Волны звуковые продольные

Вихря интенсивность — см. Интенсивность вихря Волна звуковая плоская 275 Волны звуковые 273 --продольные 2 7б [c.341]

Таким образом, для одного п того же волнового вектора к, параллельного направлению [100], возникают три упругие волны — одна продольная и две поперечные. При этом две независимые волны сдвига имеют одинаковые скорости. В случае произвольного направления вектора к имеют место три поляризованные волны, распространяюш иеся с разными скоростями, которые не зависят от частоты колебаний. Как видно из выражений для скоростей (5.14), (5.16), (5.18), чем меньше плотность и чем больше жесткость кристалла, тем выше скорости распространения упругих (звуковых) волн. Из этих же выражений следует, что круговая частота колебаний со пропорциональна волновому числу k, т. е. дисперсионное соотношение получилось таким же, как и для случая упругой струны. [c.145]

Объемная скорость. В звуковой волне частицы среды совершают колебания со скоростью, зависящей от амплитуды колебаний, частоты и фазы. Представим себе распространяющуюся вдоль оси X М N рис. 23) плоскую продольную волну (именно продольными — и являются звуковые волны). 1 [c.171]

Говорят, что функция Р х—с ) представляет собой бегущую плоскую волну, которая распространяется в положительном направлении оси X, Аналогично функция Р<2 х- -с1) представляет собой плоскую звуковую волну, которая распространяется в отрицательном направлении оси х. Скорость движения жидкости направлена в рассматриваемом случае вдоль оси ж, т. е. вдоль распространения звуковой волны. Такие волны называются продольными. [c.229]

П р и м е р 2. Продольные колебания в системе, состоящей из пружин и масс. Этот важный пример позже поможет нам понять свойства звуковых волн. (Звуковые волны представляют собой продольные колебания, т. е. колебания, перпендикулярные фронту волны.) [c.85]

Очевидно, что понятие поляризации применимо только к тем волнам, которые имеют по крайней мере два независимых направления поляризации. Рассмотрим, например, звуковую волну, распространяющуюся в воздухе вдоль г. Если для такой волны известны частота, амплитуда и фаза, то волна определена. Мы знаем, что в звуковой волне смещение происходит вдоль направления распространения волны, т. е. что звуковые волны продольны. В этом случае нет необходимости говорить о продольно-поляризованной волне. Понятие поляризации мы прибережем для более сложного случая, когда имеются по крайней мере два независимых направления поляризации. У звуковых волн в твердом теле или у волн в пружине ) имеются три возможных состояния поляризации — одно продольное и два поперечных. В этом случае можно говорить о волнах с продольной поляризацией или о двух волнах с различной поперечной поляризацией. В общем случае волна может быть суперпозицией всех трех состояний поляризации. [c.353]

Коэффициент трансформации поперечной волны в продольную и в звуковую волну в жидкости [c.100]

Свойства П. м. характеризуются следующими основными величинами матрицами пьезомодулей й и диэлектрич. проницаемости 8, коэфф. упругой податливости 8 , скоростью распространения звуковых волн с (продольных, сдвиговых, поверхностных), тангенсом угла диэлектрич. потерь [c.278]

Найти решение волнового уравнения для бегущей плоской волны. Показать, что звуковая волна является продольной, и установить связь между возмущениями давления, плотности и колебательной скоростью в такой волне. [c.8]

Звуковые колебания в жидкой и газообразной средах являются продольными колебаниями (частицы среды колеблются в направлении распространения звуковых волн). Звуковые колебания в твердой среде могут быть как продольными, так и поперечными (частицы среды колеблются в направлении, перпендикулярном направлению распространения звуковых волн). [c.34]

В изотропном твердом теле одна ветвь акустического спектра отвечает продольным, а две другие—поперечным колебаниям скорость продольных звуковых волн больше скорости поперечных волн. В анизотропном кристалле разделение волн на продольные и поперечные теряет, вообще говоря, смысл. Но в литературе часто называют условно продольной ветвь с наибольшей скоростью звука. [c.354]

Таким образом, интенсивность звука пропорциональна квадрату амплитуды звукового давления или смещения. Все эти соотношения справедливы и для продольных, и для поперечных, волн. Нужно только подставлять соответствующее значение звукового сопротивления и правильное значение скорости звука, в случае продольных волн звуковое давление получается по-формуле (1.3) как сила на единицу площади поверхности, перпендикулярной к волновому фронту для поперечных волн оно определяется как сила смещения на единицу поверхности, параллельной волновому фронту. [c.28]

Под звуковым полем понимают пространство упругой среды, обычно воздушной, в которой распространяются звуковые волны (колебания). Природа звуковых волн такова, что при деформации среды в каком-либо элементарном участке в соседних с ним участках возникают последовательные во времени сжатия и разряжения среды. Этот процесс распространяется далее с определенной скоростью так, что в пространстве возникает звуковая волна. В воздушной среде направление распространения волны совпадает с направлением излучения звука такие волны называют продольными. То же явление наблюдается и в жидкостях. В твердотельных упругих средах, кроме продольных волн, образуются и поперечные. [c.17]

Измерение скорости звуковых волн С1 - продольной, Сз -поперечной, Сг -рэлеевской, СЬ - лэмбовской. [c.137]

Пусть распространяющаяся в жидкости ультразвуковая волна падает под некоторым углом на плоскопараллельную пластину из твердого изотропного материала. При этом в материале пластины, помимо продольной, возникает также и поперечная волна. В результате наряду с первичной падающей волной возникают шесть вторичных волн две продольные и две поперечные волны в пластине и, кроме того, одна волна, преломленная на передней поверхности пласти ны, и одна—отраженная от ее задней поверхности, соответственно каждому типу волн. Только в случае нормального падения звуковой волны на пластину возникают одни лишь продольные волны. [c.374]

В заключение этого параграфа в табл. 85 приведены значения модуля Юнга и модуля сдвига для наиболее часто встречающихся твердых материалов, а также значения коэффициента поперечного сжатия и скорости продольных и поперечных звуковых волн скорость продольных волн дана как для стержней, так и для неограниченной среды. Поскольку значения этих величин зависят от предварительной обработки испытываемого материала, приведенные данные следует рассматривать лишь как средние. В последнем столбце таблицы приведены значения волнового сопротивления для продольных волн, поскольку, как было показано в гл. I, 2, оно играет существенную роль в вопросах отражения и пропускания звука. [c.394]

Скорости распространения в жидкостях и газах. В жидкостях и газах могут распространяться только продольные волны. Звуковые колебания совершаются столь быстро, что заметной передачи тепла от одного элемента к другому не происходит и процесс идет по адиабатическому закону. При этом скорость в жидкости или в газе равна [1] [c.22]

При адиабатическом сжатии и расширении в газе распространяются продольные звуковые волны, имеющие скорость с, равную [c.98]

Диапазон частот звуковых колебаний, воспринимаемых человеческим ухом, лежит в пределах примерно от 20 до 20 ООО Гц. Продольные волны в среде с ча- [c.224]

Решение. В неограниченной среде радиальные колебания полости сопровождаются излучением продольных звуковых волн, что приводит к потере энергии и тем самым к затуханию колебаний. При с > с/ (т. е. > ц) это излучение будет слабым и можно говорить о собственных частотах колебаний с малым коэффициентом затухания. [c.130]

Колебания в звуковой волне продольны (см. VI, 64). [c.218]

Если пренебречь в уравнениях движения всеми членами, содержащими малые коэффициенты fi и С, то они сведутся к уравнениям движения обычной жидкости с уравнением состояния р — = Ар, т. е. с сжимаемостью (Эр /др ) = А. Соответствующие этому случаю колебания представляют собой обычные звуковые волны — продольные волны сжатия и расширения среды. Скорость их распространения [c.242]

Как было указано в 13, мы предполагали, что оба интерферирующих колебания имеют одно и тоже направление. В том случае, когда мы имеем дело с продольными волнами (например, звуковые волны в воздухе), при совпадении направлений распространения волн совпадают и направления колебаний. В том же случае, когда волны поперечны (например, световые волны), возможно, что при [c.86]

Экспериментальная проверка теоретических выводов Мандельштама и Бриллюэна была выполнена Гроссом. Схема расщепления рэлеевской линии рассеяния в различных агрегатных состояниях вещества представлена па рис. 23.13, из которого видно, что в изотропном кристалле происходит расщепление ие па две, а на шесть компонент. Этот результат объясняется тем, что наряду с продольной волной в кристалле распространяются еще две поперечные звуковые волны. Скорость трех волн различна. Их значения, вычисленные из наблюдаемого расщепления, хорошо совпадают со значениями, установленными другими методами. [c.124]

Следовательно, при значениях x= onst + U3B плотность жидкости (а также Р, v и ф) неизменна. Это означает, что картина движения распространяется в жидкэсти вдоль оси X со скоростью звука и..,п. Таким образом, функция f i x—VaJ) представляет бегущую плоскую волну, которая распространяется в положительном направлении оси X. Аналогично функция fi x + VaJ ) представляет плоскую звуковую волну, которая распространяется в отрицательном направлении оси X. Скорость движения жидкости направлена в рассматриваемом случае вдоль оси X, т. е. вдоль распространения звуковой волны. Такие волны называют продольными. [c.275]

Упругие колебания с частотой выше воспринимаемых человеческим ухом звуковых колебаний (свыше 20 кГц) называют ультразвуковыми колебаниями. В ультразвуковой дефектоскопии используют колебаиия с частотой 0,5—25 МГц. Скорость распространения волны определяется физическими свойствами среды. В зависимости от направления колебаний частиц среды и направления распространения волны различают продольные и поперечные волны. В продольной волне колебания частиц совпадают с направлением распространения волны, а в поперечной волне они перпендикулярны распространению волны. Поперечные волны могут [c.502]

До сих пор мы говорили лишь о колебаниях температуры и поперечной составляющей скорости. Подставляя полученные для Т а Vy выражения в уравнения состояния (3-6-37), неразрывности (3-6-38) и движения (3-5-59), нетрудно найти слабо- и сильнозатухающие волны плотности, продольной составляющей скорости и давления. Всю совокупность температурных, скоростных, звуковых и плотностных волн, распространяющихся в неизотерми-чсскои жидкости, находящейся в гравитационном поле, только за счет термической сжимаемости, будем называть термоконвективными. Среди термоконвективных волн наибольший интерес представляют, конечно, предсказанные и исследованные выше слабозатухающие тепловые волны. [c.256]

Значительно меиыпие по сравнению с длиной волны поперечные размеры стержней служат причиной дисперсии продольных и изгибных волн. Звуковые волны заполняют весь объем образца и распространяются в условиях волновода, когда нельзя пренебречь влиянием боковых поверхностей. Оно заключается в многократном отражении от боковых поверхностей (приводит к преобразованию мод и дисперсии за счет их интерференции) и в появлении поверхностных волн Рэлея, возникающих при деформациях с изменением формы или размеров тела. [c.265]

Вообще, несмотря на то, что звуковые волны в газах и жидкостях и электромагнитные волны (в частности, световые) пе только совершенно различны по своей природе, но принадлежат к разным типам волн (первые — продольные, а вторые — поперечные), в отражении и преломлении звуковых волн на границе раздела двух газов или жидкостей и электромагнитных волн на границе раздела двух диэлектриков (или магпитодиэлектриков, когда х > 1) много общих черт. Конечно, явления поляризации, сопутствующие отражению и преломлению электромагнитных волн на границе двух диэлектриков, не имеют аналога при отражении и преломлении звуковых волн на границе газов и жидкостей, поскольку эти волны — продольные и поляризация им не свойственна. Однако если рассматривать два частных случая отражения и преломления плоскополяризованных электромагнитных волп, ие сопровождающихся изменением характера 19 [c.563]

В упругих твердых телах, кроме волн давления (продольных), мог гт распространяться поперечные и поверхтюстиые звуковые волны, скорость к-рых отличается от скорости продольных волн. [c.549]

Для поперечных волн в струне вектор - з имеет только л - и у-компоненты. В этом случае волна называется поперечно-поляризо-ванной. (В струне могут также распространяться продольные волны, обусловленные изменением натяжения и продольной скорости частиц струны.) Для звуковых волн в воздухе смещение я]) совпадает с направлением г. Такие волны называют продольными, но обычно к ним не применяют термин продольно-поляризованных волн. (Мы знаем, что в трубе можно создать и поперечные звуковые волны. Эти поперечные волны могут рассматриваться как продольные волны, которые не бегут вдоль трубы, а отражаются от одного конца трубы к другому. В этом случае волна распространяется вдоль [c.353]

Поскольку I Vff I = 1, то отражение полное. Этот случай аналогичен полному отражению звуковых волн, рассмотренному в 2, с той лищь разницей, что теперь падающей является поперечная волна, а продольная волна соответствует преломленной звуковой волне. Здесь мы снова, как и в случае звуковых волн, встречаемся с общей закономерностью если на границе задана периодичность процесса в виде ехр (i x), то при >к (пространственный период 2я/ меньще длины волны X) в полупространстве к этой периодичности будут припасовываться экспоненциально затухающие (неоднородные) волны. [c.91]

Другой торец закрывается латунной диафрагмой. Падающая на микрофон волна возбуждает продольные колебания кристаллического столбика. Благодаря малым размерам микрофона (диаметр 1,8 см, 19,0-высота 3,65 см) измерения звукового давления могут производиться до частот порядка 8000 гц без необходимости учёта диффракционных явлений. Чувствительность этого микрофона составляет 24 мкв1бар. [c.374]

Возвращаясь к случаю переноса звуковой энергии вдоль поверхности, отметим, что при отражении от границы вода — сталь будут два экстремума соответствующий зеркальному распространению звука в воде и соответствующий случаю, когда часть пути звук пройдет вдоль поверхности стали (существование в стали других волн, кроме продольных, не учитываем). Энергия будет распротраняться обоими экстремальными путями. Значительная часть энергии пойдет по пути образования неоднородной поверхностной волны, так как время распространения в этом случае—-наикратчайшее. [c.38]

На более высоких частотах (/о1 9 кГц, /о —II кГц, /о9= 13 кГц) резонансы обусловлены стоячими волнами в продольном иаправлеипн. Узловые поверхности звукового давления разделяют главную полость ушнон раковниы иа участки Добротность резонансов более высоких частот оказывается боль- [c.49]

Из трех компонент скорости v = gradф в плоской волне отлична от нуля только компонента Vx = дц>/ёх. Таким образом, скорость жидкости в звуковой волне направлена вдоль распространения волны. В связи с этим говорят, что звуковые волны в жидкости являются продольными. [c.352]

В обычных жидкостях (а также в нематических жидких кристаллах) существует лишь одна ветвь слабозатухающих звуковых колебаний — продольные звуковые волны. В твердых криста ллах и аморфных твердых телах существуют три звуковые (акустические) ветви линейного закона дисперсии колебаний ( 22, 23). Одномерные кристаллы — смектйки — и здесь занимают промежуточное положение в них имеются две акустические ветви Р. G. de Gennes, 1969), Не интересуясь здесь коэффициентами затухания этих волн, и имея в виду лишь определение скоростей их распространения, пренебрежем в уравнениях движения всеми диссипативными членами. Полная система линеаризованных уравнений движения складывается из уравнения непрерывности [c.241]

Процессы распространения упругих волн в кристаллах много сложнее процессов распространения электромагнитных волн. Электромагнитные волны всегда поперечны, упругие (звуковые) полны могут быть поперечными н продолы ыми. Продольные волны — волны сжатий и растяжений, поперечные — вдлны деформаций сдвига. В каждом заданном нанравлении в кристалле распрост-раняются в J общем случае три поляризован- [c.143]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...