Плотность энергии излучения спектральная, по длине волны

Структурные формулы закона Вина (10.69) и (10.70) определяют плотности энергии излучения, приходящиеся соответственно на единицу интервала частот или на единицу интервала длин волн при температуре Т. Применение термодинамики, следовательно, не решает полностью задачи по определению спектральной плотности равновесного излучения u v, Т). Однако, сведя решение задачи по отысканию этой функции от двух переменных v и Т к задаче определения функции /(v/Г) одной переменной, термодинамика позволила получить достаточно большую информацию о свойствах излучения. [c.212]

Спектральная плотность потока излучения ), = Е1с[ка характеризует распределение энергии излучения по длинам волн. Для абсолютно черного тела зависимость Ею от длины волны и температуры устанавливается законом Планка [c.126]

Испускание энергии по длинам волн происходит неравномерно и зависит от температуры. Зависимость спектральной плотности потока излучения от длины волны и температуры устанавливается законом М. Планка (1900 г.) [c.370]

В каждом случае поток энергии характеризуется плотностью излучения, яркостью, спектральным составом (плотностью распределения энергии по длинам волн) и т. д. Соотношения и размерности этих величин даны в табл. 9, И и 12. [c.47]

Джоуль на метр — единица спектральной плотности энергии излучения по длине волны. [c.58]

Джоуль на метр — спектральная плотность энергии излучения (по длине волны), при которой в диапазоне длин волн 1 м равномерно распределена энергия 1 Дж. [c.58]

Две характеристики — спектральная плотность энергии излучения по длине волны и спектральная плотность энергии излучения по частоте — представляют собой функции распределения данной величины по длине волны и по частоте. [c.180]

Структурная формула закона Вина (10.70) приводит к смещению максимума спектральной плотности энергии равновесного излучения с изменением его температуры. Действительно, определим длину волны которой соответствует максимальная плотность энергии и , равновесного излучения. Продифференцируем для этого выражение (10.70) по >l и производную приравняем нулю —5ц> Х Т)+Х Тц> (Х Т) = 0, откуда [c.212]

Если разделить всю площадь, охватываемую кривыми и Иу, на большое число вертикальных полос, то соотношение площадей полос в том и другом случаях представит некоторое распределение плотности энергии по спектру, которое будет определяться только выбором ширины этих полос. Функция их дает спектральное распределение энергии по равным интервалам длин волн dX. Функция t/v дает другое распределение, когда равными интервалами являются разности частот dv, которые не равны dX. Вообще, каждая новая функция длины волны, отложенная по оси абсцисс, дает свое решение вопросу о равенстве спектральных интервалов и свое собственное положение максимума излучения. [c.357]

Формулы (8.61) и (8.62) представляют собой закон Вина об энергии излучения, приходящейся соответственно на единицу интервала частот или на единицу интервала длин волн при температуре Т. Таким образом, видно, что применение термо- и электродинамики к равновесному излучению не решает полностью задачу по определению спектральной плотности излучения u v, Т). Однако, сведя решение задачи по отысканию этой функции от двух переменных v и 7 к задаче определения функции /(v/r) одной [c.149]

Пример 7.4. На плоскую поверхность под углом О = 45° падает излучение, содержащее длины волн между Х,1 =555 нм и Х,2=600 нм. Спектральная плотность потока энергии излучения в направлении поверхности по шкале длин волн на длине волны 555 нм равна Вт/м и [c.52]

Ото время как спектральное распределение энергии излучения, выходящего из отверстия в полости, имеет универсальный характер, для теплового излучения с открытой поверхности тела это не так его спектральное распределение зависит не только от температуры, но и от материала поверхности. Для количественной характеристики этого спектрального распределения вводят понятие испускательной способности тела (или Гх), т.е. спектральной плотности потока энергии излучения, испускаемого единичной площадкой поверхности по всем направлениям, так что л (1ш (или Гл(1Я,) представляет собой поток излучения в соответствующем спектральном интервале. Полный поток излучения всех длин волн представляет собой энергетическую светимость / поверхности (см. 1.10). Очевидно, что [c.420]

Вычислением спектрального распределения энергии, излучаемой абсолютно черным телом, занимались многие физики XIX в. Наиболее известны исследования Рэлея и Джина, которые вывели спектральное распределение излучения абсолютно черного тела из классического закона равнораспределения энергии по степеням свободы. Они установили, что полученные таким путем выводы согласуются с экспериментом только в длинноволновом пределе и что в коротковолновом пределе результаты приводят к знаменитой ультрафиолетовой катастрофе — спектральному распределению, плотность которого неограниченно возрастает при стремлении длины волны к нулю. [c.458]

Для описания распределения энергии по частотам введем зависящую от температуры спектральную плотность излучения U (T), тогда величина U (T)d o будет представлять энергию единицы объема излучения с частотами от со до со + (i o. Если в качестве независимой переменной взять не частоту, а длину волны, то получим спектральную плотность для которой легко вывести соотношение [c.243]

Формула (5-1) опрёделяет распределение энергии излучения черного тела по длинам волны. Иногда при описании удобно использовать не длины волн К, а соответствующие им частоты v = = сД. При этом спектральная плотность излучения fiv относится к единичному интервалу частот [c.154]

СПЕКТРОСКОПИЯ (от спектр и греч. skopeo — смотрю) — область физики, посвящённая исследованию распределения интенсивности эл.-магн. излучения по длинам волн или частотам (в более широком смысле С.— исследование разл. спектров). Методами С. исследуют уровни энергии и струитуру атомов, молекул и образованных из них макроскопич. систем, изучают квантовые переходы между уровнями энергии, взаимодействия атомов и молекул, а также макроскопич. характеристики объектов — темп-ру, плотность, скорость макроскопич. движения и т. д. Важнейшие области применения С.— спектральный анализ, астрофизика, исследование свойств газов, плазмы, жидкостей и твёрдых тел. [c.625]

Спектральная плотность энергии излучения по длине волны ЬМТ-2 мегр джоуль на метр Дж/м 3[т [c.40]

КРАСНОЕ СМЕЩЕНИЕ — увеличение длины волны монохроматич. компонента спектра источника излучения в системе отсчёта наблюдателя ( .(,) по сравнению с длиной волны этого компонента в собств. системе отсчёта (>.f,). Термин К. с. возник при изучении спектральных линий оптич. диапазона, смещенных в сторону длинноволнового (красного) конца спектра. Прячи-пой К. с. может явиться движение источника относительно наблюдателя — Доплера эффект пли (и) отличие напряжённости поля тяготения в точках пспуска-пия и регистрации излучения — гравитационное К. с. В обоих случаях параметр смещения 2 s (X,(,— кеМ е н зависит ОТ ДЛИНЫ волны, так что наблюдаемая плотность распределения энергии излучения /(, (Я.) связана с аналогичной плотностью в собств. системе отсчёта /е(л) соотноп1ением [c.487]

Значительная спектральная яркость. Этот параметр тесно связьгаает между собой плотность потока энергии, телесный угол, в котором она распространяется, и ширину спектра излучения, в котором сосредоточена эта энергия. Если сравнивать между собою по яркости когерентные и некогерентные источники, то видно, что температурные источники значительно проигрывают. Дело в том, что все источники излучения независимо от их температуры не могут излучать сильнее идеального излучателя - АЧТ - при той же температуре. Даже Солнце, которое нам кажется самым ярким источником, имеет такую же яркость, как и АЧТ при температуре 6000 К. По формуле Планка подсчитано, что полная мощность излучения Солнца ( т. е. мощность по всему спектру излучения) не превышает 7000 Вт с каждого квадратного сантиметра поверхности. Это мощностной порог Солнца. Большего мы получить не можем. Цифра эта сама по себе очень значительна. Но вспомним о том, что вся энергия распределена в широком интервале длины волны. Один только видимый участок имеет протяженность 3, 5 10 МГц. А если подсчитать, какая же доля от всей этой энергии приходится на полосу в 1 МГц Оказывается, в этой полосе на длине волны в 0,55 мкм квадратный сантиметр Солнца излучает мощность 10 Вт. А это очень незначительная мощность. Обычный радиопередатчик в этой же полосе обладает мощностью до 10 кВт. [c.29]

Применяя гипотезу Планка к отдельному нормальному колебанию с частотой со, будем считать, что его энергия может быть равна целому числу элементарных квантов Йш г=пНо. Тогда в состояни теплового равновесия средняя энергия, приходящаяся на одно нормальное колебание, выражается формулой (9.20) с го=Иы <е> =Йш/ ехр[Йш/(/гГ)]—1 . Умножая <е> на число независимых колебаний поля ш с1ш/(л с ), приходящихся на 1 м объема полости, получаем для спектральной плотности равновесного излучения и Т) формулу Планка (9.23). Этот результат выведен здесь для кубической полости, но он должен быть верен для полости любой формы (если интересоваться волнами, длина волны которых мала по сравнению-с ее размерами). В противном случае, вопреки тому, что нам известно о равновесном излучении, его плотность и Т) зависела бы от формы полости. [c.436]

Обсудим кратко возможные кинетические эффекты в плазме, вызываемые появлением циклотронных солитонов, в случае, когда давление плазмы меньше давления постоянного магнитного поля. Поскольку ВЧ-давление в солитоне уравновешивается магнитным давлением, а не давлением плазмы, то первое может приблизиться к давлению плазмы или даже превысить его. Выталкивание плазмы из солй-тона может задержаться из-за большой его длины вдоль магнитного поля, а также из-за продольной неоднородности магнитного поля (образования магнитных пробок). Способность циклотронных волн к самолокализации в виде солитонов дает возможность достижения большой плотности волновой энергии. Это, возможно, наблюдалось в экспериментах по ВЧ-нагреву плазмы в виде уширения спектральных линий излучения из плазмы [4.28]. Значительная плотность энергии колебаний электрического поля в солитоне может приводить к нагреву и аномальному сопротивлению. При этом энергия колебаний солитонного электрического поля посредством циклотронного резонанса переходит в поперечную кинетическую энергию захваченных электронов или ионов. Возможно, Что такой механизм объясняет появление частиц с большой поперечной энергией, зарегистрированных в режимах с убегающими электронами [4.4]. [c.90]

Солнце цредставляет собой плотное ядро, окруженное газовой оболочкой. Температура верхних слоев Солнца примерно 6000 К. Энергетическая светимость Солнца составляет 6,2-10 Вт/см . По-скольку Солнце удалено от Земли на расстоянии 149 000 000 км, то в соответствии с законом квадратов расстояний можно подсчитать энергетическую освещенность возле Земли. За пределами атмосферы, на площадке, перпендикулярной направлению распространения излучения, энергетическая освещенность составляет =1350 Вт/м . Эта величина часто называется солнечной постоянной. Общая же величина потока излучения, испускаемого Солнцем, составляет 3,8-10 Вт. За пределами земной атмосферы освещенность, создаваемая Солнцем, составляет примерно 135 000 лк, а на земной поверхности в средних широтах около 100 000 лк. При расчетах лазерных систем Солнце как излучатель можно принимать за АЧТ, у которого функция спектральной плотности потока излучения определяется температурой 7 =6000 К- Величина спектральной солнечной постоянной (энергия, падающая на единицу площади, перпендикулярно солнечным лучам) зависит от длины волны. [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...