Волны в длинных линиях

Рассмотрим в качестве примера распространение электромагнитной волны в длинной линии, изображенной на рис. 4.13 (см. задачу 4.23 в [3]). [c.75]

Среда с дисперсией в области высоких частот. Распространение волн в длинной линии, состоящей из ячеек, показанных на рис. 4.17, описывается уравнениями в частных производных [c.78]

S 6] волны в длинных линиях 331 [c.331]

Волны в длинных линиях [c.331]

Для описания распространения волн ТЕМ в двухпроводных линиях, если расстояние между проводами линии меньше длины волны, вместо полей ЕшН можно рассматривать изменение тока и напряжения вдоль проводов линии, т. е. от уравнений Максвелла перейти к более простым телеграфным уравнениям. Телеграфные уравнения позволяют рассматривать распространение волн в длинных линиях и в том случае, когда коэффициент поглощения не мал. Поперечное электрическое поле между проводами линии соответствует полю в конденсаторе, образованному проводами линии, несущими равные и противоположные по знаку заряды q. Заряды связаны с токами, текущими по проводам, уравнением непрерывности [c.333]

На проявленной и высушенной фотопластинке необходимо отметить, рассматривая ее в микроскоп МИР-12, аналитические линии определяемых элементов и линии сравнения железа. Длины волн (в нм) линий аналитических пар, а также интервалы концентраций (в %), где рекомендуется использовать эти пары, приведены ниже [c.46]

Длина волны в центре линии, нм 126,1 146,7 172 193,3 222 248,4 281,8 308 351,1 [c.166]

Метод совпадений сводится к следующему. Если интерферометр Фабри и Перо осветить волнами двух длин Я-i и 2, то кольца для обеих длин волн будут совпадать, если разность хода А равна целому числу длин волн в обеих линиях, т. е. [c.51]

Для расчета на ЭВМ составлена программа на алгоритмическом языке Фортран. Программа позволяет выводить на печать все интересующие параметры, характеризующие волновой процесс, о которых упоминалось выше. Некоторые результаты расчета приведены на рис. 2.15—2.17. На рис. 2.15 показана зависимость D, JJ2 / E , t/i (/) / (соответственно кривые 1, 2, 3, 4) от величины регулирующей емкости Ср, служащей в качестве сопротивлений 22=24=2. При этом частота /=50 мГц, длина связанных полосок /=0,05 м. Графики рис. 2.15 иллюстрируют связь между напряжением на управляющей полоске (линии 2) и фазовой и групповой скоростью волны в первой линии. Важно, что с изменением Иф и Игр модуль напряжения U (/) меняется слабо. [c.47]

Здесь мы имеем обобщение известного положения теории передающих линий. В самом деле, интегральные или интегро-дифференциальные уравнения для тока, подобные написанным выше, можно вывести не только для плоского волновода, но и для круглого, а также для полубесконечной двухпроводной линии, и получить выражение для тока в форме (4.04). Отмеченные свойства коэффициентов отражения при стремлении частоты к критической будут иметь место и здесь в частности, для основной волны в двухпроводной линии, критическая частота которой равна нулю, коэффициент отражения по току будет равен —1, если частота достаточно мала. Практически это означает, что длина волны должна быть велика по сравнению с поперечными размерами линии (ср. 44). [c.25]

Величина /С1 является коэффициентом упругости, Ж1 — массой, а Rl — коэффициент трения, причем все они рассчитаны на единицу длины трубы, уравнение (5,6) аналогично уравнению распространения волн в электрической линии, или телеграфному уравнению [c.80]

Последние случаи, очевидно, аналогичны отражению звуковой воздушной волны, распространяющейся в трубе. Если конец трубы закрыт, то отражение имеет один характер, в случае открытого конца — другой. В обоих случаях вся энергия отражается (т. И, 257). Волны, отраженные на обоих концах электриче ской линии, усложняют общее решение, в особенности, когда не выполняется упрощающее условие (2). Однако во многих случаях, имеющих практический интерес, этими волнами можно пренебречь без значительного ущерба для точности. Уже однократное прохождение волн вдоль длинной линии обычно приводит к значительному ослаблению их, и потому влияние отраженной волны, которая должна пройти всю линию трижды, становится незначительным. [c.487]

Индуктивность и емкость на 0,3 м длины электрической линии передачи без потерь составляет 0,08 мкФ/Гн и 29,5 пФ соответственно. Рассчитать скорость распространения и характеристический импеданс для электромагнитной волны в этой линии. [c.60]

Наиболее простая высокочастотная линия задержки представляет собой звукопровод в виде длинной призмы, на концах которой расположены два преобразователя. Такие линии обычно имеют не очень большую длину (до 30 см) и позволяют получать задержки до 60 мксек. Ввиду того что температурная стабильность является одним из важнейших параметров линии, а полные потери невелики вследствие малой длины, эти линии чаще всего изготовляются из стекла. Так как в настоящее время разработаны стекла с малым температурным коэффициентом скорости лишь для продольных волн, в таких линиях обычно применяются пьезокерамические преобразователи, колеблющиеся по толщине. [c.577]

Высшие типы волн в коаксиальной линии имеют свои критические длины, связанные с геометрическими размерами поперечного сечения коаксиальной линии. Как и в волноводе круглого сечения, наибольшую критическую длину волны в коаксиальной линии имеет волна Нц. При отношении D/d от 2 до 5, т. е. для наиболее распространенных значений волновых сопротивлений порядка 50—100 Ом, с достаточной для практики точностью [c.54]

Реактивное сопротивление параллельного шлейфа путем изменения его длины можно сделать либо индуктивным, либо емкостным. При увеличении длины короткозамкнутого шлейфа I от нуля до Ял/4 ( л=Я/ , и Я соответственно — длина волны в полосковой линии и свободном пространстве, а е — диэлектрическая проницаемость диэлектрика) параллельное индуктивное сопротивление изменяется от нуля до своего максимального значения, определяемого потерями в ленточной линии, играющей роль шлейфа. Аналогично параллельное емкостное сопротивление разомкнутого шлейфа при изменении его длины от О до Хл/4 меняется от нуля до максимальной величины, несколько меньшей, чем в случае короткозамкнутого шлейфа, из-за потерь энергии на излучение с конца шлейфа. Применять шлейфы длиннее Хц/4 не рекомендуется, так как в этом случае сужается полоса частот, в которой можно получить удовлетворительное - согласование. [c.96]

Волновое сопротивление шлейфов Z, как правило, берут равным волновому сопротивлению основной линии. На рис. 64 приведены формулы для расчета реактивного сопротивления шлейфов X. Следует иметь в виду, что при длине шлейфов I, близкой к четверти длины волны в полосковой линии Ял/4, эти формулы не верны. [c.96]

Благодаря квазистатическому характеру поля волны ТЕМ в каждом поперечном сечении линии может быть определено напряжение и между проводами, равное интегралу от напряженности электрического поля вдоль любой линии, соединяющей поверхности обоих проводников и лежащей в плоскости рассматриваемого сечения. Можно ввести также понятие тока /, равного полному току, проходящему через поперечное сечение любого из проводников. Тош в проводах линии с волной ТЕМ имеют только продольную составляющую, и полные токи / в каждом из проводников равны по величине и противоположны по направлению в любом сечении линии. Это позволяет для описания процессов, происходящих в длинной линии, ограничиться рассмотрением распределения вдоль линии двух скалярных величин — тока / и напряжения и. [c.8]

Метрологические приложения интерферометрического метода весьма существенны и отражают прогресс науки и техники, достигнутый в XX в. Хорошо известно, что использование в качестве первичного эталона длины метрового платинового стержня, хранящегося в Париже, представляла ряд неудобств. Более эффектно выглядела возможность определить путем последовательных интерферометрических измерений, сколько длин волн какой-либо спектральной линии укладывается в одном метре, и затем считать первичным эталоном приведенную к вакууму длину волны ло этой линии, излучаемой стандартным источником света. [c.237]

Для характеристики длинной линии как элемента системы пневмоавтоматики представляет интерес не только опеределение значений /ез , но также и величина давления, которое передается головной волной, распространяющейся со скоростью звука в рассматриваемой среде. Поэтому является практически важным определение условий затухания головной волны в длинных линиях под действием сил трения. Этим вопросам посвящены разделы работ И. А. Чарного и Г. Д. Розенберга (см. [25], стр. 72—74 и [26], стр. 338—342). [c.416]

Исакович М. А. Теория волновидной изоляции в длинных линиях.— В кн. Труды VI Всесоюзн. симпозиума по дифракции и распространению волн,- Ереван, 1973, кн. 2. [c.283]

Эксимериая молекула Длина волны в центре линии перехода, нм Ширина линии усиления, нм [c.500]

Луис Альварец, ученик Лоуренса, работавший во время войны 1941—1945 гг. в Радиолокационной лаборатории (США), реконструируя радиолокационную установку, создал новый тип ускорителя. Несколько резонаторов с большой добротностью (2, работая на волнах длиной порядка метра, ускоряли электроны. Каждый резонатор подключен к отдельному генератору. Вся система действовала синхронно при согласовании по фазе с волной в коаксиальной линии, связанной с главным генератором эта линия параллельна резонаторам. Такое устройство может быть использовано как для ускорения электронов, так и для ускорения ионов. [c.79]

ЧЕТВЕРТЬВОЛНОВАЯ ЛИНИЯ — отрезок однородной д.шнной линии передачи, длина к-рого составляет четверть длины волны в этой линии па рабочей частоте. Особенность Ч. л. состоит в том, что при [c.410]

Идею применить уравнение Бюргерса для объяснения поведения волн умеренной амплитуды можно встретить в работах [50, 51], однако впервые оно было строго получено в радиофизике при изучении волн в нелинейных линиях передачи [52]. Суть асимптотического метода работы [52] заключается в предположении медленности изменения формы профиля в сопровождаюш,ей системе координат на расстояниях порядка длины волны. Этот метод был вскоре применен к проблемам нелинейной акустики уравнение Бюргерса удалось получить из системы гидродинамических уравнений, учитывающих вязкость и теплопроводность среды [53]. Дальнейшие успехи теории связаны с обобщением уравнения Бюргерса на цилиндрически- [54] и сферически-симметричные волны [55], на случай среды с релаксацией [56], на слабо-неодномерные задачи нелинейной дифракции ограниченных пучков [57] и, наконец, на задачи более высоких приближений [58] ). [c.9]

Критическая длина волны для следующих типов волн в коаксиальной линии Hiil и Ео1 одинакова И определяется по формуле [c.55]

Из всех высших типов волн коаксиальной линии единственное, но весьма важное применение находит только волна Но1, для создания колебаний вида Нои в коаксиальном. резонаторе, которые необходимы для нормальной работы важного типа электронного прибора СВ Ч — так называ емого коаксиального магнетрона. В этом случае резонатор представляет собой отрезок коаксиальной линии, коротко-замкнутый с обоих концов, пр ичем расстояние между короткозамы-кающими стенками равно Хв/2, где Хв — длина волны в коаксиальной линии при распространении в ней волны высшего типа Но1. [c.55]

Если пространство между проводниками линии передачи заполнить ди- лектриком с относительной диэлектрической проницаемостью е, волновое сопро-Гйвление уменьшится в ]/е раз по сравнению с воздушной линией тех же размеров. Скорость, распространения электромагнитных волн в такой линии (длина олны) также уменьшается в]/ё раз. В коаксиальных кабелях с изоляцией из полиэтилена (е = 2,25) длина волны уменьшается в 1,5 раза по сравнению с длиной волиы в воздухе, т. е. электрическая длина такого кабеля в 1,5 раза больше еометрической. Соответственно -коэффициент укорочения /Су = 0,66...0,67. [c.221]

Антенна представляет собой цепь с распределенными постоянными индуктивностью, емкостью, сопротивлением. Поэтому в общем случае распределение тока в антенне подобно распределению тока в длинной линии. Антенны можно разделить на две группы резонансные, в которых величина тока но длине аитенны изменяется, и нерезонансные (антеннькбегущей волны), в которых величина тока вдоль антенны примерно посгоянна. Если удаленный конец антенны нагружен на активное сопротивление (второй вывод которого заземлен), равное по величине волновому сопротивлений) провода антенны, в ней устанавливается бегущая волна, т. е. если пренебречь потерями энергии, ток по всей длине. ан-тенны будет иметь одинаковую величину. Однако антенна излучает энергию, поэтому по мере удаления от точки питания ток в, антенне снижается. [c.226]

II разд. 1, в частностл, предясло-ксние о распространении только ГЕМ-волны. В коаксиальной линии критическая длина волны первой из возможных мод более высокого. порядка, которая может распространяться, [c.13]

Метр — это длина, равная 1 650 763,73 длин волн в вакууме оранжевой линии атома криптона-86 (линии, соответствующей переходу между уровнями 2р,о и 5ds данного атома). Эталон для воспроизведения метра представляет собой комплекс аппаратуры, включающей интерферометры для точного измерения длин. Метр приблизительно равен 1/40 000 000 доле длины земного мернднаиа. [c.241]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...