Длина волны дебройлевская

Итак, будем рассматривать атомное ядро как потенциальный ящик, в котором заперты нуклонные частиц. Размеры такого ящика-ядра не должны быть меньше дебройлевской длины волны нуклона. [c.133]

С только что описанной точки зрения сосуществование коллективных и одночастичных моделей выглядит парадоксальным, поскольку в этих моделях о свободном пробеге нуклона в ядре делаются противоположные и взаимоисключаюш,ие допущения. Разрешение этого парадокса состоит в том, что для нуклона в ядре просто нельзя вводить понятие свободного пробега, причем по двум причинам во-первых, из-за того, что в ядре слишком мало частиц, чтобы трактовать его как сплошную среду во-вторых, вследств1 е того, что движение нуклонов в ядре является существенно квантовым процессом, ибо дебройлевская длина волны нуклона в ядре имеет порядок размеров ядра. Другими словами, парадокс возник за счет слишком буквального понимания терминов, заимствованных из физики жидкости и твердого тела. [c.83]

В областях б) и в) дебройлевская длина волны налетающей частицы уже намного меньше геометрических размеров адрона, к Rq. Резонансы еще существуют и в этой области, хотя и в меньшем количестве. Но на ход полного сечения с энергией резонансы уже практически не влияют, поскольку в рассеянии участвует большое число парциальных волн, так что вклад каждой отдельной волны мал даже в ее резонансе. В результате в области б) полные сечения плавно зависят от энергии. Сама зависимость оказывается очень простой каждое сечение 0/ монотонно выходит на асимптотическую константу (см. рис. 7.37). Именно в этой области адроны ведут себя как черные шары (см. п. 1). В период исследований в асимптотической области, когда ускорителей более высоких энергий еще не было, складывалось впечатление, что асимптотическое постоянство полных сечений является окончательным . Однако в 1971 г. был открыт серпуховский эффект отчетливого роста полного сечения К" р, начиная с энергий 5 ГэВ в СЦИ (С. П. Денисов и др.). Экспериментальные исследования при более высоких энергиях привели к выводу, что серпуховский эффект явился первым указанием на существование качественно новой области энергий адрон- [c.375]

Согласно квантовомеханическим представлениям нейтрон, как и любая другая частица, обладает волновыми свойствами. Эти волновые свойства будут влиять на процесс распространения нейтронов в веществе только в том случае, если дебройлевская длина волны X по порядку величины равна или превышает межатомные расстояния, т. е. когда X 10 см. При Я = 10" см энергия нейтрона равна 0,08 эВ, так что волновые свойства отчетливо сказы- [c.549]

Связь между энергией электрона, измеренной в электрон-вольтах, и длиной его дебройлевской волны. [c.319]

МАЛОУГЛОВ0Е рассеяние — упругое рассеяние эл.-магн. излучения или пучка частиц (электронов, нейтронов) на неоднородностях вещества, размеры к-рых существенно превышают длину волны излучения (или дебройлевскую длину волны частиц) направления рассеянных лучей при этом лишь незначительно (на малые углы) отклоняются от направления падающего луча. В зависимости от параметров излучения М. р. может быть обнаружено при рассеянии на неоднородностях разл. масштабов от 10" и и менее (рассеяние электронов на ядрах) до метров и километров (рассеяние радиоволн на неоднородностях. земной поверхности). Распределение интенсивности рассеянного излучения зависит от строения рассеивателя, что используется для изучения структуры ве1цества. [c.41]

Малый размер зерен обусловливает большую развитость и протяженность межзеренных границ раздела, которые при размере зерна от 100 до 10 нм содержат от 10 до 50 % атомов нано-кристаллического твердого тела. Кроме того, сами зерна могут иметь различные атомные дефекты, например вакансии или их комплексы, дисклинации и дислокации, количество и распределение которых качественно иное, чем в крупных зернах размером 5—10 мкм и более. Наконец, если размеры твердого тела по одному, двум или трем направлениям соизмеримы с некоторыми характерными физическими параметрами, имеющими размерность длины (размер магнитных доменов, длина свободного пробега электрона, дебройлевская длина волны и т. д.), то на соответствующих свойствах будут наблюдаться размерные эффекты. [c.13]

Чтобы иметь более глубокое представление о механизмах, участвующих в возбуждении электронным ударом, опишем квантовомеханический расчет сечения а. Для оптически разрешенных или оптически запрещенных переходов без изменения мультиплетности наиболее простым (и во многих случаях дающим наибольшую точность) является расчет с использованием борновского приближения. Пучок моноэнергетических электронов, падающий на атом, описывается функцией плоской волны вида exp(iko-r). Здесь ко = 2п/К а Я, — дебройлевская длина волны электрона [K = (12,26/V) А, где V — энергия электрона в электронвольтах]. Между падающим электроном и электронами атома действует сила электростатического отталкивания. Это взаимодействие считается достаточно слабым, так что вероятность атома совершить переход при соударении очень мала, а возможностью сразу двух таких переходов можно пренебречь. В этом случае уравнение Шрёдингера для рассматриваемой задачи может быть линеаризовано. При этом в сечение перехода [c.141]

Эта величина тем больше, чем легче молекула и ниже температура. Величина X называется дебройлевской длиной волны и характеризует отклонение от классической теории в том случае, когда она сравнима или больше диаметра молекулы. [c.149]

Первое видоизменение (дифракционные эффекты) существенно, когда дебройлевская длина волны порядка размеров молекул. [c.149]

Второе видоизменение (эффекты симметрии) существенно, когда дебройлевская длина волны порядка среднего расстояния между молекулами в газе. [c.149]

Для того чтобы понять, как эта теория действует на практике, предположим, что полная потенциальная энергия медленно меняется в пространстве. Более точно допустим, что изменяется только некоторая часть V(r) на расстояниях, превышающих некоторую характерную величину, которая для вырожденных электронов, очевидно, будет дебройлевской длиной волны электронов на поверхности Ферми, т. е. 2nlkf. [c.23]

Если первичная частица не обладает большой энергией (например, медленный нейтрон), процесс деления может быть объяснен, если вспомнить, что дебройлевская длина волны частицы (обратно пропорциональная корню квадратному из ее энергии) сравнима с радиусом ядра Я в случае медленных нейтронов. [c.118]

Захват частицы, энергия которой может совпадать с уровнем ядра, может вызвать образование нового изотопа. С другой стороны, вероятность ядерной реакции пропорциональна сечению соударения и, следовательно, для медленных нейтронов не может превосходить 4пЛ (Л — дебройлевская длина волны). [c.118]

Наиболее полно аналогия явления дифракции и интерференции частиц с такими же явлениями в оптике проявляется лишь в том случае, когда размеры систем, с которыми эти частицы взаимодействуют, соизмеримы с дебройлевской длиной волны например, для нейтрона, движущегося с тепловой скоростью, равной 2 10 см1сек, длина волны де Бройля равна 1 А, или 10 см, что близко к размерам постоянной кристаллической решетки. [c.16]

Это видно из сравнения размеров ядер и длины волн де Бройля для электронов. Для того чтобы электрон имел дебройлевскую длину волны порядка размера ядра, его энергия должна измеряться сотнями Мэв. Электроны такой энергии не могут бьггь удержаны ядром. [c.35]

Как будет показано ниже, средняя энергия связи, приходящаяся на один нуклон в ядре, равна примерно (7-ь8) Мэв. Электрон с энергией, меньшей или равной энергии кулоновского притяжения, имеет дебройлевскую длину волны по крайней мере на порядок больше радиуса ядра и не может находиться в нем. [c.35]

Связь между скоростью электрона, измеренной в электронвольтах, и длиной его дебройлевской волны. Скорость, которую приобретает электрон, пробежав разность потенциалов О вольт, также может быть определена из формулы (9.22) [c.261]

Известно, что заряженные частицы обладают волновыми свойствами и их дебройлевская длина волны дается уравнением [c.332]

Характерное для жидких полупроводников поведение все более проявляется, когда электропроводность а становится меньше 3000 Ом см-. Приближенные вычисления показывают, что длина свободного пробега %s = VjX становится сравнимой с дебройлевской длиной волны Xskf l), когда (т < 3000 Ом см . В этой области, очевидно, модель слабого рассеяния неприменима. [c.101]

В этой главе будут обсуждаться приближенные методы теории рассеяния, применимые в том случае, когда дебройлевская длина волны рассеиваемой частицы (или относительного движения двух частиц) мала. В 2 и 3 имеется в виду, что она мала по сравнению с характерным расстоянием, на котором велико относительное изменение сил взаимодействия. В 4, где рассматривается рассеяние частицы связанным состоянием, масштаб энергии задается энергией связи Еп- Если величину (2тЕрУ / назвать размером связанного состояния (в том же смысле, в котором говорят о размерах дейтрона), то можно сказать, что во всех случаях ( 2—4) длина волны падающей частицы мала по сравнению с размерами рассеивателя. Следовательно, при заданных межчастичных потенциалах мы будем находиться в области высоких частот, или высоких энергий. [c.521]

Поскольку длина волны фонона больше дебройлевской длины волны примеси, то внутренняя структура примеси несущественна. Можно рассматривать примесь как некоторую частицу, находящуюся в фононном поле. Энергия возмущения рассматриваемой задачи тогда равна [c.154]

Если дебройлевская длина волны нейтрона больше величины [c.263]

Теперь рассмотрим холодные нейтроны, падающие на поверхность твердого тела. Пусть длина волны нейтронов намного больше периода кристаллической решетки твердого тела. Амплитуда де-бройлевской волны, связанной с нейтроном, очень быстро уменьшается при прохождении ее внутрь твердого тела, что отвечает отражению нейтрона. Для нейтрона с энергией 10" эВ дебройлевская длина волны равна А, = 90 нм и амплитуда проходящей волны обращается в нуль на расстоянии около 10 нм от поверхности твердого тела. Пучок таких нейтронов практически полностью отразится от поверхности тела. [c.264]

В очень тонких пленках (менее 0,1 мкм) и при высоких концентрациях носителей (п 10 см ) дебройлевская длина волны может стать сравнимой с дебаевской длиной и даже с толщиной пленки. Этот диапазон толщин и концентраций носителей стал в последнее время доступным для исследования благодаря эпитаксиальным пленкам халькогенидов свинца. Можно ожидать сильного искажения области пространственного заряда, обусловленного эффектами квантования, однако детальные исследования пока еще не проведены. [c.368]

Дифракционные явления обнаруживаются при пропускании пучка электронов через тонкие слои металлов (толщиной порядка 10 м), имеющих поликристалличе-скую структуру (11.1.6.4°). Опыты подтвердили, что наблюдается дифракция электронов на поликристаллах, аналогичная дифракции рентгеновских лучей на поликристал-лических порошках ( .3.6.6°). На рис. 1.1.3 приведены фотографии дифракционных картин, которые наблюдаются при прохождении сквозь тонкие пленки одного и того же поликристалла рентгеновского излучения (рис. 1.1.3, а) и пучка электронов (рис. 1.1.3, б). По радиусам дифракционных колец определялась длина волны де Бройля и проверялась справедливость формулы де Бройля. Волновые свойства электронов наблюдаются лишь при условии, что длина дебройлевской волны имеег такой же порядок [c.421]

Длины дебройлевских волн электрона, движущегося в потенциальной яме, могут принимать лишь определенные значения, обратно пропорциональные ряду целых чисел п дискретные ) значения длин волн). Скорость электрона в потенциальной яме по формуле де Бройля (VI. 1.1.3°) [c.426]

Второй постулат Бора получает простое истолкование, если учесть волновые свойства электрона (VI. 1.1.3°). По аналогии с тем, как ведет себя дебройлевская волна электрона, движущегося в потенциальной яме прямоугольной формы (VI. 1.4.4°), на длине 2яг круговой орбиты электрона в атоме должно уложиться целое число — длин волн [c.443]

Т. Необходимыми элементами всякой экспериментальной установки, на которой изучается рассеяние, являются источники частиц, формирующие их пучки, и детекторы, с помощью которых регистрируются рассеянные частицы и измеряются их характеристики. Некоторые типы детекторов описаны в VI.4.6. От хороших источников требуется, чтобы они формировали достаточно интенсивные пучки исследуемых частиц с достаточно высокими энергиями. Повышать интенсивность нужно для того, чтобы увеличить число интересующих нас событий и облегчить, тем самым, их регистрацию. Высокие энергии необходимы по двум причинам. Во-первых, чем больше энергия зондирующих частиц, тем меньше длина их дебройлевской волны (VI.Ы.З") и тем более мелкие детали структуры исследуемых частиц удается выявить. Во-вторых, чем выше энергия сталкивающихся частиц, тем больше ма-ссы и общее количество новых частиц, которые они могут породить. [c.514]

Это значит, что в атоме водорода, находящемся в первом стационарном состоянии, длина дебройлевской волны электрона в точности равна длине его круговой орбиты Для любой другой орбиты с порядковым номером п получаем [c.340]

Длина дебройлевской волны для релятивистского электрона [c.134]

Масса нейтрона М = 1,0086654 (+ 4) у. а. е. м. — 939,550 Мэе и в настоящее время достаточно точно известна из масс-спектроско-пических измерений и из данных по энергетическому балансу некоторых ядерных реакций. Длина дебройлевской волны [c.281]

По оценкам Ферми, последняя величина отличается от I F] не настолько мало, чтобы это различие нельзя было измерить. При этом если длина дебройлевской волны нейтронов сравнима с размерами области распределения электронов (т. е. с размерами атома), то из-за дифракции величина интерференционного члена должна зависеть от угла, под которым рассеивается [c.654]

По оценкам Ферми, последняя величина отличается от не настолько мало, чтобы это различие нельзя было измерить. При этом если длина дебройлевской волны нейтронов сравнима с размерами области распределения электронов (т. е. с размерами атома), то из-за дифракции величина интерференционного члена должна зависеть от угла, под которым рассеивается нейтрон. Очевидно, что аналогичного эффекта на ядре возникнуть не может из-за его малых размеров по сравнению с дебройлевской волной. [c.265]

Такое определение действительно существует, но при его использовании следует соблюдать осторожность ввиду существования квантовых эффектов. Эти эффекты особенно резко проявляются при низких энергиях, т. е. при больших длинах дебройлевских волн (X >/ нейтр) падающих нейтронов. Именно, оказывается, что при малых энергиях нейтронов сечения сильно зависят от энергии (что делает определение радиуса ядра по сечению бессмысленным) и могут достичь очень бо 1ьших значений. Например, при рассеянии [c.59]

Рассмотрение взаимодействия нуклон — нуклон принято производить раздельно для низких и высоких энергий. При этом низкими называются энергии примерно до 10—20 МэВ, высокими — энергии в сотни МэВ и выше. Промежуточную область от 20 до 100 МэВ иногда называют областью средних энергий. Выделение низких и высоких энергий имеет четкое физическое обоснование. При низких энергиях дебройлевская длина X волны значительно превышает радиус R действия ядерных сил [c.170]

Мы видим, что из низкоэнергетического рассеяния нейтрон — протон удается извлечь до крайности бедную информацию о виде ядерных сил, сводящуюся к четырем цифрам ( а, Es, о/- одна из которых представляет собой энергию связанного состояния, т. е. не является новой. Такая скудность информации обусловлена совместным действием двух причин коротким радиусом действия сил (сравнительно с длиной дебройлевских волн) и высокой прочностью (или, выражаясь макроскопическим языком, высокой твердостью ) нуклона, для заметной деформации которого требуются энергии свыше 100 МэВ. [c.180]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...