Граничный случай длинных волн—акустическая ветвь

Граничный случай длинных волн — акустическая ветвь [c.151]

Рассмотрим еще раз приближение непрерывного поля смещений s(r, /) для граничного случая длинных волн акустической ветви. Акустические продольные колебания тогда являются волнами сжатия в непрерывной среде. С волной сжатия связано относительное изменение объема Л (г, t), которое равно дивергенции s. Изменение объема означает изменение постоянных решетки, а следовательно, и параметров зонной модели, зависящих от постоянной решетки. [c.199]

Граничный случай длинных волн (малые д) по многим причинам особенно интересен. Здесь мы сперва рассмотрим акустическую ветвь к оптической ветви мы перейдем в следующем параграфе. У акустической ветви все атомы в одной ячейке колеблются в одинаковой фазе. Для больших длин волн амплитуда колебаний мало меняется и при переходе от одной элементарной ячейки к другой. В этом случае атомная структура играет малую роль и возможен переход к континууму. Переход осуществляется следующим образом. [c.151]

Эти граничные случаи соответствуют характерным формам колебаний. Так как ]<7 = 2л/Я,, то для q — Q колебания соответствуют бесконечной длине волны. Все элементарные ячейки колеблются одинаково. При этом для а) = ш амплитуды обоих базисных атомов в элементарной ячейке имеют одинаковое направление, тогда как для со = o+ они направлены в противоположные стороны. Первый случай является граничным случаем для акустических волн соответственно ветвь, исчезающая при акустической ветвью. Вторая форма колебаний в ионных кристаллах легко возбуждается оптически. Соответствующая ветвь колебаний поэтому называется оптической ветвью. [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...