Длина волны критическая

При уменьшении длины волны критический угол 0е уменьшается примерно пропорционально Я. Зависимость 0в (3 ) может быть грубо аппроксимирована формулой [c.75]

С увеличением п растет критическое волновое число кт, т.е. уменьшается длина волны критического возмущения. Таким образом, при уменьшении линейного масштаба возмущений в направлении оси г соответственно уменьшается и характерный горизонтальный масштаб критических возмущений. [c.44]

Повышение конвективной устойчивости и уменьшение длины волны критических возмущений можно понять из следующих соображений. С увеличением скорости вдувания образуется, как указывалось выше, температурный пограничный слой у одной из границ. В связи с этим уменьшается эффективная толщина стратифицированного слоя жидкости, которая имеет (при до- [c.274]

Критические волновые числа в зависимости от д изображены на рис. 40. На гидродинамической моде увеличение д приводит к увеличению длины волны критических возмущений, а на тепловых модах, напротив, — к уменьщению. Разрыв на кривой Рг = 0,73 связан с тем, что при этом значении числа Прандтля нейтральная кривая Gr(Ar) волновой моды имеет два минимума и при изменении параметра стратификации неустойчивость передается от одного минимума к другому. [c.73]

Критическое число Грасгофа при а= О равно = 1680, т.е. более чем втрое превосходит значение в отсутствие перегородки. Этот эффект можно объяснить следующим образом. Гидродинамическая мода неустойчивости связана с возникновением на границе раздела потоков стационарных вихрей, наклоненных к вертикали на некоторый угол (см. рис. 5). Условие исчезновения касательной компоненты скорости, на проницаемой перегородке делает невозможным развитие возмущений такой формы, что и приводит к повышению границы устойчивости. Как видно из рис. 51, с ростом параметра сопротивления критическое число Грасгофа растет по закону, близкому к линейному. При этом растет длина волны критических возмущений. [c.88]

Вторичные течения в припороговой области характеризуются наличием сильно различающихся временных и пространственных масштабов. Так, характерное время нарастания колебательных возмущений, вызывающих неустойчивость основного течения (это время определяется вещественной частью инкремента), велико по сравнению с периодом колебаний, а также с характерными временами затухания других мод. Пространственный масштаб огибающей волнового пакета, составленного из возмущений с волновыми числами в узком интервале неустойчивости, много больше длины волны критического возмущения. Это обстоятельство позволяет применить метод многих масштабов. Именно, будем считать, что функции зависят от набора аргументов 2/ = 6 2, Г/ = 6 Г, / = О, 1> 2,.. . При этом в выражениях для дифференциальных операторов производится замена [c.232]

При сверхзвуковом обтекании (М > I) и для не слишком больших длин волн критическая скорость определяется выражением [c.481]

Определить критическую длину волны, критическую частоту и длину волна в прямоугольной волноводе для волны типа Ец. Размеры поперечного сечения 4 х 3 см. Частота колебаний 10 ГГц. [c.89]

Как показывают опытные данные, рентгеновские лучи сплошного спектра возникают при энергиях электронов, не превышающих некоторой критической величины (обычно при напряжениях на трубке до 20—30 кВ), характерной для данного материала антикатода. Рентгеновские лучи сплошного спектра имеют резкую границу со стороны коротких длин волн, называемую коротковолновой границей сплошного спектра. [c.158]

В заключение отметим, что при молекулярном рассеянии в критическом состоянии вещества средний размер элемента объема Ду флуктуации может сильно увеличиться, так что линейный размер Av может стать равным длине световой волны и даже превзойти ее. Это делает рассеивающую среду аналогичной среде со взвешенными посторонними микроскопическими частицами, которая более равномерно рассеивает свет всех длин волн, если в веществе нет заметных областей поглощения света. [c.121]

Случай Сг = О соответствует нейтральным колебаниям и кривая i(a, R) = 0 в плоскости а, R отделяет область неустойчивости ламинарного пограничного слоя от области устойчивости. Эта кривая называется нейтральной. Наименьшее число Рейнольдса на нейтральной кривой является критическим числом Рейнольдса для данного течения. При числах Рейнольдса, меньших критического, возмущения любой длины волны затухают. При числах Рейнольдса, больших критического, имеются возмущения с определенной длины волны, которые нарастают. [c.311]

Таким образом, с помощью метода малых возмущений можно получить значение критического числа Рейнольдса. Начиная с того места на пластине, где число Рейнольдса достигает своего критического значения, начинают нарастать возмущения с определенной длиной волны. Далее вниз по потоку становятся неустойчивыми возмущения и с другими длинами волн. Наконец, на некотором расстоянии от начала потери устойчивости ламинарное течение переходит в турбулентное. Критическое число Рейнольдса, определенное экспериментальным путем из наблюдения перехода ламинарного режима течения в турбулентный, соответствует тому месту пластины, где турбулентность потока приводит к перестройке всего течения. Поэтому найденные пз экспериментов критические числа Рейнольдса обычно превышают по величине их теоретические значения. [c.312]

Значения электрооптических коэффициентов для различных типов кристаллов приведены в табл. 33.1— 33.4. Если частота электрического поля, при которой произведены измерения, намного выше или ниже частоты собственного акустического резонанса, то использованы соответственно обозначения (S) иг. ИЛИ (Г) и Погрешность измеренных значений г, , около 15%. В сегнетоэлектриках и других материалах, имеющих фазовый переход, наблюдается сильная зависимость электрооптического коэффициента от температуры. если последняя близка к критической температуре Тка- Зависимость г /1, от длины волны света в области прозрачности веществ, как правило, слабая. [c.861]

На рис. 7.2.3 показаны нейтральные кривые, рассчитанные для параболического профиля скорости Уу. = 2у — у при различных значениях скорости вдува и отсоса, а на рис. 7.2.4 и 7.2.5 — зависимости для критического числа Рейнольдса тической длины волны возмущения (аб ),,р от параметра п. [c.458]

В месте скачкообразного изменения параметров возникают отраженные волны. Энергия падающей волны частично проходит дальше, частично отражается к источнику. Кроме того, в точке разрыва может возникнуть излучение, а также возбуждение волн высших типов. Эти явления нельзя учесть, оставаясь в рамках телеграфных уравнений. Однако если линейные размеры области скачкообразного изменения параметров (например, геометрических размеров на стыке двух линий) значительно меньше длины волны, то эффекты возбуждения волн высших типов малы. В случае волно-водных систем для уменьшения влияния волн высших типов необходимо так подобрать размеры волноводов, чтобы частоты этих волн оказались ниже критической частоты для данного волновода. [c.370]

Величина пропорциональна критической силе задавая разные X, т. е. синусоидальные возмущения с разной длиной волны, мы можем получить любую критическую силу. Однако существует такое значение X, цри котором критическая сила минимальна, а именно = 2а . При этом значении % = 4а и, следовательно, [c.133]

Электромагнитная волна в прямоугольном волноводе распространяется только тогда, когда размер широкой стенки волновода больше половины длины волны в свободном пространстве (а>Хо/2). Если Яо>2а, то волна вдоль оси волновода затухает по апериодическому закону. Равенство Я,, = 2а соответствует самой низкой критической частоте волновода — д 1я волны типа Ящ (иначе ТЕ,,). [c.306]

Тип УЗК выбирают следующим образом. Продольными и поперечными волнами контролируют изделия значительной толщины — в несколько раз большей длины волны. Волны в пластинах применяют для контроля листов, оболочек, труб с толщиной стенки, соизмеримой с длиной волны. Волнами в стержнях проверяют проволоки и прутки, диаметр которых соизмерим с длиной волны. Поверхностными волнами выявляют дефекты на поверхности изделия чувствительность уменьшается с увеличением глубины и практически достигает нуля на глубине, равной длине волны. Сложная форма поверхности изделия не является препятствием для контроля, поскольку поверхностная волна следует за всеми ее изгибами. Для выявления подповерхностных дефектов применяют продольные подповерхностные волны, возникающие при наклонном падении УЗК на поверхность изделия под углом, равным первому критическому. Эти волны нечувствительны к неровностям и дефектам на поверхности изделия и достигают максимума чувствительности на глубине 5—10 мм от поверхности. [c.254]

Если на выходе из канала имеется сопло (или шайба), на котором устанавливается критический перепад давления, то скорость течения в критическом сечении сопла будет равна критической (скорости звука). Для сравнительно длинноволновых колебаний, когда длина волны возмущений Л много больше, чем диаметр сопла Л > do, истечение жидкости через сопло будет практически квазистационарным, т. е. [c.216]

Здесь бкр — критическая толщина пленки I — длина волны случайного возмущения а — поверхностное натяжение. При фиксированном значении б к разрыву пленки приводят возмущения с длиной волны [c.145]

Исследование течения жидкости в сопле форсунки доказало, что при наличии динамического вихря устанавливается режим истечения с критической скоростью, равной скорости распространения длинных волн на поверхности жидкости. Скорость зависит от высоты текущего слоя жидкости, т. е. от толщины пленки топлива. Поэтому с уменьшением радиуса воздушного вихря осевая скорость должна увеличиться. Если предположить, что при уменьшении количества перепускаемого топлива вследствие изменения сопротивления в перепускной системе сохраняется неизменным размер воздушного вихря, то [по уравнению (29) ] значение тангенциальной скорости снизится. При постоянном напоре должны возрасти осевая скорость и расход топлива через сопло. Однако при сохранении напора и толщины пленки топлива скорость распространения длинных волн и критическая скорость истечения не изменяют своих значений. Следовательно, при изменении сопротивления в перепускной системе происходит одновременно уменьшение радиуса воздушного вихря и тангенциальной скорости. Вследствие того, что воздушный вихрь уменьшается при снижении количества перепускаемого топлива, перепускные отверстия можно выполнять значительно больше сопловых. Тогда расход топлива через сопло будет изменяться из-за сопротивления в перепускной системе от нуля (при полностью открытом регуляторе перепуска) до максимального расхода (при полностью закрытом регуляторе). [c.127]

Осью абсцисс на рис. 2 является критический параметр нейтрального вихря (а=2"л /А, где А — длина волны возмущающего вихря в направлении г—образующей цилиндра, а следовательно, л/2 — расстояние между осями [c.259]

С = f os kz, допускающей такое же капиллярное давление Р( , что и начальное находим критическую длину волны [c.40]

Из теории Мотта следует, что максимум на кривых изменения удельного электросопротивления при старении связан с образованием скоплений критического размера, равных длине волны электронов проводимости, поскольку скопления вызывают сильное их рассеяние. Измерение зон в сплаве А1 + 5,3% Zn при максимуме удельного электросопротивления дало среднее значе- [c.225]

Критическая длина волны Xt, при которой наступает неустойчивость Тейлора, определяется условием со = О и равна [c.88]

В 1945 г. Койтер [7.36] подробно исследовал поведение различных упругих систем вблизи точки бифуркации. Для простейшей осесимметричной формы начального прогиба с длиной волны, равной длине волны при потере устойчивости совершенной оболочки, была получена зависимость для критических напряжений (см. также [7.37]) [c.121]

Параметр X характеризует длину волны в продольном направлении. Кривые для больших значений параметра имеют один максимум, соответствующий наименьшему критическому значению усилия. Для малых значений Ур кривые имеют два максимума. Первый из них расположен в области малых значений параметра (длинные продольные волны), второй — в области больших значений (короткие волны). При этом величины Хр, соответствуюш,ие второму максимуму, определяют наименьшие критические усилия. Таким образом, потеря устойчивости оболочки сопровождается образованием коротких продольных волн. При этом зависимость критического усилия от параметра h/R слабая. [c.216]

Оценка коэффициента отражения зеркала при скользящем падении может быть сделана на основании формул электромагнитной теории света, связывающих угол полного внутреннего отражения с концентрацией электронов в отражающем веществе. (Речь идет, разумеется, об электронах, принимающих участие в дисперсии.) Оказывается, что для данной длины волны критический угол возрастает как С — концентрация элексро-нов). Или, иначе говоря с увеличением С при данном угле падения можно наблюдать излучение с более короткой длиной волны. Из этих соображений следует, что в условиях скользящего падения выгоднее всего покрывать решетку платиной или золотом, для которых С велико. Наоборот, для углеводородов С мало, поэтому коэффициент отражения решетки уменьшается при осаждении на ее поверхности паров масла. Это заставляет считать более целесообразным применение ртутных диффузионных насосов, а пе масляных [23]. Рассчитанные по электромагнитной теории значения углов полного внутреннего отражения согласуются с экспериментальными данными. [c.133]

Интересен предельный случай XIоо, соответствующий слою жидкости, ограниченному с обеих сторон идеально теплопроводными массивами (например, слой жидкого металла между стеклянными пластинами). В этом предельном случае критическое число Рэлея убывает до значения Кт = 720, а критическое волновое число кт до нуля. Таким образом, fбOO/ по мере уменьшения от-носительной теплопровод- ности массивов длина волны критических возмущений неограниченно возрастает. При этом критическое движение оказывается почти горизонтальным. Это представляется естественным при наличии нетеплопроводных границ существование в слое жидкости вертикальных движений и связанного с ними вертикального конвективного пере носа тепла становится не выгодным. [c.55]

Волноводы характеризуются линейными размерами, критической длиной волны Хкр, длиннее которой волны не распространяются в данном волноводе, длиной волны в волноводе Ад. Волна, распространяющаяся по волноводу, определяется видом колебаний и обозначается с помощью индексов тип (Ещц или TMtnn и I mn или TEffiii), соответствующих числу полуволновых изменений напряженностей и Я вдоль широкой (индекс т) и узкой (индекс п) стенок волновода. На рис. 9 приведены конфигурации электрического и магнитного полей в прямоугольном волноводе для колебаний видов Г 1, ТМп и ТЕп. [c.213]

При высоких скоростях, имеющих место в прямоточных парогенераторах, работающих на докритических параметрах и температурах вплоть до максимальной, на внутренней поверхности трубы образуется так называемый волнрьетый магнетит. В парогенераторах, работающих на сверхкритических параметрах, его появление отмечено при температуре ниже критической. Волны высотой до 150 мкм наблюдались при скоростях теплоносителя 1,6—2,9 м/с, причем длина волны была в пределах от 80 до 350 мкм, заметно уменьшаясь с увеличением скорости. Эти волны имели хорошо определимую кристаллическую структуру. Вероятной причиной их появления считают действие гидродинамических сил на осаждение из пересыщенного раствора магнетита, образовавшегося при растворении с поверхности трубы. Все наблюдения были сделаны на перлитных сталях, содержащих 2,25% Сг и 1% Мо. Появление волнистого магнетита существенно увеличивает трение по сравнению с трубами с гладкой внутренней поверхностью. Экспериментально наблюдалось увеличение трения в 20 раз, что соответствовало значению числа Рейнольдса, равному 10 . Это может вызвать значительное падение давления, причем разное в разных трубах. Когда падение давления становится очень большим, волнистый магнетит должен быть удален кислотной очисткой труб. [c.181]

ПОЛНОЕ ВНУТРЕННЕЕ ОТРАЖЕНИЕ — отражение эл.-магн. излучения (в частности, света) при его падении на границу двух прозрачных сред с показателями преломления и щ из среды с большим показателем преломления ( i > rtj) под углом > (p pi К рого sin i p = ftj/ai = Наим, угол падения qp p-при к-рои происходит П. в. о., наз. предельным (критическим) или углом полного отражения. Впервые П. а. о, описано И. Кеплером (J. Kepler) в 1800. Поток излучения, падающий при углах ф Фкр< испытывает полное отражение от границ раздела, целиком возвращается в среду с iij, т. о. коэф. отражения Л = 1, В оптически менее плотной среде в области вблизи границы существует конечное значение ал.-магн. поля, однако поток энергии через границу отсутствует, т. к. перпендикулярная поверхности компонента Пойнтин-га вектора, усреднённая по времени, равна нулю. Это означает, что энергия проходит через границу дважды (входит и выходит обратно) и распространяется лишь вдоль поверхности среды в плоскости падения. Глубина проникновения излучения в среду Ид определяется как расстояние, на к-ром амплитуда эл.-магн, поля в оптически менее плотной среде убывает в е раз,Эта глубина зависит от относит, показателя преломления Kjj, длины волны X и угла ф. Вблизи ф р глубина проникновения наибольшая, с ростом угла вплоть до 90° плавно спадает до пост, значения. [c.27]

Как, конечно, читатель уже убедился, гармоническое движение волн, характеризующее турбулентность с малыми возмущениями, имеет большое сходство с волнами неустойчивости, теория которых разработана В. Толлмином [7] и Г. Шлихтингом [8]. Такие волны возникают в вынужденном потоке при продольном обтекании плоской пластины, когда число Рейнольдса превышает критическое. Чтобы иметь возможность провести сравнение этих волн с волнами, возникающими при естественной конвекции, необходимо для последних определить характеристический формпараметр волны. Нами найдено, что длина волны X гармонических волн, возникающих в начальный момент возмущающего движения, имеет следующее значение [c.356]

Итак, флуктуации с длиной волны, больше критической, будут расти. Для пленок с толщиной, близкой к расстояния между неоднородностями становятся бесконечно-большими. Это и понятно, поскольку пленки весьма тонкие, для образования макроскопической капельки необходимо собрать жидкость с большой площади. В частности, для пленки с толщиной, близкой к he 0.1 мкм, образованной из неполярной жидкости, имеем приближенную оценку Л 2ivR/ l - [h /h) (Kornev и Neimark, [c.40]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...