Доминирующая длина волны

Доминирующая длина волны — это длина волны спектрального монохроматического света, которая определяет цветовой тон данного цвета. [c.181]

Действительно, если расположить образцы в ряд по возрастанию длин волн, то оказывается, что они не воспроизводят равномерный ряд цветов покрытий, получаемый в результате визуального осмотра. Это особенно характерно для таких цветов, как коричневые, бежевые, кремовые и др. Например, два лакокрасочных покрытия желтого и защитного цветов отличаются по чистоте цвета, но характеризуются одинаковой доминирующей длиной волны. Другой пример два покрытия визуально не отличаются по цвету, но имеют различные координаты цвета, а следовательно, и разную доминирующую длину волны. [c.182]

Определить цветовые характеристики доминирующую длину волны X и чистоту цвета Р. Для этого координаты цветности х, у нанести на цветовой график МОК для соответствующего источника света (в данном примере для источника света С), полученную точку соединить с точкой белого цвета (источник света). В точке пересечения этой линии с линией монохроматических цветов находится значение к чистоту цвета Р определить по линиям равной чистоты. [c.192]

Результаты измерений записать в рабочий журнал. Определить графически доминирующую длину волны К (нм) и чистоту цвета Р (7о) записать измеренное значение коэффициента отражения р для испытуемого образца. [c.192]

Динамическая вязкость 10 сл. Диспергирование пигментов 21 Доминирующая длина волны 181 Дробеструйный способ очистки металла 73 [c.235]

Цветовой тон или доминирующая длина волны Xd — длина волны монохроматического излучения, которое в надлежащей смеси со стандартным ахроматическим излучением дает цветовое равенство с рассматриваемым излучением. [c.37]

Контраст по цветовому тону характеризуется количеством цветовых порогов по кривой спектральной чувствительности глаза, укладывающихся между доминирующими длинами волн двух данных цветов. Количество различаемых порогов по всему видимому спектру зависит от яркости полей сравнения (кри- [c.61]

Чтобы определить контраст по цветовому тону между двумя поверхностями, откладывают по оси абсцисс кривой спектральной чувствительности глаза значения доминирующих длин волн цветов этих поверхностей. Через полученные точки проводят прямые, параллельные оси ординат, до пересечения с упомянутой кривой. [c.62]

Физическая оценка цвета осуществляется путем количественного измерения его яркости, чистоты и доминирующей длины волны. [c.35]

Доминирующая длина волны выражается в нанометрах и определяет оттенок цвета, близкий к спектральному с данной волновой характеристикой. [c.35]

Измерив величину яркости, чистоту цвета и доминирующую длину волны, можно строго и однозначно определить данный цвет. [c.35]

Физические и соответствующие им психологические характеристики цвета интерпретируются в объеме конуса следующим образом. Цвета с наибольшей яркостью ((светлотой) располагаются на плоскости основания конуса. Чистота (насыщенность) цвета тем выше, чем ближе соответствующая наклонная прямая, проведенная из вершины, к образующей конуса. Наконец, чем ближе фиксирующая данный цвет точка находится к окружности, образующей основание конуса, тем резче выражена доминирующая длина волны, тем ближе к спектральному данный цветовой тон. [c.36]

Цвета, располагающиеся на прямой, соединяющей точку белого цвета Б с любой точкой кривой спектральных цветов, характеризуются одной доминирующей длиной волны и разной чистотой цвета — от нуля в точке Б до 100% на кривой чистых спектральных цветов. [c.38]

Б точка белого цвета В Л/ — прямая одной доминирующей длины волны Л/ — точка с чистотой спектр ального цвет а 100% Ц — произвольная точка, с чистотой цвета изменяющейся от о до 100%. [c.39]

Еще раз отметим, что, по мере того как длина волны растет, распределение напряжений стремится к статическому, но достигает несколько больших значений (этого и можно было ожидать). Эффекты рассеяния становятся доминирующими при уменьшении длины волны, хотя, когда длина волны становится величиной порядка длины граничных элементов, точность результатов может оказаться сомнительной. [c.302]

На рис. 3 показаны изменения частот колебаний как функции от числа доминирующей окружной волны для различных размеров вырезов. В случае сплошной оболочки (или оболочки с двумя вырезами небольшой длины или небольшого угла выреза) частоты колеба"1 ий изменяются как гладкие функции [c.252]

Нри исследовании щелочных атомов в работе [7.23] измерялось угловое распределение в надпороговых пиках при ионизации атома цезия. Для излучения с длиной волны 1064 нм пороговое число фотонов было равно 4. Угловые распределения измерялись для порогового и первого надпорогового пиков. Для первого надпорогового пика в волновой функции доминируют р- и ( -волны. Экспериментальные результаты хорошо согласуются с теоретическими расчетами, изложенными в этой же работе. Можно сделать вывод, что данные о структуре волновой функции конечного состояния непрерывного спектра, полученные из угловых распределений, более информативны, чем может дать полное сечение ионизации. [c.174]

Экспериментальные данные для первых трех надпороговых пиков в энергетическом спектре электронов при ионизации атома водорода были приведены в работе 7.47]. Атом облучался коротким импульсом линейно поляризованного излучения с длиной волны 608 нм и интенсивностями 6 10 и 1,2 10 Вт/см . В работе [7.48 приведены экспериментальные энергетические спектры при надпороговой ионизации атома водорода излучением с длинами волн между 596 и 630 нм, пиковой интенсивно стью порядка 10 Вт/см и длите льно стью лазерного импульса порядка 500 фс. В полученных спектрах доминируют процессы резонансной ионизации с участием возбужденных состояний, сдвинутых вследствие динамического эффекта Штарка. [c.185]

Интерферометры применяются как для абсолютных измерений длин волн с высокой точностью, так и для спектрального разложения с высокой разрешающей способностью. Если для абсолютных измерений прежде всего используется интерферометр Майкельсона, то для спектрального разложения доминирующим является интерферометр Фабри — Перо, он представляет собой открытый резонатор с двумя зеркалами, обладающими высокими коэффициентами отражения. Благодаря симметричной его конструкции относительно оптической оси этот интерферометр особенно удобен для исследования многих проблем НЛО и лазерной физики, в которых подобные резонаторы используются уже в самих источниках света. Кроме того, интерферометр многолучевого типа допускает относительно компактную конструкцию. Особенно часто употребляется интерферометр Фабри — Перо с плоскими пластинками, его аппаратная функция уже была рассмотрена в разд. BI.II. В первую очередь рассмотрим следующее условие регистрации пусть в направлении оси падает идеально параллельный световой пучок (угол падения 0 = 0). На выходе регистрируется прошедшая через интерферометр мощность излучения, зависящая от длины резонатора I. (Если интерферометр заполнен газом, то путем изменения давления можно изменять показатель преломления и оптическую длину пути в интерферометре.) Кроме того, можно регистрировать зависимость от 0, если направлять падающий свет под различными углами падения и затем измерять распределение интенсивности в фокальной плоскости [c.50]

Известно, что все хроматические цвета обладают и характеризуются тремя основными показателями цветовым тоном, который определяется длиной доминирующей волны в потоке отраженного освещаемой поверхностью света насыщенностью, или степенью выражения цветового тона по отношению к спектральному цвету той же длины волны, принятому за 100% и светлотой — синонимом яркости. [c.136]

Исследования цвета большого числа лакокрасочных материалов, проведенные Т. А. Печковой с сотр. [2, с. 26 5, 6, 7], показали, что цветовые характеристики (доминирующая длина волны, чистота и яркость) лакокрасочного покрытия не всегда дают правильное представление о его цветовом тоне, насыщенности (чистоте цвета) и светлоте. [c.182]

Для быстрой и объективной оценки цвета (применительно к Международной колориметрической системе) используют фотоэлектрический коЛоримеГр КНО-3, на котором непосредственно измеряется цвет [11]. Этим прибором можно измерять цвет на-, полненных лакокрасочных покрытий на образцах произвольной длины, шириной до 250 мм и прозрачных образцов с размерами 80X80X10 мм. Продолжительность измерения цвета одного образца составляет 2—3 мин. С помощью этого прибора можно оценить качественно и количественно цвет любого лакокрасочного покрытия, определив его цветовые характеристики доминирующую длину волны К, чистоту цвета и коэффициент яркости. [c.183]

Колориметрический метод основан на законах аддитивного синтеза из трех линейно независимых единичных цветов (закон Грасс-мана). В зависимости от выбора единичных цветов получают различные системы колориметрического измерения. Координаты цвета любых колориметрических систем пересчитывают в координаты цвета системы МКО. Яркость цвета в этой системе соответствует значению У. Рассчитывают по формулам координаты цветности X и у и с помощью графика цветности в системе МКО определяют значения доминирующей длины волны X и чистоты цвета Р. Имеются графики цветности в системе МКО для различных источников цвета. На рис. 4 приведен график для источника С, который применяется для определения характеристик цвета X и Р после проведения инструментальных измерений. Через точку пересечения координат цветности х и у и точку белого света С проводят прямую, пересекающую кривую спектральных цветов, и определяют значение X в точке пересечения. Чистоту цвета находят с помощью линий постоянной чистоты Р = onst или рассчитывают по формуле. [c.20]

Соединяя точку Ц с точкой белого цвета Б и продолжив прямую до пересечения с линией спектральных цветов, получим, что цвет Ц характеризуется доминирующей длиной волны 500 нм и чистотой 35%, так как аттестуемая точка находится ровно на середине между равночистотньши кривыми со значениями чистоты 30 и 40%. [c.39]

В задачах о распространении гармонических волн в пластине появляется дополнительный характерный размер, поэтому как фазовые скорости, так и частоты оказываются зависящими не только от параметров слоения, но и от толщины пластины в целом. Относительное влияние каждого из двух возможных типов дисперсии исследовалось в работе Сана и Ахенбаха [64], в которой были найдены частоты низших мод волн изгиба и растяжения— сжатия как функции волнового числа. Было также показано, что полученные результаты хорошо согласуются с результатами, предсказываемыми теорией эффективных модулей, для малых значений волнового числа, когда дисперсия определяется толщиной пластины. При больших значениях волнового числа (меньших длинах волн) начинает доминировать дисперсия, обусловленная слоистостью структуры и приводящая к увеличению фазовой скорости с ростом волнового числа. Данный эффект не может быть описан теорией эффективных модулей. [c.372]

Так как мы не делали еще никаких приближений, то эти уравнения являются точными. Теперь мы сделаем предположение, что коэффициент п столь медленно изменяется с расстоянием, что на расстояниях порядка длины волны этим изменением можно пренебречь. Иначе говоря, это означает, что длина волны мала по сравнению с величиной расстояния, на котором проявляется неоднородность среды. Как известно, это предположение составляет основу геометрической оптики. Если принять указанное предположение, то член, содержащий kl = Anjxl будет доминирующим членом уравнения (9.93а), и это уравнение примет следующий простой вид [c.340]

Э. в. разл, диапазонов X характеризуются разл. способами возбуждения и регистрации. Они по-разному взаимодействуют с веществом. Процессы излучения и поглощения Э, в, от самых длинных волн до ИК-излучеиия достаточно полно описываются соотношениями электродинамики. На более высоких частотах доминируют процессы, имеющие существенно квантовую природу, а в оп-тич. диапазоне и тем более в диапазонах рентг. и у-лучей излучение и поглощение Э. в. могут быть описаны только на основе представлений о дискретности этих процессов. Во мн. случаях эл.-магн. излучение ведёт себя не как набор монохроматич. Э. в. с частотой ш и волновым вектором Л, а как поток квазичастиц—фотонов с энергией Лт и импульсом p = h[c.543]

Относительное влияние этих двух факторов было рассмотрено Розенблютом и Форсайтом [45 [. Они показали, что учет как поглощения, так и рефракции приводит к увеличению наблюдаемого брэгговского утла по сравнению со значением, определяемым (9). Причем, как правяло, в мягком рентгеновском диапазоне рефракция играет доминирующую роль за исключением случаев, когда длина волны излучения попадает в окрестность характеристических линий электронов, входящих в состав компонент МИС. [c.434]

Для минус первой гармоники при х > 4 вершина хребта уже практически совпадает с линией зеркального резонанса (3.2), отмеченной на рис. 92 кружочками. Для -поляризованных волн реальный резонанс всегда смещен по отношению к (3.2) в коротковолновую область. Для точного выявления экстремальных точек при зеркальном резонансе во всем диапазоне х необходимы численные расчеты. Фград В общем случае гармоника, для которой выполняется (3.2), в рассеянном поле всегда будет доминирующей. В максимумах резонирующая гармоника может переносить более 90 % энергии рассеянного поля. При коротких длинах волн существование такого резонанса понятно из геометрооптических представлений, при длинах волн, соизмеримых с периодом, этот вопрос оставался открытым. Результаты строгого решения показали,что зеркальный резонанс является четко выраженным уже при длинах волн, меньших периода. [c.146]

С практической точки зрения пять типов взаимодействия, приведенные в табл. 10.1, можно разбить на две категории. Первые два процесса соответствуют случаю, когда мощность накачки разделяется между быстрой и медленной модами. В остальных случаях накачка поляризована вдоль медленной оси. В первой категории процессов параметрическое усиление максимально, когда мощность накачки в двух поляризационных модах равна, т. е. 0 = 45, где 0-угол между направлением поляризации накачки и медленной осью. Даже в этом случае различные процессы конкурируют между собой, поскольку значения коэффициентов параметрического усиления для всех этих процессов приблизительно одинаковы. В эксперименте [21] наблюдалось четырехволновое смешение с синхронизмом типа I при накачке импульсами длительностью 15 пс на длине волны 585,3 нм от лазера на красителе с синхронизацией мод. Доминировал параметрический процесс типа I, поскольку в этом случае расстройка групповых скоростей различных волн относительно мала. [c.299]

Наличие элемента, сопрягающего волновой фронт, внутри генератора с параметрическим кольцевым резонатором по существующим представлениям должно сделать эту схему не чувствительной к изменению длины резонатора и автоматически настроенной на любую длину волны накачки (ср. 4.3). Эксперимент показал, что кинетика генерации представляла собой режим незатухающих хаотических пульсаций, в котором можно бьшо вьщелить доминирующую, основную частоту биений. С ростом [c.170]

Таким образом, развитие сдвигового слоя возможно через попарное слияние образующихся вихревых структур. Для этого необходимо, чтобы в спектре начальных возмущений доминировали субгармоники с волновыми числами /е/2 п = 1,2...). Если эти условия не выполняются, то возможны иные механизмы образования крупных вихревых структур и, как следствие, другая картина развития сдвигового слоя. Например, при наложении иа основное течение возмущений с двумя длинами волн - Я, и ЗА, (рис. 6.12) - развитие первичной неустойчивости происходит подобно сценарию, представленному на рис. 6.10. В то же время, этапы развития вторичной неустойчивости существенно различаются. Как ВИД1Ю из рис. 6.12, т = 3,5, происходит спаривание первичных вихревых структур. Дальнейшая эволюция приводит к разрыву средних вихрей в каждой тройке и образованию цепочки двухвихревых структур. Подобный процесс имеет место и при счетверении первичных вихрей, когда в течении возбуждаются основная гармоника и субгармоника с длиной волны 4А,. [c.356]

Э. в. различных диапазонов X характеризуются различными особенностями (способы возбуждения, прием и регистращш, взаимодействие с веществом и т. и.). Различают радиоволны, световые волны (видимая, инфракрасная и ул1>тра-фполетовая части спектра), рентгеновское излучение и у-излучение (см. табл.). Наибольшие различия б свойствах Э. в. различных диапазонов возникают прн взаимодействиях Э. в. с веществом. Процессы излучения и поглощения. Э. в. от самых длинных волн до инфракрасных достаточно нолно описываются соотношениями электроди-намик и и электронной теории. На болео высоких частотах доминируют процессы, имеющие существенно квантовую природу. [c.469]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...