Длина (период) волны

Оптика — учение о физических явлениях, связанных с распространением коротких электромагнитных волн. Как известно, длина любой волны л., ее частота v, скорость в среде и и период колебаний Т связаны соответственно соотношением X = u/v = иТ. Для волн, которые будут рассматриваться нами в вакууме, и = с = 3 10 см/с. [c.9]

Изменение частоты световых колебаний воспринимается нашим глазом как изменение цвета. Так, самые медленно меняющиеся из видимых глазом световых волн имеют частоту г=5- 10 Гц и соответствуют красному цвету. Самые быстроизменяющиеся световые волны имеют примерно в 1,5 раза большую частоту и соответствуют фиолетовому цвету. Свет распространяется в пространстве с наивысшей возможной скоростью с=300 тыс. км/с. Быстрее света ничто не может двигаться. За время одного периода световых колебаний, соответствующих красному цвету, световая волна проходит путь в к-=6- 10 м. Этот путь представляет собой длину световой волны — расстояние в пространстве, на котором повторяются одинаковые фазы колебаний электромагнитного поля, например максимумы электрического поля. [c.7]

Решение. Поскольку w< t , то время x X v, за которое электрон проходит расстояние порядка длины волны, велико по сравнению с периодом волны. Поэтому электрон движется в усредненном поле, обладая потенциальной энергией [c.185]

Измерение длины стоячей волны в трубах представляет собой один из наиболее удобных способов измерения фазовой скорости звуковых волн в воздухе или других газах. Расстояние между двумя пучностями равно половине длины волны X. Зная период возбуждаемых колебаний Т, из соотношения X = сТ находят скорость звука. При точных измерениях необходимо, конечно, применять более точные методы определения положения пучностей, а также учитывать влияние стенок трубы на скорость распространения звуковых волн. [c.734]

Вредная роль непосредственного выравнивания давления между сжатиями и разрежениями, возникающими около колеблющегося тела, сказывается во всех случаях излучения звука. Оно не происходило бы, если бы за время, малое по сравнению с периодом колебаний, импульс сжатия, выравнивающий давление, не успевал обежать вокруг колеблющегося тела. Но за период Т импульс пробегает путь сТ = X, т. е. как раз путь, равный длине звуковой волны, возбуждаемой телом. Поэтому колеблющееся тело будет хорошо излучать только в том случае, когда размеры его по крайней мере сравнимы с длиной излучаемой волны. [c.739]

На рис. 3.33 приведены зависимости углов ввода продольной и поперечной волн в стали от времени задержки УЗ-сигналов для решетки с периодом d = 1 мм, работающей на частоте 2,5 МГц. Этот период меньше половины длины продольной волны в стали, поэтому во всем секторе сканирования присутствует продольная волна с р = 0. В то же время этот период больше половины длины поперечной волны в стали, в связи с чем при электрическом сканировании наряду с продольной и поперечной волнами нулевого индекса появляется и поперечная волна с р = —1. [c.175]

Рассмотрим ситуацию, когда источник плоской световой волны движется со скоростью в направлении распространения, а наблюдатель Н неподвижен. Пусть скорость распространения световой волны с, а Хо — длина волны при неподвижном источнике. Наблюдатель определяет частоту световой волны, отсчитывая число периодов волны, пробегающих мимо него в единицу времени. Временной период световой волны в системе координат, связанной с движущимся источником, равен Xq = Яо/с. В неподвижной системе координат расстояние между ближайшими точками волны, имеющими одинаковую фазу, составит величину X = Хц vTq. Знак минус соответствует случаю, когда направления движения источника и распространения волны совпадают, а знак плюс берется в случае противоположных направлений. Величина к представляет истинный период световой волны, проходящей мимо наблюдателя в лабораторной системе координат. [c.278]

Частота колебаний возникающего звука зависит от числа периодов в секунду. Период —это время, за которое звуковая или механическая волна проходит путь, равный ее длине. Если известны длина л волны, выраженная в метрах, и скорость v распространения звука, выраженная в метрах в секунду, или известен период Т колебания, выраженный в секундах, то частота f колебаний, выраженная в герцах, будет определяться следующими отношениями [c.232]

В этом случае теория показывает, что каждая отдельная волна распространяется внутрь с неизменным периодом. Волны с более короткими периодами затухают быстрее волн с более длинными периодами фазы их изменяются также гораздо быстрей. Ясно также, что скорости распространения волн с различными периодами обратно пропорциональны квадратным корням из периодов. Затухание волн по мере углубления происходит тем быстрее, чем меньше период, и, наконец, на некоторой [c.65]

ВОЛНОВОЕ число — модуль волнового вектора, определяет пространственный период волны (длину волны к) в направлении её распространения k—2nl k=wtv (где со — круговая частота, Уф — фазовая скорость волны). В оптике и спектроскопии В. ч. часто наз. величину, обратную длине волны, к= к. [c.313]

В этих соотношениях а,, aj — амплитуды волн к — волновое число ш — круговая частота Яд — глубина бассейна и Е2 константы интегрирования (см. также, справочная серия, книга 1, п. 6.1.8) Если X — длина волны, Т — период волны, то [c.86]

Если энергия первичных электронов такова, что длина их волны соизмерима с периодом поверхностной решетки , то упруго отраженные электроны дадут дифракционную картину. Следовательно, надо зарегистрировать их пространственное- распределение. Это — метод ДМЭ, поскольку речь идет о медленных электронах с энергией 20—200 эВ. Аппаратура для получения дифракционных пятен несложна, чего нельзя сказать об анализе дифракционной картины и возможностях однозначной трактовки структуры поверхности. Возможности эти значительно улучшаются, если одновременно с пространственным распределением измеряется число отраженных частиц в каждом пятне как функция энергии первичных электронов, что однако усложняет эксперимент. [c.152]

Выбор основных единиц СИ произведен на основе большого опыта, накопленного в процессе развития метрологии. Определения этих единиц неоднократно уточнялись, и для большинства из них за последние годы приняты новые определения, позволяющие повысить точность их экспериментального воспроизведения. Так, в 1960 г. принято новое определение метра — через длину световой волны, заменяющее прежнее, основанное на вещественном прототипе, и дающее повышение точности приблизительно на порядок. Принятое в 1956 г. новое определение секунды как 1/31556925,9747 части тропического года позволяет повысить точность приблизительно на два порядка по сравнению с прежним определением, связанным с периодом обращения Земли вокруг своей оси. С 1948 г. действуют новые определения ампера и свечи, а с 1954 г. — термодинамической температурной шкалы и ее единицы— градуса Кельвина — посредством тройной точки воды как основной постоянной точки, температуре которой (Присвоено значение 273,16°К (точно). [c.44]

Свойства решеток существенно зависят от отношения длины периода I к длине волны возбуждения X. Обычно выделяют три основные области изменения частотного параметра х = 1/Х — длинноволновую (х <с 1), коротковолновую (х > 1) и резонансную (х 1). Значение параметра и определяет выбор методов и средств анализа дифракционных явлений, эффективных при решении проблемы в каждой из возможных ситуаций. [c.6]

В качестве примера рассмотрим зависимости модулей коэффициентов прохождения и отражения нормально падающей Я-поляризованной волны от частоты для решеток с пятью лентами на периоде (рис. 18). Размещение лент на периоде условно показано для каждого случая. Коэффициент Ь на всех кривых в одноволновой области имеет максимум ( ао1 — минимум) в точке скольжения первой гармоники (х = 1), характерный для частотной зависимости одноэлементной решетки. Величина его зависит как от коэффициента заполнения решетки (отношения суммарной ширины лент к периоду), так и от ширины наибольшей щели для решетки с более широкой щелью (рис. 18, г) он оказывается большим. Очевидно, что в окрестности я = 1 длина падающей волны значительно больше узких щелей и решетка в целом ведет себя как одноэлементная. [c.54]

Рассмотрим теперь распространение плоской монохроматической световой волны в среде, в которой возбуждена звуковая волна и показатель преломления является периодически промодулированным. Как было показано в разд. 9.1 на конкретных примерах, звуковая волна вызывает изменение показателя преломления среды. При этом среда становится периодической с периодом, равным длине звуковой волны. Это периодическое возмущение изменяется как в пространстве, так и во времени. Если звук представляет собой бегущую волну, то периодическое возмущение перемещается со скоростью звука (ее типичное значение порядка нескольких тысяч метров в секунду). Поскольку скорость звука на пять порядков меньше скорости света (с = 3 - 10 м/с), периодическое возмущение, вызванное звуковой волной, можно считать стационарным. Задача при этом сводится к задаче о распространении электромагнитного излучения в периодической среде, рассмотренной нами в гл. 6. Для иллюстрации акустооптического взаимодействия рассмотрим в качестве примера распространение светового пучка в воде. Благодаря фотоупругому эффекту звуковая волна приводит к изменению показателя преломления. Пусть ось г совпадает с направлением распространения звуковой волны, а плоскость yz параллельна плоскости падения. Если световой пучок линейно поляризован в направлении х (ТЕ-мода), то, как мы показали в разд. 9.1.1 на конкретном примере, показатель преломления для этой моды записывается в виде [c.354]

Если пространственный период волн был кратен удвоенной длине рабочего участка Хп = 2/, п = 1,2, 3 то в силу резонансных свойств системы амплитуда колебаний была наибольшей. [c.68]

Заметим, что выражением (П. 16) с достаточной уверенностью можно пользоваться лишь при относительно малых длинах волн к 5/ q, когда потери энергии на периоде волны малы. Если же А < 5/ q, то поглощение энергии велико и отсутствуют действительные значения СО и с. В этом случае решение (П. 15) не осциллирует во времени и не существует распространяющейся волны. [c.298]

Рассматривая последовательно таким способом все точки вдоль оси X, перпендикулярной биссектрисе угла 0, найдем распределение интенсивности в картине интерференции источников Si и S2 (см. график в нижней части рисунка). Основным параметром картины интерференции является ее период Л, т. е. расстояние между смежными максимумами интенсивности. Для того чтобы найти эту величину, достаточно приравнять в формуле (1) разность хода б к длине световой волны I. Подставляя в формулу (1) б = А, и обозначая величину пространственного периода Л, т. е. принимая аа = Л, найдем, что в случае интерференции двух плоских волн пространственный период интерференционной картины Л определяется следующим выражением [c.26]

Решепия (12.84) имеют смысл для областей, обладаюш,их бесконечным размером вдоль оси Ох бесконечный цилиндр, в обш,ем, переменного сечения — волновод, полупространство, плоский бесконечный слой. Входящие в пего величины имеют следующие названия Vk — амплитуда волны., q—волновое число, uj = q фазовая частота, —q(x — t) — фаза волны. Величина L = 27г/д — называется длиной (периодом) волны. [c.303]

Длина гармонической волны (длина волны) Х — расстояние между двумя соседними максимумами или минимумами перемещения точек среды. В [72] дано такое определение длины волны длина волны — пространственный период волны, т. е. расстояние между двумя ближайшими точками гармонической бегущей волны, ршходящимися в одинаковой фазе колебаний, или удвоенное расстояние между двумя ближайшими узлами или пучностями стоячей волны. [c.152]

В однородных средах Д. з. обусловлена релаксац. процессами, идущими на молекулярном уровне локально, т. в. в каждом элементе среды, независимо от др. элементов. В микроиеоднородных средах, где ра. нмор неоднородностей I и расстояния между ними малы по сравнению с длиной звуковой волны X (напр., взвеси, эмульсии, жидкости с газовыми пузырьками, поликристаллы — в области звуковых и УЗ-частот), могут иметь место и нелокальные релаксац. процессы, заключающиеся в обмене энергией между разнородными комполен-тами среды. Отставание изменения объема, связанного-с релаксац. процессом, от изменения давления в звуковой волне приводит к зависимости скорости звука с от отношения характерного времени процесса т к периоду звуковой волны (от величины сот, где ю — частота звука). Эта зависимость и определяет релаксац. Д. з. [c.646]

ДЛИНА волны — пространственный период волны, г. е. расстояние между двумя ближайшими точками гармонич. бегущей волны, находящимися в одинаковой фазе колебаний, или удвоенное расстояние между двумя ближайшими узлами или пучностями стоячей волны. Д. в. Х связана с периодом колебания Т и фазовой скоростью Уф распространения волны в данном направлении со9тпошением k=v T. [c.703]

Скорость частицы в ондуляторе можно представить в виде суммы скоростей постоянной 0 и периодической переменной Дг(4 + Т) — Дo(i) Т — период колебаний частицы в ондуляторе, i — вре.мя). Одиночная ускоренная частица, пройдя через ондулятор, испускает цуг эл.-магн. волн, длительность к-рого А( зависит от угла в между и направлением наблюдения. На расстояниях Л Л о — длина периода траектории частицы в ондуляторе, Л — число периодов) [c.407]

Обычно длина периода траектории частицы в ондуляторе Л/д 1 см, т. к, она должна быть больше его апертуры, определяемой поперечными размерами пучка (й1 мм). Более жёсткое излучение (с энергией кван-тов йсощанс— ) при меньшей эффективности генерации испускается в ондуляторах с 1 см. Такими ондуляторами могут служить, напр., эл.-магн. волны (обратный Комптона эффект) и кристаллы. Кристаллы устанавливаются на краю рабочей области синхротронов, на выходе линейных ускорителей электронов, а также в элегстронных каналах протонных синхротронов. Поляризов. пучки фотонов, испускаемые электронами в поле поляризованной эл.-магн. волны или в кристалле (когерентное тормозное излучение, каналированное излучение), используются в ядерной физике и физике высоких энергий. [c.408]

При Р, 3. на периодически неровных пли нериоди-чески неоднородных поверхностях рассеянное поле состоит ИЗ суперпозиции плоских волн (дпфракц. спектров разл. порядка), распространяющихся в дискретных направлениях, определяемы.х условием Брэгга. Если период неровностей (неоднородносте ) меньше половины длины звуковой волны, то амплитуды всех рассеянных волн (помимо зеркально отражённой волны) экспоненциально убывают при удалении от поверхности и рассеянное поле сосредоточено вблизи поверхности (ближнее поле). [c.270]

Исследование, описанное выше, проводилось в условиях плавания судна на правильном (регулярном) волнении гребни (подошвы) волн предполагались параллельными друг другу, длины и соответственно иерподы волн считались одинаковыми, форума волнового профиля полагалась идентичной для всех следующих одна за другой волн и притом мало отличающейся от синусоиды. Именно к этим условиям относнтся 1 рафик на рис. 13, воспроизводящий зависимость амплитуды ] ачки от периода волны (при фиксированных значениях а и Тоои)- [c.89]

В одном из предложений изобретателя поплавок указан в виде спирального изогнутого полого железного цилиндра диаметром 2 м, длиной 75 м с объемным весом 380 кг1м . Оборотность его равна отношению 60 сек. к периоду волны (например, 60 3 = 20). Наибольшая мощность 713 кет, рабочих часов в год (при условии амплитуды, не меньшей чем 0,68 м) 5 700, выработка в год 2 100 000 кет. [c.225]

Как уже было сказано, спектральные линии почти всех естественных элементов, излучаемые существующими источниками монохроматического света, обладают сверхтонкой структурой и достаточно большой щириной. Чем же руководствовались при выборе эталонной длины световой волны Прежде всего, от длины волны, как и от всякого эталона, требуется наивысшая, доступная в данное время точность воспроизводимости ее значения. Если международный прототип метра воспроизводился как штриховая мера с точностью 1 10 , то точность воспроизведения длины волны должна была быть выше, по крайней мере, на один-два порядка. Это было ясно еще в тот период, когда Майкельсон предпринял первые опыты по сравнению длины световой волны с длиной метра, т. е. в 90-е годы прошлого века. Вот почему Майкельсон исследовал чрезвычайно большое число спектральных линий, прежде чем остановился на красной линии естественного кадмия, прослужившей этa /oннoй длиной световой волны более полустолетия. В соответствии с определением длины волны спектральной линии возможность воспроизведения ее значения зависит от формы и строения ее контура. Само собой разумеется, что значительно точнее может быть отмечен максимум узкой, простой, симметричной кривой распределения интенсивности по частотам, чем сложной, асимметричной и широкой. Значит, чтобы значение длины волны воспроизводилось достаточно точно, необходимо отыскать простые линии с симметричным контуром. [c.36]

В 1948 г. впервые после войны была созвана Генеральная конференция по мерам и весам (IX). Участники конференции рассмотрели вопрос о принятии новой эталонной длины световой волны и о своевременности перехода на определение метра, выраженное в световых волнах. Конференция решила организовать из специалистов, занимающихся интерференционными измерениями и спектроскопией Консультативный комитет по определению метра, в задачи которого входила бы подготовка научного решения вопроса о принятии нового определения метра. Начиная с этого периода, стали развиваться исследования спектральных линии Hg sa одновременно в США (Бюро стандартов), Англии (Национальная физическая лаборатория) и в МБМВ, а также исследования Кг и Кг в ФРГ и в МБМВ. [c.44]

Если энергия первичных электронов такова, что длина их волны соизмерима о периодом поверхностной решетки , то упруго отраженные злек- [c.118]

Еще в 1936 г. Талбот наблюдал, что при освещении плоской периодической решетки параллельным пучком света на определенных расстояниях от нее в прошедшем свете наблюдается саморепродукция [1]. Объяснение этому явлению позже частично дал Релей [2]. Он показал, что расстояние от решетки до плоскости саморепродукции z зависит от периода d и дЛины освещаемой волны Я, т. е. [c.92]

ЭТОГО высокая чувствительность. Интервал времени задержки, при котором волна черенковского излучения и пробный импульс максимально перекрываются, зависит от расстояния между пробным лучом и лучом возбуждения и от значения угла Че-ренкова. Поэтому, варьируя указанное расстояние, можно определить угол Черенкова. В эксперименте с танталатом лития определенное таким путем значение угла составило около 70°, что хорошо согласуется с теорией. Действительно, для значений скоростей 1, = 0,428с и у = 0,158с теоретический угол Черен-ковй составляет 68°. Измеренная форма импульса электрического поля показана на рис. 8.8, б, а соответствующий ему спектр — на рис. 8.8, в. Можно ожидать, что при ультракоротком возбуждении будет получен приблизительно один период волны с частотой 1 ТГц. Отметим, что эта частота соответствует длине волны около 300 мкм. Таким образом, впервые могут быть получены отдельные периоды инфракрасного излучения, что, безусловно, представляет большой физический интерес. Следует, например, напомнить, что в этом случае теряет смысл приближение медленно меняющихся амплитуд или огибающих, которое постоянно используется в этой книге (см. п. 1.3.1). [c.294]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...