Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Волна длинная

Кроме того, из рисунка следует, что максимумы кривых с повышением температуры смещаются в сторону более коротких волн. Длина волны отвечающая максимальному значению Isi,  [c.462]

Для дифракции сферической волны на круглом отверстии или длинной и узкой щели обычно указывают размер препятствия (радиус отверстия, ширину щели и т. д.) и длину волны к. Например, сравнивается картина дифракции световых и ультракоротких волн, длины волн которых различаются в 100 ООО раз. У читателя может создаться впечатление, что соотношение этих двух величин (длины волны и линейного размера препятствия) нацело определяет условия возникновения дифракционной картины от точечного источника. Эта ошибка, к сожалению, встречается очень часто. На самом деле необходимо учитывать третий параметр — расстояние от источника света до препятствия (или расстояние между препятствием и экраном, на котором наблюдается дифракционная картина). Ведь степень приближения к геометрической оптике связана с тем, сколько зон Френеля уложилось на данном препятствии. Если линейные размеры препятствия того же порядка, что и размер зоны Френеля (ска-  [c.268]


Рассмотрев гравитационные волны, длина которых мала по сравнению с глубиной жидкости, остановимся теперь на противоположном предельном случае волн, длина которых велика по  [c.57]

Волны, распространяющиеся в тонких пластинках и стерж-пях, существенно отличаются от волн, распространяющихся в среде, неограниченной во всех направлениях. При этом речь идет о волнах, длина которых велика по сравнению с толщиной стержня или пластинки. В обратном предельном случае длин волн, малых по сравнению с этой толщиной, стержень или пластинку можно было бы вообще рассматривать как неограниченные во всех направлениях, и мы получили бы снова соотношения, имевшие место в неограниченных средах.  [c.138]

Мы видим, таким образом, что по направлению ф будут наблюдаться монохроматические световые волны, длины которых удовлетворяют условию д пц) тК, где т — целое число, т. е. условию, определяющему положение главных максимумов дифракционного спектра.  [c.221]

Рассмотренный случай дифракции на трехмерной решетке имеет исключительно важное значение. Он осуществляется практически при дифракции рентгеновских лучей на естественных кристаллах. Лучи Рентгена представляют собой электромагнитные волны, длина которых в тысячи раз меньше длин волн обычного света. Поэтому устройство для рентгеновских лучей искусственных дифракционных решеток сопряжено с огромными трудностями. Мы видели, что трудность эта может быть обойдена путем применения лучей, падающих на решетку под углом, близким к ЭО". Однако дифракция рентгеновских лучей была осуществлена задолго до опытов с наклонными лучами на штрихованных отражательных решетках. По мысли Лауэ (1913 г.), в качестве дифракционной решетки для рентгеновских лучей была использована естественная пространственная решетка, которую представляют собой кристаллы. Атомы и молекулы в кристалле расположены в виде правильной трехмерной решетки, причем периоды таких решеток сравнимы с длиной волны рентгеновских лучей. Если на такой кристалл направить пучок рентгеновских лучей, то каждый атом или молекулярная группа, из которых состоит кристаллическая решетка, вызывает дифракцию рентгеновских лучей. Мы имеем случай дифракции на трехмерной решетке, рассмотренный выше. Действительно, наблюдаемые дифракционные картины соответствуют характерным особенностям дифракции на пространственной решетке.  [c.231]

Трудности обнаружения волновых свойств рентгеновского излучения связаны с чрезвычайной малостью его длин волн. Действительно,, измерения последних показывают, что при использовании обычных рентгеновских трубок мы имеем дело с волнами, длина которых  [c.413]


Таким образом, шкала электромагнитных волн представляет собой непрерывно заполненную градацию от весьма длинных электромагнитных радиоволн до волн, длина которых измеряется тысячными ДОЛЯМИ ангстрема. Конечно, не исключена возможность суш,ествования еще более коротких волн. Так, при прохождении  [c.416]

Рассчитать потенциал возбуждения атома натрия, испускающего волну длиной X = 589,0 нм.  [c.907]

Взаимодействие быстрых нейтронов с ядром не ограничивается процессом неупругого рассеяния. Волновая природа частиц позволяет предполагать также существование упругого потенциального рассеяния, которое должно носить дифракционный характер. Возможность такого явления связана с тем, что при I = I ядро можно рассматривать как черный шарик, на котором нейтронная волна длиной должна претерпевать дифракционное рассеяние.  [c.349]

Покажем это на примере двухмерной решетки. Допустим, что на двухмерную решетку с известными параметрами а, Ь а углом между ними 7 в направлении So падает плоская монохроматическая волна длиной X. Определив по формулам (1.13) и (1.20) параметры обратной решетки а, Ь и у, построим ее на бумаге в масштабе 1/Х. Выберем произвольный узел А обратной решетки (рис. 1.38). Из узла А в направлении, обратном направлению So, отложим отрезок 1/Я, (в масштабе 1/Х) до точки О. Из этой точки, как из центра, описываем окружность Эвальда радиусом 1/Х. Заметим, что точка О не обязательно попадет в какой-либо узел решетки.  [c.40]

I — длина L — длина, число Лорентца Я —длина волны, длина свободного пробега т — масса электрона т — эффективная масса М — масса атома, масса яд-ра  [c.377]

При естественной радиоактивности элементов происходит испускание а- и /3-частиц, сопровождающееся выделением у-лучей а-частицы - это ядра атома гелия /3-частицы - это электроны, из которых состоят электронные оболочки атомов у-лучи - это распространяющиеся в пространстве электромагнитные колебания и отличающиеся от видимого света и рентгеновских лучей лишь значительно меньшей длиной волны и частотой колебания волн. На рис. 184 представлена шкала электромагнитных волн. Она представляет собой непрерывно заполненную градацию от бесконечно длинных электромагнитных волн, соответствующих электрическому обычному току, до волн, длина которых измеряется тысячными долями  [c.378]

Последнее обстоятельство нуждается в разъяснении. Очевидно, что в решетке не может возникнуть волна, длина которой меньше удвоенного расстояния между соседними атомами X i =2a. Поэтому q =2nl k =nla. Обозначим  [c.133]

Такой же критерий (соотношение между размером неоднородностей и длиной волны) определяет роль макроскопических неоднородностей. Если сплошное тело (помимо неоднородностей, обусловленных атомной структурой, которые можно не учитывать) макроскопически неоднородно, например, упругий стержень составлен из сильно прижатых друг к другу чередующихся одинаковых латунных и алюминиевых цилиндров ), то для нормальных колебаний, соответствующих волнам, длина которых значительно превышает высоту одного цилиндра, стержень можно рассматривать как однородный, обладающий средней плотностью и средней упругостью. При расчете же нормальных колебаний, длина волны которых сравнима с высотой цилиндра, необходимо учитывать неоднородность стержня. При наличии неоднородностей решение задачи о колебаниях сплошных систем настолько усложняется, что удается рассмотреть только самые простые случаи, например системы с малой неоднородностью или очень плавно меняющимися вдоль длины системы свойствами.  [c.697]

Рассматриваемое реальное твердое тело состоит из N атомов и имеет ЗЫ степеней свободы. Следовательно, число собственных колебаний не должно превышать ЗЫ. Поэтому из спектра колебаний (1.36) выпадают высокие частоты. К упругим волнам, длина которых сравнима с межатомными расстояниями, выражение (1.36) неприменимо.  [c.40]

Средней дисперсией п х, — х. называют разность показателей преломления волн длиной Xi и Хг.  [c.767]

Длина волн де Бройля. Волновые свойства наиболее отчетливо проявляются в явлениях дифракции, условия наблюдения которой определяются длиной волны. Длина волн де Бройля частиц очень мала. Первоначально покоящаяся частица с зарядом е и массой т в результате прохождения разности потенциалов U приобретает скорость V, которую можно определить из закона сохранения энергии, имеющего в случае нерелятивистских скоростей v вид  [c.59]


Природа и закономерности радиационного переноса имеют волновой характер, такой же, как имеют любые другие электромагнитные волны (радио свет, рентгеновские лучи). Все они отличаются лишь длиной волны. Тепловые излучения — это электромагнитные волны длиной 0,76—4000 мкм, в то время как видимые человеческим глазом световые лучи имеют длину волны 0,35— 0,75 мкм.  [c.75]

На рис. 13.7.1 штрихами показана зависимость фазовой скорости от отношения радиуса к длине волны для круглого стержня, для которого Р = aV2. Как видно, для волн, длина которых равна или превышает диаметр стержня, совпадение с точным решением очень хорошее.  [c.450]

К у-излучению относят электромагнитные волны, длина которых значительно меньше межатомных расстояний  [c.446]

Решение. Интенсивность падающего излучения на волне длиной 1,5 мкм но закону Планка равна  [c.287]

Вакансии 372 Вероятность ская 111 Вихрь паровой 319 Волны длинные гравитационные 321  [c.589]

При фиксированном времени i формула (9-29) описывает пространственную волну, длина которой К = 2л/а". Так как нагреваемое тело имеет конечные размеры, то из-за отражения электромагнитных волн от границ тела внутри его устанавливаются стоячие волны длиною к подобно тому, что происходит в электрических цепях с распределенными параметрами. Это явление в сочетании с поверхностным эффектом может приводить к весьма сложной картине распределения поля по объему тела. Например, для цилиндрического тела из диэлектрика с малым значением tg б, находящегося в продольном электрическом поле, напряженность электрического поля на оси цилиндра может быть выше напряженности поля на поверхности [10].  [c.142]

Применяют и другие источники и светофильтры, обеспечивающие излучение волн длиной 300. .. 400 нм с преобладанием длины волны 365 нм. Волн длиной 300. .. 320 нм может быть не более 10 % от всего потока.  [c.163]

Метод применим для волн, длина которых меньше 3 см.  [c.220]

Распространение вибраций от места их возникновения в механизме к наружным поверхностям происходит по корпусу главным образом за счет изгибных колебаний конструкций (в тех случаях, когда длина изгибной волны значительно больше толщины колеблющейся детали). Одновременно по конструкции распространяются и продольные волны, длины которых соизмеримы с линейными размерами конструкций. Обычно эти волны возникают в области высоких частот потому, что распространение продольных звуковых волн в твердых телах происходит с высокими скоростями.  [c.126]

Бесконтактное оптическое наблюдение за колебаниями поверхности контролируемого твердого тела осуществляют с помощью интерферометра [39]. Луч лазера 1 (рис. 1.39) расщепляется полупрозрачным зеркалом 2 на два луча они отражаются от неподвижного зеркала 3 и изделия 4, поверхность которого колеблется под действием ультразвуковой волны. Лучи принимаются фотоумножителем 5. Разность хода лучей в плечах интерферометра равна нечетному числу четвертей световых волн. Длина волны выбирается довольно большой (6,328-10 м от гелий-неонового лазера). Косинусоидальный закон изменения интенсивности интерферирующих лучей при колебаниях поверхности изделия аппроксимируется линейной зависимостью при амплитуде до 3-10" м.  [c.68]

Распространение света внутрь металла. Часть света, проходящая внутрь металла, как отмечено в ыше, сильно поглощается в нем. По этой причине в процессе взаимодействия света с металлами существенную роль играют их очень тонкие слои. При таком рассмотрении амплитуда световой волны будет резко уменьшаться по мере проникновения внутрь металла. Пусть монохроматическая световая волна длиной Kq нормально падает на поверхность металла. Ось 2 направим по нормали. Слой металла толщиной dz поглощает часть падающей энергии, пропорциональную толщине поглощающего слоя, т. е. dl = —aldz. Если проинтегрировать это выражение от нуля до 2, то получим известный закон Бугера, о котором более подробно речь пойдет позднее (см. гл. X)  [c.62]

Рассмотрим монохроматическую световую волну длиной Я, распространяющуюся в однородной среде из источника S в некоторую точку наблюдения В. В общем случае можно окружить источник замкнутой поверхностью произйолыюй формы. Для npo TOTiii пусть это будет сферическая поверхность радиуса R (рис. 6.1).  [c.119]

Фраунгоферова дифракция от одной щели. Рассмотрим дифракцию плоской монохроматической световой волны от щели ширигюй Ь (рис. 6.17). Для простоты будем считать, что световая волна длиной X падает нормально к плоскости щели. Параллельный пучок света, пройдя через щель на непрозрачном экране 5j, дифрагирует под разными углами в правую и левую сторону от первоначального направления падения лучей. Линза Л собирает параллельные пучки дифрагированных лучей в соответствующих точках экрана  [c.136]

Согласно гипотезе де Бройля, каждой частице с массой т, движущейся со скоростью V, можно сопосгавить волну длиной к = h/mv = hip, где р — импульс частицы.  [c.338]

При работе в высоких порядках дифракции неизбелсно возникают и экспериментальные трудности, связанные с необходимостью отделить данный порядок от соседних. Действительно, под выбранным углом ср распространяется излучение не только определенной длины волны но и других волн, длину которых Х, ." и т.д. можно определить из очевидного соотношения dsinip == т / = т. ..  [c.322]

Пусть источник посылает волны длины К. Разность хода, выраженная в длинах волн, есть А = к21/0 = тХ, где т — любое число (целое или дробное), определяющее порядок интерференции. Согласно расчетам, приведенным в 13, изменение освещенности в зависимости от к (или т = 2М1ХВ) описывается формулой (при равных амплитудах а интерферирующих волн)  [c.75]


Как в бегущей, так и в стоячей волне длины периодически повторяющихся областей сжатия и разрежения равны длине ультрааиустической волны в среде.  [c.232]

Более серьезные затруднения, в случае применения теорип Дебая к кристаллическим веществам, возникают в связи с видом используемой функции g(i) [формула (5.2)]. При высоких температурах (7 >Н ) теплоемкость С,, не должна сильно зависеть от вида (n), поскольку в этом случае возбуждены все колебания. Наоборот, при низких температурах (ГсНц) возбуждаются только состояния, соответствующие низкочастотному концу спектра, т. е. большим длинам волн. Распространение же волн, длина которых значительно превышает межатомные расстояния, не может резко зависеть от фактического строения кристалла и действительного характера межатомных сил. Вычисления Дебая вполне приложимы к таким волнам, причем функция (м) для нпзких частот должна быть пропорциональна Однако эта теория ничего не. может сказать о том, в какой мере отклонения от параболического (квадратичного) закона при более высоких частотах связаны с конкретным строением кристалла. Из приведенных рассуждений следует заключить, что может отклоняться от значений, определяемых формулой  [c.320]

Очевидно, что чем меньше угол конуса, т. е. чем уже пучок звуковых волн, создаваемых пластиной, тем медленнее падает амплитуда звуковой волны в направлении иормали к пластине. Поэтому во многих случаях (например, чтобы озвучить длинную, но узкую площадь) выгодно применять источники звука, дающие узкий пучок волн, т, е. направленные источники звука. Для этого потребовались бы пластины, например мембраны громкоговорителей, размеры которых больше длины звуковой волны. Однако даже для средних звуковых частот (волны длиной 20—30 см) это условие выполнить невозможно. Мембраны сами по себе практически не могут дать направленного излучения звуковых волн. Более того, так как мембраны практически приемлемых размеров оказываются много меньше длины волн для длинных звуковых волн, то на низких частотах явление дифракции играет заметную роль уже в непосредственной близости к мембране. Даже вблизи мембраны создаваемые ею волны существенно отличаются от плоских. Поэтому приведенный выше расчет мощности, излучаемой пластиной, в этом случае неприменим.  [c.741]

Длина гармонической волны (длина волны) Х — расстояние между двумя соседними максимумами или минимумами перемещения точек среды. В [72] дано такое определение длины волны длина волны — пространственный период волны, т. е. расстояние между двумя ближайшими точками гармонической бегущей волны, ршходящимися в одинаковой фазе колебаний, или удвоенное расстояние между двумя ближайшими узлами или пучностями стоячей волны.  [c.152]

С точки зрения выявляемоити дефектов предпочтительней поперечные волны, длина которых примерно в 2 раза меньше длины продольных. Однако это справедливо для случая контроля изделий небольшой толщины с мелкозернистой структурой, когда можно пренебречь затуханием УЗ-колебаний. Если влияние затухания значительно (большая толщина, крупное зерно), возможности тюперечных и продольных волн по выявлению дефектов выравниваются, поско.№ку коэффициент затухания поперечных волн больше, чем продольных.  [c.213]


Смотреть страницы где упоминается термин Волна длинная : [c.67]    [c.151]    [c.217]    [c.221]    [c.223]    [c.402]    [c.302]    [c.237]    [c.255]    [c.1196]    [c.246]    [c.247]   
Гидродинамика (1947) -- [ c.320 , c.322 , c.325 , c.558 ]



ПОИСК



332 — Длина волны 48 Скорость

345 максимально неустойчивая длина волны 351 наблюдения Бидона

Аберрации, обусловленные зависимостью показателя преломления от длины волны (хроматические аберрации)

Аппаратура для измерения оптических длин волн

Буссинеска-Черрути решение волны длина

Ванадий Спектральный анализ - Длина волн

Взаимодействие плоской гармонической волны с полубесконечной трещиВзаимодействие гармонической волны с трещиной конечной длины в плоскости

Вибратор короткий по сравнению с длиной волны (пассивный диполь)

Влияние длины волны РЛС на отражающие характеристики местности

Влияние длины волны излучения

Влияние отклонений направления восстанавливающих лучей и длины волны света

Волна линейной поляризованности. Волны нелинейной поляризованности. Условие пространственного синхронизма. Длина когерентности Осуществление пространственного синхронизма. Векторное условие пространственного синхронизма. Генерация суммарных и разностных частот. Спонтанный распад фотона. Параметрическое усиление света Параметрические генераторы света Самовоздействие света в нелинейной среде

Волна-с самая длинная

Волны анизотропные гармонические 277 — Длина

Волны в длинных линиях

Волны в длинных стержнях

Волны весьма длинные

Волны внутренние в несжимаемой жидкости длинные

Волны длина в двумерном случае

Волны длинные гравитационные

Волны ультразвуковые, длины

Волны — Амплитуда 257 , 258 — Длина

Волны, длина интенсивность

Время зависимость от длины волн

Гистерезиса петля длина волны

Градуировка шкалы длин волн

Градуировка шкалы длин волн инфракрасной области спектр

Граничный случай длинных волн — оптическая ветвь

Граничный случай длинных волн—акустическая ветвь

ДОПОЛНЕНИЕ Законы геометрической оптики как предельные формы законов распространения волн малой длины

Движение длинных волн

Де Бройля тепловой волны длина

Де бройлева длина волны и частота

Де-Бройля длина волны для атома

Де-Бройля длина волны для электрона

Де-Бройля длина волны численная связь с энергией электронов

Дебая длина волны

Дебая частота де Бройля длина волны

Делители для приведения sin2 д к одной длине волны

Диапазон видимый длины волн

Дифракция вязкоупругой волны на разрезе конечной длины

Диффракция длинных волн плоским диском, отверстием в плоском экране и препятствием произвольной формы

Длина (период) волны

Длина (период) волны Жесткость цилиндрическая

Длина волны

Длина волны

Длина волны 14 (см. также Волна)

Длина волны Комптона

Длина волны Томаса — Ферми

Длина волны возмущения

Длина волны де Бройля

Длина волны дебройлевская

Длина волны излучения

Длина волны квазистоячей

Длина волны колебания

Длина волны критическая

Длина волны критическая неустойчивости Тейлора

Длина волны пирометра

Длина волны пирометра эффективная

Длина волны приведенная

Длина волны пространственной осцилляции струи

Длина волны света при получении

Длина волны света при получении голограммы

Длина волны сравнения

Длина волны стоячей

Длина волны частицы

Длина волны эффективная

Длина волны, частота и скорость звука

Длина волны, частота и скорость зьука

Длина рассеяния s-волны

Длина световой волны

Длинные волны Основные уравнения

Длинные волны в каналах постоянной глубины

Длинные волны в трубах

Длинные волны конечной амплитуды. Волны на мелкой воде Разрушение плотины

Длинные волны на поверхности жидкости, стекающей по

Длинные морские волны

Длины волн L-серии

Длины волн L-серии рентгеновского излучения (18,19). 1-1в. Относительные интенсивности линий К-серии характеристического спектра

Длины волн Д -серпи

Длины волн Д-серии рентгеновского излучения

Длины волн видимого света

Длины волн видимой части спектра

Длины волн главных фраунгоферовых линий

Длины волн инжекционных лазеро

Длины волн основных линий и краев поглощения рентгеновского излучения

Длины волн ультрафиолетовой части спектра

Длины ультразвуковых волн в различных материала

Доминирующая длина волны

Дополнение. Переход длинных волн с одной глубины на другую во вращающемся бассейне

Дополнительные правила соотношения длин волн

Доренко, А. Рубино (Севастополь, Гамбург). Точные аналитические решения нелинейных уравнений длинных волн в случае осесимметричных колебаний жидкости во вращающемся параболическом бассейне

Зависимость времен затухания флуоресценции триптофана от длины волны

Зависимость длины волны электронов от приложенного напряжения

Зависимость интенсивности света, рассеянного поверхностью раздела двух жидкостей, от длины волны возбуждающего света

Зависимость плотности излучения от температуры и длины волны

Зависимость показателя преломления от длины волны

Зависимость поляризации люминесценции от длины волны возбуждающего света и концентрации

Зависимость поляризации люминесценции от длины волны возбуждающего света и концентрации волны поляризованного света

Зависимость поляризации люминесценции от длины волны возбуждающего света и концентрации волны света

Зависимость поляризации люминесценции от длины волны возбуждающего света и концентрации раствора

Зависимость поляризации люминесценции от длины волны возбуждающего света и концентрации частоты для призм

Зависимость поляризации люминесценции от длины волны возбуждающего света и концентрации яркости поля

Зависимость процесса восстановления от направления и длины волны реконструирующего излучения

Зависимость силы фототока от длины световой волны

Задерживающая пластинка в половину длины волны

Задерживающая пластинка в четверть длины волны

Звука длина волны

Звуковые волны — Длины

Значение эталонной длины световой волны. Новое определение метра и вторичные эталонные длины волн

Излучательная способность вольфрама е (.. Т) на длине волны . 0,65 мкм в зависимости от температуры

Изменение длины волны. Теорема Лиувилля

Изменение профиля в длинных волнах

Измерение абсолютной стабильности длины волны лазера

Измерение высоких температур пирометра с одним интервалом длин волн

Измерение длин волн

Измерение длин волн и интенсивности спектральных линий на спектрограмме

Измерение длины волн 790, VIII

Измерение длины волны света с помощью ультразвуковых стробоскопо

Измерение длины волны теория

Измерения оптических констант металлов и сплавов при высоких температурах в области длин волн от 0, до

Интерферометр применс! ие для сравнения длин волн

Использование ФЭУ иа более коротких длинах волн

Исследование рельефа диффузной поверхности методом двух длин волн

К-излучеяие, длины волн

КОЖАНЫЕ Спектральный анализ - Длина волн

Канал, длинные волны

Классификация столкновений электронов с атомами. Поперечное сечение Средняя длина свободного пробега Экспериментальное определение поперечного сечения упругого столкновения электрона с молекулами. Эффект Рамзауэра и Таунсенда. Интерпретация эффекта Рамзауэра- Таунсенда Волны де Бройля

Колебания ультразвуковые длина волны

Комптоновская длина волны

Комптоновская длина волны нуклон

Комптоновская длина волны нуклон л-мезона

Комптоновская длина волны нуклон электрона

Комптоновская длина волны я-мезона

Коэффициент диффузии на единицу длины волны

Коэффициент усиления от длины волны в полосковых лазерах

Кремний Спектральный анализ - Длина волны

Лазеры, длина волны

Лазеры, длина волны записи

Лазеры, длина волны твердотельные

МАГНИЙ Спектральный анализ -Длина волны

Марганец Спектральный анализ - Длина волны

Массовые коэффициенты ослабления pQ для малых длин волн

Массовые коэффициенты ослабления цq для больших длин волн

Метод измерения длины световой волны

Метод измерения показателя усиления в стекле, активированном неодимом., на длине волны X 1,06 мк

Модуляция длины волны

Мультиплексирование по длине волн

Мультиплексоры с разделением длины волны

Независимость спектра испускания от длины волны возбуждения

Необходимый диапазон длин волн

ОСОБЕННОСТИ ДИФРАКЦИИ СВЕТА ОТ ПЛАСТИНКИ, ЗАПЫЛЁННОЙ ЛИКОПОДИЕМ, И ИЗМЕРЕНИЕ ДЛИНЫ СВЕТОВОЙ ВОЛНЫ

Оболочки цилиндрические круговые обтекаемые потоком ia.ia бесконечно длинные коаксиальные Волны упругие — РагмростраРенне

Оболочки цилиндрические круговые обтекаемые потоком газа бесконечно длинные коаксиальные —Волны упругие — Распространение

Обратная свертка кривых затухания при различных длинах волн

Обтекание препятствия тяжелой сжимаемой жидкостью. Длинные волны Бора

Общее решение. Равномерное излучение. Излучеййе колеблющегося цилиндра (проволоки). Излучение от элемента цилиндра. Пределы для длинных и коротких волн. Излучение цилиндрическим источником общего типа. Распространение звука в цилиндрической трубе Фазовые скорости и характеристические импедансы. Излучение волн поршнем Излучение сферы

Олово Спектральный анализ - Длина волны

Определение длин волн в спектра

Определение длин волн в спектра ультрамикроскопией

Определение длин волн спектральных линий

Определение шероховатости по корреляции между спекл-структурами, полученными с двумя длинами волн

Оптимальная длина волны для кварцевых оптических волокон

Ослабление рентгеновских лучей, атомные больших длин волн

Ослабление рентгеновских лучей, атомные малых длин волн

Основные соотношения для случаев изменения положения и длины волны восстанавливающих источников

Ошибки измерения длины волны

Перевод длин волн в воздухе в волновые числа

Перестройка длины волны генерации селективные резонаторы

Период, частота, длина волны

Пластические волны в образцах конечной длины

Пленочное кипение, волновая природа длина волны критическая

Плоские одномерные вязкоупругие волны в слое или в стержне конечной длины

Плотность энергии излучения спектральная, по длине волны

Поглощение звука в диэлектрике. Длинные волны

Показатели преломления для длин волн, соответствующих некоторым фраунгоферовым линиям

Поправка б для перехода от воздуха к вакууму при градуировке шкалы длин волн

Правила соотношений длин волн (Правила отката)

Приближение длинных волн

Приближенная теория диффракции длинных волн в двух измерениях. Диффракция острой кромкой и щелью в тонком экране

Применение теории длинных линий к задачам о наклонном падении волн

Причины нестабильности длины волны лазера

Проблема расширения диапазона перестройки длины волны генерации

Продольные волны в бесконечно длинном сплошном цилиндре

Радиационное давление на препятствия, размеры которых больше длины волны или сравнимы с ней

Радиационные свойства криоповерхностей влияние длины волны излучения

Различие между дифракционными эффектами для звука и для света. Роль длины волны

Разложение по степеням отношения размера к длине волны

Размеры Схемы передачи от эталона длины световой волны до штангенциркуля

Рассеяние плоской волны на цилиндре бесконечной длины

Регистрация с изменением длины волны света

Регистрация с изменением длины световой волны и смещением фотопластинки между экспозициями

Регистрация с изменением длины световой волны между экспозициями

Рентгеновские Длина волны

Рэлеевские длины волн

Свинец Спектральный анализ - Длина волны

Скорость волны. Общее решение задачи о распространении волны Начальные условия. Граничные условия. Отражение на границе Струны конечной длины Простые гармонические колебания

Случай малых аберраций, не превышающих нескольких длин волн — Вычисление ЧКХ для очень малых частот

Случай, когда волновые аберрации не превышают нескольких длин волн

Спекл-структура, наблюдаемая в изображении диффузного объекта при изменении длины волны света

Спеклы, образуемые диффузным объектом при изменении длины волны света

Спеклы, создаваемые диффузным объектом при изменении длины волны света и положения плоскости наблюдения

Спектр характеристический, длины волн

Спектр характеристический, длины волн L-серии

Спектральная плотность интенсивности потока излучения по длине волны

Спектральные цвета - Длина волн

Сравнение длин волн с эталонным метром

Среднее время и длина свободного пробега волны

Средняя длина и среднее время пробега звуковой волны

Стабильность и воспроизводимость длины волны

Стандарт длины волны первичный

Стандарты длин волн вторичные

Стандарты длин волн вторичные лаймановская серия

Стандарты длин волн вторичные принцип Ритца

Струя осцилляции, длина волны осцилляци

Суперпозиция волн со случайными фазами. Время разрешения. Усреднение по периоду колебаний. Влияние увеличения промежутка времени на результат усреднения. Время когерентности. Длина когерентности Флуктуации плотности потока энергии хаотического свеПоляризация Фурье-аналнз случайных процессов

Таблица 32. Абсолютная и относительная видности при различных длинах волн

Теории длинных атмосферных волн

Теория длинных волн

Теория длинных волн в газовом потоке

Теория длинных волн гидростатического

Теория мелкой воды длинные волны

Тепловая длина волны

Тепловая длина волны Тепловая смерть

Теплота Спектральный анализ - Длина волны

Титан-Карбидная Спектральный анализ - Длина волны

Требования к эталонным длинам волн

Трещина конечной длины под действием гармонической волны напряжений

Удельное вращение плоскости поляризации для различных длин волн при

Ультразвук длины волн

Уравнение длинных волн

Уравнения гидродинамики идеальной длинных волн

Физические процессы при распространении сверхдлинных и длинных волн

Фокусирующие излучатели оптимальная длина волны

Фотодетекторы для более длинных волн

Химические элементы - Длина волн серии

Химические элементы - Длина волн серии характеристического излучения

ЧАСТИЦЫ НЕКОТОРЫХ ЧАСТНЫХ ВИДОВ ЧАСТИЦЫ, МАЛЫЕ ПО СРАВНЕНИЮ С ДЛИНОЙ ВОЛНЫ

ЧАСТИЦЫ, ОЧЕНЬ БОЛЬШИЕ ПО СРАВНЕНИЮ С ДЛИНОЙ ВОЛНЫ

Широкополосное восстановление объемной голограммы на измененной длине волны на основе межмодовой дифракции

Электроны длина волны

Эталоны длин волн

Эффекты, связанные с длиной волны излучения



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте