равновесия, то такую задачу Т1ельзя решить методами статики без рассмотрения прежде всего деформатщй тела, т. е. без отказа от основной гипотезы статики об абсолютно твердом теле. [c.54]

Задачи, в которых число неизвестных не больтпе числа независимых условий равновесия для данной системы сил, пpиJюжef иыx к твердому т лу, называют статически определимыми. Для любой плоской системы сил, приложенных к твердому телу, в статически oпpeдeJШMoй задаче число неизвестных должно быть не больше трех, а для плоских систем параллельных и сходящихся сил не больни двух. [c.54]

В отличие от произвольной системы сил пространственная сисгема параллельных сил не приводится к динаме, так как для нее главный векюр и главный момент в общем случае взаимно перпендикулярны. Для доказательства этого рассмотрим просгранственную систему параллельных сил, для которой главный вектор и главный момент не равны нулю. Выберем за центр приведения ючку (9 -начало декартовой системы координаг, ось Oz которой направим параллельно силам (рис. 83). Тогда проекции главного вектора на оси координат [c.87]

В поступательной паре (рис. 60, б) силы реакций распределяются по поверхностям контакта, образующие которых параллельны направляющей ползуна. При отсутствии трения эти силы нормальны к направляющей. Такая система сил приводится к одной силе, перпендикулярной к направляющей ползуна (точку приложения этой силы можно выбрать произвольно) и к одной паре (к одному моменту). Величины этой силы и этого момента заранее неизвестны и тоже подлежат определению. Силу и момент Лiдv можно [c.82]

Парой сил называется система двух равных по модулю, параллельных и направленных в противоположные стороны сил, действующих на абсолютно твердое тело (рис. 32, а). Система сил f, F, образующих пару, очевидно, не находится в равновесии (эти силы не направлены вдоль одной прямой). В то же время пара сил не имеет равнодействующей, поскольку, как будет доказано, рав-нодействующая любой системы сил равна ее главному вектору 7 , т. е. сумме этих сил, а для пары l =F- -F —О. Поэтому свойства пары сил, как особой меры механического взаимодействия тел, должны быть рассмотрены отдельно. [c.33]

Чтобы доказать это, разложим вектор Mq на составляющие направленную вдоль и Mj, перпендикулярную R (рис. 94). При этом Mi=Mq os а, М = = Мо sin а, где а — угол между векторами Мд и R. Пару, изображаемую вектором Л1а(Л12 Ц/ ), и силу R можно, как в случае, показанном на рис. 91, заменить одной силой R, приложенной в точке О. Тогда данная система сил заменится силой Л = н парой с моментом Mi, параллельным / , причем вектор Wi, как свободный, можно тоже приложить в точке О. В результате действительно получится динамический винт, но с осью, проходящей через точку О, [c.79]

Рассмотрим сначала две параллельные силы и F2, приложенные к телу в точках Ai и (рис. 103). Очевидно, что эта плоская система сил имеет равнодействующую / =Л+ 2, линия действия которой параллельна слагаемым силам и проходит через некоторую точку С, лежащую на прямой А А . Положение точки С найдем с помои ю теоремы Вариньона. Согласно этой теореме m. R) = =m. (Fi)- rtn (.F или ihi=Fi-Ax - os a—-Л гС- os a, [c.86]

При этом отрезок 00, следует отломсить на осп в таком направлении, чтобы, смотря с конца вектора-момента Mq, можно было видеть равнодействующую силу R, приложенную в точке О,, направленно по отношению к точке О против часовой стрелки. Так как 00, = 10, то точка О, совпадает с данной точкой К-Точка К и будет точкой приложения равнодействующей. Итак, данная система сил приводится к равнодействующей силе R, приложенной в точке К и направленной параллельно оси /у, причем [c.96]

Через точки Л и 5, а также Л i и Bi проведем прямые, перпендикулярные соответственно Л Б и AiBi (рис. 1.33, б). Две первые параллельные линии пересекаются с двумя вторыми параллельными и образуют ромб DEK (так как дано ЛВ=Л1Б1=/1, а параллелограмм, у которого две высоты, проведенные из одной вершины, равны,— ромб). Силу Fi из точки Л перенесем вдоль линии действия в точку С, а силу F[ — из точки В в точку Е. В точке С вдоль прямой At приложим уравновешенную систему сил F2 и F , равных по модулю Ей в точке Е вдоль прямой DBi также приложим уравновешенную системы сил Fa и Fj, равных по модулю F) таким образом, Fi=F2=F3=F(=F2=F3. [c.30]

В первом томе рассматриваются следующие разделы статики и кинематики система сходяптихся сил, произвольная плоская система сил, равновесие тел при наличии трения скольжения и трения качения, графическая статика, пространственная система сил, центр тяжести движение точки, поступательное движение и вращение твердого тела вокруг неподвижной оси, сложное движение точки, плоское движение твердого тела, вращение твердого тела вокруг неподвижной точки, общий случай движения твердого тела, сложение вращений твердого тела вокруг параллельных и пересекающихся осей, сложение поступательного и вращательного движений твердого тела. [c.2]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...