Длина волны колебания

Наконец, рассмотрим длину волны колебаний [c.44]

Действие вибропоглощающих покрытий будет удовлетворительным при условии, если протяженность поглощающего слоя равна нескольким длинам волн колебаний изгиба. При малой протяженности облицовки по сравнению с длиной волны изгиба покрытия не уменьшают амплитуд колебаний. Это условие особенно важно учитывать при демпфировании вибраций на низких частотах, когда длины изгибных волн велики и требуются вибропоглощающие покрытия значительной протяженности. [c.129]

Исследование продольных колебаний стержня, размеры сечения которого по сравнению с длиной стержня, а также по сравнению с длиной волны колебаний, относительно малы, представляет одну из наиболее простых задач колебаний упругих тел. Этот вопрос [c.224]

Формулы для определения характеристик демпфирующих материалов не учитывают деформации растяжения или сжатия в демпфирующем слое. Это предположение справедливо до тех пор, пока жесткость демпфирующего слоя будет значительно меньше жесткости самой металлической балки. Кроме того, эти формулы были получены с использованием приближенного гармонического представления форм колебаний. Для консольных балок указанное предположение удовлетворительно выполняется только для высших форм колебаний. Оно неприемлемо для первой формы колебаний, поэтому для получения достоверных данных следует вводить эмпирические представления об эквивалентной длине волны колебаний. Обычно принято не рассматривать результаты, связанные с первой формой колебаний трехслойных консольных балок. [c.323]

X — длина волны колебаний коэффициент теплопроводности. [c.8]

Получаюш,иеся капли являются результатом сложного процесса дробления первично образующихся более крупных капель. Последний процесс мог бы быть выражен уравнением пульсационного движения и граничными условиями, соответствующими промежуточным состояниям капель. Однако сформулировать граничные условия для промежуточных стадий не представляется возможным, так как нельзя проследить все сменяющиеся формы распада струи. Таким образом, данная схема исключает возможность полного аналитического решения задачи. Тем не менее представляется целесообразным из уравнения неустойчивости струи вывести критерии подобия, которые характеризуют процесс распы-ливания. Если учесть, что при подобии процессов должны сохраняться теми же самыми соотношения между длиной волн колебаний и диаметрами получающихся капель, то на основании эксперимента можно получить вид функциональной связи между критериями. Это даст возможность определить средний размер капель. [c.38]

В зависимости от соотношения между характерным размером тела L и длиной волны колебаний (например, колебаний скорости) колеблющиеся потоки можно подразделить на две группы [c.10]

При R a > Мд длина волны колебаний больше, чем толщина колеблющегося пограничного слоя, и в этом случае течение потока можно разделить на течение в пограничном слое, скорость которого зависит от вязкости, и течение вне пограничного слоя, скорость которого не зависит от вязкости среды. Когда Кед < Мд, четко выраженного пограничного слоя нет, и во всем пространстве скорость течения зависит от вязкости. [c.102]

Результаты, полученные для плоского пограничного слоя, пригодны также и тогда, когда поверхность изогнута, если местный радиус кривизны поверхности много больше длины вязкой волны. Рассмотрим течение вокруг круглого цилиндра. При Кед > Мд, т. е. при толщине колеблющегося пограничного слоя, много меньшей по сравнению с длиной волны колебаний внешнего потока (б < Л и кго < 1), для определения течения вблизи цилиндра можно воспользоваться решением (264) для плоского пограничного слоя [33]. [c.105]

При Rba Мд толщина колеблющегося пограничного слоя сравнима, или больше длины волны колебаний. В этом случае течение характеризуется тем, что параметр k Ro Кед мал и модель течения, основывающаяся на уравнениях пограничного слоя, становится недостаточно точной. [c.107]

Следует отметить, что данные расчетные зависимости можно использовать в качестве предварительных расчетов, поскольку в общем случае А не является универсальной постоянной и зависит от длины волны колебаний и относительной амплитуды скорости. Результаты экспериментального исследования теплоотдачи в турбулентном пограничном слое при наличии продольных и поперечных колебаний в условиях вибрационного горения приведены в работе [75]. Исследование теплообмена проводилось в цилиндрической камере сгорания диаметром 127 мм и длиной 900 мм, работающей на смеси пропана и воздуха. Уровень звукового давления достигал 157 дБ. Частота колебаний изменялась в пределах 3800—4150 Гц. Резонансная частота колебаний соответствовала 4000 Гц. В камере сгорания возбуждались как продольные, так и поперечные колебания. Число Рейнольдса (Re ), определенное по диаметру камеры сгорания, изменялось в пределах (3,5 ч--т-4,3) 10 , что соответствовало числу Рейнольдса для пограничного [c.235]

Здесь —длина волны колебания, приводящего к разрушению жидкого образования. [c.237]

В приведенных ниже программах исходные данные обозначены следующими наименованиями переменных gI — дисперсия входа —SIG (или N2) Lq и — параметры, характеризующие размеры случайных неоднородностей —А0, Т0 и ТМ Я,о — длина волны колебания — VL feo — волновое число С0 х — текущая координата А л о и Уо — начальные приближения корней характеристического уравнения X и Y нижний и верхний пределы интегрирования АН и AV точность интегрирования внутри отдельной области T I точность интегрирования, обусловленная конечностью пределов интегрирования — ТСТ. [c.255]

Во всех точках волнового поля, для которых оптическая разность хода равна целому числу длин волн, колебания усиливаются, т. е. наблюдается свет. В точках же, для которых оптическая разность [c.20]

Акселерометр использовался также для измерения длин волн колебаний вдоль окружности оболочки для нормальных [c.263]

Следует отметить, что при анализе данных формул не учитывались явления дифракции, преломления и отражения упругих волн на границах раздела сред, так как среда считалась однородной в связи с тем, что длина волны колебаний была значительно больше размеров отдельных компонентов среды. [c.135]

Заметим, наконец, что если длина волны колебания по порядку величины сравнима е дебаевским радиусом электронов кг - 1), то декремент затухания (29.21) оказывается немалым по сравнению с частотой. Поэтому в электронной плазме могут распространяться продольные волны лишь с длиной волны, много большей дебаевского радиуса. [c.111]

Уравнения (6.34) с достаточным приближением описывают движение в системе лишь в тех случаях, когда максимальный линейный размер газосборника и РАП вместе взятых значительно меньше четверти длины волны колебаний системы [c.201]

И а2г/(0а,д,)о, где (аа,д,)о — амплитуда на поверхности. Все эти величины даны в функции от г/А, где Л — длина волны колебаний, равная 2тг//. Кривые иллюстрируют, как амплитуда колебания в направлении X проходит через нуль, тогда как амплитуда в направлении г вначале слегка возрастает, а затем монотонно убывает. Они показывают также, что компонента меняет знак, тогда как компонента agg достигает максимума приблизительно при 0,3 и затем асимптотически убывает с глубиной. Релей высказал мысль, что так [c.29]

Если радиус цилиндра а достаточно мал, чтобы А а и % а были малы по сравнению с единицей [что, согласно (3.47) и (3.48), эквивалентно тому, что длина волны колебаний велика по сравнению с радиусом цилиндра], то, пренебрегая в разложении функций Бесселя в степенные ряды степенями А а и у/а выше первой, получим [c.61]

Длина волны колебания 97 [c.361]

Значение длины волны колебаний / находится в диапазоне значений длины волны стабильных колебаний (5 = 0) [c.288]

Vx x)Vx y), Vy(x, у) = Vy(x)Vy(y) и принять Vх х)ц> х)1 х) = onst = = /а. В этом случае переменная длина волны колебания определяется по [c.453]

Из резонаторных влагомеров следует выделить такие, у которых конструкция резонатора позволяет измерять влажность материалов в потоке (резонаторы проточного, щелевого и открытого типа). Тип резонатора определяется видом контролируемого материала для сыпучих и жидких материалов и листовых — резонаторы щелевого или открытого типа. Проточный резонатор может быть сделан, в частности, в виде цилиндрического резонатора с коаксиальной диэлектрической трубкой, значение е которой достаточно мало щелевой — в виде закороченного волновода с излучающими отверстиями в широкой стенке открытый — в виде двух хорошо отражающих пластин, размеры которых значительно превышают длину волны колебаний основного типа (во избежание излучения). [c.256]

Критерии подобия, характеризующие распыливание вязкой жидкости, вытекающей из цилиндрического насадка, могут быть получены в результате анализа уравнений (3-16) или (3-29). При этом необходимо учесть, что инкремент колебаний q, входящий в уравнения, обратно пропорционален промежутку времени Т от момента истечения струи из форсунки до начала ее распада и может быть заменен в критериях величиной 1/Т. Волновое число k в критериях выражено через длину волны колебаний 2nrjk. [c.39]

Здесь r(n) — координата и-ro кристаллич, узла, е — вектор поляризации, определяющий направление индивидуального движения атома,/с — квазиволновой вектор [ к -- 2п1 к, где X — длина волны колебания), со — частота. В процессе нормальных колебаний все атомы кристалла колеблются около своих положений равновесия по гармонич. закону с одинаковой частотой w. Независимые колебании отличаются разл. векторами А, лежащими внутри первой Бриллюзна зоны, а также целочисленным параметром, определяющим ветвь закона дисперсии, связывающего величины to и f [c.618]

В случае длинных волн колебания магн. моментов можно описывать как колебания макроскопич. векторов — плотностей магн. моментов (намагниченностей) подрешёток (r,t) — ф-ций координаты г и времени t. При неоднородной прецессии длины векторов lMj = = где Pi — магн. момент атома 1-й подрешёткн, [c.637]

Выделяю дна качественно различных случая линейрюй Т. в. в неоднородной плазме, к-рые соответствуют пределам слабой и сильной неоднородности плазмы. При слабой неоднородности плазмы ее параметры на характерной длине волны колебаний к меняются мало, а распространение волн описывается квазиклассич. приближением, причём динамика волновых векторов определяется Гамильтона уравнениями [c.160]

Поперечные колебания балок. Этот случай является несколько более сложным, поскольку при достаточно коротких длинах волн колебаний вследствие влияния поперечных напряжений ie деформаций становится важной так называемая инерция вращения или инерция поворота, т. е. инерция, обусловленная поворотами поперечных сечений балки, куда входят продольна ускорения, и ее следует рассматривать наряду с обычными попе-речными ускорениями. Элемент однородной балки длиной dx имеет равный /р dx момент инерции масс относительно нейтральной оси, где Г— момент инерции площади поперечного сечения, р —плотность. Угол поворота элемента по часовой стрелке равев dWjldx (см. рис. 2.1) отсюда угловое ускорение по часовой стрелке составляет d Wf/dxdi , оно порождает ийправленный. против часовой стрелки момент инерции /р(5 гу/3 г который дол- [c.203]

В первоначальных работах Джонсон и Марч [35], Джонсон, Хатчинсон и Марч [7] исследовали непосредственно радиальную функцию распределения gf(r). Было не ясно, что малые углы рассеяния являются столь значительными, как это показано исследованиями f K) в гл. I. Ограничимся распространением прямой корреляционной функции в /С-пространстве, которая приводит к виду с дальним пределом для жидких металлов в г-пространстве. Таким образом, получение более точных результатов следует отложить до проведения подробных экспериментальных исследований, предпочтительнее для переменной температуры. Хотя авторы и нашли некоторые колебательные свойства (рассмотрим их численные результаты для А1 и РЬ ниже) и длина волны колебаний была одного порядка с длиной волны, предсказанной моделью точечных ионов (см. гл. Г), т.е. я/й/, приведенное Эндерби и Марчем [11] доказательство не подтверждает того, что парный потенциал определяется в области вокруг 2kf, вплоть до самых больших расстояний, для которых и оценивался потенциал. Тем не менее первая область отталкивания в Ф(г) в конце концов, по-видимому, сливается с областью, ограниченной резко очерченной поверх- [c.41]

Поскольку длины волн колебаний нлазмы не малы но сравнению с радиусом экранирования, то можно говорить, что интересующие нас эффекты возникают из-за взаимодействия частиц, когда среднее расстояние между ними больше дебаевского радиуса (или сравнимо с ним). В газе заряженных частиц со слабым взаимодействием выполняется неравенство [c.232]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...