Пуазейля для

Вид формулы для импульса сил трения следует из эмпирического закона Дарси [34, 35,]. Эту формулу можно получить также теоретически, если использовать закон Пуазейля для течения вязких жидкостей [36]. [c.235]

При R =Q последнее выражение переходит в формулу Пуазейля для труб круглого поперечного сечения [c.195]

Расчетное соотношение представить в виде d = Jf (d). В качестве начального приближения взять значение диаметра, подсчитанного по формуле Пуазейля для ламинарного режима течения. В программе предусмотреть остановку, если Re<2300. [c.154]

В турбулентном потоке скорость резко изменяется в пределах вязкого подслоя (см. 52) и профиль скорости является более заполненным по сравнению с параболой Пуазейля для турбулентного течения в трубе средняя скорость Шо = 0,8шт, а для параболы Пуазейля Wo— = 0,5wm (см. также рнс. 14.9 и 15.2). На этом факте основано применение формул, используемых для коэффициента трения и теплоотдачи, для труб некруглого поперечного сечения, при этом вводят эквивалентный диаметр, определяемый формулой [c.388]

Метод капилляра основан на использовании уравнения Гагена — Пуазейля для ламинарного течения жидкости или газа через капилляр. Расчетное уравнение с учетом поправки на кинетическую энергию имеет следующий вид [c.156]

Параметр эффективности КС с учетом изменения радиуса капилляра. При сопоставлении уравнений Хагена — Пуазейля для ламинарного течения в трубе п Дарси получим выражение для коэффициента проницаемости в виде [c.75]

Оказывается, если взять гидродинамическое уравнение Пуазейля для круглой трубки длиной L [Л. 15 ] [c.199]

Гагена — Пуазейля для коэффициента динамической вязкости 302 [c.895]

Ламинарное течение. Продольное магнитное поле не влияет на развитое ламинарное течение, что объясняется параллельностью векторов скорости потока и и магнитной индукции В. Профиль скорости и R) и коэффициент гидравлического сопротивления 4л рассчитываются по соответствующим формулам Пуазейля для ламинарного течения без магнитного поля (см. п. 1.6.2). [c.54]

При ламинарном течении компланарное поле никак не влияет на стабилизированный профиль скорости и коэффициент гидравлического сопротивления. Последний рассчитывается по формуле Пуазейля для плоской щели = 96/Re, где число Рейнольдса строится по эквивалентному диаметру Re= 4 f /v. [c.59]

Метод капилляра теоретически основан на уравнении Гагена — Пуазейля для ламинарного течения жидкости или газа через тонкие капилляры [c.302]

Выражение соответствует закону Пуазейля для сопро- [c.167]

Подставляя л = 1 в соотношение (4), получим закон Пуазейля для прямолинейного течения. Если же подставить п = 0, то получим формулу, которую обычно применяют в гидравлике в случае турбулентного течения в трубе, диаметр которой превосходит известную границу, именно [c.739]

Как показывает предыдущий анализ, при больших величинах вязкости все течения с одинаковым распределением скорости на границе после достаточно долгого времени будут одинаковы. С другой стороны, при малых значениях вязкости (или, эквивалентно, при больших числах Рейнольдса) наблюдаемые течения уже не стремятся к единственному предельному течению. Указанные факты легко проиллюстрировать на простых примерах течений Куэтта и Пуазейля, для которых устойчивый ламинарный режим возможен только при малых числах Рейнольдса. Исходя из экспериментальных результатов, Хопф ) высказал предположение о существовании класса решений уравнений Навье — Стокса, соответствующих течениям, наблюдаемым после достаточно долгого промежутка времени, когда влияние начальных данных уже не сказывается. При больших величинах вязкости этот класс исчерпывается одним решением при уменьшении вязкости таких решений становится все больше и больше. При фиксированном V класс Хопфа выделяет устойчивое многообразие в фазовом пространстве всех возможных решений. В работе Хопфа, на которую мы ссылались выше, это предположение сформулировано более четко и подтверждено интересной математической моделью уравнений Навье — Стокса, решения которой можно выписать в замкнутом виде. [c.238]

Подставляя значение и из (5.6) и проводя интегрирование, получим следующую формулу Пуазейля для расхода [c.127]

Вычисляя потери давления для разгонного участка, мы не учитывали того, что вследствие изменения скоростей и толщины пограничного слоя в пределах этого участка силы трения будут в разных сечениях разные. Следовательно, строго говоря, нельзя применять закон Гагена-Пуазейля для расчета потерь на трение в разгонном участке. Более точные вычисления ), учитывающие изменение силы трения в пределах разгонного участка, дают в достаточно хорошем согласии с экспериментом следующую формулу [c.473]

Из уравнения (1.70) получена формула Пуазейля для определения потерь давления при ламинарно.м режиме движения жидкости [c.32]

Интегрируя формулу (27-31) по поперечному сечению потока, получим формулу Пуазейля для определения секундного расхода Q жидкости [c.281]

Интегрируя формулу (3-32) по поперечному сечению потока, по лучим формулу Пуазейля для определения секундного расхода С жидкости [c.40]

Рис. 12.1. Течение вязкой жид- 12.2. Течение Пуазейля. Для кости. жидкости, в которой скорость

При малых [5, т. е. при малых градиентах давления р//, это выражение приближается к формуле Пуазейля для расхода Q (равенства (12.7)), а распределение скорости и становится параболическим (так как сЬ (рг/а)— , [c.448]

Формула (5.9) называется законом Хагена — Пуазейля для течения в круглой трубе [c.89]

Если применить закон Пуазейля для движения жидкости в пористом теле, то можно написать [c.339]

Зависимость (32) получается из формулы Пуазейля для падения напора при ламинарном режиме. Размерность гидравлического сопротивления (м с/м ) принята исходя из закона Ома для гидравлической системы, т. е. как отношение падения напора в метрах к [c.93]

До сих пор удалось получить точные решения этих уравнений лишь в некоторых простейших случаях, например для течения вязкой жидкости по прямой трубе — задача Пуазейля для течения между двумя параллельными плоскими стенками, из которых одна неподвижна, а другая движется,— задача Куэтта для течения вблизи критической точки — задача Хименца — Хоуарта и др. [c.69]

При расчете потери давления в трубе по формуле Дарси — Вейсбаха Ар = (ра 2о/2)//й( коэффициент сопротивления трения для ламинарного режима =64/Де. Эту формулу легко получить из соотношений (15.29) и (15.30) и выражения параболы Пуазейля. Для турбулентного режима можно использовать формулу Блазму-са и уравнение (15.31). Влияние изменения вязкости с температурой можно учесть поправкой типа (Ргс/Рг" или (рс/цж)" , где п>0, т>0. [c.389]

Условиями применения уравнения Пуазейля для практических расчетов процесса пропитки бумаги являются строгая ламинар- [c.148]

Положим расход 24 П0ДЧИНЯЮ1ЦИМСЯ зависимости Пуазейля для ламинарного дросселя [4] [c.117]

Из проведенных Варбургом в 1870 г. четырех опытов с ртутью, вытекающей из стеклянного капилляра, два опыта подтвердили формулу Пуазейля для ламинарного течения жидкости в круглой трубке, а два дали заметное отклонение. [c.38]

Анализ экспериментальных данных различных авторов, вы-иолненный в [ПО], показал, что при ламинарном течении жидкости в змеевике коэффициент гидравлического сопротивле ия 53 te зависит от геометрических характеристик змеевика и может быть рассчитан по уравнению Пуазейля для круглых труб [22] [c.50]

Это уравнение заменяет уравнение Пуазейля для бингамова тела. Оно было выведено впервые Букингемом (Bu kingham, 1921 г.) и независимо Рейнером (1926 г.) и известно под названием уравнения Букингема — Рейнера. При Тт = О, когда также становится равным нулю, уравнение (VIII. 12) сводится, как и должно быть, к закону Пуазейля, описываемому уравнением (II, д). [c.138]

Для круглого канала, например, для артериальных или туннельных фитилей, гидравлический радиус равен радиусу проходного канала жидкости г, пористость равна единице, и /гКег из хорошо известного решения Хагена — Пуазейля для ламинарного течения в трубе равен 16. Таким образом, проницаемость К может быть легко вычислена из уравнения [c.51]

То обстоятельство, что коэффициенты сопротивления для труб разных диаметров, для разных жидкостей и скоростей течения оказывались одинаковыми, как только совпадали числа Рейнольдса и что все эти коэффициенты, будучи построенными в функции числа Рейнольдса, расположились на одной кривой, явилось блестящим подтверждением правильности закона подобия Рейнольдса. Численные значения определенные по формуле Бла-зиуса, значительно больше (как это и должно быть при турбулентном движении) значений X при тех же числах Рейнольдса, определяемых формулой Пуазейля для ламинарного движения. Коэффициент сопротивления К в формуле Блазиуса с возрастанием числа Рейнольдса убывает, однако, значительно медленнее, чем при ламинарном течении. Б системе координат, где по осям отложены соответственно lg В и 1дХ, формула Блазиуса графически изобразится прямой линией. Зависимость X от В в этой системе координат представлена на фиг. 192. [c.489]

Пуазейля для р, 19 Ребока для 427 Розанова для сГп 445 Российского для /(я.р 510 Саткевича для / пути перемешивания 155 [c.631]

До сих пор мы говорили лишь о нейтральных и неустойчивых возмущениях в пограничном слое. Естественно думать, что все эти возмущения относятся к низшей моде собственных функций соответствующего уравнения Орра—Зоммерфельда, имеющего, кроме того, еще последовательность быстро затухающих высших мод, подобных изученными Гроне (1954) и другими авторами (ср. Грош и Салвен (1978)) для плоских течений Куэтта и Пуазейля. Для пограничного слоя эти высшие моды рассматривались, в частности, Корнером, Хьюстоном и Россом (1976), но в случае течения в пограничном слое (и других плоскопараллельных течений в неограниченном слое жидкости) и они не исчерпывают всего спектра собственных функций. Дело в том, что в таких течениях обычно имеется еще и непрерывный спектр собственных значений, которому также отвечают только затухающие возмущения (см. по этому поводу работы Гроша и Салвена (1978) и Салвена и Гроша [c.116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...