Условия наблюдения

К каждой из этих величин нужно добавить индекс для обозначения необходимых условий наблюдения, длины волны и температуры. В соответствии с рис. 7.4, например, коэффициент отражения элемента х в наиболее общем случае может быть записан как [c.323]

Условие подобия дифракции. Исходя из выражения (6.13а), можно сделать вывод, что при изменении (увеличении или уменьшении) Го в т раз, а размеров отверстия р — в Yт раз для данной длины волны не произойдет изменения числа действующих зон Френеля, т. е. условия наблюдения дифракции останутся прежними (как говорят, имеет место подобие дифракции ). Это экспериментально доказано русским ученым Аркадьевым. Он показал, что при уменьшении размеров препятствия величиной с обычную тарелку, для которого четкая дифракционная картина наблюдается на расстоянии 7 км, примерно в 13 раз можно наблюдать ясную дифракционную картину в лабораторных условиях при [c.125]

Линза, иногда устанавливаемая в демонстрационных опытах, служит лишь для улучшения условий наблюдения картины интерференции, существующей независимо от введения в схему линзы. [c.195]

Пусть два одинаковых некогерентных точечных источника Si и S2 расположены на расстоянии 2d один от другого (рис. 5.17). Будем, как обычно, решать одномерную за ачу, т. е. в качестве источников возьмем две самосветящиеся щели Si и S2, перпендикулярные плоскости рисунка при том значительно улучшаются условия наблюдения интерференции на экране, параллельном плоскости, в котором лежат щели Si и S2. Разделим пучок, излучаемый Si (и соответственно S2), на два с помощью двух параллельных зеркал. Следовательно, каждый реальный источник света заменяется двумя фиктивными, способ построения которых ясен из приведенного рисунка. Вместо Si [c.197]

При ). —> О всегда D >>. Следовательно, требование к —> О можно считать основным условием перехода от волновой оптики к геометрической. Действительно, при любых конечных расстояниях параметр дифракции всегда мал, т.е. условия наблюдения таковы, что волновые эффекты трудно заметить. [c.269]

При очень малом расстоянии d между отверстиями Р и Рг видимость интерференционной картины близка к единице. Затем она спадает до нуля [при d = XDi/(2a)] и снова возрастает, оставаясь, однако, значительно меньше единицы. Пользуясь этим графиком, легко оценить отношение 2a/Di = 2а, при котором видимость V для данных значений d и >. не меньше какого-то наперед заданного числа в интервале О < V < 1. Так, например, ранее мы получили условие наблюдения интерференции от протяженного источника [см. (5.31)], потребовав, чтобы видимость V > 2/3. Это достигалось при х < 1/2. Если для видимости полос в опыте Юнга исходить из того же условия (V > 2/3), то отношение 2na/D =--= 2па должно быть меньше .l(2d). [c.309]

Приведенный выше рис. 8.18 показывает, как выглядела бы тень от руки, держащей тарелку, при освещении параллельным пучком лучей. При относительно малом расстоянии (см. рис. 8.18,а) тень вполне резка и подобна объекту, при большем же расстоянии (/ = 11 км, см. рис. 8.18,6) о геометрическом подобии тени и объекта не может быть и речи. Однако в обычных условиях наблюдения подобные искажения не дают себя знать, и применение законов геометрической оптики приводит к построениям, которые, как показывает опыт, вполне удовлетворительно решают вопрос о распространении света и образовании изображения. [c.273]

Однако нам одновременно приходится наблюдать излучение огромного числа атомов, посылающих различно поляризованный свет. Кроме того, и каждый атом после нескольких сотен тысяч колебаний начинает испускать свет с новым состоянием поляризации. Таким образом, обычно наблюдаются множество всех возможных ориентаций и // и быстрая с.мена этих ориентаций, что и представляет собой естественный свет. Пока свет дойдет от излучающих атомов до наблюдателя, он может претерпеть ряд воздействий, вносящих некоторую поляризацию, которой мы обычно почти не замечаем. Только при специальных условиях наблюдения (свет, рассеянный атмосферой свет, отраженный водной поверхностью, и т. д.) доля поляризованного света может заметно возрасти. [c.380]

В настоящее время корпускулярно-волновой дуализм понимают как потенциальную способность микрообъекта проявлять различные свойства в зависимости от внешних условий, в частности условий наблюдения. Как писал ака- [c.90]

Длина волн де Бройля. Волновые свойства наиболее отчетливо проявляются в явлениях дифракции, условия наблюдения которой определяются длиной волны. Длина волн де Бройля частиц очень мала. Первоначально покоящаяся частица с зарядом е и массой т в результате прохождения разности потенциалов U приобретает скорость V, которую можно определить из закона сохранения энергии, имеющего в случае нерелятивистских скоростей v вид [c.59]

Изучение поверхности разрушения на базе электронных микроскопов позволяет провести анализ их структуры в непрерывном режиме изменения условий наблюдения и переходить от одного масштабного уровня исследования к другому и сопоставлять между собой получаемую информацию. В зависимости от того, какие параметры рельефа являются характерными и наиболее полно отражают для разных стадий развития разрушения механизмы роста трещины, могут быть выбраны разные масштабные уровни их наблюдения. [c.206]

Зал, предназначенный для размещения средств отображения, рассчитанный на нескольких операторов, следует планировать с учетом наилучших условий наблюдения для всех операторов [63]. Расстояние между наблюдателем и рассматриваемой поверхностью рассчитывается по формуле [c.90]

Условия наблюдения трещин в покрытии а) плоскость, в которой расположен источник освещения и глаз наблюдателя, должна быть перпендикулярна плоскости трещины б) глаз наблюдателя должен находиться на линии, отраженной от поверхности детали, в месте расположения трещины (темная трещина), или на линии лучей, падающих на трещину (светлая трещина). Источник света не должен нагревать покрытие (лампа с питанием от батареи). [c.517]

Разрешающая способность глаза определяется минимальным углом 3. между двумя раздельно различимыми объектами. Величина её зависит от условий наблюдения, яркости п контраста объектов, их цвета и т. п. Более строго можно определять различимость объектов по частотно-контрастной характеристике. При ср. яркостях глаз различает решетку с угл. частотой штрихов 1/30 при контрасте 80—90% с частотой 1/10 при контрасте 65—85% с частотой 1/1 при контрасте не более 10%. [c.97]

Рис. 7.4. Геометрические параметры, описывающие отражение от поверхноети. 0 — полярный угол, <р — азимутальный угол, со— телесный угол пучка, надписи относятся к условиям наблюдения.

При одинаковых условиях наблюдения значения излучательной способности полостей, имеющих полузеркальные отражающие стенки, должны лежать между значениями, вычисленными ыа основе диффузного отражения, и значениями для зеркального отражения. Легко спроектировать такую полость, которая имела бы большую излучательную способность для чисто зеркального отражения, а также для диффузного отражения. В следующем разделе будет показано, как это лучше сделать. [c.343]

При постановке этого опыта можно использовать неон-гелиевый лазер, генерирующий на длине волны 0,63 мкм (красная область спектра). На металлическом слое зеркала, нанесенном на прозрачную подложку, делают два почти параллельн - штриха (расстояние между ними равно примерно 0,3 мм). Вводя эти две щели в лазерный пучок и перемещая их на небольшие расстояния в плоскости, перпендикулярной лучу, легко добиться оптимальных условий наблюдения интерференционной картины. Никакая фокусирующая оптика в таком эксперименте не нужна. Лазер располагают в 5—6 м от экрана. Для увеличения масштаба интерференционной картины выбирают направление светового луча так, чтобы он составлял некоторый угол с поверхностью экрана (рис. 5.4). При таких условиях ширина инте1>ферен-ционной полосы равна примерно 1 см, а освещенность и контрастность интерференционной картины вполне достаточны для ее наблюдения на расстоянии 15—20 м. [c.183]

Но такие условия наблюдения реализуются при соблюдении неравенства 2d < bh/2. Заменяя 5А = X/(2tga>), получаем искомую связь между допустимыми размерами источника, излучающего свет определенной длины волны X, и апертурой интерференции Б виде [c.201]

Полученный результат можно сформулировать в более общих терминах. Очевидно, что, рассматривая, как накладываются интерференционные картины, создаваемые элементарными источниками ASi, мы исследовали пространственную когерентность той квазимонохроматической волны, которую испускает однородный протяженный источник S. Для данных условий опыта модуль степени когерентности (равный видимости интерференционной картины) меняется по закону (sin л /л , где х = 2ndf dh), и в зависимости от соотношения между размерами источника и условиями наблюдения может принимать любые значения в интервале от О до 1. Степень когерентности можно вычислить непосредственно из выражения (5.9а) для функции корреляции. Общность такого метода, конечно, больше, чем довольно искусственного приема суммирования действия элементарных излучателей, который был применен выше. Но проведенные вычисления видимости суммарной картины представляются более наглядными и простыми. [c.202]

В соответствии с изложенным выше, т. е. так, чтобы линейные размеры пространственных неоднородностей среды, сквозь которую проходит пучок электронов, были сравнимы с длиной волны этих электронов. Последняя близка к длине волны рентгеновских лучей, и поэтому условия наблюдения дифракции электронов и рентгеновских лучей сходны друг с другом. Действительно, Девиссон и [c.361]

Пользуясь правилом Стокса, можно улучщить условия наблюдения люминесценции, поместив на пути возбуждающих лучей светофильтр Р, поглощающий лучи, соответствующие длинам волн люми- [c.752]

Полное ускорение V вычислялось при условии наблюдения за движением индивидуальной частицы среды (субстанции) поэтому полное ускорение V называют еще иногда индивидуальным или субстанциональным. Вообще, полную производную от скалярной, векторной или тензорной функций также называют индивидуальной (субстанциональной) производной, вводя для нее обозначения DjDt, иногда Сохраним для индиви- [c.338]

Результаты наблюдений должны быть однородными как в пределах каждой группы наблюдений, так и в со-вокупности групп наблюдений. Статистическая однородность информации обеспечивается, если условия наблюдений существенно не изменяются, т. е. каждое наблюдение или каждая группа наблюдений представляет одну и ту же генеральную совокупность. [c.329]

При правильном выборе условий наблюдения и относительно небольшом времени простоев второй способ определения коэффициента эксплуатационной надежности при испытании машин лучше раскрывает существо зависимости и обеспечивает получение важной характеристики в эксплуатационной оценке машины, в то время как определение коэффициента Кэ.н по Б. С. Свирщевскому более важно при решении вопросов организации производства. [c.24]

В лаб. условиях наблюдения спектра водорода (напр., в алектрич. разрядах) серия Лаймана получается как в поглощении, так и в испускании, В спектре Солнца наблюдается в поглощении и серия Бальмера (что связано с возбуждением при высоких темп-рах нач. уровня jfe=2). [c.153]

В общем случае сложной многолистной поверхности Ферми при фиксированном направленин магн, поля может существовать неск. выделенных групп электронов, формирующих всплески высокочастотного тока, а условие наблюдения Г. э. имеет вид [c.417]

ДОПОЛНИТЕЛЬНЫЕ ЦВЕТА — два таких цвета, к-рые при их онтич. смешении (сложении) образуют цвет, воспринимаемы нормальным человеческим гла.зом как белый. Таковы, напр., цвета сине-зелёный (490 нм) и красный (6G0 нм) оранжевый (600 нм) и синий (490 нм). Д. ц. могут быть как чисто спектральные, так и цвета излучений сложного состава. Часть спектральных цветов лежащая npiiM pno в интервале 570—494 нм, не имеет Д. ц. Понятие Д. ц. не является чётко определённым, т. к. цвета излучений, воспринимаемые как белые , могут изменяться в зависимости от условий наблюдения. [c.17]

Земная атмосфера поглощает значит, долю энергии, приходящей от астрономич. объектов (см. Проарачность земной атмосферы). Поглощение при этом сильно за-внсит от зенитного расстояния объекта, высоты обсерваторпп над уровнем моря и состояния атмосферы. Чтобы не связывать понятие 3. в. с этими меняющимися параметрами условий наблюдения, измерения обычно исправляют за атм. экстинкцию. В этом случае Ев ф-ле (1) обозначает распределение энергии в спектре за пределами земной атмосферы, а соответствующие значения т наз, внеатмосфор-п ы м и 3. в. [c.64]

Как правило, К. о.— суперпозиции осцилляд1,ий разного исриода, связанных с разными участками поверхности Ферми (рис. 3). Условия наблюдения обычно менее благоприятны, м вместо хорошо разрешённых йиков наблюдаются сложные биения (рис. 4), фурье-анализ к-рых позволяет определить <(частоты)>/=1/Д/ составляющих и, по ф-ле (С), значения экстр при [c.323]

Условия наблюдения К. X. э. 1) Достаточно сильное магн. поле, в к-ром aueprernq. расстояния между соседними уровнями Ландау превосходят собственную ширину Г( уровней Ландау До1< >2Г(,. 2) Достаточно низкие темп-ры. Для ц. К. X. э, необходимо, чтобы кТ< к(йс, а для д. К. X. э.— много меньше характерной энергии кулоновского нзаимодействня kT- e-jr z. [c.339]

Микрообъективы по степени исправления хроматич. аберрации разделяются на ахроматы, у к-рых исправлена хроматич. аберрация для двух длин волн и остаётся небольшая окраска изображения, и апохроматы, у к-рых хроматич. аберрация исправлена для трёх длин волн и к-рые дают бесцветное изображение объекта. Существуют также суперапохроматы — линзовые системы, ахроматиаованные одновременно в УФ-и видимой областях спектра (250—700 нм). Плапахро-маты и планапохроматы имеют плоское ноле зрения, что особенно важно для микрофотографии. Кроме того, микрообъективы различаются по длине тубуса, на к-рую они рассчитаны,— на тубусы 160 мм, 190 мм и бесконечность (объективы последнего типа применяются в М. совместно с дополнит, линзой, к-рая переносит изображение из бесконечности в фокальную плоскость окуляра) по среде между объективом и препаратом — на сухие и иммерсионные системы разл. типов водные, глицериновые, масляные и т. д. по методу наблюдения— на обычные и фазово-контрастные по типу препаратов — с покровным стеклом и без него и т. д. Разл. приспособления к М. позволяют улучшать условия наблюдения и расширять возможности исследования. [c.143]

По характеристикам и условиям наблюдения С, отличается и от обычного спонтанного излучения, и от стииулиров. излучения. Это отличие можно рассмотреть на нримере типичного эксперимента по наблюдению С. (рис, 1,6). Внутри макроскопически большого, вытянутого и открытого с обоих концов цилиндра длиной Ь и площадью основания 2 (/, 3> , У — Ь2, [c.431]

В таблицах и атласах С. л. чаще всего указывают длины волн, приведённые к условиям наблюдения в вакууме Хдац, а иногда — в воздухе при нормальных условиях возд возд показатель [c.606]

В фотобиологии понятие спектр действия считают тождественным понятию С. ч. , определённому как при одинаковом заданном уровне реакции приёмника, так и при пост, значениях квазпмоно-хроматич. потоков оптич. излучения. Ясно, что форма кривой спектра действия может существенно зависеть от указанных способов определения и изменяться при варьировании заданного уровня и условий наблюдения реакции. Спектр действия оптич. излучения на зрит, систему человека наз. спектральной световой эффективностью монохроматич. излучения. [c.608]

При характеристике ТИ в ряде случаев используется интегральная оценка качества изображения путём сравнения его с входньЕм изображение.м в одинаковых условиях наблюдения. С этой целью вводятся категории тождественного, физически точного, физиологически точного и психологически точного воспроизведения (последнее характерно для представления при чёрно-белом Т. реальной многоцветной сцены). [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...