Лазеры, длина волны твердотельные

Твердотельные лазеры на центрах окраски в ионных кристаллах обладают широкой областью длин волн генерации 0,7—3,3 мкм, высокой стабильностью частоты и. малой шириной генерируемого спектра, возможностью работы в импульсно-периодическом и непрерывном режимах, высоким КПД. [c.957]

Вследствие малых размеров резонатора и неоднородности р—/г-перехода угловая расходимость излучения полупроводникового лазера значительно больше, чем твердотельных и газовых лазеров, и достигает в горизонтальной плоскости 1—2°, а в вертикальной еще больше — 5—10°. Коэффициент полезного действия полупроводникового лазера на основе арсенида галлия 1—4%. Длина волны излучения полупроводниковых лазеров меняется в широких пределах в зависимости от состава полупроводника, перекрывая всю видимую часть спектра. Так, лазеры, в которых рабочим телом является сульфид цинка (ZnS), излучают в ультрафиолетовой части спектра (Я, = 0,33 мкм), селенид [ d (S + Se) ] — имеют зеленый цвет излучения X = 0,5-н0,69 мкм), арсенид— фосфид галлия [Qa(As + Р)] — красный (Я. = 0,75-нО,9 мкм) и т. д. [c.62]

Применение твердотельных лазеров для сварки металлов малых толщин позволяет производить обработку с большими скоростями по сравнению с применением СОг-лазеров той же мощности, что объясняется более эффективным поглощением металлами излучения с меньшей длиной волны. При импульсном режиме излучения лазера скорость обработки меньше, чем при непрерывном, но в этом случае эффективность использования энергии, а соответственно, и КПД процесса сварки гораздо выше, что связано с отсутствием эффекта экранирования излучения. [c.246]

Ширина линии усиления некоторых лазеров (например, лазеров на красителях или вибронных твердотельных лазеров) является очень большой и может возникнуть необходимость перестройки длины волны выходного излучения от центра линии в пределах всей доступной ширины линии. В некоторых других [c.252]

Из приведенного выше рассмотрения вполне разумно ожидать, что лазеры, в которых используются красители, могут генерировать на длинах волн в области спектра флуоресценции. Действительно, быстрая безызлучательная релаксация внутри возбужденного синглетного состояния 5i приводит к очень эффективному заселению верхнего лазерного уровня, а быстрая релаксация внутри основного состояния — к эффективному обеднению нижнего лазерного уровня. Следует также заметить, что в области длин волн флуоресценции раствор красителя достаточно прозрачен (т. е. соответствующее сеченне поглощения а невелико см., например, рнс. 6.29). Фактически же первый лазер на красителях был запущен поздно (в 1966 г.) [24, 25] относительно времени, с которого началось общее развитие лазерных устройств. Рассмотрим некоторые причины этого. Во-первых, это очень короткое время жизни т состояния 5i, поскольку мощность накачки обратно пропорциональна т. Хотя такой недостаток частично компенсируется большой величиной сечения перехода, произведение ах [напомним, что пороговая мощность накачки пропорциональна (ат) см. (5.35)] все же остается примерно на три порядка величины меньше, чем для твердотельных лазеров, таких, как Nd YAG. Вторая трудность обусловлена синглет-триплетной конверсией. Действительно, если тг ksT то молекулы будут накапливаться в триплетном состоянии, что приведет к поглощению за счет перехода 7 i->-7 2 (который является оптически разрешенным). К сожалению, это поглощение происходит, как правило, на длине волны флуоресценции (см., например, опять-таки рис. 6.29), что приводит к серьезному препятствию для возникновения генерации. Можно показать, что именно поэтому непрерывную генерацию можно получить лишь в случае, когда тг меньше некоторого значения, определяемого свойствами активной среды из красителя. Чтобы получить этот результат, заметим прежде всего, что кривую пропускания флуоресценции красителя (рис. 6.29) можно описать с помощью сечения вынужденного излучения Ое. Таким образом, если N2 — полная населенность состояния 5ь то соответствующее усиление (без насыщения) на определенной длине волны, при которой рассматривается Ое, равно ехр(Ы2<Уе1), где / — длина активной среды. Предположим теперь, что Ыт населенность триплетного состояния Гь Тогда генерация будет происходить при условии, что усиление за счет вынужденного излучения больше потерь, обусловленных триплет-триплетным поглощением, т. е. , [c.392]

К числу основных модулей относятся задающие генераторы с фиксированной длиной волны, выполненные на основе твердотельных или ионных лазеров. В последнее время особый интерес вызывают высокостабильные лазеры на гранате с неодимом, работающие в режиме активной синхронизации мод или в сдвоенном режиме — синхронизации мод и модуляции добротности. Преобразование частоты задающих генераторов, как правило с уменьшением длительности, осуществляется методами нелинейной оптики (генерация гармоник, параметрическое преобразование частот) или путем накачки перестраиваемых по частоте лазеров (на красителях, центрах окраски, полупроводниковых или ВКР лазеров). [c.240]

Интерес представляют лазеры с ламповой накачкой. Их оптические схемы подобны схеме твердотельного лазера. Активный элемент представляет собой трубчатую кювету из прозрачного в полосе накачки материала, через который прокачивается краситель. Накачка от импульсных ксеноновых ламп, которые вместе с кюветой помещены в диффузное или зеркальное устройство, подобное головке твердотельного лазера. Резонатор образован внешними зеркалами. Схема имеет элементы перестройки по длине волны генерации. Схема импульсного лазера типа ЛЖИ показана на рис, 28. Параметры импульсных лазеров приведены в табл. 5. Длина когерентности этих лазеров менее 2 мм, что делает их неприменимыми непосредственно для голографической съемки. Их можно использовать в системах воспроизведения изображений. [c.53]

Из всего большого класса твердотельных лазеров [48, 35, 43] в современной лазерной локации наиболее широко используются три типа лазеры на рубине, на стекле с неодимом и на гранате, работающие в импульсно-периодическом режиме. Первый тип дает излучение на длине волны Я=0,69 мкм, второй и третий — на %= = 1,06 мкм. Импульсные мощности, реализуемые этими лазерами, доходят до 10 Вт при длительности импульса 10 с и частоте следования импульсов до 10 Гц и выше. Кроме того, важной с практической точки зрения особенностью рассматриваемого класса твердотельных лазеров является то обстоятельство, что высокие выходные мощности позволяют весьма эффективно преобразовывать излучение методами нелинейной оптики во вторую и высшие гармоники 1[48]. Это особенно важно для лазеров, генерирующих излучение в ближней ИК-области спектра (стекло с неодимом, гранат), для которой техническая совместимость приемопередающей пары в ряде конкретных случаев недостаточно высока [24]. [c.158]

В качестве последнего возьмем Солнце. Известно, что оно излучает очень много энергии. По формуле М. Планка подсчитано, что полная мощность излучения Солнца (мощность излучения, собранная со всех длин волн) составляет 7000 Вт с каждого сантиметра его поверхности — величина сама по себе довольно значительная. Но эта энергия распределена в широком спектральном диапазоне длин волн, что хорошо видно на рис. 6. Там показано, что излучение распространяется от 0,25 до 1,8 мкм и далее. Эти границы не являются строгими, лишь участок видимого излучения определен более четко, он составляет интервал от 0,38 до 0,77 мкм — границы, в пределах которых человеческий глаз обнаруживает излучение. Видимый участок перекрывает диапазон частот до 3,5-10 МГц. Какая же доля ото всей энергии приходится на полосу в 1 МГц Расчеты показывают, что в полосе 1 МГц на Я = 0,55 мкм квадратный сантиметр Солнца имеет излучаемую мощность всего 10 Вт. А это очень незначительная мощность, если иметь в виду, что обычный промышленный радиопередатчик излучает до 10 кВт. На рисунке представлены излучения двух лазеров твердотельного с рубином в качестве активного вещества и газового (на гелий-неоновой смеси). Видно, что если сол- [c.21]

Следующей важной характеристикой лазера является диапазон длин волн, в котором сосредоточено излучение, т. е. монохроматичность. У газовых лазеров монохроматичность очень высокая, она составляет 10 °, т. е. значительно выше, чем у газоразрядных ламп, которые раньше использовались каи стандарты частоты. Твердотельные лазеры и особенно полупроводниковые имеют в своем излучении значительный диапазон частот, т. е. не отличаются высокой монохроматичностью. [c.25]

В последнее время для возбуждения жидкостных лазеров используют излучение твердотельных лазеров. При таком возбуждении кювета с жидкостью помещалась внутри резонатора рядом с рубиновым стержнем. Кроме того, там же помещался оптический затвор, изготовленный на ячейке Керра. Было получено импульсное излучение до десятков мегаватт при длительности около 3...30 НС. Это излучение, длина волны которого составляла 0,69 мкм, направлялось на кювету с органической Жидкостью, на выходе из которой наблюдалось лазерное излучение на нескольких длинах волн. Частоты этого излучения равнялись сумме или разности частот передающего излучения и частот собственного колебания. моле- [c.35]

В твердотельных и полупроводниковых лазерах расстояние между зеркалами обычно достаточно мало для того, чтобы спектрографы с умеренной разрешающей способностью могли разрешить отдельные осевые моды. Пример лазера на СаРг работающего на длине волны 2,51 мк, показывает, как такого рода методика применяется в диапазоне длин волн, в котором нет фотографических материалов. Спектры были получены при помощи приемника из сульфида свинца (на точном микрометрическом винте), которым с большой дисперсией сканировали фокальную плоскость спектрометра, куда был направлен лазерный пучок. Разрешение было ограничено шириной щели и равнялось 0,05 см . Осевые моды, присутствующие в излучении лазера, были четко разрешены [45 [c.77]

Важное значение в вопросе измерений мощности имеют такие нелинейные эффекты, как эффект вынужденного комбинационного рассеяния и родственное ему явление рассеяния Мандельштама — Бриллюэна. Поскольку твердотельный лазер может работать в многомодовом режиме, в нелинейных процессах возможны большие статистические флуктуации и ни один отдельный лазерный импульс нельзя считать типичным без проверки его воспроизводимости. Свет комбинационного рассеяния проще всего выделить спектрометром, цветными стеклами или интерференционными фильтрами. Каждое вещество, применяемое при работе с высокомощными лазерами, следует рассматривать как потенциально способное давать собственный набор линий вынужденного комбинационного рассеяния со специфическими длинами волн. Почти все сказанное о рамановском рассеянии относится и к вынужденному рассеянию Мандельштама — Бриллюэна, которое можно рассматривать как комбинационное рассеяние на акустических модах. Спектральные сдвиги обычно меньше волнового числа, и для выявления их необходимо более высокое разрешение. [c.197]

Только самые большие спектрографы с вогнутой решеткой обеспечивают разрешение, позволяющее разделить длины волн осевых мод твердотельных лазеров. Поскольку в лазерной спектроскопии высокой разрешающей силы спектрографы с вогнутой решеткой почти совершенно вытеснены сканирующими интерферометрами Фабри—Перо, мы не будем останавливаться на преимуществах и недостатках многих систем с решетками. По данному вопросу имеется обширная литература [46 [c.341]

Интервал длин волн, в котором работает твердотельный многомодовый импульсный лазер, составляет примерно от 10 до 100 А, что зависит главным образом от относительного превышения порогового уровня накачки. Селекцию мод можно обеспечить путем селективного фильтрования, если внутри резонатора твердотельного лазера или снаружи (вместо выходного зеркала) поместить эталон. [c.402]

В зависимости от используемой активной среды лазеры подразделяются на твердотельные, жидкостные и газовые [3]. В связи с тем что луч лазера является монохроматическим излучением в оптическом диапазоне длин волн, возможность обработки различных материалов зависит, главным образом, от их способности поглощать излучение с определенной длиной волны. [c.26]

Ниже мы вкратце рассмотрим монохроматоры с дифракционной решеткой, поскольку это превосходные приборы для измерения длин волн твердотельных и полупроводниковых лазеров, но основной упор сделаем на интерферометры с высоким разреше нием и на методы гетеродинной спектроскопии. [c.330]

Среди твердотельных лазеров с фиксированными частотами излучения самое широкое распространение в задачах лазерного зондирования атмосферы получил наиболее отработанный и надежный АИГ Nd-лазер. Длина волны излучения этого лазера 1064 нм может преобразовываться во вторую гармонику 532 нм с помощью кристаллов, LBO, КТР (KTi0P04) или других более традиционных, но менее эффективных кристаллов KD P и D A. Использование первых двух кристаллов обеспечивает эффективность удвоения частоты более чем 60 7о [27]. Кроме того, эти кристаллы, по-видимому, в настоящее время являются наиболее надежными и долговечными, поскольку они негигроскопичны и имеют высокую радиационную стойкость и твердость. [c.49]

Схожими с АИГ Nd-лазером параметрами излучения обладают твердотельные эрбиевый, гольмиевый, осмиевый, диспрозийный и другие лазеры, длины волн излучения которых разбросаны в диапазоне 1... 3 мкм. Однако эти лазеры пока не нашли широкого применения в лазерном зондировании атмосферы. [c.50]

Угол расхождения луча 0 пропорционален д,лине волны излучения, и таким образом лгинимальн1.1е размеры пятна также возрастают нронорциональио увеличению длины волны. Предельная плотность энергии от твердотельного лазера в 100 раз выше, чем от газового лазера (длина волпы, а следовательно, и о увеличиваются в 10 раз). [c.169]

В этой главе рассмотрим принцип действия и устройство некоторых квантовых генераторов, работающих в оптическом дпаиазоне длин волн (в ультрафиолетовой, видимой и ближней инфракрасной областях). На современном этапе лазеры достигли весьма высокого уровня развития. Существует большое число разнообразных типов и конструкций лазеров, среди которых можно выделить твердотельные, газовые (атомные, ионные, молекулярные), жидкостные (лазеры на красителях), химические, полупроводниковые. [c.267]

В последнее время ведется много работ по исследованию этого явления для разработки технологии шокового упрочнения (sho k hardening) [71, 75]. Для этих целей используется излучение твердотельных неодимовых лазеров и газовых ОКГ с длиной волны 10,6 мкм, работающих в импульсном режиме. Авторы ряда работ измеряли давления, возникающие на поверхности образца при действии гигантских импульсов ОКГ. В частности, производилось измерение давления при использовании СОз-лазера, генерирующего излучения с длиной волны 10,6 мкм [75]. Длительность импульса изменялась путем регулирования состава газовой смеси лазера. Минимальная длительность импульса составляла 100 нс. Давление определялось путем измерения перемещений обратной стороны мишени, которая одновременно являлась одним из зеркал [c.23]

Оптические квантовые генераторы (ОКГ, лазеры). Колебат. системами ОКГ являются открытые резонаторы с размерами 1 >Х, образованные двумя или более отражающими поверхностями. Семейство газовых лазеров многочисленно, они перекрывают диапазон длин волн от УФ области спектра до субмиллиметровых волн. В твердотельных лазерах активной средой являются диэлектрич. кристаллы и стёкла. Особый класс твердотельных ОКГ составляют полупроводниковые лазеры, в к-рых используются излучательные квантовые переходы между разрегпёнными энергетич, зоиами, а не дискретными уровнями энергии. Жидкостные лазеры работают на неорганических активных жидкостях, а также на растворах органич. красителей (см. Лазеры на красителях). [c.434]

Рабочие частоты совр. К. л. охватывают разл. участки спектра от УФ- до среднего ИК-диапазона. Эти частоты определяются рабочими частотами лазеров, пригодных для использования в качестве источников накачки, а также величиной Av ., к рая в зависимости от вида рассеяния может быть от 10 до 4,15-10 m i. Для К. л. УФ- и видимого диаиазонов источниками накачки служат эксимерпые лазеры на молекула KrF, Xe l, XeF с длинами волн X соответственно 249, 308, 353 нм [(3]. Для накачки К. л. видимого и ближнего ИК-диапазона используются лазеры на красителях и твердотельные лазеры. К. л. среднего ИК-днапазона [c.422]

О. с. для трансформации излучения. Этот класс О. с. включает в себя генерирующие люмивесцирующие, фо-тохромные и магн.-оптич. стёкла. Генерирующее люминесцирующее стекло (ГЛС) является твёрдым люминофором, используется в качестве активной среды твердотельных лазеров, нормируется по показателю поглощения активатора (преим. неодима), времени затухания люминесценции и показателю поглощения на длине волны генерации 1,06 мкм (неактивное поглощение). Фотохром ные стёкла (ФХС) обеспечивают нестабильное во времени поглощение света под действием оптич. накачки или самого проходящего излучения, нормируются по макс, потемнению и степени релаксации потемнения за фиксиров. время. М а г н и г о-оптич. стёкла (МОС) вращают плоскость поляризации оптич. излучения под действием магн. поля, нормируются по величине Верде постоянной, [c.460]

В 1970—80-х гг. были разработаны монохроматич. генераторы С. в. полупроводниковые умножители частоты, лампы обратной волны (ЛОВ), оротроны, гиротроны, твердотельные и газообразные лазеры ото стимулировало развитие техники измерений С. в. Для измерит, аппаратуры С. в. характерна уникальная возможность применения элементов, имеющих геом. размеры порядка длины волны, а также много больше и много меньше длины волны. [c.18]

Для обработки металлов чаще всего применяют твердотельные лазеры, так как их излучение лучше поглощается металлическими поверхностями. Для обработки неметаллических материалов, например изготовления декоративных деревянных изделий (мёбель, паркет и т.п.), раскроя пачек ткани, бумаги, картона, листовой резины, пластиков, асбоцемента и др. чаще всего применяют СОг-лазеры. Полупроводники обрабатывают твердотельными лазерами, так как эти материалы обла-.дают невысокой поглощающей способностью излучения СОг-лазера, но не вследствие высокого отражения, а из-за прозрачности для длины волны 10,6 мкм. [c.253]

Следует заметить, что свойство генерации коротких импульсов, которое подразумевает концентрацию энергии во времени, в некотором смысле аналогично свойству монохроматичности, означающему концентрацию энергии в узком диапазоне длин волн. Однако генерация коротких импульсов является, по-видимому, менее фундаментальным свойством, чем монохроматичность. В то время как любой лазер можно в принципе изготовить таким, что он будет генерировать достаточно монохроматическое излучение, короткие импульсы можно получать лишь от лазеров с широкой линией излучения, т. е. на практике только от твердотельных или жидкостных лазеров. Газовые же лазеры, обладающие более узкими линиями усиления, лучше всего подходят для генерации высокомонохроматичсского излучения. [c.23]

Чтобы закончить эти вводные замечания, следует упомянуть о специальном виде оптической накачки, когда лазерный луч используется для накачки другого лазера лазерная накачка). Свойства направленности лазерного пучка делают его очень удобным для накачки другого лазера, причем здесь не требуется специальных осветителей, как в случае (некогерентной) оптической накачки. Такая накачка является довольно простой, и в дальнейшем мы ее не будем рассматривать. Хотелось бы лишь здесь отметить, что благодаря монохроматичности излучения лазера накачки ее применение не ограничивается лишь твердотельными и жидкостными лазерами (как в случае некогерентной оптической накачки), но ее можно также использовать для накачки газовых лазеров. В данном случае линия, излучаемая накачивающим лазером, должна, разумеется, совпадать с линией поглощения накачиваемого лазера. Это применяется, например, для накачки большинства газовых лазеров дальнего ИК-Диапазона (скажем, таких лазеров, в которых используются метиловый спирт СНзОН в виде паров) с помощью излучения соответствующей длины волны СОглазера. [c.109]

Важно подчеркнуть, что диапазон длин волн, который могут теперь перекрыть лазеры, весьма широк (приблизительно 0,1—10 мкм, т. е. четыре порядка между границами спектрального диапазона). Помимо длины волны имеются и другие параметры лазеров, которые могут изменяться в широких пределах. Действительно, мы показали, что выходная мощность лазеров может изменяться от милливаттного уровня в маломощных непрерывных лазерах до нескольких мегаватт в мощных непрерывных лазерах и до 100 ТВт в импульсных лазерах. Аналогично можно получать длительности лазерных импульсов от миллисекунд (в импульсных твердотельных лазерах) до фемтосекунд (в лазерах с синхронизацией мод). Габариты различных типов лазеров изменяются также в необычно широких пределах от нескольких микрон до нескольких десятков метров (один из самых длинных лазеров, который использовался в геодезии, имел длину 6,5 км ). Огромное разнообразие типов лазеров и их выходных параметров представляет собой, возможно, одну из наиболее удивительных особенностей лазерной отрасли и приводит к большому разнообразию их современных применений. [c.438]

Усилители на красителях. В видимом диапазоне длин волн наиболее эффективными являются усилители на красителях, которые можно накачивать излучением второй гармоники твердотельных лазеров, эксимерными лазерами или лазерами на парах металлов. На рис. 6.20 приведена схема сравнительно простой установки [65], основным элементом которой является лазер на красителе, синхронно накачивае- [c.266]

Рубин остается, несомненно, наиболее широкоиспользуемым материалом для твердотельных лазеров, применяемых в голографии, главным образом из-за большой энергии выходного излучения и его длины волны. [c.276]

Кроме рубинов к активным средам в твердотельных лазерах относят иттрий-алюминиевый гранат (ИАГ) с неодимом и стекло с неодимом. ИАГ имеет химический состав Y3AI5O12. Кристаллы ИАГ активируются ионами Nd +. Генерация на ИАГ с неодимом происходит на длине волны 1,06 мкм. Для голографии используют вторую гармонику излучения 0,53 мкм (зеленая линия). Ионы неодима можно вводить в различные стекла. Наилучшими свойствами обладают фосфатные стекла, активированные неодимом, которые могут работать в частотном режиме с высокими энергиями излучения. [c.44]

Современные газовые лазеры — газодинамические, электродинамические и электроионизационные генерируют более мощное излучение, чем твердотельные (до 2000 Дж). Перспективны химические лазеры, которые могут работать в диапазоне от 0,34 до 11 мкм и позволяют изменять длину волны излучения. Они обладают высоким (до 50%) кпд. [c.33]

Наконец, подчеркнем, что Лоберо и Кайзеру (см., напри-ме р, [9.32] и цитированную там литературу), а также Пискар-скасу [9.11] удалось получить возбуждающие и пробные импульсы длительностью до субпикосекунд на основе одиночных импульсов от твердотельных генераторов, используя их в качестве импульсов накачки соответствующим образом подобранных параметрических генераторов (см. гл. 8). Полученные таким путем импульсы отличаются от импульсов лазеров на красителях особенно фронтами, на которых энергия спадает на несколько порядков ниже максимума круче, чем по экспоненциальному закону. Это позволяет очень точно измерить и малые пробные сигналы, что делает возможным определение времен релаксации в пять раз более коротких, чем длительность импульса [9.32]. Такие параметрические генераторы могут быть включены как в канал возбуждения, так и в канал пробных импульсов, что обеспечивает свободный выбор переходов возбуждения и излучения в широком диапазоне (рис. 9.13). Особый интерес представляет возможность выбора обеих длин волн в ближней инфракрасной области спектра, что позволяет непосредственно возбуждать и изучать колебательные переходы. Подчеркнем, что фотометрическая точность при измерении поглощения узкополосных параметрических пробных сигналов в общем случае превышает точность измерений с использова- [c.340]

Десять лет тому назад был создан первый квантовый генератор света — лазер. С момента создания первых лазеров работы в области квантовой электроники развернулись в широких масштабах и развивались исключительно быстрыми темпами. Бурное развитие квантовой электроники продолжается и поныне. В результате за короткое время было разработано очень много разных типов лазеров твердотельные лазеры на кристаллах и стеклах, жидкостные лазеры, газовые лазеры (атомные, молекулярные, ионные), полупроводниковые лазеры (инжекционные, с электронным и оптическим возбуждением), лазеры с перестраиваемой частотой, химические лазеры, лазеры на основе вынужденного комбинационного рассеяния и др. Созданы импульсные лазеры и лазеры непрерывного действия, даюпхие когерентное излучение в широком диапазоне длин волн от ультрафиолетового (0,2 мк) до дальнего инфракрасного (538 мк) участков спектра. [c.5]

В любом конкретном случае выбор экспериментальной методики зависит от выходных характеристик изучаемого лазера (т. е. непрерывный режим работы для газовых лазеров или им-пульсно-пичковый для рубиновых или других твердотельных лазеров), от предполагаемой структуры мод, от уровня мощности и длины волны, от физического строения лазера. Методом фотографирования можно воспользоваться просто для определения грубой структуры мод, а при достаточно тонкой методике и для количественного определения поперечного распределения интенсивности света. Методом высокоскоростного фотографирования можно исследовать изменяющееся во времени излучение лазера. [c.44]

Хотя выражение (8.12) дает также теоретический предел кратковременной стабильности твердотельных и полупроводниковых лазеров, ширины линий излучения этих лазеров в действительности на много порядков больше вычисленных значений. Измеренная ширина линии рубинового лазера, равная 0,01 нм 4], и лазера на GaAs ), равная 0,1 нм, соответствует кратковременной стабильности 10 и 10" . Такая ширина линий обусловлена в основном нагревом активных элементов в процессе оптической или токовой накачки. Виноградовым 2) и авторами работы [5 была измерена температурная зависимость длины волны излучения и получены следующие результаты [c.414]

Энергия, выходящая из ЛПМ небольшими порциями с большой пиковой мощностью при высокой ЧПИ, обеспечивает высокорегулируемое и прогнозируемое удаление материала из обрабатываемого участка при образовании минимальной зоны термического влияния. Короткоимпульсное излучение ЛПМ создает заметно более низкий порог по энергии для эффективной обработки материала, чем лазеры непрерывного излучения, которые приводят к образованию экранирующей плазмы [239]. Зона удаления (обработки) материала жестко ограничивается пятном фокусировки, которое у ЛПМ меньше, чем у любого ИК-лазера. Например, пятно фокусировки пучка с дифракционной расходимостью у газового СОг-лазера в 20 раз больше, чем у ЛПМ. В твердотельных лазерах на YAG Nd из-за возникающих в нем тепловых деформаций качество пучка излучения в несколько раз ниже дифракционного предела [240]. Еще одно преимущество ЛПМ перед ИК-лазерами состоит в том, что металлы имеют меньший коэффициент отражения в диапазоне излучения ЛПМ (40-50%), чем в ИК-диапазоне (> 95%) [241]. Такие металлы, как Л1 и Си, обрабатывать с помощью СО2- и других ИК-лазеров весьма затруднительно из-за сочетания высокого отражения ИК-излучения и очень высокой удельной теплопроводности металлов. Поэтому получить расплав с помощью этих лазеров очень сложно [233, 242. Наличие в излучении ЛПМ двух длин волн в видимой области спектра (0,51 и 0,58 мкм) позволили легко обрабатывать и алюминий, и медь. Многие другие материалы также эффективно обрабатываются с помощью ЛПМ. Например, ЛПМ режет кремний в 10 раз быстрее, нежели другие лазеры, близкие по назначению [243]. Сравнение скорости резки, выполненной короткоимпульсным YAG Nd-лaзepoм [c.235]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...