Волны весьма длинные

Волны весьма длинные 556 [c.592]

Отсюда видно, что при данной относительной точности измерения Q чувствительность пирометра отношения АГ тем больше, чем сильнее различаются между собой и ч. Например, чтобы достигнуть точности 1 К при 1200 К, используя длины волн 650 и 750 нм, требуется точность измерения в 1 %, что не представляется слишком трудным. Из этого, однако, следует, что требуется такая же точность и для Я г), а этого достичь значительно труднее. Существует совсем немного реальных поверхностей, для которых относительная излучательная способность известна с погрешностью 1 % при этих двух длинах волн. Однако для полости, коэффициент излучения которой высок, но не известен точно, метод можно применить, поскольку при этих условиях изменение коэффициентов излучения с длиной волны весьма мало. [c.386]

Таким образом, шкала электромагнитных волн представляет собой непрерывно заполненную градацию от весьма длинных электромагнитных радиоволн до волн, длина которых измеряется тысячными ДОЛЯМИ ангстрема. Конечно, не исключена возможность суш,ествования еще более коротких волн. Так, при прохождении [c.416]

Оптические свойства твердых тел, или, точнее говоря, физические процессы, протекающие в кристаллах при их взаимодействии с электромагнитным излучением в оптическом диапазоне длин волн, весьма разнообразны. Взаимодействия света с твердым телом можно разделить на два типа взаимодействие с сохранением [c.303]

Основные физические закономерности, свойственные звуку, полностью применимы и для ультразвуковых волн. Наряду с этим малая длина ультразвуковых волн обусловливает и некоторые особые явления, несвойственные волнам звукового диапазона. Направленность излучения звука зависит от соотношения между размерами излучателя и длиной волны (см. 62). Чем меньше длина волны по сравнению с размерами излучателя, тем больше направленность излучения звука. С уменьшением длины волны, кроме того уменьшается также и роль дифракции в процессе распространения волн (см. 57). Поэтому ультразвуковые волны, имеющие сравнительно малую длину волны, могут быть получены в виде узких направленных пучков. В воздухе ультразвуковые волны весьма сильно затухают. Вода по своим акустическим свойствам резко отличается от воздуха. Акустическое сопротивление воды почти в 3500 раз больше, чем воздуха. Следовательно, при одинаковом звуковом давлении скорость колебания частиц воздуха в 3500 раз больше, чем частиц воды. Кинематическая вязкость воды значительно меньше, чем воздуха. Поэтому ультразвуковые волны в воде поглощаются примерно в 1000 раз слабее, чем в воздухе. Этим и объясняется то, что направленные пучки ультразвуковых волн находят широкое применение в гидроакустике для целей сигнализации и гидролокации под водой. Отметим, что использовать для этой же цели электромагнитные волны невозможно, так как их поглощение в воде очень велико. Таким образом, ультразвуковые волны являются, по-существу, единственным видом волнового процесса, который может распространяться с относительно малым поглощением в водной среде. [c.243]

Электромагнитные волны характеризуются длиной волны I и частотой колебаний f, которые связаны между собой соотношением, хорошо известным радиолюбителям и весьма полезным при выборе нужной радиопрограммы //=3-10 . [c.121]

В применении к металлам метод создания и анализа тепловых волн с целью определения величины а сформулирован сто лет тому назад Ангстремом. Металлический узкий и весьма длинный (теоретически предполагается бесконечно длинный) стержень с одного конца поочередно подогревается паром и охлаждается потоком воды, чем создается тепловая волна с периодом Т. По истечении достаточного промежутка времени в любой точке стержня х, расположенной примерно в центральной его части, устанавливается распределение температуры, выражающееся периодической функцией времени /(- ). Регистрация хода температуры го времени в двух соседних точках стержня и позволяет найти коэффициент температуропроводности материала стержня а. Полученное выражение для а содержит в качестве неизвестных величин коэффициент теплопроводности материала /. и коэффициент теплообмена от боковой поверхности стержня в окружающую среду а. Только знание последней величины может привести к раздельному нахождению значений X и а, а в силу известной связи последних с объемной теплоемкостью в виде I = с ,а-- к конечному определению и а, т. е. всех трех теплофизических характеристик [c.11]

Не только сложное строение линий приводит к изменению эффективной длины волны, но и асимметричное расширение контура линии и смещение максимума ведут к появлению ошибок в шкале длин волн . В этом случае ошибки носят не периодический, а прогрессивный характер, и поправку определить значительно труднее. Нужно подчеркнуть, что как периодические, так и прогрессивные ошибки шкалы длин волн весьма и весьма малы, но когда вопрос стоит о поднятии точности воспроизведения метра на целый порядок — с 1 10 до 1 10 , то эталонная длина волны должна воспроизводиться с точностью 1-1-5 и [c.43]

В источники света со ртутью и кадмием обязательно нужно добавлять газ (большей частью аргон) для облегчения возбуждения и поддержания разряда. Давление этого газа можно определить только в момент заполнения лампы. В процессе горения вследствие абсорбции давление меняется, и точно учесть его влияния на длину световой волны весьма затруднительно. Да и зависимость давления паров ртути и кадмия от температуры не поддается точному учету, в то время как для криптона эта зависимость хорошо изучена. Определить, зная температуру, смещение под влиянием давления длины световой волны в криптоне не представляет труда. [c.48]

Поглощение (или испускание) излучения газами обусловлено изменениями электронных, колебательных и вращательных энергетических уровней молекул. При переходе между электронными уровнями возникают спектральные линии в видимой части спектра и в области более коротких волн (т. е. в ультрафиолетовой части спектра) при переходе между колебательными уровнями — в инфракрасной области при переходе между вращательными уровнями — в дальней инфракрасной области. При соответствующих значениях частоты изменения колебательных и вращательных уровней оказываются взаимосвязанными и переход происходит одновременно. Поскольку энергия колебательных уровней больше, чем вращательных, результирующий спектр состоит из близко расположенных спектральных линий внутри узкого интервала длин волн этот спектр называется колебательно-вращательной полосой. Поэтому описание характеристик поглощения газа в зависимости от длины волны весьма сложно. Рассмотрим, например, пучок монохроматического излучения интенсивностью /у, проходящий в слое газа в направлении Q. Если рассеяние излучения молекулами газа пренебрежимо мало [c.104]

Таким образом, собственные частоты определяются, в основном, значением целочисленного параметра q, который называется аксиальным индексом. Взаимосвязь между этим индексом и пространственной структурой моды весьма проста. Уже упоминалось о том, что в результате наложения встречных когерентных пучков образуется стоячая волна. На каждом ее периоде набегает разность фаз этих пучков, равная 2тг отсюда следует, что q Lq j2) является числом периодов стоячей волны на длине резонатора. [c.66]

Заметим, что напряжения, возникающие в балке-полоске вследствие действия опорного момента и опорных реакций, имеют характер местных напряжений и быстро затухают по мере удаления от опор. Вдали от опор можно с большой точностью полагать, что трубка находится в условиях плоской деформации. Некоторое представление о быстроте затухания можно себе составить на основании формул (И) и (12), полученных для весьма длинной балки, лежащей на сплошном упругом основании. Из этих формул видно, что на расстоянии, равном длине волны Ь — 2я/а, от нагруженного конца изгиб уже весьма мал. [c.467]

Весьма удачно и интересно написана I часть книги. Здесь изложены некоторые основания волновой и геометрической оптики в общем виде, применимые к волнам любой длины и излучению любой природы. Вместе с тем этот материал содержит приближения и частные вопросы, существенные для многоволновой динамической теории рассеяния быстрых электронов в идеальных кристаллах, для физических основ электронной микроскопии и изучения нарушений идеальной атомной структуры кристаллов. В краткой форме представлены многие положения и результаты, которые подробно изложены в известной книге Борна и Вольфа [1]. Особого упоминания заслуживают дифракция Френеля и фурье-изображение, фурье-преобразование, геометрическая схема формирования изображения, малоугловое приближение и фазовый контраст . [c.5]

Необходимо отметить, что приведенные выше формулы критических скоростей получены для бесконечно длинной оболочки и могут не совпадать с соответствующими формулами для конечной, хотя и весьма длинной оболочки, так как здесь не учитывались условия отражения упругих волн от торцов оболочки. [c.494]

Однако для квантов излучения в стекольной ванне речь идет не о монохроматическом излучении, а о смеси волн весьма различной длины. С длиною волны значение К изменяется соответственно спектру поглощения в стекле при соответствующей темпера- [c.605]

При взрыве образуются сферические продольные и поперечные волны Р и 5, распространяющиеся от места взрыва во все стороны. Если же взрыв произведён вблизи поверхности, возникают также поверхностные волны . Такой источник даёт целый спектр частот упругих волн, начиная от самых низких и кончая высокими частотами. Волны разной длины отражаются от имеющихся границ раздела и преломляются при этом происходит трансформация волн — превращение их из Р в 5 и из 5 в Р, т. е. картина распространения получается весьма сложной. Кроме того, при своём распространении волны испытывают дифракцию и рассеяние на различного рода неоднородностях среды. [c.418]

Рентгеновские лучи представляют собой электромагнитные волны весьма малой длины (от 2 до 0,005 А) 1. [c.19]

Если длина волны падающего света несколько менее (или более) 1ц, то увеличенное количество заключенного в пленке света может выходить из пленки после каждого внутреннего отражения даже в отсутствии неправильностей в пленке. Для волн с длиной, весьма близкой к Х.т, необходимо очень большое число внутренних отражений, прежде чем сможет выйти значительное количество заключенного света и таким образом значительная часть заключенного света превратится вследствие поглощения в теплоту. При длинах волн, далеко отстоящих от Кт, число необходимых внутренних отражений будет меньше, и большая часть выйдет из пленки. Таким образом, если поверхность освещает белый свет, спектр отра- [c.833]

Исследование высокочастотных колебаний сплошных сред имеет весьма большое значение для ряда областей (оптика, акустика и т. д.), и для приближенного отыскания формы собственных колебаний разработаны специальные приемы. Один из этих приемов (так называемая квазиклассическая асимптотика) состоит в том, что колебание ищется в виде, локально близком к простой гармонической волне малой длины, у которой, однако, от точки к точке слегка меняются амплитуда и направление фронта. [c.405]

Это означает, что скорость распространения энергии капиллярных волн данной длины превышает скорость с гребней в 3/2 раза. На самом деле весьма высокая скорость затухания капиллярных волн (разд. 3.5) затрудняет простое наблюдение такого соотношения для волн, порожденных начальным локальным возмущением однако наглядное экспериментальное подтверждение того, что для капиллярных волн С/ > с, описано в разд. 3.9. [c.301]

Это, казалось, должно означать, что мы можем наблюдать не правильные синусоидальные волны, а весьма нерегулярную картину, образованную суперпозицией двух синусоидальных волн несоизмеримой длины. [c.322]

Во-вторых, мы рассмотрим волны, для которых характерна малая степень дисперсии, вроде весьма длинных волн на [c.542]

Перейдем теперь к волнам, для которых значения параметра X/h лежат в диапазоне (примерно) от 10 до 20 иногда их называют весьма длинными волнами . Так как дисперсия этих волн мала, хотя ей еш е нельзя полностью пренебречь, то в этом случае применима нелинейная теория распространения длинных волн, описанная в гл. 2, если внести в нее сравнительно небольшие изменения. [c.556]

Для таких весьма длинных волн (с kh < 0,63) хорошей аппроксимацией взятого из линейной теории значения скорости волны [c.556]

Очевидно, что при наличии двух экранов, образующих просвет (щель), должна наблюдаться картина дифракции, изображенная (в искаженном масштабе) на рис. 6.1 5. В последнем случае предполагалось, что просвет между экранами достаточно велик для того, чтобы действие каждого из них можно было рассматривать совершенно независимо. Наблюдать такую дифракционную картину в оптическом диапазоне чрезвычайно трудно, так как длина волны весьма мала. Вся картина сосредоточена в очень малой области пространства, и переходная область между светом и тенью слишком узка. При не очень внимательном изучении распределения освещенности представляется, что изображение щели описывается законами геометрической оптики. Однако при сближении экранов (сужении щели) дифракционные картины будут накладываться одна на другую и в некоторых условиях можно заметить, что изображение щели расп.пывается. При дальнейшем сужении щели мы с удивлением обнаружим, что ее изображение становится шире, что находится в полном противоречии с законами геометрической оптики (рис. 6.14). [c.267]

Это верно, когда длина волны весьма велика по сравнению с молекулярными расстояниями. Лучи Рентгена, длина волны которых сравнима с этими расстояни ими, дают замечательные явления, открытые М. Л а у э. [c.61]

Для волн большой длины стекла непрозрачны. Они становятся снова прозрачными только в области микрорадиоволн. При работе в коротковолновой инфракрасной области стекла позволяют [осуществлять различные весьма удобные фильтры. [c.70]

Близкие, но несколько иные результаты получили Озин п Губер [49, 758]. Эти авторы использовали так называемый криофотохими-ческий процесс выращивания металлических кластеров в инертной матрице, с которым стоит ознакомиться поближе. Явление заключается в том, что под действием узкополосного УФ-облучения с длиной волны, равной длине волны атомной резонансной линии поглощения, могут происходить диффузия и агрегирование атомов серебра пли меди в твердой инертной матрице даже при криогенных температурах (10—20 К). Таким путем удается вырастить и идентифицировать кластеры Ag до п=6. Интересно, что УФ-излучение, имеющее длнну волны пика поглощения Agg или Ags, вызывает фотофрагментацию этих агрегаций в матрицах из Кг и Хе, но не из Аг [49, 767]. В последнем случае УФ-излучение с длиной волны пика поглощения Agg производит весьма интенсивную эмиссию света,точно соответствующую основной полосе эмиссии при возбуждении атомного серебра. Подобная эмиссия не наблюдалась при аналогичном возбуждении Aga в матрицах из Кг и Хе. [c.263]

В статье Линдберга рассматривается несущая способность весьма длинной оболочки (кольца) при динамическом поперечном давлении. Предполагается, что вначале оболочка испытывает осесимметричное движение, а затем возникает из-ги0ная деформация. Этот переход от осесимметричного пере-меш ения к деформации, характеризующийся тем или иным числом волн по окружности, отвечает критическому значению внешнего давления. Наступление такого перехода оказывается зависящим от начальных несовершенств в форме оболочки. В статье делается попытка определить опасные значения импульса, приложенного к оболочке. [c.6]

Интерференционные фильтрьь Как было отмечено, интерферометр Фабри—Перо при определенных условиях пропускает без ослабления световую волну определенной длины. Это происходит тогда, когда в формуле (28.9) sin (6/2) = О, причем 6/2 = 2nJ/X ( os0 = l). Поскольку значение 4р/(1 — р) в (28.9) весьма велико, знаменатель становится очень большим уже при небольших, отличных от нуля, значениях sin (6/2). Следовательно, -волны, длина волн которых лишь немного отличается от X, проходят с большим ослаблением (интерферометр Фабри—Перо действует как узкополосный фильтр). Практически наиболее простой узкополосный фильтр осуществляется следующим образом (рис. 130). Берется диэлектрическая пластина с небольшим показателем преломЛения такой толщины d, чтобы оптическая длина пути в ней была равна половине длины волны, т. е. nd = X 2. [c.178]

Уравнением (/) мы пользовались при вычислении к для более коротких пластинок (Р < 2). Разыскание третьего приближения для р1кр приводит к решению кубического уравнения. Произведенные вычисления показали весьма малую расходимость между вторым и третьим приближениями, что позволяет при расчетах ограничиваться вторым приближением. Ряд значений к, вычисленных для различных р, у и б, приведен в табл. 37. Мы видим, что каждому значению у и б соответствует особое значение р, при котором к получается наименьшим. Это показывает, что длинная пластинка, подкрепленная ребром, будет при выпучивании подразделяться на ряд полуволн. Длина этих полуволн будет получаться тем большей, чем жестче подкрепляющее ребро. Если взять первое приближение (247), то легко показать, что наименьшего значения к достигает при = /1 + 2 . Пользуясь этой формулой, можно выяснить длину волн, на которые подразделяется весьма длинная пластинка при выпучивании. [c.454]

Пеленгация коротких волн весьма затруднительна по тем же причинам, по к-рым затруднительна ночная пеленгация длинных и средних волн и находит свое разрешение по тому же пути, по к-рому идет устранение ночных ошибок. При этом устранение приема горизонтальными частями антенны находит нек-рое разрешение, кроме схемы фиг. 9, в тгцательной экранировке горизонтальных проводов (установка Эккерслея). Для близких расстояний не устранена возможность применения рамочного П. для пеленгации коротких волн. [c.35]

И. видимого света абсолютно черным телом зависит от количества энергии, излучаемой в видимой части спектра в пределах длин волн от 0,380 до 0,790 ц. Необходимо однако заметить, что энергия, излучаемая при крайних значениях длин волн видимой части спектра, не дает большого светового эффекта вследствие того, что глаз неодинаково чувствителен к волнам различной длины. О кривой чувствительности глаза в различных частях спектра см. Видностъ. Из приведенных выше кривых фиг. 2 иур-ий(З) и (4) можно видеть, что излучаемая энергия абсолютно черного тела при повышении температуры возрастает весьма быстро. Увеличение количества энергии, излучаемой в видимой части спектра, создает вместе с повышением темп-ры повышение яркости абсолютно черного тела. Путем ди-ференцирования ф-лы Вина (4) можно получить, что [c.498]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...