Закон Планка

Проблема детектора теплового излучения неотделима от вопроса об излучательных свойствах источника излучения. Спектральные характеристики излучения черного тела, как будет показано, описываются законом Планка. Проинтегрированный по всем длинам волн закон Планка приводит к закону Стефана — Больцмана, который описывает температурную зависимость полного излучения, испущенного черным телом. Если бы не было необходимости учитывать излучательные свойства материалов, оптический термометр был бы очень простым. К сожалению, реальные материалы не ведут себя как черное тело, и в законы Планка и Стефана — Больцмана приходится вводить поправочные факторы, называемые коэффициентами излучения. Коэффициент излучения зависит от температуры и от длины волны и является функцией электронной структуры материала, а также макроскопической формы его поверхности. [c.311]

Это выражение для закона Планка. Он устанавливает связь между энергией, приходящейся на единичный интервал частот при частоте V в замкнутом параллелепипеде с объемом V, и температурой стенок. Как и следовало ожидать, закон Планка в пределе низких частот переходит в закон Рэлея — Джинса, а в пределе высоких частот — в закон Вина. Интегрирование уравнения Планка по всем частотам приводит к закону полного излучения Стефана — Больцмана. Полная энергия 0 в той же полости выражается как [c.314]

Рассмотрев некоторые ограничения на применение законов Планка и Стефана — Больцмана, вернемся к области, где До (V) является хорошим приближением к Д(v). Распространим, кроме того, рассмотрение на случай полостей, в которых среда имеет коэффициент преломления п, не обязательно равный единице. Спектральная плотность энергии pv в полости произвольной формы, для которой (У /- л /с) 1, выражается уравнением [c.318]

Подставляя в полученное уравнение закон Планка [c.463]

Закон Планка и его графическое изображение. [c.479]

Повторив вывод закона Планка, проделанный Бозе [36] для фотонного газа с энергией фотона, равной До, для фотонного газа с энергией, равной Еу, можно получить уравнение (2-18) распределения энергии в спектре серого тела. Мы указывали, что для вычисления по выражению (2-18) необходимо было определить постоянные С и Структура и физический смысл С и С"а аналогичны Су и Са (1-7), т. е. для серого излу чения имеем [c.64]

Учитывая (15.16) в (15.15), получим известный закон Планка в виде [c.341]

Законом Планка устанавливается зависимость плотности потока монохроматического излучения абсолютно черного тела. / о от длины волны X и температуры Т. Используя представление о квантах энергии, Планк теоретическим путем получил следующий закон [c.251]

Это выражение можно проинтегрировать, если заменить У о его значением из формулы закона Планка (1.22). После интегрирования получается [c.253]

Следует подчеркнуть, что соотношение (9.19) является приближенным в той мере, в какой приближенным является закон излучения Вина. При измерении температуры в области больших значений произведения ХТ для получения связи между яркостной и действительной температурой необходимо использовать закон Планка . [c.185]

При измерении температуры в области больших значений ЯГ для установления связи между цветовой и действительной температурами вместо зависимости (9.22) следует пользоваться зависимостью, полученной на основе закона Планка. [c.190]

Закон Планка. В 1900 г. М. Планк, исходя из электромагнитной природы излучения и разработанной им квантовой теории, теоретически установил для абсолютно черного тела (индекс 0) зависимость интенсивности собственного излучения тела от длины волны и температуры [c.219]

Рис. 21.3. Зависимость Еох от длины волны и абсолютной температуры (по закону Планка)

Эту зависимость можно получить из закона Планка [c.58]

Закон Планка устанавливает зависимость спектральной плотности энергетической светимости (13.8) абсолютно черного тела Гах в вакууме от абсолютной температуры Т и длины волны Х в форме [c.280]

Решение. Интенсивность падающего излучения на длине волны 4,2 мкм определяется по закону Планка [c.286]

Решение. Интенсивность падающего излучения на волне длиной 1,5 мкм но закону Планка равна [c.287]

Рис. 1.29. Формулировка закона Планка

Закон Планка устанавливает соотношение между спектральной плотностью потока излучения черного тела Доь длиной волны X и абсолютной температурой Т [c.64]

На рис. 16.3 дано графическое представление уравнения (16.3), выражающего закон Планка. Видно, что энергия излучения, испускаемого черным телом, возрастает с температурой. Кривые имеют максимум с резким спадом в сторону коротких волн и более пологим спадом в сторону длинных волн. При и Х- оо плот- [c.406]

Закон Планка имеет два предельных случая. Первый предельный случай относится -к области больших длин волн при высоких значениях температур. В этом случае [c.406]

Второй предельный случай закона Планка соответствует коротковолновой области спектра при высоких температурах, где Я,Г СС2. [c.406]

На основании теории квант Планк нашел соотношение, определяюш,ее интенсивность излучения черного тела (закон Планка) [c.250]

Закон Планка, устанавливающий зависимость между интенсивностью излучения Jo, длиной волны X и термодинамической температурой Т [c.209]

Закон Вина исходя из закона Планка дает зависимость между К, Т. [c.210]

Закон Стефана — Больцмана дает возможность определить плотность лучистого потока Ео абсолютно черного тела путем интегрирования уравнения (2.342). Этот закон был установлен И. Стефаном экспериментально в 1879 г. и Л. Больцманом теоретически в 1884 г. Исходя из закона Планка, можно доказать, что Ео пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры [c.210]

Закон Планка. Этот закон устанавливает зависимость повер -ностной плотности потока монохроматического излучения абсолютно черного тела от длины волны и температуры [c.231]

Рис. 19.2. к рассмотрению закона Планка [c.232]

В чем сущность закона Планка Нарисуйте график распределения поверхностной плотности монохроматического излучения от длины волны и температуры. [c.241]

На рис. 7.1 приведены величины ДHv для значений 2Ь1к в области от 1 до 100. Наиболее поразительным на рис. 7.1 является наложение больших флуктуаций Ai/v на плавно меняющуюся функцию АПу. Величина этих флуктуаций обратно пропорциональна ширине полосы V, и поэтому флуктуации с увеличением частоты уменьшаются значительно медленнее, чем уменьшается Ai/v. Из рис. 7.1 ясно, что для встречающихся в практике оптической термометрии размеров полостей, длин волн и температур отличия от закона Планка малы. Например, для длины волны 1 мкм и размера полости 1 мм получаем Ai/v = 2,5 10 , что пренебрежимо мало. Однако, если используется очень малая ширина полосы, среднеквадратичная флуктуация (бi/v) перестает быть незначительной. В современной высокоточной оптической пирометрии использование ширины полосы в 1 нм и менее является обычным. Это приводит к значениям (6Н ) = 5 10 или 10 , которыми пренебречь [c.316]

Закон Планка. Интенсивности излучения абсолютно черного тела и любого реального телг Д зависят от температуры и длины волны. [c.461]

Закон Планка. Закон Стефана — Больцмана дает величину суммарного излучения абсолютно черного тела. Большое значение в теории теплового излучения имеет спектральное (монохроматическое) распределение энергии излучения абсслютно черного тела. Исходя из [c.15]

На рис. 18.2 закон Планка представлен графическп. Из графика видно, что с увелнчегтем длины волны при любой температуре (Г , Г-2, Гл,. ..) интенсивность излучения сначала быстро возрастает, достигая максимума (точки М , М.,, а затем [c.219]

Закон Стефана — Больцмана. Поверхноаную плотность потока интегрального излучения абсолютно черного тела можно найти на основании закона Планка как суммарную энергию излучения тела ю всем длинам волн [c.232]

М. Планк теоретически на основе электромагнитной теории установил закон (носящий название закона Планка), выражающий зависимость спектральной излучательности черного тела от длины волны и температуры [c.387]

Из закона Планка следует, что спектральная излучательность может равняться нулю [М (к, Т) == 0] при термодинамической температуре, равной нулю (7 ==0), либо при длине волны 1 = 0 и Х = са (при Т ФО). [c.387]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.408 ]

Физическая газодинамика реагирующих сред (1985) -- [ c.151 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1986) -- [ c.406 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.209 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1990) -- [ c.231 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.126 ]

Приборы для неразрушающего контроля материалов и изделий том 1 (1986) -- [ c.118 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.370 ]

Теоретические основы теплотехники Теплотехнический эксперимент Книга2 (2001) -- [ c.248 ]

Температура и её измерение (1960) -- [ c.22 , c.93 , c.296 , c.343 ]

Теплопередача (1965) -- [ c.348 ]

Основы теплопередачи в авиационной и ракетно-космической технике (1992) -- [ c.287 ]

Теплотехника (1985) -- [ c.264 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...