Длинные волны в каналах постоянной глубины

ДЛИННЫЕ ВОЛНЫ В КАНАЛАХ ПОСТОЯННОЙ ГЛУБИНЫ 515 [c.515]

I. Определить коэффициент затухания длинных гравитационных волн, распространяющихся в канале постоянного сечения частота предполагается настолько большой, что Vv/a мало по сравнению с глубиной жидкости в канале и его шириной. [c.135]

Доказать, что для длинных волн в горизонтальном канале постоянной глубины к и постоянного прямоугольного поперечного сечения справедливы следующие дифференциальные уравнения [c.423]

В случае Я-поляризации амплитуда колебаний сначала почти постоянна, а затем несколько возрастает с приближением к точке возникновения первых высших пространственных гармоник. Это постоянство имеет достаточно элементарное объяснение. При х 1 свободное пространство и волноводные щели (и там, и там распространяются волны типа ТЕМ) могут рассматриваться как две длинные линии коэффициент отражения от их стыка определяется скачком волновых сопротивлений, которые в свою очередь связаны с шириной волноводных каналов, пропорциональных вне решетки и в щелях соответственно os ф и 0. Эти волновые сопротивления при х <с 1 не зависят от частоты, вследствие чего в длинноволновой области (вплоть до х 0,5) глубина минимумов В практически постоянна. Более детально это явление обсуждается в 8.2. [c.94]

Вывести уравнение движения длинных волн малой амплитуды в канале глубины h и постоянного поперечного сечения. [c.423]

Площадь поперечного сечения воды в канале имеет постоянное значение 4 о в невозмущенном состоянии и значение Ад + Ъ1, (где Ь — постоянная) там, где уровень воды поднимается на высоту Показать, что в простой волне, распространяющейся вдоль канала, постоянная Бернулли (170) равна сои + (3/4) где со = (gAo) /Ч- / — невозмущенная скорость волны, а и — скорость жидкости. Канал открывается в большой резервуар с постоянной глубиной Ак и скоростью длинных волн ск= Показать, что волна, [c.250]

Изложить теорию длинных волн в канале постоянной глубины А, обусловленных возмущающим потенциалом Si = H ехр t (at—Кх). Если дно заменить возмущающей силой, вызывающей отклонение щ — аехр i (at—Кх), то доказать, что относительная высота волн такая же, как если бы потенциал уменьшился в (1—ц) раз, где ц обозначает отношение а к равновесной высоте (—H/g), обусловленной возмущением. Доказать, что это справедливо не только для простых гармонических волн. [c.425]

Длинные волны в каналах постоянной глубины. Рассмотрим сначала свободные колебания жидкости, происходящие при отсутствии внешних сил, т. е. положим Х = 0. Примем сначала глубину Л постоянной. Тогда уравнения пр шимают вид [c.515]

Дать теорию длинных волн в канале постоянной ширины и глубины А при условии, что скорость свободной волны равна V(gh). Волна от землетрясения, определяемая уравнением T o = osfe( /—. ), распространяется вдоль дна. Доказать, что соот- [c.424]

В середине XVIII в. Эйлер вывел общие уравнения движения идеальной жидкости. Даламберу, Эйлеру и Лагранжу принадлежат и первые исследования потенциального движения идеальной жидкости. На этой основе Лагранж построил теорию так называемых длинных волн. Рассматривалось движение волн в бесконечном прямолинейном канале постоянной глубины k. Направим ось Ох вдоль свободного уровня в его невозмущенном положении, а ось Оу — вертикально вверх и будем считать потенциал скоростей F функцией 01 X, у ж времени t. Величина у не должна значительно отличаться от нуля, поэтому разлагаем F по степеням у [c.271]

Стоячие колебания в каналах переменной глубины. В 24 была рассмотрена теория стоячих волн на жидкости постоянной глубины. Мы покажем на примере, ограничиваясь случаем длинных волн, как определяются стоячие колебания жидкости, заключенной в сосуде, дно которого не горизонтально. Этот последний случай имеет место, например, для сейш, происходящих в озерах и представляющих свободные колебания всей жидкости, находящейся в озере. [c.518]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...